Пары предел пересыщения

Пересыщенный пар, т. е. пар, удельный вес которого больше удельного веса сухого насыщенного пара, обладает свойствами газов и может быть охлажден значительно ниже температуры насыщения, соответствующей его давлению, причем этому охлаждению есть некоторый предел. По Каллендеру предел пересыщения при быстром расширении наступает тогда, когда давление равно восьмикратной величине нормального давления насыщения, соответствующего действительной температуре пара. Так, пар, расширившийся до абсолютного давления в 1,2 может [c.159]

Факельное горение возможно только над герметизированными аппаратами и хранилищами, в которых при обычных температурах возможно образование концентрации газовоздущных паров, превышающей верхний предел взрываемости. Пересыщенная газовоздушная смесь не может воспламениться в резервуарах из-за недостаточного содержания в ней кислорода воздуха, и поэтому горение возможно только на воздухе либо при дополнительном притоке его в резервуар. [c.17]

Рассмотрим поведение слабо пересыщенного пара в ящике объема Кт с жесткими, не пропускающими тепло стенками. Через некоторое время образуется критический зародыш жидкой фазы и система перейдет в двухфазное состояние. Проведя значительное время в состоянии, близком к двухфазному равновесию, система неизбежно в результате большой флюктуации, при которой ка пля испарится, вернется в однофазное состояние пересыщенного пара, продолжая далее колебаться между обоими состояниями. Выделим мысленно внутри объема К, объем V и исключим из рассмотрения состояния, при которых закритические зародыши появятся за пределами объема V. При этом мы допустим, Что [c.283]

Правильность теории Фольмера подтверждена экспериментально рядом исследователей. В частности, такая проверка проводилась путем адиабатического расширения воздуха насыщенного парами данной жидкости, в камере Вильсона. В результате расширения в камере происходит охлаждение, а следовательно, и пересыщение паров до вполне определенного значения. Применяя камеру Вильсона, можно визуально устанавливать начало конденсации, т. е. пересыщение отвечающее образованию тумана. Чтобы исключить возможность образования капелек на чужеродных зародышах, система должна быть предварительно очищена путем многократной конденсации, при которой посторонние ядра конденсации удаляются из газовой фазы. При этом критическое пересыщение, отвечающее началу образования новой фазы, непрерывно возрастает до определенного предела. [c.358]

Третий случай занимает промежуточное положение насыщение паров кислоты достигается в пределах пограничного слоя и максимум пересыщения сдвинут ближе к поверхности стенки. [c.200]

Заметим, что прорыв пленки отличается от других процессов нуклеации тем, что пересыщение системы, т.е. растягивающее натяжение а, не может меняться в столь широких пределах, как, скажем, в случае конденсации пара и вскипания жидкости. Натяжение бимолекулярной пленки (если исключить случай, когда пленка не сообщается с объемом раствора, как, например, пленка свободного мыльного пузыря в воздухе) не может значительно отличаться от ее нормального натяжения, примерно равного удвоенному поверхностному натяжению раствора, из которого образована пленка. В то же время устойчивость пленки значительно сильнее зависит от ее натяжения, чем от двумерной вязкости. Но еще сильнее она зависит от линейного натяжения у, что открывает новые возможности для точного измерения у, основанного на знании выражения (ХП.27) для вероятности прорыва, в котором известны как экспонента, так и предэкспонента. [c.182]

После образования зародышей рост пузырьков газовой (паровой) фазы происходит самопроизвольно без термодинамических затруднений, что следует из формулы (I. 19) и рис. 1.6, так как при Гд > г процесс идет с уменьшением AG. По мере выделения газа или пара в пузырьки пересыщение уменьшается и в пределе устанавливается равновесие. Растворение же пузырьков происходит вообще без термодинамических затруднений. [c.25]

Смысл этого уравнения состоит в том, что скорость роста, который идет за счет попадания молекул на поверхность в пределах расстояния Xs от ступеньки, прямо пропорциональна пересыщению пара. [c.200]

За исключением искусственно получаемого изотопа а-частицы испускаются только естественными радиоактивными ядрами. Следы а-частиц можно видеть в камере Вильсона. Пересыщенный водяной пар в такой камере стремится к конденсации. Если а-частица движется через эту камеру, то она ионизирует молекулы воздуха, отрывая от них электроны. Образуемые ионы действуют как центры конденсации, на которых водяной пар, конденсируясь, образует маленькие капельки. Таким образом, вдоль всего пути частицы возникает тонкий след в виде капелек воды. Длина этого пути и есть свободный пробег частицы в соответствующей среде. След составляет прямую линию, и если рассматривать а-радиоактивные ядра только одного вида, то длина пробега всех испущенных частин, будет одинаковой величины. Пробеги а-частиц в воздухе лежат в пределах 2—10 см (см. рис. 3. 5). [c.37]

Преимущества генерации аэрозолей методом смешения в струе привели к постановке ряда теоретических и экспериментальных работ. Среди них следует выДелить, как наиболее систематичные работы 2 в которых было изучено влияние различных факторов на образование аэрозолей при истечении горячих паров глицерина из сопла в холодную атмосферу. В соответствии с теорией, эти исследования показали, что изменяя скорость смешения потоков, можно в известных пределах регулировать размер частиц, получаемых при конденсации. Если скорость смешения мала, г(у конденсация происходит на посторонних ядрах, присутствующих в газах. При этом пересыщение никогда не достигает большой величины, и получающийся аэрозоль состоит из крупных частиц. При быстром же смешении система может достичь такого высокого пересыщения, при котором путем спонтанной конденсации [c.35]

В течение третьего этапа, как и во всех других случаях образования тумана, происходит только конденсационный рост капель. При этом общее количество пара, конденсирующегося на поверхности капель, определяется избытком пара в пределах изменения пересыщения пара от 5 = 5кр. до 5 1 Естественно, что третий этап тем более продолжительный, чем меньше N и г. [c.268]

Наиболее распространенный способ получения ядер конденсации состоит в том, что поверхность спирали из нихромовой или платиновой проволоки, покрывают тонким слоем вещества, из которого намечают получить ядра конденсации. Спираль помещают при комнатной температуре в поток газа и пропускают через нее электрический ток. Изменением силы тока регулируют температуру спирали и слоя вещества, нанесенного на поверхность спирали. Пар вещества диффундирует через прилегающий к поверхности пограничный слой газа, а затем смешивается с более холодным газом за пределами пограничного слоя. При этом создается высокое пересыщение пара и происходит гомогенная конденсация пара с образованием капель, которые в некоторых случаях могут кристаллизоваться. Так как спираль делают из очень тонкой проволоки, то количество выделяемого ею тепла невелико и температура газа повышается незначительно. В результате пар практически полностью конденсируется в объеме. [c.283]

Пунктирные кривые соответствуют теоретическим данным, рассчитанным по уравнению (1.46). Расчетная кривая при 32,9 и 44,6 °С выходит вправо за пределы рисунка. Из рисунка видно, что при исследованных температурах расчетные данные, полученные по теоретическому уравнению (1.46), отличаются от экспериментальных. Однако с увеличением степени пересыщения пара теоретические данные сближаются с экспериментальными. [c.117]

В первых двух камерах конденсатора температуру кислоты целесообразно поддерживать в таких пределах, чтобы возникающее пересыщение паров серной кислоты было ниже критического и чтобы пары конденсировались на поверхности без образования тумана. В третьей камере температура серной кислоты понижается настолько, что ее пары конденсируются практически полностью (содержание паров серной кислоты в отходящем газе обычно ниже санитарной нормы). Но часть паров в этих условиях конденсируется в объеме с образованием небольшого количества тумана серной кислоты. [c.104]

Таким образом, возникающее пересыщение не выходит за пределы, допустимые для получения крупных кристаллов в оборудовании этого типа. Пересыщенный раствор по трубе 2 поступает в корпус 1, и далее процесс вдет так же, как в охладительном кристаллизаторе. Соковый пар из сепаратора удаляется через штуцер-/. [c.546]

Смесь горючих паров и газов с воздухом становится взрывоопасной только при достижении определенной концентрации. Если в смеси много кислорода и мало горючих газов и паров, то даже при наличии огня взрыв может не произойти, так как из-за недостатка горючего продукты горения не достигают достаточно высокой температуры. При пересыщенной смеси взрыв также не происходит из-за недостатка кислорода. Таким образом, взрывоопасная концентрация смеси зависит от количества находящихся в воздухе паров легковоспламеняющихся жидкостей или горючих газов и имеет нижний и верхний пределы, ниже и выше которых взрыв не происходит даже при наличии источника зажигания. [c.141]

Чтобы показать, каким образом меняется пересыщение пара в разных сечениях струи в зависимости от температуры воздуха на рис. 12 сопоставлены результаты расчетов для различных условий. При более низкой температуре = 10° характер изменения пересыщения примерно такой же, как и для опыта 2, но возникающее пересыщение изменяется в более широких пределах от О на границе струи до 2,5 в области максимального пересыщения пара. [c.56]

Свойства получаемых в плазменной струе конденсированных продуктов зависят от способа и режима закалки. Например, в плазмохимических процессах восстановления можно получить мета ллы в виде порошков различной дисперсности, нитевидных образований, слитков. Соответствующим подбором парциального давления паров металла и степени пересыщения (меняя расходы порошка и газа, а также температуру на входе в закалочное устройство) были получены ультрадисперсные порошки вольфрама сферической формы, а подбор скорости закалки позволил ограничить их размеры в пределах 400—500 А (97, 98]. В случае закалки в сопле Лаваля при условии, когда среднемассовая температура струи на входе в сопло близка к температуре начала конденсации продуктов, более вероятно образование большого числа частиц с размерами, близкими к критическим. Частицы крупных размеров можно получить, если конденсация их протекает при более высоких температурах [96, 97]. [c.236]

Большинство металлов и согласованно испаряемых соединений имеют малые равновесные давления при обычных температурах подложки Г. Следовательно, величина Рг во много раз больше равновесного давления р (T a). Известно, что если пар сильно пересыщен по отношению к темпе ратуре подложки, то конденсация происходит обычно с = 1. Тогда состав пленки сплава или металлокерамической пленки определяется давлением рг-компонентов соединения на подложке. Контроль состава пленки можно осуществлять тогда по непосредственному измерению плотности частиц в потоке пара с помощью ионизационного метода [23 , 240, 245],, резонанса на кристалле кварца [238, 250], электромагнитного микробаланса [253] или методов, чувствительных к передаче импульса от соударяющейся частицы [243, 244]. Два контролирующих датчика располагают таким образом, чтобы каждый регистрировал поток пара только от одного из испарителей. Для получения необходимой скорости конденсации вруч ную подбирают температуры испарителей или же для автоматической подстройки на желаемом уровне используют электрический сигнал от датчика. Система обратной связи в соединении с ионизационным датчиком поэ воляет контролировать состав пленок с точностью в пределах 1...2% [240, 245]. [c.117]

Степень пересыщения, при которой начинается объемная конденсация пара, 5 называется критической и обозначается Фкр. Она зависит от физических свойств пара, его концентрации в смеси и от наличия в парогазовой смеси центров конденсации. Согласно исследованиям Фоль-мера и Флоода [196], величина критической степени пересыщения для различных веществ колеблется в широких пределах (от 2,8 до 12,3). Дорогой и Шабалин [67] экспериментально установили, что величина фкр существенно зависит также от скорости парогазовой смеЬи. [c.169]

Аэрозоли — дисперсные системы с газообразной дисперсионной средой. По методам получения они подразделяются на дис-пергациоииые, образующиеся при измельчении и распылении веществ, и на конденсационные, получаемые конденсацией из пересыщенных паров и в результате реакций, протекающих в газовой фазе. По агрегатному состоянию и размерам частиц дисперсной фазы аэрозоли делят на туманы — системы с жидкой дисперсной фазой (размер частиц 10—0,1 мкм), пыли — системы с твердыми частицами размером больше 10 мкм и дымы, размеры твердых частиц которых находятся в пределах 10—0,001 мкм. Туманы имеют частицы правильной сферической формы (результат самопроизвольного уменьшения поверхности жидкости), тогда как пыли и дымы содержат твердые частицы самой разнообразной формы. К типичным аэрозолям относятся туман (НгО) размер частиц— 0,5 мкм топочный дым — 0,1 —100 мкм дождевые облака— 10—100 мкм 2пО (дым)—0,05 мкм Н2504 (туман) — 1 — 10 мкм Р2О5 (дым) — 1 мкм. Частицы высокодисперсных аэрозо- [c.184]

Сказанное хорошо коррелируется с наблюдениями за рассеиванием из дымовых труб при сжигании природного газа или малосернистого мазута. Летом, когда воздух теплый, пересыщение не достигает критического предела н дымовые газы бесцветны. Знмой при смещении с холодным воздухом пересыщение становится выше критического и дымовые газы оконтуриваются плотными клубами белого пара. По мере удаления от трубы степень разбавления увеличивается и 5 становится меньше единицы. Каиельки тумана начинают интенсивно испаряться, и паровой шлейф трубы полностью растворяется в атмосфере. Под действием поверхностных эффектов испарение с мелких капелек начинается, но-видимому, нри 5>1. Аналогичное положение имеет место с конденсацией содержащихся в дымовых газах перегретых паров кпслоты. [c.228]

Необходимым условием капиллярной конденсации является наличие вогнутого мениска жидкости в порах адсорбента. При этом, чем больше кривизна мениска, тем ниже давление насыщенного пара над ним, и, наоборот, с ростом радиуса пор поверхность мениска спрямляется и упругость пара над ним растет, приближаясь в пределе к давлению над плоской поверхностью. Иначе говоря, пар, еще не достигший давления насыщения по отношению к плоской поверхности, может находиться в состоянии насыщения или даже пересыщения по отношению к жидкости в тонких капиллярах. Отсюда следует, что последовательность заполнения пор по мере возрастания давления пара будет протекать в направлении увеличения их радиуса, и лишь при pips— 1 весь сорбционный объем пористого вещества заполняется жидкостью. Вследствие этого характер капиллярной конденсации и вид изотерм сорбции при прочих равных условиях всецело определяются типом пор и распределением их объема по радиусам, т. е. зависит от г поры и давления (р) адсорбата. [c.95]

Образование отложений в проточной части турбин исключается полностью при условии, когда концентрации примесей в паре начальных параметров меньше значений их растворимости в перегретом паре самых низких параметров, или, иначе говоря, при условии, когда в пределах турбины все примеси находятся в паре в состоянии ненасыщенного парового раствора. Растворимости всех примесей, которые встречаются в отложениях турбин, для параметров пара, соответствующих концу зоны перегрева, малы. Обеспечить получение пара с концентрациями примесей, которые были бы меньше таких значений, практически невозможно. Вместе с тем опыт эксплуатации многих ТЭС показывает, что далеко не все турбины заносятся отложениями. Следовательно, и в условиях некоторого пересыщения паровых растворов проточная часть машин может оставаться чистой. По-видимому, большую роль играет кинетика, т. е. скорость выделения твердой фазы из пересыщенных парорастворов. Этот вопрос пока остается неизученным. Не выяснены также условия выделения твердой фазы на поверхностях металла, омываемых паром, и в объеме парового потока. Не изучены условия осаждения частиц твердой фазы из парового потока на лопатках и других элементах проточной части турбин. Не выяснена роль гидродинамических факторов. [c.175]

Это различие отражено в величинах давления паров составляющих, которые меньше над соединением и больше над чистыми элементами. Описываемая ситуация показана на рис. 40 для случая dSe. При заданных давлениях составляющих рг над поверхностью подложки существует широкая область температур, внутри которой пары пересыщены по отношению к соединению, но не к элементам. Степень пересыщения, необходимая для осаждения соединения, зависит от коэффициентов конденсации с, которые обычно заранее не известны. Гюнтер экспериментально определил коэффициенты конденсации d и Sea и получил отсюда величины температур и падающего потока пара, при которых может образовываться только соединение [248]. Как видно из табл. 14, стехиометрический состав пленок dSe, полученных при 200° С при потоке паров d 2 X 10 см - с". наблюдается только в том случае, если поток Se меняется в пределах от 10 до 10 см с-1. Эта степень свободы в величине отношения потоков составляющих получила название стехиометрического интервала 248]. Протяженность этого интервала зависит от температуры подложки и давления паров. [c.123]

Значительная свобода имеется также в выборе температуры подложки. Этот температурный интервал часто оказывается суженным за счет причин, не связанных со стехиометрией пленки. Для получения хорошо упорядоченных кристаллических пленок температура подложки должна быть №ше минимальной величины, необходимой для конденсации в одной фазе. Верхний предел температуры ограничен необходимостью получения пересыщения паров при давлениях ниже 10 8 мм рт. ст. или температурой плавления соединения, как, например, в случае InSb. Более тонкими эффектами являются небольшие отклонения от стехиометрического состава, которые меняются с температурой и определяют тип и величину проводи- [c.124]

Случай б (Ро>Р>Рх) отвечает начальному пересыщению пара, не выходящему за пределы метастабильной области. Поскольку кривая РоАВ на большей своей части является выпуклой, а кривая на рис. 33 — вогнутой к оси г, они неизбежно пересекутся в двух точках (Л и ). Легко убедиться в том, что одной из этих точек (точке А) отвечает неустойчивое, а другой (точке В)—устойчивое равновесие. Действительно, если предположить, что радиус капли, находящейся первоначально в состоянии А, случайно возрос, то равновесная упругость пара капли, согласно кривой б (рис. 34), будет меньше давления в окружающей среде, н капля будет продолжать расти. С другой стороны, при случайном уменьшении размера капли ее равновесное давление возрастет в большей мере, чем давление в окружающей среде, и капля будет испаряться, — равновесие неустойчиво. В точке В, наоборот, [c.333]

Этот недостаток устранен в японском паровом аэрозольном генераторе Иосан-Ки [53], в котором перегретый водяной пар с температурой, регулируемой в пределах 100—400°, проходит через слой гранулированного пестицида и возгоняет его образуется турбулентная струя нагретой смеси водяного пара и паров пестицида, которая смешивается с окружающим воздухом и при этом охлаждается. Пары пестицида при охлаждении становятся пересыщенными, и происходит спонтанная конденсация их в объеме, т. е. образование высокодисперсного конденсационного аэрозоля с размером частиц 1 мкм (см. главу I). Температура пара регулируется в соответствии со свойствами данного пестицида так, чтобы возгонка происходила достаточно быстро, но степень разложения пестицида была бы незначительна. [c.279]

Температура рапы имеет большое значение для бромного производства, особенно при получении брома по воздушному способу, так как чем выше температура рапы, тем эффективнее этот способ. В летнее время температура рапы вследствие хорошей ее прогреваемости солнцем обычно бывает на 2—5 выше температуры возд ха. Разность те.мператур тем больше, чем мельче озеро и чем концентрированнее и мутнее рапа. В осеннее и зимнее время, когда температура рапы находится в пределах от - -10 до —15°, в некоторых озерах наблюдается кристаллизация мирабилита, который легко образует пересыщенные растворы. При понижении температуры в процессе перекачивания рапы, пересыщенной мирабилитом, он кристаллизуется в насосах и трубопроводах. В таких случаях рапу необходимо перед перекачиванием подогревать. Для этого ее смешивают с подогретой рапой или вводят в нее острый пар. Температура рапы, даже в сильные морозы (—40°), практически не бывает ниже температуры образования льда из нее (—27—28°). [c.38]

Кристаллизатор (рис. 99 и 100) состоит из корпуса I, насоса 7, сепаратора 3, циркуляционных труб 2, 5, 9 я отстойника для мелкой соли 6. Горячий концентрированный раствор поступает в аппарат через штуцер5, смешивается с циркулирующим маточным раствором (соотношение от 1 50 до 1 200), перегревая его прн этом на 0,2—2,0° С. Поступая далее в сепаратор, раствор испаряется в вакууме и охлаждается на эту же величину 0,2—2,0° С. Таким образом, возникающее пересыщение не выходит за пределы, допустимые для получения крупных кристаллов в оборудовании этого типа. Пересыщенный раствор по трубе 2 поступает в корпус 1, и далее процесс идет так же, как в охладительном кристаллизаторе. Соковый пар из сепаратора удаляется через штуцер 4. [c.208]

Кристаллы сульфата аммония, выделяющиеся из такого кислого раствора, сравнительно мелки, что несколько затрудняет их отфильтровывание и отмывку от маточного раствора. Для получения более крупных кристаллов содержание свободной кислоты в растворе должно было бы быть в пределах 9—15 г H2SO4 в 1 а. При еще меньшей кислотности раствора опять получаются мелкие кристаллы 2 Как при высокой, так и при очень незначительной кислотности раствора сульфат аммония образует пересыщенные растворы, что ведет к появлению мелких кристаллов. Указанная же кислотность соответствует условиям, при которых кристаллизация идет медленнее, а кристаллы получаются крупнееОднако работа с такой кислотностью допустима лишь при незначительном содержании в растворе веществ, образующих коллоидные осадки Вредное влияние коллоидных осадков при кристаллизации из слабокислых растворов может быть устранено путем осаждения соединений железа и алюминия добавкой небольших количеств суперфосфата, фосфорной кислоты и других реагентов 2 , 29, Ю4, ios Величина кристаллов увеличивается также с возрастанием продолжительности их роста. В непрерывно действующих аппаратах интенсивное перемешивание кристаллической суспензии инертными газами — воздухом или водяным паром — препятствует осаждению кристаллов плотным слоем на дно аппарата, где их рост прекращается. Замедление процесса кристаллизации достигается также при двухступенчатой нейтрализации —в первой ступени получается кислый насыщенный раствор сульфата аммония, который после охлаждения донасыщается аммиаком во второй ступени. Равномерное распределение аммиака по всему объему нейтрализуемой массы обеспечивает равномерное распределение тепла и зарождающихся центров кристаллизации [c.1242]

С начала 60-х годов велись работы по применению фунгицидных дымовых шашек для защиты растений в теплицах [2], однако практической реализации эти разработки не получили, так как они потребовали бы создания специальных шашек для каждого фунгицида, причем при очень высокой температуре в зоне возгонки фунгицид разлагается, а при недостаточно, высокой возгоняется лишь часть фунгицида. В японском паровом аэрозольном генераторе Джосан-Ки [3, 4] перегретый водяной пар с температурой, регулируемой в пределах 100—400°С, проходит через слой гранулированного песпщнда н возгоняет его образуется турбулентная струя нагретой смеси водяного пара и паров пестицида, которая смешивается с окружающим воздухом и при этом охлаждается. Пары пестицида при охлаждении становятся пересыщенными, и происходит спонтанная конденсация их в объеме, т. е. образование высокодисперсного конденсационного аэрозоля (размер частиц порядка 1 мкм). Температура пара регулируется в соответствии со свойствами данного пестицида так, что возгонка происходит достаточно быстро, ио степень разложения пестицида незначительная. [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология