Описание плазмы

Кровяная плазма, полученная по описанной выше методике, представляет собой жидкость, слегка окрашенную каротиноидамн, и содержит следующие белки альбумины (растворимы в 5%-ном солевом растворе), липопротеины, фибриноген и протромбин. Из цельной крови без защитных добавок при стоянии через несколько минут выделяются хлопья в результате превращения растворимого глобулярного фибриногена в н< растворимый нитевидный белок—фибрин, нити которого образуют ячеистую структуру сгустков. Это превращение происходит под влиянием протромбина и ионов кальция. Центрифугирование свернувшейся крови приводит к отделению смеси фибрина и красных кровяных тел. Надосадочная жидкость представляет собой кровяную сыворотку, которая отличается от плазмы тем, что не содержит фибриногена. Витамин К является антигеморрагическим агентом, так как он снижает концентрацию протромбина. Цитрат и гепарин предупреждают свертыванис крови, связывая ионы кальция. [c.670]

Для описания фармакокинетических процессов применяют ряд параметров, к основным из которых можно отнести - максимальная концентрация в крови (плазме, сыворотке), - время ее достижения, То 5 - период полувыведения препарата, K i - константа элиминации, С1у - общий клиренс, - объем распределения, MRT - среднее время удерживания-препарата в крови, AU - площадь под фармакокинетической кривой "концентрация-время", f (f) - абсолютная или относительная биодоступность препарата, и многие другие [I]. [c.615]

Физическое описание плазмы требует знания некоторых фундаментальных параметров, таких, как температура плазмы, концентрация электронов, ионов и радикалов и т. д. В большинстве доступных методов диагностики используются зонды из нержавеюшей стали или диоксида кремния, помещаемые в какую-либо точку горящей смеси, в сочетании с обычными системами анализа, такими, как газовая хроматография, инфракрасная спектроскопия и масс-спектрометрия. Внесение зонда в плазму позволяет получить детальное пространственное разрешение ее состояния, поскольку может быть осуществлен отбор пробы небольшого объема без существенных нар) шений в исследуемой системе. Такие исследования обязательны всякий раз, когда существуют сильные неоднородности в составе и температуре, обусловленные самой природой процесса горения. [c.221]

Применение диагностики плазмы для корректного описания физических и химических явлений необходимо для понимания и эффективного проведения плазмохимического процесса. В гл. V подробно описаны электрические методы, которые могут использоваться для этой цели. Основное внимание уделено методам сверхвысокочастотной диагностики плазмы, поскольку другие методы, например спектроскопические, широко описаны в литературе. Сочетание сверхвысокочастотных измерений с оптическими часто необходимо для корректного описания плазмы и анализа ее химического состава [c.8]

В течение последнего десятилетия плазма с возрастающей активностью исследовалась группами ученых, непосредственно не занимающихся химической технологией Аэродинамики, изучающие сверхзвуковые полеты, разработали способы получения и описания плазмы. Химики, используя теоретические и экспериментальные методы, определили термодинамические и кинетические данные ряда систем для условий, реализующихся в плазме. Физики, занимающиеся проблемами астрофизики и ядерными исследованиями, предложили теоретические методы для предсказания свойств плазменных систем. Значительный вклад внесло проведение ряда технических разработок, таких, как МГД-генера-торы, электронные устройства, системы преобразования энергии. Таким образом, существует богатая информация о поведении плазмы. Эта книга и должна помочь использовать эту информацию в химической технологии. [c.8]

Современный уровень знаний. Из-за недостоверности описания плазмы, термохимических данных и кинетики реакций современные знания механизмов реакций в плазме весьма неубедительны. Хотелось бы верить, что в условиях высоких температур и больших давлений достигается термохимическое равновесие. Хотя в основе этого предположения и лежат серьезные аргументы, подтвердить его могут только прямые определения химического состава многокомпонентной высокотемпературной плазмы высокого давления. Пока не ясен и вопрос о том, будут ли обнаружены новые соединения. Из-за отсутствия полных кинетических данных вероятные механизмы реакций на стадии закалки или на других неравновесных стадиях часто предлагаются на основе ненадежной экстраполяции результатов исследований реакций при обычных температурах. [c.223]

Рис. 2. Диаграмма областей применимости различных уравнений для описания плазмы

Теория подобия неравновесных гетерогенных плазмохимических систем. Вопрос о подобии плазмохимических систем — это прежде всего вопрос адекватного описания плазмы. До тех пор, пока решающую роль в плазмохимической активации, а тем самым и в протекании химических процессов в плазме играют энергетические характеристики электронного газа, электронную функцию распределения можно рассматривать как определяющий параметр, а основой описания состояния плазмы будет кинетическое уравнение для электронного газа. [c.89]

Модель применима для описания плазмы водорода и водородоподобных атомов. [c.285]

Упрощенное количественное описание слабо ионизированной плазмы осуществляется с помощью основного метода кинетической теории газов — метода двойных упругих соударений. Его основу составляет применение законов сохранения энергии и импульса к элементарным актам соударений. В отсутствие внешних электрических полей и в слабых электрических полях средние скорости движения ионов и длина их свободного пробега мало отличаются от аналогичных величин для нейтральных молекул. Для электронов эти величины существенно выше, чем для нейтральных частиц. В сильных электрических полях скорости движения ионов и длина свободного пробега существенно выше этих величин для нейтральных молекул. [c.249]

При описании явлений в плазме оказалось удобным применение наряду с вышеперечисленными величинами обратной длины свободного пробега, которую обычно называют полным эффективным сечением Q, она для упругих соударений одинаковых частиц связана с диаметром частицы d и с концентрацией п соотношением [c.249]

Температура электродов ниже, чем в дуге постоянного тока, скорость поступления исследуемого вещества в плазму меньше, поэтому активизированная дуга переменного тока реже применяется для анализа следов элементов. Температура в разряде и электронная плотность зависят от состава плазмы и режима ра- боты генератора. Так, например, дуга, работающая в жестком режиме, имеет более высокую температуру, и в спектрах элементов усиливаются ионные линии. Методы определения температуры и электронной плотности, описанные ранее для случая дуги постоянного тока, применимы и для дуги переменного тока. [c.47]

Кроме описанного аэрозольного способа возможно введение анализируемого вещества в виде раствора или порошка в основание струи плазмы, минуя камеру, в которой горит [c.664]

Первый масс-спектрометр (МС), который был разработан для анализа неорганических веществ, описан в 1950-х гг. в нем в качестве источника ионов использовалась радиочастотная искра. Пределы обнаружения уже тогда были в диапазоне миллионных долей. Впервые использование плазмы в качестве ионного источника описано Греем в 1975 г. Была использована капиллярная дуговая плазма постоянного тока. Пределы обнаружения для этого прибора были уже на уровне менее 10 . Использование индуктивно-связанной плазмы (ИСП) приходится на середину 1980-х гг. Оно дало подъем растущему рынку неорганической масс-спектрометрии. Большое число компаний, производящих приборы для ИСП-МС, является доказательством интереса к этому методу. Неорганическая масс-спектрометрия полезна не только для определения эле-ментов в разнообразных пробах, но и для измерения распространенности природных изотопов, а также в методе изотопного разбавления. [c.132]

Никакая из описанных здесь схем не была развита достаточно глубоко. В настоящее время нельзя быть уверенным, что наблюдаемые физические разделительные эффекты приведут к экономичным крупномасштабным приложениям. Главная цель всех исследований связана скорее с дальнейшим изучением физических закономерностей, чем с созданием технологического процесса. Физика плазменного разделения значительно сложнее той, иа которой основана сегодняшняя обогатительная техника. Два способа — вращение плазмы и ионный циклотронный резонанс — выделяются наиболее обещающими результатами. [c.297]

Теперь мы обратимся к краткому рассмотрению того, как описанные фотохимические изменения превраш,аются в электрический импульс, который стимулирует мозг. Существуют доказательства, что одиночный квант света может вызвать раздражение палочки сетчатки. Однако поглощение одного кванта еще не создает эффекта зрения. Для этого требуется попадание нескольких квантов (согласно разумной оценке, от двух до шести квантов) в одну и ту же палочку в течение относительно короткого временного промежутка. Но даже в этом случае процесс весьма эффективен, а энергия конечной реакции существенно превосходит энергию, поглощенную зрительным пигментом. Поглощение света инициирует цепь реакций, черпающих энергию из метаболизма. Тем самым зрительное возбуждение является результатом усиления светового сигнала, попадающего в сетчатку. Фоторецептор служит биологическим эквивалентом фотоумножителя, который преобразует кванты света в электрический сигнал с большим усилением и низким шумом (см. гл. 7). И фоторецептор, и фотоумножитель достигают большого коэффициента усиления с помощью каскада стадий усиления. Зрительные пигменты представляют собой интегральные мембранные белки, которые находятся в плазме и мембранах дисков внешнего сегмента фоторецептора. Фотоизомеризация ретиналя вызывает серию конформационных изменений в связанном с ним белке и тем самым образует или раскрывает ферментативный активный центр. Следует каскад ферментативных реакций, которые в конце концов дают нервный импульс. Электрический ответ начинается с кратковременной гиперполяризации, вызванной закрытием нескольких сотен натриевых каналов в плазматической мембране. Таким способом молекулы-посредники (мессенджеры) передают информацию от диска рецептора к мембране плазмы. Вероятным кандидатом на роль мессенджера является богатый энергией циклический фосфат цГМФ (гуанозин-3, 5 -цикломонофосфат), возможно, в сочетании с ионами Са +. Было показано, что катионная проводимость плазматических мембран палочек и колбочек прямо контролируется цГМФ. Таким образом светоиндуцированные структурные изменения диска активируют механизм преобразования, который сам генерирует потенциал, распространяющийся по плазматической мембране. В настоящее время детали механизмов преобразования и усиления продолжают исследоваться. Была предложена схема, основной упор в которой делается на центральную роль фосфодиэстеразы в процессе контроля за кон- [c.241]

При определении легколетучих примесей для обогащения проб применяют метод прямого испарения. Рекомендуются следующие условия испарения испаритель системы ФИАН масса пробы (в виде окиси) 100 мг-, температура испарения 1500° С, длительность нагревания до температуры испарения 30 сек., длительность испарения 90 сек., приемник — угольный стержень диаметром 6 мм-, расстояние между стаканчиком и приемником 1—2 мм [222]. Для определения малолетучих примесей используют прямое фракционное испарение пробы в дуге постоянного тока, а для легколетучих — обогащение по методу испарения. С(1, 1, РЬ, Зп и ЗЬ испаряются в первые 5—20 сек. значительно быстрее, чем основа, а А1, Ре, З1, N5, Mg испаряются, аналогично хрому, в широком интервале времени горения дуги [248]. Для повышения чувствительности анализа в некоторых случаях рекомендуется многократно испарять пробу на один и тот же подставной электрод [317]. Описан спектральный метод определения РЬ, В1, ЗЬ, Зп, Аз в металлическом хроме путем фракционной дистилляции из камеры испарителя непосредственно в плазму дуги переменного тока [470]. [c.178]

Актуальные вопросы современных физики, химии и техники (астрофизика, лазерная химия, физика плазмы, химия атмосферы, квантовые генераторы и многое другое) заставляют дополнить описание приведенных выше частиц еще одним разделом — о возбужденных частицах. [c.42]

В литературе описан ряд методик, позволяющих сделать внутреннюю поверхность стеклянного капилляра шероховатой. С этой целью применяют травление различными жидкими или газообразными реагентами или их растворами, нанесение слоя хлорида натрия, карбоната бария, сажи или диоксида кремния и травление поверхности плазмой. [c.62]

Описание турбулентного диффузионного горения с помощью совместного распределения вероятностей скорости и концентрации. - В кн. Тезисы докладов на семинаре Механика и физика плазмы и газовых потоков (аэродинамика горения газов) . - Рига ИПМ АН СССР и ИМИ Латв. ССР, с. 42-43. [c.282]

Целый ряд явлений в плазме может быть описан на основании системы уравнений (41.16) — (41.21). [c.153]

Фактически уравиение вида (46.14) имеет смысл и тогда, когда пе только электрическое, но и магнитное поле определяется пе только внешними токами, ио и внутренними движениями зарядов плазмы. Для того чтобы показать это, необходимо расширить используемое нами статистическое описание. Именно, используем функцию распределения [c.184]

Следовательно, действительно на больших расстояниях, не малых по сравнению с радиусом дебаевского экранирования, нельзя пренебрегать последними двумя слагаемыми уравнения (48.3). Иными словами, на таких расстояниях для описания корреляции частиц в плазме необходимо пользоваться уравнением (48.3), а не приближенным уравнением (48.5), годным для сил малого радиуса действия. [c.191]

Рассмотрим особенности метода МО ЛКАО на примере молекулярного иона Нз , самой простой из двухатомньЬс молекул. Молекула Нз — молекулярный ион водорода образуется в разрядных трубках, наполненных водородом, в низкотемпературной плазме. Это устойчивая с физической точки зрения частица. Исследование спектра позволило определить ее основные параметры межъядерное расстояние гДН/) = = 1,0610" ° м (1,06 А) и энергию диссоциации /)о(Н2 )=255,96 кДж (2,65 эВ). Молекула Н парамагнитна. Так как молекула Н содержит один-единственный электрон, волновая функция и дозволенные энергетические уровни (энергетический спектр) могут быть найдены при решении уравнения Шредингера. Точное решение достаточно сложное, чтобы его приводить здесь, дает значения г, и Д, совпадающие с опытом. Это показывает, что принципиально уравнение Шредингера применимо для описания поведения электрона не только в атомах, но и в молекулах. [c.92]

Укажем, что для статистического описания плазмы возможен подход, основанный на использовании микроскошгческих плотностей и подобный кпантовомеханическому представлению Гейзенберга [8], [c.185]

Описание плазмы. Для понимания механизма реакций в плазме необходимо иметь сведения о составе плазмы. Современная информация о химических свойствах соединений в плазме очень неполная. Необходимы фундаментальные исследования для того, чтобы разобраться в одновременном взаимодействии присутствующих в электрических полях электронов и ионов с атомами, нейтральными молекулами и свободными радикалами различного химического состава. Можно ожидать, что в качестве первого шага в этом направлении наиболее полезными будут работы, в которых будут непосредственно идентифицироваться соединения, присутствующие в плазме. Состав чистой газовой плазмы, например Аг, N3, Не, Нд, довольно хорошо известен при различных условиях. Однако слишком мало сделано для исследования состава интересных химических систем, таких, как система углерод — фтор или азот — фтор. Одним из подходов будет спектроскопическое идентифицирование и количественное определение состава плазмы. Необходимо быть осторожным при проведении как эмиссионных, так и абсорбционных исследований, чтобы не опустить соединения, которые оказались неизлучающими или непоглощающими в применяемом диапазоне длин волн. Непосредственный отбор пробы из плазмы чегез тщательно спроектигован-ный входной диффузор и расширение ее в масс-спектрограф будет другим ценным методом количественного определения состава плазмы. [c.222]

Как мы ун<е отмечали выше, описание плазмы с помош ью функции распределения может быть слишком детальным, и обычно переходят к гидродинамическим уравнениям, выписанным выше. При этом можно пользоваться либо многожидкостной гидродинамикой (электроны, ионы, нейтралы), либо одножидкостной магнитной гидродинамикой, в которой свойства среды задаются значениями плотности, вязкости, проводимости. Физические вопросы, связанные с магнитогидродинамическим описанием плазмы, обсуждаются в [59]. Вопрос об областях применимости различных уравнений для описания полностью ионизованного газа рассматривался в [60]. Здесь мы приводим диаграмму (рис. 2), заимствованную из [60], на которой изображены области значений параметров, где применимы соответствуюш,ие уравнения. В области А применима классическая магнитная гидродинамика 1). В области В справедлива магнитная гидродинамика с анизотропными свойствами переноса. В области С для адекватного описания процессов следует пользоваться кинетическим уравнением с интегралом столкновений в форме Ландау, Область В соответствует кинетическому уравнению с интегралом столкновений, зависяш,им от магнитного поля [61]. В областях, расположенных ниже кривой 1, удовлетворяются условия идеальности плазмы, т. е. в е г кТ 1. В области выше кривой 2 имеем е Е г < <фпр 12, а выше кривой 3 — г /гд < 1 (га — ларморовский радиус). Кривые 2 ж 3 построены для /7=10 э и Е уШс. В области выше кривой 4 имеют место уравнения- сплошной среды, т. е. выполняется неравенство < 1 Ь — характерный размер задачи), а левее кривой 5 — пре-небрежимы релятивистские эффекты. Пунктирная линия отделяет область полной термической ионизации водорода, т. е. правее этой кривой имеет место более чем 50%-ная ионизация. Прямая 6 соответствует о) т = 1 (для Я=10 э). В области С, вдали от прямой 4, мояшо пренебречь интегралом столкновений, так как здесь выполняется условие г /вЬ 1, и использовать уравнение Власова. [c.137]

Цель данного исследования - показать принципиальную возможность применения феноменологических методов термодина.мики многокомпонентных стохастических систем, а также законо.мерности нормального распределения компонентно-фракционного состава по стандартным температурам кипения или свободным энергиям к описанию процесса пиролиза высокомолекулярных многокомпонентных смесей в низкотемпературной плазме с целью выбора оптимальных режимных параметров плазмоагрега-та, повышения эффективности его работы и получения максимальных значений выходных параметров, в частности, ацетилена. [c.96]

Из уравнения (И 1.1) следует, что если все реагирующие вещества в исходной смеси имеют парциальные давления, равные единице, то второй член правой части этого уравнения обращается в нуль и, следовательно, AG = AG°. Величина AG° при температуре 25°С (298 К) называется стандартным изменениел энергии Гиббса и обозначается AG gs- Особенно вах<ное значение при термодинамических расчетах имеьэт величины AGf, 298 реакций образования соединений из элементов. Они публикуются в справочниках и таблицах стандартных величин (см. гл. V). Зная величины AGf где для всех соединений, участвующих в сложной реакции, можно вычислить AG 2°98 этой реакции и константу равновесия. Расчет подобен описанному в гл. I для определения энтальпий реакций. Величины AG°, 98 для элементов (в стандартном состоянии) принимаются равными нулю. Почти для всех соединений значения AGf зэв отрицательны. В противном случае 01и не образовались бы. Редкие случаи, когда АОгэз положительны, означают, что в стандартных условиях данное вещество неустойчиво. Например, для молекулярного водорода Н2 в стандартном состоянии AG 298 = 0. Для водорода же в атомном состоянии AGf 298 +2l8 кДж/моль. Таким образом, атомный водород неустойчив по отношению к молекулярному и при 298 К он будет самопроизвольно превращаться в Н2. При других условиях, например при очень высоких температурах (в плазме), устойчивым может стать атомный водород. [c.47]

Б те периоды развития космических тел, когда господствовали бурные процессы, характерные для высокотемпературной плазмы, только такие отношения связывали элементарные частицы и возникающие из них неустойчивые фрагменты будущих атомов. По мере понижения температуры положение изменялось, появились первые атомы и их соединения — СО, Т10г, СН4, Н2О и радикалы СН, СНз, СЫ, ОН и др. Для описания условий взаимодействия между ними кроме чисто квантовых характеристик требуются уже некоторые сведения о геометрическом расположении взаимодействующих частиц в переходном комплексе. Дальнейшее снижение температуры ознаменовало собой переход к эре слабых взаимодействий . [c.7]

Твердое состояние является предельным для всякого вещества ири низких температурах или высоких давлениях. Газовое состояние также является предельным, но при высоких температурах и низких давлениях. В гл. XVIII мы рассмотрим плазму как четвертое состояние вещества при еще более высоких температурах, при которых происходит ионизация. Жидкое состояние является не предельным, а промежуточным между газовым и твердым. Очевидно, что при температурах, близких к критическим, исчезают отличия между жидкостью и газом, а при близких к температуре плавления некоторые свойства жидкости приближаются к свойствам твердого тела. Эти обстоятельства обусловливают трудность построения теории жидкого состояния. Для газов существует идеальное предельное состояние — идеальный газ, которое точно и просто описывается теоретически. При описании реальных газов рассматриваются отклонения от законов идеальных газов. Подобное идеальное состояние — монокристаллическое — имеется и у твердых тел. Это состояние также служит основой для описания реальных кристаллов. [c.205]

При фотохим. р-циях И. в г. могут играть заметную роль только в далекой (коротковолновой) УФ области (см., напр., описанные ниже ионные процессы в земной атмосфере). В плазме электрич. разряда участие И. в г. в хим. р-циях незначительно, т.к., напр., в плазмохим. реакторах т-ра электронов составляет 10 -2-10 К, что соответствует энергии 0,1-2 эВ. Такая энергия достаточна для возбуждения молекул либо их диссоциации, но ионизировать газ способна лишь очень малая доля электронов. Напр., в тлеющем разряде в водороде при давлении 10-100 Па и плотности тока 10 А-см концентрация атомов Н м.б. доведена почти до 100%, а степень ионизации при этом будет менее 1%. В несамостоят. электрич. разрядах, где ионизация газа осуществляется внеш. источником, процессы с участием И. в г. могут играть практически такую же роль, что и в радиационно-хим. превращениях. [c.270]

Описан эффект прикатодного усиления интенсивности спектральных линий элементов с низкими потенциалами ионизации [944]. Использование прикатодной области плазмы дуги постоянного тока позволяет значительно снизить предел обнаружения натрия. Так, при определении натрия в материалах на основе урана (пробу помещали в анод) он равен 5 10 % [590]. Такой же метод используют при анализе фосфатов [591]. Дуговой разряд стабилизируют с помощью КОН [43] или К2СО3 [132]. В последней работе имеются сведения о влиянии количества К2СО3 на интенсивность линий натрия. Изучено влияние хлоридов, фторидов и иодидов на определение натрия в AI2O3 [1189]. [c.98]

Описан [1573] комбинированный метод атомно-эмиссионного определения ЗЬ, основанный на предварительном выделении ее в виде (СбНб)зЗЬ, газохроматографическом отделении от (СбНБ)зАз и введении его в атомно-эмиссионный детектор с применением УВЧ-плазмы в качестве атомизатора [1571, 1572]. [c.95]

Этот метод позволяет одновременно наблюдать разделение на энантиомеры мефенитоина, его деметилированного метаболита (переведенного в 3-пропилпроизводное) и внутреннего стандарта. Исследование проб, взятых в различные моменты времени, показало, что время полупревращения (удаления) (З)-энантиомера мефенитоина составляет менее 3 ч, тогда как для (К)-формы оно превышает 70 ч. Соответственно при максимальном уровне препарата в плазме соотношение энантиомеров (К) (8) равно 5 и концентрация (8)-метаболита такова, что он едва обнаруживается, а концентрация (К)-метаболита ((К)-РЕН) прежде чем начать убывать, в течение 4—6 дней возрастает. Все описанное иллюстрирует рис. 8.9, а схема 8.4 показывает, как происходит превращение метаболитов [45]. [c.191]

Еще сравнительно недавно протеиназы традиционно связывали только с процессами переваривания. В настоящее время появляется все больше данных о более широкой биологической роли протеолитических ферментов органов и тканей в регуляции ряда вне- и внутриклеточных процессов. Некоторые протеиназы выполняют защитную функцию (свертывание крови, система комплемента, лизис клеток), другие генерируют гормоны, токсины, вазоактивные агенты (ангиотензин, кинины). Ряд протеиназ регулирует образование пищеварительных ферментов, взаимодействие между клетками и клеточными поверхностями, процессы фертилизации (хитин-синтетаза) и дифференциации. Регуляция в большинстве случаев предусматривает превращение неактивного предшественника в активный белок путем отщепления ограниченного числа пептидов. Этот процесс, впервые описанный К. Линдерстрем-Лангом еще в 50-е годы, в последнее время называют ограниченным протеолизом. Значение его очень важно для понимания сущности биологического синтеза в клетках неактивных пре-и пробелков. Кроме того, этот процесс нашел широкое практическое применение в лабораториях и промышленности. В регуляции действия протеолитических ферментов участвуют также ингибиторы протеиназ белковой природы, открытые не только в поджелудочной железе, но и в плазме крови, курином яйце и т.д. [c.423]

Усовершенствование техники обработки полученных результатов и их физической интерпретации. В качестве примера можно привести анализ взаимодействия электронов (например, в методе дифракции. медленных электронов) с твердым тело.м. По результатам экспериментов рассматривается разный характер явлений взаимодействия (от дальиодействующих сил при больших расстояниях электрона от поверхности до неупругого возбуждения плазмо-иов или других типов возбуждений электронов), предсказывается зависимость длины пробега и времени жизни от энергии электрона и т. д. Существуют стандартные программы для ана-лиза геометрической структуры по упругой дифракции медленных электронов (работы Андерсена, Дюка и др.), по определению дисперсии поверхностных плазмонов, по неупругой дифракци, медленных электронов и т. д. В ряде случаев это позволяет дать модельное описание чистых металлов и сплавов, а также комплексов, адсорбированных на поверхности. [c.150]

Определенный прогресс в построении обобщенных интегралов, могущих использоваться в условиях, когда интеграл столкновений Больцмана неприменим, связан с результатами по учету влияния целого ряда важных в новых условиях физических нроцессов на корреляцию частиц. Так, последовательное описание корреляционных эффектов позволяет последовательно учесть влияние многих частиц на процесс столкновения заряженных частиц плазмы, проявляющееся как в экранировке кулонопского ноля зарядов, так и в эффекте динамической поляризации плазмы, связанной, в частности, с возможностью распространения плаз.менных колебаний. Еще более детальное рассмотрение свойств корреляций позволяет для плазмы обнаруяшть такую ситуацию, когда положение о полной определенности корреляций при заданном распределении частиц по скоростям оказывается неточным. Это имеет место тогда, когда скорость изменения распределения частиц оказывается неменьшей скорости изменения интенсивности плазменных колебаний. В этой ситуации помимо кинетического уравнения для заряженных частиц плазмы возникает кинетическое уравнение для колебаний. [c.20]

При вычислениях для тяжелой компоненты ограничимся линейными членами по плотностям потоков тепла и импульса, а для легкой компоненты удержим такн5е квадратичные члены по потоку тепла. Это позволит нам получить уравнения переноса, пригодные для описания явлений в плазме с током, когда средняя относительная скорость электронов и ионов может быть определяющей все гидродинамическое течение плазмы. Тогда, интегрируя, получаем [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология