Неподвижный слой сила трения, действующая

Вибрационное прессование. Статическое прессование сыпучих материалов возможно в замкнутых формах-матрицах при различных сочетаниях движения рабочих органов. Наиболее часто реализуют одностороннее прессование (рис. 6.11, а), когда матрица неподвижна, один из пуансонов, например нижний, также неподвижен, а прессующее усилие Рв приложено к верхнему подвижному пуансону. В этом случае силы трения, действующие на боковой поверхности прессуемого материала в процессе его уплотнения, достигают значительной величины, вследствие чего нормальное напряжение в поперечном сечении обрабатываемого изделия падает по мере удаления от торца прессующего пуансона. Падению нормальных напряжений соответствует уменьшение плотности прессуемого материала. Если исходить из предположения о равномерном распределении нормальных напряжений в сечении обрабатываемого изделия, то давление в слое, находящемся на относительном расстоянии % от торца прессующего пуансона будет [c.204]

Известно, что любая механическая система стремится занять наиболее устойчивое равновесие с минимумом потенциальной энергии. Например, частицы сыпучего материала стремятся перемещаться либо в направлении силы тяжести, либо в направлении действия приложенных к ним нагрузок. Сопротивление частиц сдвигу обусловлено действием множества элементарных сил внутреннего трения в точках контакта, направленных в сторону, противоположную сдвигающей силе и определяемых коэффициентом (или углом) внутреннего трения, который характеризует границу подвижного и неподвижного состояния сыпучего мате-рпала. Трепне частиц на границе двух сред (зернистый слой — стенка емкости) характеризуется углом внешнего трения. Угол естественного откоса определяет свободную поверхность сыпучего материала. [c.26]

Обозначим пористость неподвижного слоя при ы ык через ео. Средняя критическая скорость в живом сечении между зернами будет к/ео. Силы трения, действующие на зерна, зависят от градиента скорости у его поверхности и пропорциональны отношению Нк/ео к среднему диаметру норового канала между зернами /о. При и>Мк с ростом скорости потока возрастает пористость е и среднее расстояние между поверхностью зерен I. Для того чтобы удержать зерна от падения, сила трения, а следовательно, и градиент скорости должны иметь то же значение, что и при критической скорости, т. е. [c.137]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Интегрирование по объему всех сил, действующих на частицы, составляющие слой, позволило бы получить вертикальное давление слоя при движении материала и наличии противодавления газов. Необходимо еще раз подчеркнуть, что активный вес слоя при движении материала отличается от активного веса неподвижного слоя, так как коэффициенты внутреннего и внешнего трения в состоянии покоя и движения различны (при движении они меньще). [c.437]

Закон внутреннего трения нормальной жидкости впервые сформулирован Ньютоном. Если заполнить нормальной жидкостью пространство между двумя твердыми параллельными гладкими поверхностями, из которых одна неподвижна, а другая передвигается относительно первой в направлении действия тангенциальной силы Р (рис. 1) со скоростью V, то слой жидкости, соприкасающийся с двигающейся поверхностью, сместится вместе с ней, а слой, непосредственно прилегающий к непод- вижной поверхности, останется [c.10]

Карательные напряжения возникают и в контакте неподвижного колеса в результате изгиба беговой дорожки в зоне контакта, где под действием радиальной нагрузки кривизна беговой части шины уменьшается (протектор прижимается к плоской опоре). При этом наружные слои шины, и прежде всего протектор, сжимаются, а внутренние — каркас — растягиваются. В результате этого элементы протектора перемещаются в направлении к центру контакта шины с дорогой до тех пор, пока деформирующие силы не будут уравновешены сопротивлением сжатию и силами трения протектора относительно дороги. Схема распределения касательных сил но площади контакта неподвижной шины [316] показана на рис. 6.6. Распределения касательных сил в зонах контакта ведомого и неподвижного колеса аналогичны. [c.132]

По мере повышения расхода, а следовательно, и линейной скорости газа возрастает потеря напора и, наконец, достигается такое состояние, при котором сила трения газового потока о частицы, действующая снизу вверх, становится равной весу частицы и слой сыпучего материала переходит из неподвижного состояния в псевдоожи-женное, или состояние кипения , при котором частицы как бы подвешены в слое. При этом действительная скорость газового потока в свободном сечении между частицами Wf начинает приближаться к скорости витания т отдельной частицы в безграничном пространстве, но меньше ее по той причине, что коэффициент сопротивления частиц при стесненном витании (в слое) больше коэффициента сопротивления отдельной частицы [49]. [c.31]

Это уравнение получается из условия равновесия между силой трения жидкости о поверхность неподвижной пленки ее, прилегающей к стенке капилляра, и электрической силой, действующей на поверхностный слой. Проверка его была сделана несколько раз и дает достаточно хорошие результаты. Оно [c.463]

По-другому протекают процессы при конденсации пара. При движении жидкости в условиях нормальных давлений пограничный слой образуется в результате наличия сил трения между потоком жидкости и поверхностью, что приводит к явлению прилипания движущихся слоев к неподвижной поверхности. Эти силы в какой-то степени действуют и при конденсации. Но они пренебрежимо малы по сравнению с теми новыми явлениями, которые наблюдаются в процессе фазового превращения, в процессе образования кристаллов при конденсации в твердое состояние. [c.86]

Движение осадка в роторе вибрационно-пульсирующей центрифуги. В центрифугах этого типа используется цилиндроконический ротор с горизонтальной осью (рис. 3.18), причем неподвижный поршень установлен в начале цилиндрической части. Направленное движение осадка по цилиндрической части ротора при его осевых вибрациях обеспечивается тем, что к стенке поршня подводится суспензия и осадок непрерывно заполняет кольцевой зазор, образующийся между поршнем и продвинувшимся по стенке ротора ранее сформировавшимся слоем осадка. Принимают, что движение обезвоженного осадка по цилиндрической части ротора определяется теми же закономерностями, что и в центрифугах с поршневой выгрузкой осадка. Предполагается, что колебания ротора происходят по гармоническому закону. На частицу массы осадка т, находящуюся на внутренней поверхности цилиндрической части ротора и примыкающей к поршню, действуют центробежная сила Р, = тгq(o, равная нормальной реакции поверхности (силой тяжести пренебрегают) N, реакция Q со стороны стенки, которая по величине равна силе инерции частицы, совершающей колебания, но имеет противоположное направление Q — P2== == mA(S) sin 0, а также сила трения F = fN = В приве- [c.121]

Ньютоновская жидкость. Основным законом, описывающим течение идеальной , так называемой ньютоновской жидкости, является закон Ньютона-Стокса, иллюстрацией к которому служит рис. 2.27. Слой жидкости толщиной с1 помещен между двумя плоскопараллельными пластинами, из которых одна с площадью 5 является подвижной, другая - неподвижной. К верхней подвижной пластине приложена сила /, под действием которой она движется со скоростью V. Благодаря трению, движение передается жидкости, слои которой движутся с убывающей скоростью. Сила/и скорость у связаны уравнением [c.79]

Конвективные явления. Не обязательно для всех этих явлений, чтобы на пути потока жидкости встретилось твердое препятствие. Бывают случаи, когда в чистой жидкости, первоначально неподвижной, возникает сначала плавное, а затем и вихревое течение. Например, это происходит при конвекции. Конвекция — очень распространенное явление, которое наблюдается, если подогреть слой жидкости снизу, а верхний слой оставить холодным. При этом более холодные, а значит, более плотные, верхние слои стремятся опуститься вниз, в то время как более теплые, т. е. менее плотные, нижние слои устремляются вверх под действием сил Архимеда (рис. 5). Плавный процесс движения начинается, когда выталкивающие силы Архимеда сравняются с силами трения и превзойдут их. Естественно, что слоистое течение между пластинами не может в одной точке начаться, а в другой оборваться. Оно должно быть замкнутым вследствие закона сохранения массы, т. е. иметь вид каких-то слоеных ячеек (рис. 5). На одном краю ячейки жидкость теплее, а на другом — холоднее, чем было бы в отсутствие движения. Но тогда по соседству с данной ячейкой равноправно должны появиться и другие такие же. Так и получается на опыте, что вдоль пластинки жидкость разбивается на подобные конвективные ячейки. Чем больше [c.14]

Под действием давления, развиваемо э менисками, происходит отток жидкости из слоя, отделяющего столбик нефти от стенок капилляра, продолжающийся до тех пор, пока пленка не достигнет равновесного состояния. Эти пленки обладают, по-видимому, аномальными свойствами, в частности повышенной вязкостью, и поэтому они неподвижны. Следовательно, с началом движения столбика нефти в капилляре возникает сила трения, обусловленная давлением нефти на стенки капилляра. Кроме того, прежде чем столбик нефти сдвинется с места, мениски на границах фаз деформируются и займут положение, изображенное на рис. 85 пунктирными линиями. При этом капиллярное давление, создаваемое менисками, станет равным соответственно для левого и правого менисков [c.179]

Кипящий слой характеризуется особым аэродинамическим состоянием, при котором частицы твердого вещества подбрасывает кверху встречный поток газа и они находятся как бы в слое пониженной плотности, в котором действие сил внутреннего трения значительно слабее, чем в неподвижном, плотном слое. Такое состояние обеспечивает частицам подвижность и возможность энергичного перемешивания. [c.325]

Валковые машины предназначены для дезагрегации частиц твердой фазы, смачивания их и равномерного распределения в жидком компоненте смеси. Эти процессы осуществляются под действием тангенциальных и нормальных сил, возникающих вследствие трения в слоях пасты, которая проходит через зазор между вращающимися валками (если это многовалковая машина), или между валком и неподвижным брусом (в одновалковой ма- [c.362]

Вязкость является мерой сопротивления, которое оказывает газ приложенной силе сдвига. Это сопротивление, эквивалентное трению, обусловлено переносом импульса от одного слоя движущегося газа к другому. Для того чтобы стало понятным определение коэффициента вязкости, выберем в газе две бесконечные параллельные друг другу плоскости. Одна из плоскостей перемещается под действием приложенной силы относительно другой плоскости. Таким образом, расстояние между плоскостями поддерживается постоянным. Слой газа, непосредственно прилегающий к двигающейся плоскости, перемещается с той же скоростью, что и плоскость, но последующие слои двигаются со все уменьшающимися скоростями, и слой, примыкающий к неподвижной плоскости, остается неподвижным. Если первая плоскость двигается в направлении у, а расстояние между плоскостями обозначить через 2, то можно сказать, [c.310]

Рассмотрим сначала действие центробежного насоса при закрытой на напорной трубе задвижке. Вода, заполнившая каналы колеса, неподвижна относительно самого колеса при вращении последнего она вращается вместе с ним. Сделаем допущение, что колесо вращается без трения внутри окружающей его воды. Каждая частица М воды, находящаяся внутри канала колеса (рис. 36), описывает окружность радиуса г, вследствие чего от действия центробежной силы развивается давление на смежных слоях жидкости. [c.38]

При работе в условиях неподвижного и взвешенного слоев контактные массы испытывают различные нагрузки. В первом случае зерна находятся под давлением вышележащих слоев, т. е. работают на сжатие в условиях различных температур и сред. В режиме взвешивания на кaтaлизatop действуют силы трения и до некоторой степени — удара. Учитывая различие в нагрузке, испытания контактных масс производят также разными методами. [c.311]

При истечении (ламинарном или турбулентном) газа из сопла (или из какого-либо отверстия) смешение имеет довольно сложный характер. При ламинарном истечении газа в атмосферу неподвижного воздуха между граничными слоями движущейся струи и окружающими ее слоями воздуха возникает трение. Под действием сил трения наружные слои струи подтормаживаются, а прилегающие к струе слои неподвижного воздуха вовлекаются в движение. Таким образом, происходит молекулярная диффузия воздуха в газовые слоц и газовых молекул в воздушную среду. По мере удаления от выходного сечения сопла скорости по сечению струи падают, а количество иодмешавшегося к струе воздуха постепенно возрастает. [c.11]

Рассмотрим равновесие слоя прессуемого материала толщиной йг, находящегося на расстоянии г от неподвижного пуансона (рис. 29). На верхнюю поверхность слоя действует усилие рЛ-йр) , на нижнюю рР, на боковую поверхность — сила трения рбок/Ь г [Р — площадь сечения канала матрицы, Ь — его периметр). [c.83]

Как только скорость нисходящего движения газа относительно частиц становилась меньше критической скорссти в точке перехода от неподвижного к кипящему слою (в этом примере приблизительно 0,0023 м/сек), в результате действия сил трения частиц [c.88]

Гипотезу о сводообразовании в сыпучих телах впервые высказал Энгессер, который полагал, что статический свод, воспринимающий на себя давление вышележащих слоев, не передает никакого давления на внутреннюю, нодсводовую часть и должен состоять из твердых, расклиненных между собой частиц. На основе этой гипотезы развита теория [78] применительно к прокладке горных выработок (тоннелей) и найдено аналитическое решение формы кривой разгружающего свода, доказанное экспериментально. Оно положено в основу дальнейших исследований о сводообразовании в сыпучих материалах, находящихся в замкнутом объеме, например в вертикальной емкости [87]. На рис. 5, а показана схема сил при рассмотрении равновесия объема, заключенного между двумя параллельными стенками и днищем. При небольшом перемещении днища АВ вниз, имитирующем перемещение нижележащих слоев под действием веса вышележащих, выпуск сыпучего материала из отверстия емкости и др., над днищем образуется неподвижный загружающий свод естественного равновесия АОВ. Необходимым и достаточным условием равновесия будет равенство нулю суммы проекций всех сил на координатные оси ху и сумма их моментов относительно этих осей. Это условие выполняется за счет равновесия сил сжатия о и трения т в местах контакта для каждой частицы (рис. 5, в). Рассмотрим равновесие сил, действующих на свод (рис. 5, а) по [78]. Выберем па линии свода произвольную точку М и отбросим правую и нижнюю части свода (ниже точки М), заменив их реакциями Н ж . Принимаем, что на произвольную часть свода МО действует давление Р, равнодействующая которого рх действует посредине отрезка х. При этом допускаем, что давление вышележащих слоев на горизонтальную плоскость равномерно, а давление на свод от сыпучего тела, находящегося над участком МО в зоне его кривизны, практически одинаково. Основным условием равновесия свода является равенство нулю изгибающих моментов относительно любой его точки, в данном случае для точки Ж, т. е. 2Л/м = 0. Тогда условие равновесия для дуги МО будет равно [c.37]

А.гц будет развиваться во времени г с некоторой постоянной скоростью г о = А.ГоД. Разделяя весь слой жидкости на ряд тонких параллельных слоев, находим линейное распределение скоростей этих слоев по оси у верхний слой жидкости, примыкающий к пластинке В, вследствие адгезии, смещается вместо с ней, увлекая за собой нижележащий слой, движущийся с. меньшей скоростью. Этот слой, в свою очередь, увлекает следующий и, с другой стороны, торлюзится им. В итоге внешняя действующая сила Р, приложенная к верхнему слою, уравновешивается силой вязкого сопротивления (внутреннего трения), и течение каждого слоя проходит с постоянной во времени скоростью (установившееся стационарное течение), но убывающей линейно от слоя к слою от наибольшей величины Ьа у пластинки В к у = О у неподвижной пластинки А. Работа внешней силы уравновешивающей установившееся течение, полностью переходит в теплоту. Такое ламинарное, т. е. послойное, течение, при к-ром слои жидкости движутся относительно друг друга без перемешивания (в простейшем случае — однородный сдвиг, рис. 1), характеризуется градиентом скорости С= - = (разность [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология