Лоренца метод

Эффект Лоренц—Лоренца метод парных корреляций [c.160]

Информация о качественном составе образца, которую мы получаем при анализе пробы, находит свое выражение в константах вещества 2/ (например, потенциал полуволн в полярографии, длины волн резонансных линий в атомно-эмиссионной спектроскопии, величина Rf в бумажной хроматографии и т. п.). Во многих методах инструментального анализа измерения проводят в интервале zv— Z2, т. е. от нижней до верхней границы значений, и появляющиеся сигналы записывают (рис. Д.174 и Д.175). При этом часто получают колоколообразную кривую, которая приближенно описывается функцией Лоренца или Гаусса (газовая хроматография, дифференциальный термический анализ, атомная спектроскопия и т. д.). В методах, дающих интегральную S-образную кривую, например в постояннотоковой полярографии, осуществляя дифференцирование при помощи определенной схемы, также можно получить аналогичную колоколообразную кривую. И наоборот, интегрирование колоколообразной кривой приводит к кривой S-образной формы. Координата максимума сигнала колоколообразной кривой или [c.448]

Для расчета Е необходимо воспользоваться понятиями и методами теории диэлектриков, такими, как среднее макроскопическое поле ё, внутреннее поле /, поле Лоренца, реактивное поле и др. Прежде чем перейти к описанию вывода той формулы, по которой можно вычислять Ef(, мы рассмотрим связанные с этим выводом вопросы теории диэлектриков. [c.37]

Применяемые ныне повсюду методы численных расчетов для таких задач Лоренцу были недоступны. Вместо этого он использовал удобные и точные приближенные формулы. Введение вместо У новой преобразованной координаты 5 из соотно-щения [c.40]

В аналитической химии дифференцирование обычно используют с двумя целями для улучшения разрешения перекрывающихся пиков и устранения влияния фона. Напомним также, что в ряде аналитических методов (например, в оже-электронной спектроскопии, дифференциальной импульсной полярографии, термогравиметрии) сигнал исходно представлен в виде производной. При обработке сигналов аналитическое дифференцирование сигналов практически не применяют, поскольку большинство реальных пиков невозможно адекватно описать простыми математическими функциями, такими, как функция Гаусса или Лоренца. В этих случаях очень удобны численные методы дифференцирования. [c.490]

Следует заметить, что лоренц-гауссово преобразование является в то же время одним из лучших методов повышения чувствительности [6.34—6.38]. Выбирая в выражении (6.5.40) а, и ст достаточно малыми, 2М-ПИК при необходимости можно сужать по одной или двум осям. Однако при этом важно помнить, что разрешение может быть повышено лишь ценой потери чувствительности [6.34]. [c.399]

Для выяснения физического механизма термодиффузии воспользуемся простейшей моделью. Рассмотрим диффузию легких частиц, не взаимодействуюш их между собой, в среде частиц столь тяжелых, что легкие рассеиваются на них, изменяя только направление, но не величину скорости. Это значит, что легкие частицы с разными тепловыми скоростями диффундируют независимо друг от друга. Лоренц пользовался такой моделью в кинетической теории, и она получила название лоренцов газ . Мы применим к той же модели еш е более простой метод рассмотрения. [c.180]

В настоящем исследовании угол наблюдения составлял 90° (предусмотрено конструкцией прибора). Поскольку каждая система линз принимает световой конус, необходимо ограничить угол приема (применение безразмерной апертуры или / диафрагмы) до такой степени, чтобы было возможно использовать среднее значение измеряемой интенсивности рассеяния для выполнения расчета по Лоренцу — Ми. Альтернативный метод предполагает использование при измерениях нескольких угловых апертур с последующей экстраполяцией данных на нулевое значение апертуры. Контроль апертуры осуществлялся с помощью помещенной за линзами объектива диафрагмы. Безразмерную апертуру собирающих линз и диафрагмы характеризовали по методу Джексона [2]. Ее можно скорректировать в соответствии с разностями между показателями преломления кюветы и воздуха с помощью соотнощения [c.252]

Для того чтобы можно было применять теорию Лоренца — Ми, необходимо наблюдаемую интенсивность импульсов преобразовать в истинную интенсивность, которую можно сравнивать с теоретической. Эта проблема может быть решена с помощью. модификации техники сравнения интенсивностей 17]. В этом методе измеряют отношение рассеянного света и падающего пучка, как параллельно поляризованного, так и перпендикулярно поляризованного к плоскости наблюдения. Полученные значения экстраполируют к нулевому углу апертуры. Однако таким образом определяют средние размеры частиц, но не их распределение по размеру. [c.253]

В 1958 году Лоренц дал исключительно изящную трактовку адсорбционной кинетики и привел значения скорости обмена адсорбированного вещества с объемом раствора для нескольких веществ на ртути. Условия эксперимента были при этом, однако, на пределе применимости метода, и, возможно, медленной стадией адсорбции была все же диффузия. Выбор изотермы — все еще далеко не решенный вопрос. [c.11]

Эти уравнения справедливы вне зависимости от выбора изотермы и зависят только от уравнений (2) и (25) или (26). Первоначально уравнение (28) было получено Лоренцем и Мёк-келем [46]. Парсонс [9] при дальнейшей проверке уравнения (27) дает метод для нахождения различия между изотермой Фрумкина и модифицированной Н.Р.Ь.-изотермой, подобный приведенному в разделе 6,6. Сравнение с экспериментом, однако, было только предварительным. [c.122]

В традиционной теории металлического состояния, развившейся нз предшествующей теории электронного газа Друде и Лоренца, методы волновой механики распространены на рассмотрение поведения электрона в трехмерном периодическом поле, периодичность которого соответствует кристаллической решетке. Возможные состояния электронов описываются в терминах разрешенных энергетических полос (зон), отделенных друг от друга интервалами запрещенн ых э/ ергий. Эта теория дает удовлетворительную картину поведения обычных проводников, полупроводников и изоляторов. Теория успешно применяется нри расчетах таких свойств ряда металлов, как размеры и энергия решетки, сжимаемость (при задании только типа кристаллической структуры, например ГЦК). Однако она не дает объяснения механических свойств вне пределов эластичности, поскольку в этом случае проявляется зависимость от вторичной структуры (мозаичность, дислокации и т. д.). Мы не собираемся более подробно излагать квантовомеханическую теорию металлов, Подчеркнем лишь, что в зонной теории совокупность электронов рассматривается как целое первоначально в простом [c.458]

Флюгтер, Уотерман и Ван-Вестен [59] в 1935 г. успешно разработали метод, во требующий элементарного анализа и гидрогенизации. По этому методу, называемому обычно кольцевым анализом по Уотерману, для исходного масла определяются только молекулярный вес, анилиновая точка и удельная рефракция (по Лорснтц-Лоренцу). [c.371]

Лирдертсе [42] п 1944 г. разработал денсиметрический метод (метод плотности), представляющий собой упрощенную модификацию кольцевого анализа по Уотерману, требующую определения только молекулярного кеса, плотности и удельной рефракции (по Лорентц-Лоренцу) исходного масла. Как и в упомянутых выше методах, определение содержания колец а распределорие углерода производятся по графикам, построенным на основании экспериментальных данрых. [c.371]

Денсиметрический метод. В 1944 г. Линдертсе успешно разработал метод, основанный на измерении плотности с1, удельной рефракции (по Лорентц-Лоренцу) и молекулярногс веса М. Метод основан на сопоставлении прямого метода с физическими свойствами большого числа прямо-гонных или обработанных масляных фракций. Методика определения очень похожа на методику кольцевого анализа по Уотерману. Основное различие заключается в том, что вместо анилиновой точки определяется плотность. [c.377]

Другая — комбинирование двух осцилляторов [8, 9]. Третий способ заключается в комбинировании двухрезервуарного осциллятора с медленной переменной (так назьхваемый хаос Лоренца [4] в простом случае [1]). Дополнительные методы типа возмущений и бифуркаций обсуждены в работе [6]. [c.408]

Для определения общего содержания и идентификации отдельных веществ были использованы следующие методы для флавоноидов — метод Лоренца-Арнольди, усовершенствованный Вадовой [7] для идентификации применен метод хроматографии на бумаге в 60%-ной уксусной кислоте с использованием проявителя 1 %-ного спиртового раствора хлористого алюминия. Антоциановые вещества количественно определены по калибровочной кривой цианидина [43] и идентифицированы хроматографией на бумаге (одно пятно как цианидин Х ,ах =555 нм второе пятно не идентифицировано). Каротиноиды идентифицированы при помощи тонкослойной хроматографии на окиси алюминия [74] в виде -каротина, -каротин — моноэпоксида и криптоксантина по величинам и максимумам поглощения (450 нм в петролейном эфире и 460 нм в хлороформе). [c.393]

Упражнение. Примените такой же метод к газу Лоренца (хотя в данном случае а priori ясно, что, согласно 7.6, флуктуации являются пуассонов-скими). [c.330]

Оптические методы. Метод основан па зависимости между плотностью р исследуемой среды и абсолютным показателем преломления я=,Спак/с (с —скорость света в исследуемой среде Свак — скорость света в вакууме). Зависимость р(и) для общего случая дается формулой Лоренца [c.415]

В восьмой главе на основании формулы Лоренц-Лорентца получены уравнения для расчета показателя преломления полимеров и сополимеров по их химическому строению. Для определения коэффициента оптической чувствительности по нагфяжению предложены эмпирический и полуэмпири-ческий подходы, в коох)рых оценивается вклад каждого атома и типа межмолекулярного взаимодействия соответствующим инкрементом. С использованием полученных зависимостей величины коэффициента оптической чувствительности по напряжению от химического строения повторяющегося звена полимера оценен вклад различных атомов и полярных фупп на величину такого коэффициента, и предложен полимер с уникальными для метода динамической фотоутфугости свойствами. [c.16]

В 1881 г. Лоренц [4], проявив тонкую интуицию и проницательность, выполнил очень простое аналитическое исследование этого вертикального течения в слое воздуха, примыкающем к изотермической поверхности высотою Ь. Найденная в этом анализе расчетная величина теплового потока с точностью до нескольких процентов согласуется с полученными позднее экспериментальными и расчетными данными. В 1930 г. Шмидт и др. [10] экспериментальным путем исследовал поведение пограничного слоя и получил решение методом подобия, вычислив коэффициент теплопередачи для воздуха. В настоящее время зто согласие можно считать до некоторой степени случайным. Но приближенный метод Лоренца и сделанные им дополнительные предположения все еще являются пнтересными и поучительными. Приведем анализ Лоренца, исходя из записанной выше полной системы уравнений. [c.39]

Из ф-ций и, используемых в химии, нанб. значение имеют ф-ция Лоренца-Лоренца, производная п по концентраций растворенных в-в (инкремент и) и дисперсионные ф-лы, включающие разности показателей преломления для двух длин воли. Инкременты л используют в жидкостной хроматографии и при определении мол. массы полимеров методом рассеяния света. Средняя дисперсия пр-п , частные дисперсии (пх - п Шх - и число Аббе (ио - ])/(% -п [c.261]

Лоренца-Лоренца 4/514, 515 Массье 4/1072 Массье-Планка 5/955 молекулярно-массового распределения 3/220, 221 молярные смешения, см. Растворы неэлектролитов Онсагера-Махлупа 4/1069 отклика, см. Т)1ассёра метод параметров порядка 2/1073 Планка 4/1072 5/955 ползучести 4/484 [c.742]

Проанализируем причины данных различий, основываясь на результатах исследования методом Лоренца [384] доменной структуры наноструктурного Со, полученного ИПД кручением и имеющего размер зерен 0,1 мкм, и крупнокристаллического Со с размером зерен Юмкм [385]. Известно, что основными факторами, определяющими доменную структуру ферромагнитных материалов, являются константа анизотропии, обменная энергия и магнитостатическая энергия [267]. Роль константы анизотропии в формировании доменной структуры, как это делается традиционно, изучали путем исследования температурной зависимости. [c.223]

Для 2М-спектроскопии важную роль играет то обстоятельство, что псевдоэхо-фильтрация позволяет получать 2М-пики чистого поглощения даже тогда, когда ни один из описанных в разд. 6.5.3 методов неприменим. Так, например, лоренцев псевдоэхо 2М-фильтр для экспоненциально затухающих сигналов [выражение (6.5.37)] получается обобщением выражения (6.5.52) на два измерения [c.402]

Это поле называют полем Лоренца, что и отмечено 1шдексом 1. Оно в рамках использованного метода исчерпывающе отражает действие всей массы вещества на вырезанный из него сферический фрагмент. Так как сфера поляризована однородно, то в любом месте внутри сферы напряженность поля одинакова. С учетом формулы (3.9.20) формула (3.9.26) преобразуется в выражение [c.650]

Метод позволяет щ)овесга через экспериментальные точки кривую заданного вида так, чтобы расчетные точки были максимально близки к экспериментальным. Мерой близости служит нормированная сумма квадратов поточечных отклонений, а сама щ>оцедура МНК сводится к подбору числовых значений коэффициентов заданной функции, минимизирующих эту сумму. Если коэффициенты (параметры) входят в аппроксимирующую функцию линейно (прямая линия, сумма полиномов и т. п.), говорят о линейном МНК, иначе — о нелинейном (гауссов или лоренцев контур, гамма-функция и др.). Последний в вычислительном отношении сложнее (см. также гл. 2). [c.434]

Рефрактометрический метод исследования известен давно. Связывать значение коэфс1зициента преломления света со структурой органического вещества можно при помощи молекулярной рефракции (/ ). Согласно Лоренцу п -1 м [c.39]

Влияние адсорбции деполяризатора на скорость электрохимических процессов используется в третьей группе методов изучения адсорбции. К этим методам прежде всего относится хронопотенциометрия (съемка зависимости потенциала от времени при электролизе с заданной силой тока), о которой уже говорилось в предыдущей главе. Впервые хронопотепциометрию для определения количества адсорбированного на электроде деполяризатора применил В. Лоренц [3241 в последнее время появилось много работ, посвященных как теории, так и практическому использованию метода [325—330]. [c.65]

Теория Лоренца — Ми связывает угловую функцию интенсивности рассеяния света с диаметром латексных частиц, большим 0,0300 мкм. Упрощенная методика, нашедшая широкое практическое применение, позволяет оценивать только средний размер (близкий к средневесовому). Модификация описанного ранее [1] метода проточной ультрамикроскопии применительно к измерению интенсивности рассеяния от отдельных частиц дает возможность определять не только средние размеры частиц, но и распределение по размеру. [c.248]

Применение теории Лоренца — Ми к методике проточной ультрамикроскопии позволяет быстро определять средние значения размеров частиц и их распределение по размеру. Развитый метод был успешно применен для определения размеров частиц стандартных полистирольных латексов в интервале диамеров от 0,0800 до 0,2500 мкм. Применение аргонного лазера дает возможность оценивать полидисперсность латексных частиц в пределах значений их диаметров от 0,0500 до 0,3500 мкм. Предполагается, что применение аргон-неонового или крипто- [c.264]

Физическая ситуация, описанная здесь, аналогична ситуации, характерной для закона Клаузиуса—Моссотти и эффекта Лоренц-Лоренца в оптике [2]. Объем, приходящийся на одиночный рассеиватель, соответствует полости в поляризуемой среде. В этом идеализированном примере связь между эффективной и средней напряженностями поля можно получить в замкнутом виде элементарными методами в длинноволновом пределе. Мы сначала представим этот простой случай, а после дадим более общую формулировку, непосредственно основанную на использовании парных корреляций. [c.158]

Поляризация молекул диэлектрика. Поляризация ориентации, атомная и электронная. Диполи постоянные (жесткие) и наведенные (индуцированные). Дипольный момент. Методы его определения. Уравнение Клаузиуса-Мосотти. Уравнение Лоренц-Лорентца. Удельная и молекулярная рефракции. Аддитивность рефракции. Зависимость поляризации и рефракции от температуры. Определениг структуры молекул по рефракции. [c.169]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология