Эмиссия электронов при нагревании

Эмиссионный электронный микроскоп. В эмиссионном микроскопе изображение объекта создается электронами, испускаемыми поверхностью самого объекта. Эмиссия электронов с поверхности образца инициируется нагреванием последнего (термоэлектронная эмиссия), бомбардировкой поверхности электронами или ионами (вторичная электронная эмиссия) и облучением фотонами (фотоэлектронная эмиссия). Испускаемые поверхностью электроны собирательной линзой (иммерсионным объективом) ускоряются и направляются на экран. Вследствие того что разные участки поверхности объекта имеют различную эмиссионную способность, на экране возникают участки неодинаковой яркости, что и является изображением реальной поверхности. На яркость изображения влияет также и рельеф поверхности. [c.155]

Гафний Hf (4,5-10 % по массе) очень походит по свойствам на цирконий и только с большим трудом может быть от него отделен. По-видимому, такое близкое сходство объясняется, помимо аналогии в строении электронных оболочек, еще и очень небольшим различием в величине радиусов атомов обоих элементов. Тягучесть металла, тугоплавкость и высокая электронная эмиссия (способность испускать электроны при нагревании) гафния поз- [c.275]

Продолжая эксперимент, в котором производилось понижение чувствительности, можно вызвать эмиссию электронов нагреванием или экспозицией в красном свете. Уменьшение числа предварительно возбужденных центров оказалось пропорциональным квадрату числа центров, существующих в этот момент времени. [c.688]

Если поверхность твердого тела находится в неравновесном энергетическом состоянии, то тоже имеет место эмиссия электронов. Неравномерность поверхности может быть вызвана внешним воздействием (нагреванием, облучением, приложенным электрическим полем, трением, механической обработкой, рекристаллизацией, химическими и фазовыми превращениями и др.). Эту эмиссию электронов в отличие от ранее известных (термоэлектронной, фотоэлектронной, автоэлектронной, рассмотренных в 3) обозначают обычно термином экзоэлектронная эмиссия , предложенным Крамерсом (1950 г.). Энергия экзоэлектрона невелика. [c.450]

Источники электронов, используемые в ЭЛУ, такие же, как и в классическом электронном микроскопе. Эти источники в зависимости от способа эмиссии электронов делятся на 2 типа с непосредственно накаляемым катодом и с катодом с полевой эмиссией [45]. В первом случае эмиссия электронов осуществляется нагреванием выше критической температуры такого материала, как вольфрам, вольфрам с примесью тория, гексаборид лантана. [c.37]

В хорошо собранной системе, смонтированной надлежащим образом, прогревание фактически снимает остаточные напряжения в стекле. Однако этот период является наиболее опасным в работе с ультравысоким вакуумом, ибо любое соприкосновение с атмосферой при 450° в результате жестких условий окисления может привести к разрушению металлических частей системы. Если установка растрескивается при нагревании, то это обычно может быть следствием либо чрезмерно жесткой сборки, либо нарушения регулировки температуры. Если даже это и случится, то еще можно избежать сильного разрушения путем быстрого наполнения печи инертным газом (N2 или Аг) и снижения температуры. Эту опасность не следует переоценивать. Линии, использовавшиеся в лаборатории автора для исследования автоэлектронной эмиссии, подвергались нагреванию по крайней мере 60 раз в год и все же ни разу не наблюдалось разрушение такого типа. После выдерживания при температуре нагревания не менее 6 час печи ловушек опускали и еще спустя 1 час начинали охлаждение жидким азотом. Одновременно медленно охлаждали печь, температура которой достигала 100° через 4 час. После этого печь удаляли и выключали нагревательные обмотки на ловушках. Если давление при этом оказывалось ниже 5.10" мм рт. ст., начинали немедленное обезгаживание металлических частей при еще горячих стеклянных частях установки. Манометры прогреваются либо электронной бомбардировкой, либо индукционной катушкой. Электронная бомбардировка удобна, поскольку она не требует размещения тяжелой аппаратуры вокруг системы. Однако для сильно загрязненной системы электронная бомбардировка не достаточно эффективна. Поэтому при первичном испытании системы, а также когда следует подавить образование металлических пленок на стенках манометра, предпочтительнее использовать радиочастотное нагревание. Схема маломощного радиочастотного генератора, пригодного как для обезгаживания обратного ионизационного насоса, так и для обезгаживания насоса Шульца высокого давления, приведена на рис. 73. [c.261]

Перенос зарядов (электрический ток) осуществляется движением полусвободных электронов. При обычных условиях полусвободные электроны не могут выйти за пределы металла, но при затрате дополнительной энергии (нагревание, сильное электрическое поле, освещение) можно создать условия для выхода электрона из металла (например, эмиссия электронов в разряженных газах). Фактически в узлах кристаллической решетки находятся положительно заряженные атомы. Наличие на поверхности ме- [c.9]

Эмиссия электронов с управляюшей сетки. Эмиссия электронов является следствием нагревания сетки (термоэмиссия) и попадания на нее квантов света (фотоэмиссия). В результате эмиссии в цепи сетки возникает ток положительного направления. [c.91]

Весьма характерны также явления, имеющие место при постепенном увеличении приложенной к газовому промежутку разности потенциалов, начиная от очень малых значений и до очень больших. Сперва через газ проходят лишь очень слабые т.жи, явно зависящие от внешних воздействий на газ и на помещённые в нём электроды. Такими процессами, влияющими на прохождение электрического тока через газ, являются пронизывающие газ рентгеновские, радиоактивные или космические лучи или, например, нагревание катода, вызывающее усиленную эмиссию электронов с поверхности последнего, или облучение катода ультрафиолетовой радиацией. -Все такие процессы, воздействующие на газ извне и сообщающие ему электропроводность, называются внешними ионизаторами. Чем лучше газ защищён от внешних воздействий, тем меньше его электропроводность. Мы имеем полное право заключить, что вполне отгороженный от внешнего мира газ при низких температурах является таким же идеальным изолятором, как и высокий вакуум ). По мере увеличения приложенной разности потенциалов ток, вызванный действием внешнего ионизатора, сперва возрастает по закону Ома, затем переходит в насыщение, потом опять начинает постепенно возрастать. Наконец, при определённой разности потенциалов всё явление внезапно приобретает совершенно новые качества при малом сопротивлении внешней цепи ток мгновенно возрастает до очень больших значений, ограниченных лишь этим сопротивлением или мощностью источника напряжения. Газ начинает ярко светиться. Электроды газового промежутка накаляются. При разряде в свободной атмосфере появляются звуковые эффекты. Этот переход к качественно новым явлениям носит название зажигания газового разряда или пробоя газового промежутка. Необходимая для зажигания разница потенциалов называется напряжением зажигания или напряжением пробоя. Прекращение действия внешнего ионизатора теперь уже не вызывает прекращения разряда. Разряд стал самостоятельным. При напряжении, меньшем чем напряжение зажигания, когда разряд прекращается вместе с действием внешнего ионизатора, разряд носит название несамостоятельного разряда. Поэтому описанное выше зажигание разряда называют также переходом разряда из несамостоятельного в самостоятельный . [c.14]

Благодаря высокой температуре плавления, большой способности к эмиссии электронов, способности адсорбировать при нагревании раз.личные газы металлический ниобий применяется в вакуумной технике, радиотехнике, радиолокационной и рентгеновской аппаратуре. Поскольку металлический ниобий обладает сверхпроводимостью, его используют в вычислительных машинах (для криотронов). [c.185]

Металлы обладают высокой тепло- и электропроводностью, под давлением становятся текучими, что определяет их гибкость и ковкость. Для них характерно свойство испускания (отдачи) электронов в окружающее пространство под действием различных квантов энергии под действием света (фото-), при нагревании (термо-), при разрыве (экзоэлектронная эмиссия). [c.318]

Вольта-потенциал может быть обнаружен экспериментально в ряде явлений при ионизации воздуха между металлами радиоактивным излучением при размыкании и замыкании металлов (опыты Вольта) между нагретыми металлами в вакууме, так как при нагревании электронная эмиссия настолько увеличивается, что обусловливает достаточную проводимость между металлами. [c.384]

Прививка даже небольших количеств полиметилметакрилата или полистирола делает поверхность более однородной. Можно предположить, что при обработке в тлеющем разряде в результате бомбардировки поверхности политетрафторэтилена ионами и электронами происходит окисление поверхности пленки с образованием некоторого количества гидроперекисных групп. При нагревании пленки в мономере гидроперекисные группы распадаются с образованием свободных радикалов, которые инициируют процесс привитой полимеризации. Опыты, проведенные со стабилизированными мономерами, показали, что в присутствии гидрохинона реакция прививки не протекает. На основании этого можно сделать вывод о радикальном механизме этой реакции. Помимо этого, известно, что поверхности, обработанные в тлеющем разряде, обнаруживают явления электронной эмиссии. Можно предположить, что наряду с радикальным процессом прививки может идти процесс, стимулируемый центрами эмиссии. [c.518]

Электронная эмиссия — испускание электронов телами под влиянием внешних воздействий нагревания, потока фотонов, электронов, ионов или сильного электрического поля. В зависимости от характера внешнего воздействия различают соответственно термоэлектронную, фотоэлектронную, вторичную электронную, ионно-электронную и автоэлектронную эмиссии. Во всех видах эмиссии, кроме автоэлектронной, роль внешних воздействий сводится к увеличению энергии части электронов или отдельных электронов тела до значения, позволяющего преодолеть потенциальный порог на границе тела, с последующим выходом в вакуум или в другую среду. В случае автоэлектронной эмиссии внешнее электрическое поле превращает потенциальный порог на границе тела в барьер конечной ширины и уменьшает его высоту относительно высоты первоначального порога, вследствие чего становится возможным квантовомеханическое туннелирование электронов сквозь барьер. При этом эмиссия происходит без затраты энергии электрическим полем, чем и обусловлено название этого вида эмиссии. [c.444]

Таким образом, можно объяснить, почему некоторые электроны, испускаемые после предварительного возбуждения, обладают избытком энергии, равным /гv, как это было найдено Зурманом при изучении потенциалов торможения. Однако поскольку при нагревании оказалась возможной эмиссия хранившихся возбужденных электронов, которые не имеют избыточной энергии, то это означает, что электроны получаются из КН по уравнению [c.690]

Окрашивание, которое наблюдается при облучении кристаллов, стекол и других веществ, основано на фиксации электронов в электронных ловушках (так называемые -центры). Такие захваченные электроны могут освободиться при нагревании и снова вернуться в основное состояние с сопутствующей этому процессу эмиссией света (термолюминесценция). Предпринимаются попытки использовать и этот эффект для измерения дозы. Принципиальный недостаток такой системы заключается в том, что измерение дозы можно производить только после облучения. Кроме того, абсолютная величина термолюминесценции невелика (по сравнению с поглощенной энергией) и очень сильно зависит от химических примесей, так что едва ли возможно создание надежного прибора для измерения излучения на основе этого эффекта. [c.165]

Оказалось, что при температурах, при которых катализаторы проявляют активность, и (при более высоких, эмиссия с их поверхности состоит главным образом не из электронов а из положительных ионов. Однако при значительно более высоких температурах, чем обычные для каталитических реакций, получались уже измеримые электронные токи. Исследованные катализаторы состояли из плавленого и искусственного магнетита, к которому добавлялось около 1% окиси алюминия и 1% окиси щелочного или щелочноземельного металла. При употреблении этих смесей в качестве анодов в вакуумной трубке и нагревании их до температуры темнокрасного каления они начинали испускать положительные ионы, причем восстановленные смеси давали значительно большее количество положительных ионов, чем невосстановленные. [c.68]

Естественно, что аналогия термоионной эмиссии с процессами испарения ионов при нагревании веществ сложного состава, какими являются оксиды алюминия н кремния, адсорбенты и катализаторы на их основе, не может быть строгой. Однако качественная картина, полученная при обобщении данных по испарению электронным пучком металлов, сплавов, оксидов металлов, свидетельствует о том, что в случае диэлектриков основная часть ионов возникает за счет термоионной эмиссии. [c.227]

Материал катода также оказывает влияние на распределение фоновых пиков во время измерений большая сорбционная способность тори рованиого вольфрама приводит к насыщению катода различными газами выделение же при нагревании происходит неравномерно, из-за чего наблюдаются колебания величины фона, а также нестабильная эмиссия электронов. Проблема фона во много.м зависит от степени откачки масс-спектрометров и применения оригинальных новых принципов при регистрации и таких, как использование модулятора молекулярного напуска газа в ионный источник. Некоторые ошибки при измерении распространенности изотопов, имеющих своими источниками некоторые из описанных выше факторов, могут быть снижены посредством выбора соответствующего соединения исследуемого элемента. При подготовке образца из исходного матер иала следует использовать реакции, идущие до конца, в противном случае не удастся избежать ошибок, связанных с изменением изотопных отношений. Так, неполное сжигание органического вещества с целью получения удобной для масс-спектрометрических измерений формы двуокиси углерода при определении отношений дает разброс в величине для одного и того же образца порядка 0,08—0,2%- [c.144]

В школьных кабинетах химии и физики встречаются наливные (электролитические) и сухие выпрямители. Последние значительно удобнее первых. Нх основным недостатком является высокая цена. Сухие выпрямители можно подразделить на две группы ламповые и полупроводниковые. К первым относят довольно широко применяемые газотронные выпрямители (рис. 38, а). Главная их часть — вакуумная лампа. В ней пф1 влиянием нагревания током возбуждается термоэлектронная эмиссия и поток электронов направляется к аноду. При изменении заряда обратного направления тока не получается, так как электроны отталкиваются от катода. Ток в цепи делается пульсирующим и идущим практически в одном направлении. [c.46]

Практически это явление в некоторых случаях ведёт к разрушению разрядной трубки. Положительный потенциал бомбардируемого первичными электронами элемента стенки приводит к увеличению скорости первичных электронов. Это ведёт, в свою очередь, к дальнейшему увеличению вторичной эмиссии и создаваемого ею полол ительного потенциала и к всё возрастающему нагреванию стеклянной стенки [509—510]. В конечном итоге стенка размягчается и продавливается давлением атмосферы. [c.181]

Использование в качестве материала для катода рения [819, 1721] позволяет преодолеть эти трудности. Рений не образует стабильных нитридов, его карбиды также неустойчивы, его окислы обладают достаточной проводимостью, и вместе с тем рений не взаимодействует с водой таким образом, как это наблюдалось для вольфрама. При рабочей температуре давление паров рения сравнительно высоко примерно в 150 раз выше, чем у вольфрама при одинаковой электронной эмиссии. Это обстоятельство ограничивает продолжительность, его существования в масс-спектрометре, однако более высокое сопротивление рения позволяет применять проволоку большего диаметра. Продолжительность жизни рениевого катода никогда не бывает больше нескольких месяцев, если работа проводится при обычных условиях эмиссии электронов. Для вольфрамового катода испарение не является фактором, ограничивающим его жизнь. В отсутствие паров, которые наносят ущерб катоду, срок его существования сокращается вследствие хрупкости, которую он приобретает из-за перекристаллизации вольфрама в условиях длительного нагревания при высокой температуре. [c.122]

Обсуждение. Изложенные выше результаты анализировались Зур-маном и его коллегами. Объясняя максимум с меньшей энергией, зависящий от природы щелочного металла, Зурман указывает, что первым возбуждается адсорбированный на поверхности атом щелочного металла, который затем отдает свою энергию возбуждения электрону зоны проводимости, а не фотоионизуется непосредственно сам, как утверждали Де Бур и Теве [23]. Зурман считает, что такой механизм подтверждается уменьшением чувствительности при длительном освещении при низких температурах с последующей эмиссией электронов под действием нагревания или освещения красным светом. Хотя этим определенно доказывается, что некоторые электроны при освещении вынуждены переходить в состояние, из которого они могут быть впоследствии высвобождены действием тепла или красного света, однако из этого не следует, что судьба всех возбужденных светом электронов одинакова. Так как чувствительность даже при 20° К в самом начале освещения такая же, как и при комнатной температуре, и падает при продолжительном освещении только на 50%, то ясно, что и сам свет без какой-либо тепловой энергии может освобождать электроны из атомов щелочных металлов. В то же время иногда электроны сохраняются на возбужденном уровне, что приводит к уменьшению количества способных к возбуждению центров (в атомах калия). Высвобождение электронов из этих возбужденных центров, как показал Зурман, является бимолекулярным процессом. Следовательно, мы можем записать следующие описывающие его уравнения [c.689]

Разбирая различные случаи эмиссии электронов с цоверхно-сти металла при соприкосновении её с газом, нельзя не упомянуть также и о выделении электронов в результате химических )еакций. Возможность такого процесса создаётся тем обстоятельством, что при химических реакциях молекулы, прежде чем образовать окончательные продукты реакции, находятся в переходных возбуждённых состояниях. Для таких химически возбуждённых молекул возможен такой же процесс извлечения вторичных электронов нз поверхности металла, как и для атомов и молекул, возбуждённых в разряде. Кроме того, при химических реакциях газа с металлом может происходить сильное местное нагревание последнего, сосредоточенное на очень небольшом участке, что сопровождается термоэлектронной эмиссией. Может происходить также выделение световых квантов (хемилюминесценция), сопровождаемое фотоэффектом. Таким химическим путём происходит эмиссия электронов электроположительными металлами Na, К и амальгамированным А1 под действием газов HzS, H l, СО2, Н2О, O I2, S b, О2, I2, Вгг. [c.192]

Три нижние фотографии на рис. 21 показывают, что по завершении первого слоя адсорбированного кислорода электронная эмиссия изменяется в двух отношениях 1) дальнейшее падение эмиссии происходит значительно более медленно и 2) изображение областей (100) и (111) теперь состоит из многочисленных круглых пятен, в то время как при образовании первого слоя эмиссия с этих областей была равномерной и непрерывной. На более поздних стадиях адсорбции некоторые из этих пятен исчезали или внезапно появлялись дополнительные пятна. При небольшом нагревании вольфрама пятна начинали перемещаться в некоторых областях, оставаясь неподвижными в других. Мы предполагаем, что эти пятна вызваны эмиссией электронов с отдельных атомов кислорода, находящихся во втором адсорбциои.-. ном слое. [c.204]

Термолюминесцентный метод (ТЛ) основан на том, что при распаде урана в кристаллических веществах электроны застревают в кристаллической решетке, и это используется для датировки. При нагревании вещества происходит высвобождение электронов в виде пучка света, который можно измерить, и на основе скорости эмиссии вычислить возраст образца. Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) измеряют то же явление, но без разрушения образца. Датировка следов расщепления также основана на распаде урана, но в этом случае протяженность отрезка времени, в течение которого распад имел место, измеряется путем подсчета числа следов , оставленных эмиссией электронов на поверхности минералов и стекол (Fleis her, Hart, 1972). Хотя все эти методы в принципе могут помочь заполнить хронологический разрыв между временами, надежно датированными с помощью двух основных способов, все же они еще недостаточно широко используются. [c.37]

Исследована экзоэлектронная эмиссия окиси алюминия, двуокиси кремния и нанесенных на них платиновых катализаторов со степенью заполнения 0,0003—0,3 монослоя. Сняты температурные кривые экзоэлектронной эмиссии при равномерном нагревании образца от 20 до 360° С. Найдено два максимума на кривой зависимости интенсивности эмиссии от температуры, которые соответствуют двум максимумам На кривой скорости термодесорбции. Показано, что центры термостимулированной эмиссии электронов с поверхности окиси алюминия и двуокиси кремния являются центрами активированной адсорбции воды. Энергия активации десорбции воды для первого максимума равна 6,5 ккол/жолъ (80—120° С), для второго максимума (260—300° С) на окиси алюминия энергия активации составляет 21 ккал/молъ, на двуокиси кремния — 18 ккал/молъ. Нанесение платины на окись алюминия и двуокись кремния изменяет интенсивность эмиссии. Нагревание образцов в вакууме при 360° С приводит к полному исчезновению эмиссии. [c.260]

Результатом измельчения — как следствие взаимодействия твердых поверхностей (либо одних частиц с другими, либо частиц с мелющими телами) — является также эмиссия электронов и триболюминесценция. Эти эффекты были впервые обнаружены при исследовании влияния механической обработки катодов счетчиков Гейгера-Мюллера на их темповой фон. В дальнейшем (1949 г.) Крамер [2Г)0] обнаружил эмиссию электронов с механически обработанных твердых тел при их нагревании. Эмиссия электронов и триболюминесценция исследованы как с энергетической, так и с кинетической стороны. Энергия электронов пе превышает обычно 1 эв, и следовательно, наблюдаедсый эффект вызван эмиссией из тонкого поверхностного слоя частиц. Электроны из более глубоколежа-щих слоев поглощаются в материале. В эависимости от природы измельчаемого материала энергия активации (или температура), требуемая для возбуждения излучения, весьма различна, а интенсивность излучения резко падает во времепи. [c.291]

И-500 (Япония). Просвечивающий электронный микроскоп обеспечивает предельное разрешение 0,14 нм при изображении плоскости кристаллической решетки и 0,3 нм по точкам имеет увсличе 1ие от 100 до 800 000 раз, работает при ускоряющем напряжении до 125 кВ. У микроскопа имеются приставки для охлаждения и нагревания до 800°С. Вместе с приставкой HSE-2 микроскоп мокнет работать и как сканирующий, при этом достигается разрешение в режиме растрового просвечивания 3 нм и режиме вторичной электронной эмиссии 7 нм. При использовании микроскопа совместно с многими рентгеновскими спектрометрами можно проводить микроанализ. [c.147]

Stereos an 180 (Англия). Растровый электронный микроскоп работает при ускоряющих напряжениях ло 60 кВ, при этом достигается предельное разрешение 7 нм в растрово-просвечивающем режиме и 10 нм в режиме вторичной электронной эмиссии. У микроскопа имеются приставки для нагревания до 400°С и деформации образца. Микроскоп может использоваться вместе со спектрометром. [c.154]

Выделение поглощенной энергии в вцде излучательных (люминесценция) Пли безизлучательных (потеря энергии на нагревание люминофора) переходов соотношение между вероятностями этих переходов с учетом потери первичных И вторичных электронов в результате вторичной эмиссии характеризует эффективность люминофора по оценке Левшина [2, 3], потери энергии на отражение И рассеяние электронов составляют не более 5%. [c.107]

Работа выхода электрона. При нагревании твердого тела до различных температур с одновременным наложением на него электромагнитного поля происходит испускание электронов — термоэлектронная эмиссия (принцип действия нити накала). Энергия, необходимая для удаления одного электрона из твердого тела, отнесенная к 1 атому, называется работой выхода электрона (work fun tion). Этот параметр отличается от потенциала ионизации тем, что он характеризует энергию, требующуюся для удаления электрона из металла, рассматриваемого как единая система атомов. [c.132]

Таким образом, прежние результаты автора, полученные методами вторичной электронной эмиссии и ДЭНЭ, характеризуют почти чистую поверхность, поскольку применявшиеся металлы, как показывают данные ДЭНЭ, хорошо поддаются очистке нагреванием. [c.325]

Контактные лотенц-иалы могут быть обнаружены хмежду нагретыми металлами в вакууме, так как при нагревании электронная эмиссия настолько увеличивается, что обусловливает достаточную проводимость между ними. [c.711]

Позднее было установлено, что электроны испускаются поверхностью всех металлов при нагревании (термоэлектронная эмиссия). Многие вещества теряют электроны нри действии на них рентгеновых и ультрафиолетовых лучей, а поверхность некоторых металлов — цезия, рубидия и др.— теряет электроны даже нри освещении лучами видимой части спектра. [c.29]

С фосфором Ц. в обычных условиях реагирует со взрывом, в вакууме образуются фосфиды, напр, мало изученный фосфид S.2P5. Для Ц. известны многие производные различных фосфорных к-т они аналогичны подобным соединениям ближайшего аналога Ц.— рубидия и калия. При нагревании Ц. неносредственно взаимодействует с углеродом, однако карбид s. 2 не является характерный для Ц. соединением более характерны другие металлоор-ганич. соединения — производные многих ненасыщенных и циклич. углеводородов,— к-рые рассматриваются как перспективные в органич. синтезе и катализе. При нагревании Ц. с элементарным кремнием в атмосфере аргона при 600° образуется с и-л и ц и д sSi, к-рый очень чувствителен к влажному воздуху, а при взаимодействии с водой и разб. к-тами разлагается со взрывом. Выше 300° Ц. разрушает стекло, восстанавливая кремний из SiOj и силикатов. Ц. образует силавы с другими щелочными и щелочноземельными металлами, с Hg, Ап, Sb, Bi сплавы с тремя последними металлами обладают электронной эмиссией под действием света. С нек-рыми металлами Ц. образует соединения среди них важное значение [c.391]

Прочность связей составных частей атома. Внешние, (периферические) электроны сравнительно слабо связаны с ядром, так как они значительно от него удалены и, кроме того, их притяжение к ядру экранировано прослойкой внутренних электронов. Для их удаления из атома, после чего последний превращается в положительный ион, нужна энергия порядка миллионных доле11 MeV. Отрывание этих электронов может быть достигнуто нагреванием (термоэлектронная эмиссия, лежащая в основе действия радиоламп), освещением (фото-эффект, 25), химическими реакциями и т. д. [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология