Больцмана по молекулярным весам

Согласно этому соотношению сумма по состояниям так относится к полному числу молекул, как больцмановский множитель, взятый раз, к N1 — числу молекул с энергией е . Таким образом, сумму по состояниям можно рассматривать как обобщенный множитель Больцмана, характеризующий полное число молекул данного вида в системе. Из изложенного следует, что сумма по состояниям не имеет размерности она помогает описать в удобной математической форме распределение энергии между молекулами в системе. Численное значение Q, как будет видно из дальнейшего, зависит от молекулярного веса, температуры, объема системы, т. е. объема, в котором движется молекула, межатомных расстояний, от характера движения молекулы. [c.200]

Полагая, что атмосфера изотермична и находится при 0° С и средний молекулярный вес воздуха равен 29, рассчитать атмосферное давление на высоте 20 ООО футов над уровнем моря, используя распределение Больцмана. [c.279]

Интересно отметить, что в своих исследованиях Перрен и Сведберг преследовали совершенно различные цели. Перрен измерял эффективный молекулярный вес очень маленьких частиц, чтобы затем найти величину постоянной Больцмана. Сведберг принимал эту постоянную за известную величину, а закон Больцмана применил для того, чтобы найти молекулярный вес больших молекул. [c.37]

Оз — поверхность зародыша Уа — объем зародыша J — число зародышей новой фазы II, возникаюш их за время в кубическом сантиметре старой фазы I или на квадратном сантиметре на грани Е — электродвижущая сила (1 — плотность М — молекулярный вес N — число молекул в моле т — масса молекулы к — постоянная Больцмана й — газовая постоянная VI — молекулярный объем фазы I [c.11]

С помощью ультрацентрифуги можно измерять молекулярные веса несколько иным приемом — без того, чтобы заставлять макромолекулы седиментировать на дно кюветы. Для этого выбирают более слабые центробежные поля (порядка 10 нри молекулярных весах полимеров от 10 до 10 ). Макромолекулы не осаждаются на дно, так как их броуновское движение оказывается слишком сильным, а скорость седиментации имеет тот же порядок, что и скорость диффузии. В итоге через некоторое время наступает равновесное распределение макромолекул по радиусу кюветы, совершенно аналогичное распределению в атмосфере газа по высоте. Ясно, что при установившемся седиментацион-ном равновесии концентрация раствора будет зависеть от координаты X (радиуса) по закону Больцмана [c.136]

Помимо эксклюзии и диффузии, существует еще один принцип, исходя из которого можно разработать теорию гель-хроматографии, — принцип распределительной хроматографии. При этом весь гель (а не только содержащийся в нем растворитель) рассматривают как стационарную фазу. Бренстед [38] исследовал влияние размеров молекул на распределение в различных равновесных фазах и обнаружил, что значение X в уравнении Больцмана пропорционально молекулярному весу [c.123]

Во всяком случае, здесь выполняется уравнение Больцмана в общем виде (уравнение 15), и концентрация вещества в некоторых участках стационарной фазы может иногда быть выше концентрации в подвижной фазе. Речь идет лишь о том, каким образом Я, зависит от молекулярного веса, т. е. от того, принимает ли Ло в уравнении X = ко - М положительное или отрицательное значение. При истинной адсорбции Яо должно быть отрицательным, т. е. высокомолекулярные соединения сорбируются сильнее, чем сходно построенные низкомолекулярные. На этом факте основаны многочисленные попытки разделения гомологичного ряда полимеров [44]. В последнее время описано разделение на сефадексе ЬН-20, которое в точности соответствует этой схеме [45]. [c.127]

В правой части последнего равенства вместо масс молекул введены грамм-молекулярные веса, а постоянная Больцмана заменена соответственно газовой постоянной [c.124]

Все предшествующее рассмотрение относилось к мощным полям (порядка 10 g), когда центробежный потенциал достаточно велик, чтобы преодолеть броуновское движение макромолекул с Ю . При меньших молекулярных весах или в значительно более слабых полях (10 —10 ) g макромолекулы уже не седиментируют, а распределяются в радиальном направлении в соответствии с законом Больцмана [c.482]

Здесь т — масса молекулы, к — постоянная Больцмана, Т — абсолютная температура. Таким образом, интенсивность подобной линии убывает к краям по экспоненциальному закону, причем параметры контура, схематически показанного на рис. 1.15, сильно зависят от температуры и молекулярного веса вещества. Из (1.67) и (1.68) нетрудно получить [c.29]

Чтобы знать молекулярный вес, необходимо измерить / независимо от 3 с помощью другого эксперимента. К счастью, существует простой и точный метод измерения величины гидродинамического коэффициента /. Необходимо измерить коэффициент диффузии белка В в том л е растворителе, в котором измерена константа седиментации 3. Тогда из закона Эйнштейна 0=кТ, где к — константа Больцмана и Т — абсолютная температура, находится гидродинамический коэффициент, и в итоге получается решение для молекулярного веса [c.113]

Коэффициенты взаимодиффузии рассчитывали по методу Ма-тано — Больцмана. Полученное значение при 25 °С (система полистирол — бензол) не зависело от молекулярного веса полимера в интервале 2-10 —1-10 . С увеличением концентрации полимера коэффициент самодиффузии сначала увеличивался и достигал максимальной величины при (объемная доля растворителя) 0,5—0,7, затем падал и принимал минимальное значение для чистого полимера. [c.59]

М — молекулярный вес пара к — константа Больцмана [c.21]

Заменяя постоянную Больцмана ее значением RIN) и учитывая, что шаМ = М/ и ШвЫ = Мв (где Мд и УИв — молекулярные веса веществ А и В), получаем [c.279]

Предполагая, что температура,атмосферы постоянна и равна 0° и что средний молекулярный вес воздуха 29, рассчитать атмосферное давление на высоте 6,1 км над уровнем моря, используя уравнение Больцмана. Потенциальная энергия моля газа на высоте А равна Mgh, ускорение силы тяжести g предполагается постоянным. Ответ 0,465 атм. [c.313]

Если центробежное поле сравнительно мало или молекулярный вес растворен1юго полимера невелик, то по истечении некоторого, довольно продолжительного, времени наступает так называемое седиментацион-ное равновесие, т. е. в каждой точке кюветы наступает равновесие между центробежной силой и силой диффузии. При этом устанавливается равновесное распределение концентраций, которое определяется законом Больцмана (рис. 90) [c.144]

Молекулы красителей содержат по 40 60 атомов, их молекулярные веса равны М = 300 500. Поэтому бесструктурность полос поглощения и флуоресценции [46] объясняется тем, что с каждым электронным переходом связано множество колебательных и вращательных подуровней с различными частотами, которые при столкновениях с молекулами растворителя испытывают сильное однородное уширение. Электростатическое взаимодействие с полярными молекулами растворителей также увеличивает ширину подуровней. Распределение населённостей основного и возбуждённых состояний молекулы определяется распределением Больцмана. За секунду молекула красителя испытывает примерно 10 столкновений с окружающими её молекулами растворителя. Поэтому время релаксации населённостей возбуждённых колебательных и вращательных подуровней к равновесному состоянию составляет несколько пикосекунд (рис. 8.2.32). Следует отметить, что безызлучатель-ный переход в триплетное состояние не только уменьшает квантовый выход флуоресценции, но и является причиной деградации красителей, поскольку молекула в триплетном состоянии весьма химически активна и может [c.420]

Для этого был изобретен остроумный и исключительно чувствительный метод ультрацентрифугирования в градиенте плотности. Метод Месельсона представляет собой ультрацентрифугирование, при котором мы разделяем макромолекулы не по молекулярному весу, а по удельному весу полимера. В среду вводится электролит большой плотности ( s l с р = 3,7). Эта соль распределяется в кювете ультрацентрифуги в согласии с законом Больцмана, и нри установившемся равновесном распределенни концентрация соли будет зависеть от координаты примерно как [c.251]

Рассмотрим моль вещества в тепловом равновесии. Каждая молекула может об.мениваться энергией с любой другой молекулой и переходить в результате этого между всевозможными уровнями молекулярной энергии гг, отсчитанными от основного состояния ео = 0, причем каждый уровень обладает статистическим весом gг. Согласно уравнению Больцмана, относительная вероятность того, что молекула находится в -м энергетическом состоянии, равна . Общая мольная энергия = 1< гег = [c.386]

Молекулы с различным весом движутся с разными скоростями, которым соответствует различная величина смещения — г. При однородном составе молекулярного пучка распределение молекул по скоростям подчиняется saiiony Максвелла-Больцмана, и искомое смещение определяется по точке максимума интенсивности пучка на детекторе. Оказалось, что для висмута полученное эксперимептальпо распределение вещества на детекторе согласуется с теоретическим, если предположить, что при температуре 851° пар состоит из 60% Bij и А0% Bi. Различные варианты этого метода были применены для определения состава пара ряда веществ [224—231]. В качестве детекторов были использованы конденсационная мишень, ионизационный манометр, 1 варцевые весы. [c.93]

Смотреть страницы где упоминается термин Больцмана по молекулярным весам: [c.137] [c.308] [c.271] [c.320] [c.347] [c.46] [c.720] [c.251] [c.400] [c.23] [c.523] [c.6] [c.339] [c.170] [c.56] [c.98] [c.164] [c.18] [c.394] [c.189] [c.40] [c.441] [c.137] [c.216] [c.446] [c.190] [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология