Стокса трения Ньютона

Эта формула для коэффициента лобового сопротивления применима в диапазоне действия законов Стокса и Ньютона, а также при переходном режиме. Силу трения, действующую на частицу, находящуюся в массе других частиц, можно оценивать по уравнению (XVI, ) только при очень низких концентрациях частиц. Сила трения, действующая на твердую частицу в относительно концентрированной системе газ—твердые частицы, обычно больше и следующим образом может быть связана с порозностью системы [c.598]

Структура отдельных слагаемых уравнений (1.1) и (1.22) совпадает вследствие аналогии элементарных законов переноса. Так, члены, содержащие вторые производные по координатам, соответствуют градиентным законам переноса количества движения [закон вязкого трения Ньютона (1.2)] и вещества [закон молекулярной диффузии Фика (1.17)]. Второе слагаемое уравнения (1.22) получено из анализа конвективного переноса целевого компонента. Аналогичный по структуре член уравнения Навье — Стокса также соответствует переносу количества движения вследствие конвективного перемещения жидкости. [c.18]

Навье и Стокс обобщили уравнения движения для случая течения жидкости, подчиняющейся закону трения Ньютона. В векторной форме уравнение движения вязкой ньютоновской жидкости (Навье - Стокса) имеет вид [c.383]

В основу своей теории Л. Прандтль заложил допущение о том, что толщина пограничного слоя 5 мала по сравнению с продольным размером тела /q (5 /ц). Ввиду малости 5 в направлении оси Оу наблюдаются большие градиенты v , поэтому даже при малой вязкости ц в пограничном слое силы вязкости могут быть большими (что вытекает из закона трения Ньютона). Они будут иметь тот же порядок, что и инерционные силы в уравнениях Навье—Стокса. [c.149]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Законы вязкого течения, т. е. уравнения гидродинамики, учитывающие и трение (уравнения Навье—Стокса), слишком сложны, и мы здесь не будем на них останавливаться. Для пояснения некоторых явлений, связанных с вязким течением, мы воспользуемся законом Ньютона, с помощью которого можно описать некоторые наиболее простые случаи. Выберем систему координат таким об- [c.66]

Подобие геометрических и физических параметров является необходимым, но недостаточным условием адекватности модели и натурного объекта. По принципу Ньютона, требуется еще, чтобы в сходственных точках геометрически подобных потоков отношения действующих сил были одинаковыми. В потоке жидкости, как было показано выше, действуют массовые (веса, инерции) и поверхностные (давления, трения) силы. Для выявления отношения этих сил напишем уравнения Навье—Стокса для модельного и натурного потоков (эти уравнения идентичны для всех осей координат, поэтому ограничимся уравнением движения вдоль оси х) [c.43]

Аналогия между основными соотношениями, получаемыми в моделях сетки и ожерелья , позволяет связать скорость образования и длительность существования узлов сетки с измеряемыми временами релаксации системы. Значение этого результата состоит еще и в том, что он дает основание при построении механических (или молекулярно-кинетических) моделей и теорий не только разбавленных, но и концентрированных растворов полимеров ограничиваться рассмотрением поведения единичной цепи, разбиваемой на динамические сегменты. Трение при движении каждого из этих сегментов в однородной среде, окружающей цепочку, моделирует не только сопротивление перемещению макромолекулы в низкомолекулярном растворителе, но и взаимодействие данной цепочки с остальными, с которыми она образует сетку флуктуационных контактов (физических взаимодействий любого типа). Конкретные особенности строения системы должны учитываться правильным выбором закона трения. В простейшем случае это может быть линейный закон Ньютона — Стокса, а для концентрированных растворов может вводиться некоторый постоянный или переменный эффективный коэффициент трения. Конкретная форма закона трения может быть либо -априорной, либо найденной из каких-либо физических соображений. Но в любом случае существует возможность рассматривать поведение отдельной макромолекулярной цени для моделирования проявления вязкоупругих (релаксационных) свойств любых полимерных систем, включая концентрированные растворы и расплавы полимеров. [c.298]

Динамической вязкостью называется свойство жидкостей и газов, характеризующее ик сопротивляемость скольжению или сдвигу. За единицу динамической вязкости принимают коэффициент трения (в формуле Ньютона) такого вещества, в котором на единицу площади движущегося слоя действует сила трения, равная единице силы, при условии, что изменение скорости движения между этим слоем и слоем, находящимся на расстоянии единицы длины, равно единице скорости. Единицы динамической вязкости н сек/м кГ сек/м и дин сек/см (пуаз). Кинематической вязкостью называется частное от деления динамической вязкости жидкости на ее плотность. Единицы кинематической вязкости м - сек и слА/сек (стокс). [c.750]

Дифференциальные уравнения движения жидкости с учетом трения — уравнения Навье — Стокса. При учете сил трения в дифференциальное уравнение движения жидкости Эйлера необходимо ввести дополнительное слагаемое, которое получаем из уравнения Ньютона. Сила внутреннего трения при одномерном движении жидкости на единицу поверхности выражается по Ньютону, как [c.124]

Ньютоновская жидкость. Основным законом, описывающим течение идеальной , так называемой ньютоновской жидкости, является закон Ньютона-Стокса, иллюстрацией к которому служит рис. 2.27. Слой жидкости толщиной с1 помещен между двумя плоскопараллельными пластинами, из которых одна с площадью 5 является подвижной, другая - неподвижной. К верхней подвижной пластине приложена сила /, под действием которой она движется со скоростью V. Благодаря трению, движение передается жидкости, слои которой движутся с убывающей скоростью. Сила/и скорость у связаны уравнением [c.79]

Напомним, что при выводе системы уравнений Навье-Стокса был использован упрощенный вариант выражения напряжений сил внутреннего трения закон Ньютона (3.6). Покажем теперь, что использование более точного выражения напряжений-по обобщенному закону Ньютона (3.8) приводит к той же системе уравнений Навье-Стокса (3.58). [c.57]

Движение неньютоновских жидкостей не описывается дифференциальным уравнением Навье - Стокса (1.28), но уравнение движения в напряжениях (1.26) применимо и для неньютонов-ских жидкостей, если для касательных напряжений трения использовать не закон трения Ньютона (1.13), а соотношения (1.94) или (1.95). Для псевдопластичных жидкостей дифференциальные [c.110]

Ввод скоростного члена и /2 в выражение для Л позволяет (правда, еще не доказано, что в полной мере) установить связь сил трения со скоростью. Но согласно уравнению Навье— Стокса (1.20) и формуле Ньютона (1.9), в должно еще быть отражено влияние вязкости ц, V (кстати, и линейного размера, входящего в производные в указанных 4юрмулах). Пока можно лишь предполагать, что от этих характеристик должен зависеть [c.142]

Приведенные в этом разделе уравнения Навье — Стокса описывают движение вязкой несжимаемой жидкости вокруг одиночной сферы в изотермических условиях, когда [х = onst. Для ньютоновских жидкостей вязкость зависит главным образом от температуры, а в некоторых случаях и от давления. Для жидкостей, обладающих неньютоновскими свойствами, вязкость прояв ляет зависимость не только от температуры, но и от деформацион- но-прочностных свойств течения. Законы движения неньютонов- ских жидкостей описываются модифицированными уравнениями Навье — Стокса, в основе которых лежит обобщенный закон Ньютона, представляющий зависимость между напряжением трения и скоростью деформации. Нелинейные свойства вязкости жидко-сти учитываются с помощью различных физических моделей. Для задачи обтекания сферической частицы такие уравнения приводятся в разделе 1.4. [c.11]