Пересыщение пара абсолютное

Величина Л может быть принята в качестве меры стабильности пересыщенного пара давления Если = р то А =сс. Это обозначает, что пар с давлением р является абсолютно стабильным. С ростом p . величина А падает и стабильность пара, в конце концов, становится равной нулю. [c.170]

Пересыщенный пар, т. е. пар, удельный вес которого больше удельного веса сухого насыщенного пара, обладает свойствами газов и может быть охлажден значительно ниже температуры насыщения, соответствующей его давлению, причем этому охлаждению есть некоторый предел. По Каллендеру предел пересыщения при быстром расширении наступает тогда, когда давление равно восьмикратной величине нормального давления насыщения, соответствующего действительной температуре пара. Так, пар, расширившийся до абсолютного давления в 1,2 может [c.159]

Существование максимума для величины пересыщения пара позволяет предсказать возможность образования пересыщенного пара и, следовательно, тумана при смешении газов, содержащих пар, без учета абсолютных количеств смешивающихся потоков. [c.119]

Так как температура газа и давление пара в турбулентном ядре и у поверхности конденсации изменяются в ходе процесса (по длине трубы I, если процесс ведется в трубчатом конденсаторе), то в соответствии с уравнением (4.12) изменяются значения пересыщения пара по толщине пограничного слоя и величина х, при которой достигается максимальное пересыщение пара 5 акс. причем абсолютное значение 5 акс. везде одинаково. По мере продвижения газа вдоль охлаждающей поверхности зона максимального пересыщения пара перемещается к границе турбулентного ядра (рис. 5.2,а) при дальнейшем продвижении газа возникающее в пограничном слое пересыщение 5<5 акс,- [c.155]

Существование максимума для величины пересыщения пара позволяет предсказать возможность образования пересыщенного пара и, следовательно, тумана при смешении газов, содержащих пар, без учета абсолютных количеств смешивающихся потоков. С помощью уравнений (3.10) и (3.13) можно рассчитать возможность образования тумана над градирнями и другими установками, т. е. во всех случаях смешения водяного пара или теплых воздушных масс, содержащих пар, с более холодным окружающим воздухом. [c.124]

Аэрозоли нередко образуются в природе, в лабораториях и в промышленности путем смешения двух потоков газа, содержащих пар вещества и настолько различающихся по температуре, что при их смешении создается пересыщение. В простом случае полного смешения данных объемов двух газов температура и концентрация пара в образующейся смеси и степень пересыщения могут быть рассчитаны по уравнениям теплового и материального балансов. Если рх н Р2 — парциальные давления пара в обоих газах, л —отношение молярных концентраций обоих газов в смеси, а р и 7" — парциальное давление пара в смеси и ее абсолютная температура, то степень пересыщения 5 может быть рассчитана по уравнению [c.32]

К образованию капелек из пара непосредственно примыкает явление выделения капелек из жидких смесей — растворов. Теоретический анализ остается во всех деталях тем же самым, если соответственным образом заменить величины, относящиеся к фазовому переходу. Абсолютный расчет значений / покамест не удается из-за незнания величины IV, — числа молекул, переходящих из одной фазы в другую. До сих пор в экспериментах не удается избавиться от вызывающего конденсацию влияния посторонних частиц. Такие взвешенные частицы присутствуют всегда во всех газах. В экспериментах с образованием зародышей эти частицы устраняются в процессе предварительных опытов по расширению газа, когда частицы оказываются включенными в образующиеся капельки. Подобная очистка в случае жидких смесей невозможна. Если получение в какой-то мере оптически прозрачных жидкостей представляет большие трудности, то надежных методов для удаления субмикроскопических частиц, все еще активных в отношении образования зародышей, вообще не существует. Пересыщения, установленные Г. С. Дэвисом для гомогенного образования [c.146]

С понижением температуры влияние степени пересыщения водяных паров на скорость конденсационного роста капель проявляется в меньшей мере, так как при этом уменьшается абсолютное значение удельной влажности. Одновременно с этим уменьшается и коэффициент диффузии молекул воды в топливе. Поэтому при низких температурах топлива (ниже —5-.—10 °С) даже при больших значениях степени пересыщения скорость конденсационного роста капель воды относительно невелика. [c.89]

Очевидно, что состояние пересыщения можно получить не только быстрым движением паро-газовой массы, насыщенной водяным паром, при адиабатическом расширении, как это происходит, скажем, в камере Вильсона, но и путем создания соответствующего градиента температур на противоположных сторонах камеры. Последнее возможно осуществить в так называемой диффузионно-конденсационной камере. Дно камеры охлаждается смесью твердой углекислоты со спиртом, жидким азотом или каким-либо другим хладагентом. Крышка камеры поддерживается при положительной температуре порядка 40—60° С. В верхней части камеры имеются специальные желобки для жидкости, которая испаряется в процессе работы камеры. Поэтому в такой камере происходит диффузия пара сверху вниз от области с более высокой температурой (крышка) к области с более низкой температурой (дно). При таких условиях вблизи дна камеры образуется область, достаточная для пересыщения. Меняя градиент температуры, меняем и область пересыщения. При соответствующем пересыщении можно получить конденсацию водяного пара в присутствии абсолютно чистого воздуха с образованием сплошного тумана. Этот вопрос освещен подробно во многих работах [38]. [c.147]

В метеорологии частицы аэрозоля часто называют ядрами конденсации или просто ядрами. Это наименование абсолютно правильно, поскольку все эти частицы могут служить ядрами конденсации водяного пара независимо от их физических и хи-.мических свойств, если пересыщение водяного пара достаточно велико [48]. Однако в атмосфере большинство этих частиц никогда не выполняет эту функцию, и поэтому мы лучше будем говорить о них как о частицах аэрозоля. [c.134]

Ответ на этот вопрос, данный Франком, заключается в том, что на практике мы имеем дело не с совершенными кристаллами, а с кристаллами, содержащими винтовые дислокации, т. е. такое расположение атомов, когда они находятся не на абсолютно ровных плоскостях, но слабо наклоняются, образуя геликоид, как это указано на фиг. 75. Граница неполной плоскости имеет ступенчатый вид, т. е. содержит входящие углы. Такое расположение атомов связано с наличием ступеньки, представляющей конец неполного атомного слоя в таком случае даже очень слабое отклонение от условий равновесия дает возможность свежим атомам прилипнуть во входящих углах, образованных ступенькой. Сколько бы атомов ни прибавлялось, мы никогда не заполним слой и никогда не разрушим ступеньки они движутся вокруг оси, и мы продолжаем надстраивать бесконечную лестницу. Другими словами, предлагается механизм, позволяющий продолжать отложение на кристалле атомов неограниченно и легко в условиях, очень близких к равновесию, т. е. на кристалле, выдерживаемом в паре, давление которого только немного выше равновесного, или в растворе, только немного пересыщенном, или в расплаве, поддерживаемом только немного ниже точки плавления. [c.341]

Следует указать, что по некоторым данным пересыщение пара не увеличивается беспредельно, а имеет верхнюю границу. Такое пересыщение, называемое абсолютным пересыщением, соответствует условиям, при которых работа образования критического зародыша равна нулю . Наличие верхней границы для пересыщения пара может быть подтверждено также на основании представлений Ван-дер-Ваальса (установлено Буйковым и Бахановым). [c.57]

Существование максимума для пересыщения пара позволяет предсказать возможность образования пересы-П1енного пара и, следовательно, тумана при смешении газов, содержащих пары, без учета абсолютных количеств смеши-вающнхся потоков. Так, например, при сжигании топлива в топках жилых помещений, паровозов, пароходов и многочисленных промышленных предприятий в зоне горения развивается высокая температура, благодаря которой некоторые вещества, входящие в состав топлива, и продукты сгорания топлива выделяются в парообразном состоянии. При выходе топочных газов в атмосферу происходит их смеигение с более холодным окружающим воздухом, что приводит к образованию пересыщенного пара в отдельных областях смешения и, следовательно, к образованию тумана. [c.46]

В некоторых случаях (переохлажденная жидкость пар, пересыщенный раствор пар и др.) имеются все внешние признаки равновесия фаз, но изобарный потенциал системы не имеет минимального абсолютного значения и поэтому способен уменьшаться далее. Равновесия в таких системах называются метастабильными. Например, вода, охлажденная ниже 0° С, может сохраняться жидкой неопределенно долгое время, причем давление пара воды при Т = onst будет постоянным. Но как только внести в переохлажденную воду малейший кристаллик льда ( затравку ), то начинается быстрая кристаллизация, температура поднимается до 0° С и через некоторое время устанавливается новое постоянное давление пара. Переход в состояние истинного равновесия сопровождается понижением изобарного потенциала. Система, которая сама по себе устойчива и становится неустойчивой только при соприкосновении с определенной фазой, называется метастабильной. Метастабильные равновесия возможны только в области определенных температур и давлений (метастабильная об- [c.156]

Уже предварительный этап — создание пересыщенного раствора или пара играет весьма важную роль для всего дальнейшего течения процесса. Как увидим ниже, абсолютная величина созданного начального пересыщения столь резко влияет на скорость кристаллизации или конденсации, что может изменять даже качественно весь характер процесса. Еще Оствальдом было поэтому произведено разделение пересыщенных растворов на метастабильпые и лабильные растворы и введено понятие о границе метастабильности , т. е. о наличии некоторого критического начального пересыщения, выше которого идет легко наблюдаемая спонтанная кристаллизация, а ниже которого при отсутствии затравки кристаллизация заметно не обнаруживается даже в течение довольно длительного времени. [c.91]

Если отвод тепла недостаточен, то в результате кристаллизации начинается разогрев системы, приводящий к падению отцосительного пересыщения и к уменьшению скорости кристаллизации. В растворах и парах, однако, обычно абсолютная концентрация конденсирующегося вещества невелика, и выделяющееся тепло, распределяясь на всю массу растворителя, приводит к сравнительно слабым разогревай, не влияющим существенно на скорость кристаллизации. При не слишком больших скоростях кристаллизации выделяющееся тепло не только распределяется на всю систему, но и успевает отводиться наружу. Благодаря этому разогрев кристаллизующейся системы становится пренебрежимо мал, и весь процесс протекает практически изотермично. Лишь при кристаллизации из расплава, когда в системе нет инертного разбавителя, выделяющаяся скрытая теплота кристаллизации может оказывать существенное воздействие на кинетику процесса, делая последний неизотермичным. Эти случаи в настоящей работе не рассматриваются. [c.100]

В настоящее время точно установлено, что рост капель до видимых размеров на заряженных центрах конденсации происходит при меньшем пересыщении, чем на нейтральных частицах. В этом принципиальное отличие конденсации пара на ионах от конденсации на нейтральных частицах. Однако центром адсорбции и конденсации водяного пара может быть и нейтральная молекула, если ее дипольный момент отличен от нуля. Очевидно, что состояниеяересыщения. можно получить не только быстрым движением парогазовой массы, насыщенной водяным паром,, при адиабатическом расширении, как это происходит, скажем, в камере Вильсона, но и путем создания соответствующего градиента температур на противоположных сторонах камеры. Последнее возможно осуществить в так называемой диффузионно-конденсационной камере. Дно камеры охлаждается смесью твердой углекислоты со спиртом, жидким азотом или каким-либо другим хладагентом. Крышка камеры поддерживается при положительной температуре порядка 40—60° С. В верхней части камеры имеются специальные желобки для жидкости, которая испаряется в процессе работы камеры. В такой камере происходит диффузия пара сверху вниз от области с более высокой температурой (крышка) к области с более низкой температурой (дно). Вблизи дпа камеры образуется область, достаточная для пересыщения. Меняя градиент температуры, меняем и область пересыщения. При соответствующем пересыщении можно получить конденсацию водяного пара в присутствии абсолютно чистого воздуха с образованием сплошного тумана (71]. [c.140]