Электрон, функции распределения

Рис. 7.3. Электронные функции распределения (а) (сплошные линии — функции или пунктир — ф , или ф ) и контуры равной электронной плотности (б) для ф и Ф1 в молекулярном ионе водорода.

Прп облучении ОС СВЧ-полем происходит нагревание медленных электронов. Функция распределения электронов по энергиям с ростом СВЧ-мощности деформируется так, что относительное число быстрых электронов в распределении уменьшается, пока функция распределения не станет максвелловской. Дальнейшее повышение мощности приводит к тому, что хвост распределения обедняется быстрыми электронами 3, 4, 7]. Нагревание электронов СВЧ-полем приводит к возрастанию интенсивности спектральных линий. [c.119]

В В реакциях свободных радикалов или атомов, которые образуют молекулы, нельзя пренебречь электронными функциями распределения, поскольку атомы или радикалы вообще имеют нечетное число электронов и вследствие втого множество электронных состояний, чего не наблюдается в случае молекул. [c.251]

Поскольку правая часть пропорциональна малой разности продольной и поперечной температур, то в электронной функции распределения (в той и<е правой части) можно считать Т" ц — Т = Т. Тогда уравнение (37.3) принимает вид [c.138]

Эта формула определяет второе приближение для электронной функции распределения, а следовательно, и второе приближение для плотности электрического тока. Заметим, что в формуле [c.143]

Электронная функция распределения может быть обычно записана так [c.66]

Поскольку электрон не локализован в одной точке пространства, следует усреднить Ядок в соответствии с электронной функцией распределения вероятностей. Если все значения равновероятны (как, например, для электрона на х-орбитали с центром на ядре М), то среднее локальное поле получается подстановкой значения соз 0, усредненного по сфере [c.52]

Статистические веса для двух уровней, т. e.2jg- -l равны соответственно 4 и 2, так что электронная функция распределения равна [c.56]

Электронная функция распределения получается суммированием пяти членов , если температура настолько высока, что это является необходимостью при низких температурах надо учитывать только первые три уровня. Так как кислородное [c.56]

Первый член с правой стороны обусловлен вращением, второй колебанием, а третий является числом симметрии. Зная моменты инерции и частоты колебания, находим Q для реагирующих и получающихся веществ дальнейшие действия все такие же, как уже было описано для случая диссоциации водорода (стр. 77). Если одно из реагирующих или получающихся веществ находится в атомном состоянии, то соответствующая электронная функция распределения дается выражением 2у - -1 (стр. 55), так как берется только основное состояние без учета эффекта ядерного спина. [c.80]

В общем случае для определения величины дрейфового тока необходимо использовать кинетическое уравнение для электронной функции распределения. Для получения же качественных зависимостей и даже практически пригодных количественных результатов можно воспользоваться элементарной теорией ([2, стр. 592], [10, 35]), в которой состояние плазмы характеризуется средней скоростью направленного движения электронов г и эффективной электронной температурной определяемой соотнощением [c.251]

Отношение ад/iV (при малом влиянии разогрева можно использовать Кд/Р) является в первом приближении (с точностью до постоянства вида электронной функции распределения) функцией приведенного поля в плазме EjN (Е/Р). [c.4]

Соотношения (1.161), (1.162) так же, как и вытекающее из них (1.163), не содержат никаких предположений о виде электронной функции распределения. В результате интегральное уравнение баланса (1.163) необходимо решать совместно с кинетическим уравнением для электронного газа. Этот путь сложен и для многих [c.85]

Теория подобия неравновесных гетерогенных плазмохимических систем. Вопрос о подобии плазмохимических систем — это прежде всего вопрос адекватного описания плазмы. До тех пор, пока решающую роль в плазмохимической активации, а тем самым и в протекании химических процессов в плазме играют энергетические характеристики электронного газа, электронную функцию распределения можно рассматривать как определяющий параметр, а основой описания состояния плазмы будет кинетическое уравнение для электронного газа. [c.89]

Электронная функция распределения 0 /е [c.90]

Перейдем к конкретному рассмотрению кинетики электронной функции распределения при наличии внешнего электрического поля в плазме с небольшой степенью ионизации. Пусть энергия, набираемая электронами от поля на длине свободного пробега, меньше их тепловой энергии. Тогда функцию распределения электронов по скоростям можно разложить в ряд по полиномам Лежандра и ограничиться рассмотрением первых двух членов /35/ [c.255]

Возрастание приведенной нашряженности поля с изменением условий разряда, указывающее на затруднение горения разряда, может быть связано с затруднением ионизации из-за изменения химического состава газа, ускорением гибели электронов (в объеме или на поверхности) или с деформацией электронной функции распределения, уменьшающей эффективность ионизации. Проведенные нами измерения показали, что отношение концентрации СО и СО2 в плазме мало меняется с током разряда и давлением, поэтому изменение химического состава газовой атмосферы не может объяснить наблюдаемых эффектов. [c.17]

Частота диффузионной гибели электронов 2д равна произведению коэффициента Од на скорость дрейфа электронов Удр. Так как Удр прошорциональна приведенному полю E/N, об изменении диффузионного времени жизни электронов можно судить по поведению величины ajxEjN. Изменение этого параметра с током разряда показано на рис. 3, а. Полученные данные показывают, что возрастание приведенного поля с током нельзя объяснить ускорением диффузионной гибели электронов. Таким образом, причиной возрастания E/N может быть деформация электронной функции распределения или рост объемных потерь электронов. При этом скорость процесса объемной гибели должна расти быстрее плотности тока (нелинейный процесс). Оценки показывают, что таким процессом мажет быть только захват электронов возбужденными молекулами (ступенчатое прилипание). [c.17]

Анализ кинетики распределения электронов по скоростям в электрическом поле является одной из актуальных задач физики плазмы. Ниже с помощью метода КФР представлено исследование /30/ динамики электронной функции распределения в слабоионизованной плазме при резком изменении внешнего электрического поля за времена, меньшие характерного времени установления равновесного распределения. [c.255]

Слагаемое 8н, соответствующее неупругим столкновениям в слабоионизованном газе (например, возбуждение колебательновращательных уровней молекул), можно определить путем использования интеграла столкновений Больцмана. В силу малого отношения т/М функция распределения по скоростям тяжелых частиц практически не изменяется в результате неупругих соударений. Кроме того, поскольку электронная функция распределения является почти изотропной, то конечная энергия электрона связана с начальной законом сохранения энергии, а сечение неупругих столкновений зависит только от энергии или модуля скорости электронов. С учетом сделанных замечаний интеграл столкновений имеет вид [c.256]

Пусть в начальный момент времени средняя энергия электронов меньше равновесной при наличии электрического поля (подобные условия реализуются, например, при быстром наложении внешнего электрического поля на слабоионизованную плазму). Происходит нагрев электронного газа и газа тяжелых частиц. Электроны набирают энергию от поля и отдают ее в столкновениях с тяжелыми частицами. Однако в силу малости рассматриваемых степеней ионизации, а также большого отличия в массах электрона и тяжелой частицы нагрев электронного газа и формирование электронной функции распределения является более быстрым процессом, чем нагрев газа тяжелых частиц. Поэтому зависимость функции распределения от температуры газа считается параметрической. [c.258]

Сформулированный подход и найденные решения можно применись для преследования процессов в импульсных разрядах, для анализа стадии формирования разР теории стримерного пробоя газов /37-40/. Знание эвол И электронной функции распределения существенно, а в ряде случаев является определяющим при исследовании кинетики физических процессов в лазерах на плазме. [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология