Уровни ионизации эффективные

Переход от инертного газа гелия, завершающего 1-й период, к первому члену 2-го периода требует уже принципиально другого подхода к рассмотрению атомов. Три и более электронов не могут располагаться на одной орбитали, так как это противоречит принципу Паули. Электроны начинают заселять 2-й уровень, энергетические ячейки в котором не идентичны по энергиям. Межэлектронное отталкивание расщепляет уровни энергии с одинаковым квантовым числом л=2, и это в данном периоде приводит к появлению двух состояний 2 и 2р. На эти энергетические подуровни заряд ядра действует по-разному. Электрон на 25-орбитали более явственно ощущает заряд ядра через экран, созданный двумя внутренними прочно связанны.ми 152-электронами. Расчеты, проведенные для лития, доказывают, что его энергия ионизации, равная 520 кДж/моль, соответствует эффективному заряду 2эфф=1,26. Это означает, что два внутренних электрона нейтрализуют заряд ядра меньше, чем сумма их зарядов их эффективность действия (3— —1,26=1,74) равна (1,74/2) 100—87%. Это означает, что электрон в 25-состоянии способен проникать к ядру сквозь заслон из двух 152-электронов. Подуровни 2р близко к ядру находиться не могут ведь эта волновая функция вблизи ядра обращается в нуль. Следовательно, на электрон в 2р-состоянии влияет только разница между зарядом ядра и суммой зарядов внутренних электронов. Принцип Паули и расщепление энергетических уровней позволяют понять закономерность изменения характера элементов при движении вдоль периодов. [c.200]

Легко показать, что для одноэлектронного атома с зарядом ядра 2 энергия Е = —2п Можно предположить, что валентный электрон калия движется в потенциальном поле, обусловленном ядром и заполненными оболочками электронов так, что в первом приближении калий можно рассматривать как одноэлектронный атом с эффективным зарядом ядра, равным I. Вычислите 2, если дано, что первый потенциал ионизации калия равен 4,34 в. (Обратите внимание на то обстоятельство, что низший возможный уровень для валентного электро- [c.396]

Аргоновый детектор мало чувствителен к изменению температуры корпуса детектора. Одпако при изменении температуры колонки должен изменяться уровень шума, отвечающий упругости пара жидкой фазы. Простой аргоновый детектор чувствителен к потоку, так как эффективность ионизации уменьшается с увеличением скорости потока. Такое поведение вещества предполагает диффузионный механизм вхождения вещества в анод- [c.246]

Даже в том случае, когда весь образец пропускается через ионизационную камеру во время съемки масс-спектра, лишь незначительный процент молекул подвергается ионизации, а большая часть пара откачивается насосами неизмененной. Таким образом, чувствительность может быть повышена применением большего ионизирующего электронного тока [ 174]. Другие типы ионных источников, как, например, источник с термической эмиссией, более эффективны, чем источники с бомбардировкой электронами. На них в ряде случаев может быть ионизирована большая часть исследуемого материала так, в случае анализа рубидия на непрерывно откачиваемых приборах для исследования достаточно 10 г образца. При анализе неорганических твердых образцов используется искровой источник [416]. Применение фотопластинки в качестве детектора позволяет понизить уровень обнаружения до 1-10 %, так как пластинку с большой выдержкой можно рассматривать как интегрирующее устройство. [c.190]

Оптический метод получения плазмы очень прост (если, разумеется, абстрагироваться от самого лазера и оптического канала для ввода лазерного излучения в технологический объем) и формально не требует никаких структурных элементов, в отличие от электрических разрядов (электроды, индукторы, волноводы и пр.). В указанном частотном диапазоне достижима электродинамическая стабилизация разряда. Через оптический разряд можно организовать поток вещества и получить поток плазмы, как и в обычном плазмотроне (рис. 2.40). Особенность системы лазер-разряд заключается в том, что параметры разряда не влияют на режим работы источника энергии (т. е. развязаны ). Специфическая особенность лазерной плазмы температура 15000 -Ь 20000 К, превышающая в 2 -Ь 4 раза температуру электрических разрядов. Действительно, температура электродуговых разрядов на постоянном токе достигает при атмосферном давлении 10000 К примерно таков же уровень температуры высокочастотных разрядов при атмосферном давлении микроволновые разряды характеризуются температурой 5000 К. Объяснение этого явления лежит в изменении прозрачности плазмы по отношению к оптическому излучению в соответствии с зависимостью / 1 ос где — коэффициент поглощения плазмы и — круговая частота 16]. Если частота не слишком велика, то энергия внешнего поля эффективно рассеивается в поглощающей среде, даже при не слишком высокой ионизации. Поле из-за наличия скин-эффекта для частотных разрядов не проникает в сильно ионизованную среду, что в целом ограничивает диссипацию энергии и нагрев. Диссипация на [c.93]

Основная причина низкой эффективности светодиодов ири комнатной температуре — неудачи в создании переходов, обеспечивающих высокую плотность возбуждения, достаточную для преодоления температурного тушения. При рассмотрении литературных данных можно выделить два пути решения этой проблемы, которые по мнению многих авторов приведут к успеху а) разработка диодов, в которых высокая плотность возбуждения достигается за счет ударной ионизации (лавинная инжекция) б) разработка методов легирования применительно к соединениям типа Л В , обеспечивающих высокий уровень легирования (и, следовательно, высокую плотность возбуждения) на основе новых технологических приемов. [c.53]

Источник радиации, мкюри Фоновый ток, а Уровень шумов, а Эффективность ионизации, % Минимальное обнаруживаемое количество вещества, г сек [c.57]

Таким образом, сам факт наличия уширения в спектрах (оптических— диффузность полос [3], электронных потерь) свидетельствует о выполнимости (3.51) во всех случаях, если уровень не является автоионизационным. Для автоионизационных уширенных уровней справедливо (3.52). В этом случае для определения к ) необходимо измерение эффективности ионизации [c.138]

Особенно большой ущерб влажность наносит двум типам фильтров электростатическим и фильтрам на активированном угле. В электростатических фильтрах высокий уровень влажности приводит заметному снижению эффективности процесса ионизации не обеспечивается достижение необходимых показателей электростатического заряда частиц пыли, которые вследствие этого не притягиваются к пластинам сбора и под действием потока воздуха следуют за пределы фильтра. [c.260]

Перейдем теперь к рассмотрению расчета частоты 2 т эффективных столкновений с единице объема электронов с нейтральными частицами, в результате которых последние переводятся из квантового состояния т в квантовое состояние п, т. е. испытывают переход п т. При этом в число уровней т включим нормальный уровенькоторый будем отмечать индексом 1, а в число уровней п — уровень ионизации, который будем обозначать индексом -Ь. Таким образом, энергию перехода п-<-т будем обозначать через 8 , , а энергию ионизации — через е+ь Кроме того, условимся какой-либо из уровней п обозначать через к, все уровни (включая нормальный), лежащие ниже к, обозначать через f fк). [c.21]

В настоящее время наибольшее значение в проблеме промышленного использования лазеров на красителях имеет создание эффективных и надежных лазеров накачки. Непрерывный режим работы позволяет обойти возникающие для импульсных лазеров сложности коммутации больших мощностей, но он не отвечает требованиям эффективного проведения многоступенчатого ироцесса возбуждения и ионизации атомов урана из-за быстрого распада промежуточных возбужденных состояний. Возникающая проблема распада возбужденных состояний может быть решена путем применения импульсного облучения атомов при этом задержка импульсов, производящих перевод атомов ураиа на более высокий уровень, должна быть меньше времени жизни атома на предыду-П1ем возбужденном уровне. Типичные интервалы задержек составляют наносекунды, что может быть обеспечено приемами специальной лазерной импульсной техники. Частоту следования импульсов выбирают из условия заполнения рабочего объема атомами урана за время между импульсами. Интервал между импульсами равен размеру рабочего объема (в направлении потока атомов урана), деленному на среднюю скорость атомов. Для длительной работы лазера необходим надежный коммутатор, производящий Ю или более лазерных вспышек за время непрерывной работы. [c.266]

Измерения показали, что один регистрируемый за период колебания ион аргона соответствует парциальному давлению аргона 1 10" ммрт. ст. в области ионизации (или 10 ООО ионов в секунду). Уровень шумов электронного умножителя, измеренный в интервале масс, равном единице, составляет около одного импульса, равного по величине импульсу, создаваемому одним ионом, за 10 колебаний, что соответствует парциальному давлению в ионном источнике 1 -10 мм рт. ст. Абсолютная чувствительность, однако, ограничена в действительности не шумами, а составом и количеством остаточного газа в вакуумной системе. Специально не предпринималось никаких мер для достижения максимального вакуума путем длительного прогрева, хотя конструкция прибора позволяет осуществить тако11 прогрев. Мы считали вполне достаточным ограничиться давлением около 1-10 ммрт. ст. Ртутный насос с эффективной ловушкой дает очень низкое парциальное давление газов почти во всей области масс-спектра. [c.255]

Двухфотонное возбуждение на уровень Р (см. схему на рис. 8.2.23, а) в сонаправленных лазерных лучах исключает спонтанные распады Ас с незаселённого уровня N, увеличивая тем самым эффективность ионизации. А двухфотонное возбуждение во встречных лучах при благоприятных условиях, т.е. когда однородная ширина АЕ2ф/Ь меньше изотопического сдвига, может привести к значительному увеличению числа вовлекаемых в процесс атомов за счёт раскрытия угла 2 д в потоке питания (т. е. увеличения А/ о) без риска ухудшения селективности. Механизм возбуждения при этом следующий (см. рис. 8.2.23, а). [c.409]

Наиболее важной отличительной особенностью прибора этого тппа является чрезвычайно низкий уровень собственных шумов. Наблюдаемые на опыте флуктуации измеряемого ионного тока целиком определяются шумами электронно-усилительной схемы и не связаны с процессами в пламени. Поэтому даже при относительно небольшой эффективности ионизации (удается регистрировать один ион на 10 анализируемых молекул) может быть-достигнута весьма высокая пороговая чувствительность, позволяющая определять минимальньи поток бензола — 3-10 . иг/сек. [c.252]

В молекулах, имеющих определенные элементы симметрии, могут смешиваться лишь орбитали одинакового типа симметрии. Введение атома галогена в молекулу углеводорода вследствие индуктивного влияния понижает энергии орбиталей углеводорода (рис. 6). Замещение атома водорода на галоген понижает симметрию бензола, так что вырожденный уровень ie g расщепляется на два уровня Ъ - и а2" па. Поскольку орбиталь Яд-типа имеет узел в положении замещения, она не взаимодействует с ге-орби-талью галогена, относящейся к б -типу, тогда как орбиталь 6] -типа эффективно взаимодействует с нею. Потенциал ионизации исходной 1е1 -орбитали в бензоле равен 9,24 эв, а потенциалы ионизации молекул галогенов равны 15,82 11,57 (С ) 10,55 (Вгг) и 9,34 (12) эв. Для всех галогенбензолов, за исключением бромбен-зола, энергия э-орбитали галогенов ниже энергии Ь1(я)-орбитали фенильного радикала, и поэтому в фтор-, хлор- и бромбепзолах верхняя орбиталь 6 (я)-тииа преимущественно локализована в фенильном фрагменте (табл. 3). Наоборот, в бромбензоле исходные орбитали имеют одинаковую энергию, происходит полное п — (я)-смешивание, и орбиталь о / — п) имеет существенный вклад р-орбитали брома. [c.255]

Взаимодействие между ионом и электроном для изотопов отличается лишь силами гравитационного притяжения, которые сказываются только на очень близких расстояниях. В наихем случае ими мол-сно пренебречь. В формулах сечений процессов (1—3), очевидно, по этим причинам не отражаются индивидуальные свойства изотопов [29, 30]. Например, эффективное сечение первого процесса с захватом электрона на уровень, энергия ионизации которого равна /г п [29], имеет вид [c.107]

Микроаргоновый ионизационный детектор хроматографа Панхроматограф фирмы Пай имеет эффективность ионизации 10- —10- линейный динамический диапазон З-Ю уровень шума Ю- а. Минимальный детектируемый сигнал [c.60]

Электроннозахватный детектор хроматографа Панхроматограф фирмы Пай имеет эффективность ионизации от 10 до 0,3 линейный динамический диапазон 10 уровень шума 10 а. Минимальный детектируемый сигнал З-Ю , нулевой ток 10 а, минимальная объемная концентрация ССЦ 10-1 . [c.61]

N2 под действием ударов с молекулами N2. Вполне вероятно, что наблюдаемое в экспериментах увеличение скорости диссоциации молекул N2 на поздних стадиях процесса по мере появления атомов N. приписываемое в настоящее время большой эффективности атомов в диссоциации, может быть обусловлено вкладом нредиссоциации через уровень заселяемый (как показано в работе [7]) электронами, образующимися в результате реакции ассоциативной ионизации [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология