Коэффициенты поглощения внутренней конверсии

Было отмечено, что дополнительная энергия может быть получена благодаря внутренней конверсии у-квантов. Последний процесс весьма часто происходит при медленных изомерных переходах (но не при испускании или поглощении у-лучей). Как показали Гринберг и Русинов [45] и Бертело [4], коэффициент внутренней конверсии в Вг ° составляет почти 100%. При испускании конвер- [c.108]

После того, как электрон вырвался из оболочки ядра, вакантное место заполняется переходом на него другого электрона с одного из более высоких уровней. При этом излучается квант света, отвечающий разности обоих электронных уровней. Это излучение образует характеристический рентгеновский спектр, всегда сопутствующий конверсии. Раньше рассматривали конверсию, как внутренний фотоэффект, когда излучаемые ядром у-кванты поглощаются электронами оболочки, вырывая их из атомов. Однако коэффициент конверсии часто во много раз больше того, который следовало ожидать из вероятности поглощения у-фотонов. Также и другие особенности конверсии не отвечают этим представлениям. Поэтому внутреннюю конверсию надо рассматривать не как фотоэффект, а как непосредственную передачу энергии от возбужденного ядра на его электронную оболочку без участия фотонов. [c.170]

Внутренняя конверсия уменьшает интенсивность рассеянного излучения. При резонансном поглощении у-излучения только 1/(1 + а) доля возбужденных состояний распадается, вновь испуская у-квант, а а/(1 + а) доля распадается с испусканием электронов конверсии. Поскольку для мессбауэровских низкоэнергетических переходов коэффициенты внутренней конверсии, как правило, очень большие, интенсивности электронов конверсии или рентгеновских лучей, испускаемых после конверсии, также велики. Измерение эффекта Мессбауэра этим методом для изотопа Ре проводилось в работе [9]. [c.132]

За исключением особого случая резонансного излучения, уровень, при переходе с которого имеет место испускание света, всегда расположен ниже того, до которого была первоначально возбуждена молекула при поглощении света. Это относится не только к высшим колебательным уровням верхнего электронного состояния, но также и к самым высшим электронным состояниям. За очень редкими исключениями (азулен и его производные), испускание никогда не наблюдается из более высоких возбужденных электронных состояний, чем первое возбужденное состояние. Вместо испускания происходит очень эффективная безызлучательная внутренняя конверсия в низшее электронное состояние. Эта конверсия проходит за время, малое по сравнению с временем жизни для излучения из верхнего состояния. Несмотря на то что прямо измерить это время нельзя по причине отсутствия испускания, излучательное время жизни может быть определено по интегральному коэффициенту поглощения для обратного перехода. Для интенсивного второго перехода у ароматических углеводородов время жизни, полученное этим путем, лежит в интервале 10- —10- сек. Если бы излучательные процессы имели вероятность, составляющую только сотую или тысячную долю вероятности безызлучательного процесса, то соответ- [c.99]

Свинец-204 т . Четно-четный изотоп, свинец-204, представляет собой интересный пример ядерной изомерии. 68-минутный изомер, распадающийся путем испускания у-лучей с энергией около 1 Мэв, был уже известен в течение некоторого времени. Он образуется из висмута-204 при захвате электрона. При "-распаде этот изотоп не возникает. В 1950 г. электронный спектр этого изомера свинца исследовали с помощью магнитного спектрометра. Для К- и Z-оболочек были обнаружены конверсионные линии двух у-квантов с энергиями 374 и 905 кэв и отношениями KIL, равными соответственно 2,1 и 1,5. Из величин отношений-ff/Z следует, что переход с энергией 374 кэв относится к типу Е2, а переход с энергией 905 кэв — к типу Е5 (ср. табл. 18). Кривые поглощения у-лучей и электронов, полученные с помощью счетчика Гейгера — Мюллера, показывают, что приблизительные значения полных коэффициентов внутренней конверсии для переходов с энергией 374 и 905 кэв равны соответственно 0,05 и 0,1. Эти значения также не противоречат предполагаемым типам переходов —Е2 и Е5. В соответствии с данными табл. 17 можно предположить, что период полураспада = 68 мин соответствует переходу типа Е5 с энергией 905 кэв, но не Z 2-переходу с энергией 374 кэв.Отсюда был сделан вывод, что переход с энергией 905 кэв является изомерным, а переход с энергией 374 кэв следует за ним. [c.431]

Имеется два пути заселения триплетных состояний. 1) Прямое заселение в результате запрещенных по спину -> -переходов мало эффективно. Молярный коэффициент Г, -поглощения равен -10" . 2) Заселение триплетных состояний через систему синглетных состояний. В результате рассмотренных выше процессов колебательной релаксации и внутренней конверсии молекула очень быстро ( 10 с) возвращается на нижний колебательный подуровень первого синглетного состояния. Вследствие достаточно небольшой разницы в энергии 5, - и T -состояний последнее заселяется за счет интеркомбинационной конверсии с нижнего колебательного уровня 5, -состояния на имеющий ту же полную энергию колебательный уровень — Г, -состояние. Интеромбинационная конверсия — безызлучательный переход между состояниями различной мультиплетности. Затем вследствие быстрого процесса колебательной релаксации молекула перейдет на нижний колебательный подуровень — T -состояние. Безызлучательная дезактивация —> 5 конкурирует с излучательным Г, -> -иерехоцом-фосфоресцещией. Фосфоресценция — излучательный переход между состояниями различной мультиплетности. [c.302]

В табл. 8.4 использованы следующие обозначения а — распространенность стабильного изотопа а — полный коэффициент внутренней конверсии (величина в скобках была найдена интерполяцией коэффициентов конверсии, вычисленных Сливом и Банд [57]) /о и — спины основного и возбужденного ядерных уровней соответственно (ненадежные величины приведены в скобках) Оо — максимальное сечение поглощения при условии а = О, т. е. Оо = gXV2n, где g — статистический фактор, равный 21 е + 1)/(2/о +1), и Ji, — длина волны 7-излучения. В тех случаях, когда нет перехода на промежуточный уровень, лежащий между возбужденным уровнем и основным, чтобы получить истинное значение сечения в резонансе, следует величины Oq умножить на 1/(1 + а). Для переходов, помеченных индексом б) , существует конкурирующий переход в промежуточное состояние, и истинная величина сечения дается выражением Оо (Г /Гг), где — парциальная ширина возбужденного состояния, связанная с 7-переходом, а Гг — полная ширина. В табл. 8.4 / (0° К), / (77° К) и / (300° К) — вероятности испускания 7-излучения без отдачи при О, 77 и 300° К соответственно. Они были вычислены с помощью соотношений Дебая — Валлера, в котором температура Дебая была принята равной 220° К- Это значение приблизительно соответствует дебаевской температуре окислов редкоземельных элементов. Переходы, для которых f (0° К) больше чем 0,5%, можно, как правило, исследовать методом резонансного поглощения. Для переходов с меньшими значениями / (0° К) эффект Мессбауэра можно изучать лишь в экспериментах по рассеянию. Магнитные моменты основного и возбужденного ядерных уровней обозначены (Хо и (Хе. Табл. 8.4 не дает величин Це, определенных из экспериментов по резонансному поглощению, так как эти значения сведены в табл. 8.7. Квадрупольный момент основного состояния ядра обозначен Qq. Большинство значений fXo, Це и Qo взято из таблицы ядерных моментов и спинов, составленной Линдгреном [58]. [c.360]

Эффективность первичного возбуждения Р нее связь с молекулярной структурой. Метод определения эффективности, описанный в разделе III, 2 и приводящий к уравнениям (1) и (2), является только первым шагом на пути к решению проблемы. Величина РС для различных сцинтилляторов может быть определена экспериментально путем сравнения эффективностей сцинтилляции и фотофлуоресценции при возбуждении в каждом случае только растворителя. Коэффициент внутренней конверсии С может быть вычислен из данных о спектре поглощения растворителя. Полученные при этом данные о величинах Р для различных молекул могли бы дать четкий критерий того, является ли параметр Р приблизительно не зависящим от замещения алкильными группами в циклических ароматических системах. [c.222]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология