Ядерная материя

Как уже было сказано, речь идет о жидкостях, в которых есть атомы, молекулы, ионы. Жидкости типа ядерной материи, быть может, со временем тоже станут предметом теории растворов. [c.9]

Н. Н. Боголюбовым. Находящиеся вблизи поверхности Ферми электроны в металлах могут образовывать попарно связанные состояния. Эти пары при низких температурах претерпевают конденсацию в пространстве импульсов, что ведет к возникновению сверхтекучести. Но сверхтекучесть таких систем проявляется как сверхпроводимость, так как частицы системы имеют электрический заряд. Очень интересен вопрос, являются ли сверхтекучесть гелия и и сверхпроводимость электронной плазмы в металлах единственными квантово-когерентными состояниями жидкостей. (Электронная плазма в металлах напоминает жидкость.) Вполне вероятно, что сверхтекучесть и сверхпроводимость во вселенной распространены более широко. Они могут встречаться в больших сгустках ядерной материи, которые, в сущности, тоже представляют собой жидкие системы. Например, в нейтронных звездах. Этим проблемам посвящены статьи [c.248]

Для взрыва ядерного материала необходимо такое развитие цепного процесса, при котором выделившаяся энергия достигнет взрывного порога. Это может быть обеспечено при определенной массе делящегося вещества. Минимальная масса этого вещества, необходимая для взрыва, называется критической. Однако, если два куска делящегося материала, которые в сумме составляют критическую массу, нахо-дятся на каком-то расстоянии друг от друга, то взрыва не про- [c.449]

Подвергаемый делению изотоп 235 составляет лишь 0,77о общей массы урана. И потому при сжигании урана в реакторах с использованием процессов деления ядерный материал расходуется крайне неэффективно. [c.79]

Отсутствие подходящего малого параметра в жидкостях роднит их с другими системами сильно взаимодействующих частиц, такими, как электроны в металле, ядерная материя, квантовая жидкость. Стоящие перед теорией трудности имеют во всех этих случаях много общего. Не случайно поэтому, что и методы, применяемые в теории жидкостей, оказываются общими с методами, применяемыми вообще в системах сильно взаимодействующих частиц. [c.349]

Ядерный материал в оформленных ядрах представлен относительно большими гранулами, но не в форме идентифицируемых хромосом, хотя они сохраняют свою индивидуальность в интерфазе. [c.47]

Ядра грибов и ядерный материал бактерий могут мигрировать в процессе роста и развития клеток (особенно при размножении). [c.48]

Вирусы занимают положение между живой и неживой природой, у них нет ядра, хотя имеется наследственный ядерный материал — рибонуклеиновая кислота (РНК) или дезоксирибонуклеиновая кислота (ДНК) [c.23]

При описании основных свойств распространения пионной волны в ядерной материи полезно провести аналогию с явлением прохождения света сквозь преломляющую среду. Это нужно сделать по двум причинам. Во-первых, волновое число пиона изменяется в ядерной среде. Прототип этого эффекта можно обнаружить в теории показателя преломления, возникающего от рассеяния вперед света атомами. Во-вторых, и это более существенно, и рассеяние света атомами, и рассеяние пионов нуклонами имеет доминирующую дипольную компоненту. Как следствие, свойства пионной волны в ядерной среде проявляют ряд особенностей и явлений, [c.154]

Для большинства практических целей область высоких энергий начинается от энергий пиона около 1 ГэВ. Здесь нас больше интересует область низких и промежуточных энергий вплоть до Д(1232)-резонанса и выше. Напомним (см. гл. 2), что в этой области пион-нуклонное взаимодействие на самом деле определяется S- и р-волнами. На основе этого наблюдения мы сейчас обсудим аналогию между рассеянием пионов в ядерной материи и дипольным рассеянием света в среде. [c.155]

Рассмотрим сейчас восприимчивость в свете перенормировки (5.45) (эффект Лоренц—Лоренца). В отсутствие перенормировки мы имели бы g = 0, так что х Хо ,3. Поэтому эта ситуация неизбежно приводила бы к указанной нестабильности и к глубокому изменению физики в задаче. Согласно (5.45) классический эффект Лоренц—Лоренца с g = 1 /3 уменьшает восприимчивость до х < и, следовательно, обеспечивает отталкивательный механизм так, что при нормальой плотности ядерной материи нестабильность не достигается. На практике существуют несколько дополнительных причин, по которым нестабильность не настолько близка, как мы могли бы это предполагать. Например, эмпирические величины g больше, чем классическая величина 1/3. Соответствующее обсуждение проведено более детально ниже, в разделе 5.12. [c.165]

При нормальной плотности ядерной материи (р 0,5/и ) р = 2/Ия, а 1/г) = Шл- Поправка на эффективное поле в (5.47) — отталкивающая. Ее величина очень стабильна при малых изменениях длин рассеяния в противоположность к основному слагаемому, которое она превосходит в два раза. Хотя з-волновая собственная энергия важна в пионных атомах и низкоэнергетическом пион-ядерном рассеянии, она очень мала при нормальной плотности ядерной материи и а> = Шп получаем для оптического потенциала [/ -О-и МэВ, что составляет лишь 8% массы покоя пиона. [c.166]

Ядерная материя в пределе ферми-газа описывается как ансамбль невзаимодействующих точечных нуклонов, подчиненных принципу Паули и занимающих континуум состояний в импульсном пространстве [4]. В основном состоянии все уровни заполнены до импульса Ферми рк так, что числа заполнения для нуклонов импульса р равны [c.170]

Энергая Ферми равна е = p llM. Характерные величины для нормальной ядерной материи имеют значения [c.171]

Пионы в симметричной ядерной материи. Рассмотрим теперь случай равного числа нейтронов и протонов (И = 2) на единицу объема. Стартуя с собственной энергии я , мы можем сослаться прямо на результат (5.87) для я в нейтронном газе и добавить соответствующее слагаемое Пп ° для л°, взаимодействующих с протонным газом. Так как Пр совпадает с Пп ° в симметричной ядерной материи, то мы получаем П = Пр + Пп [c.175]

В силу изоспиновой симметрии задачи для я" и я в симметричной ядерной материи получается одинаковый результат [c.175]

Для нормальной плотности ядерной материи находим, что восприимчивость м(0,0) == 2,6. Эта оценка — оценка сверху, так как взаимодействие нуклона с окружающей средой приводит к эффек- [c.176]

Ранее мы пришли к выводу, что пионное поле в ядерной материи прямо связано с возбуждениями системы, определяемыми зависящим от спина и изоспина оператором типа а к Гд, который характерен для пион-нуклонной функции источника. В более общем виде существуют два основных оператора, относящихся к ядерному спин-изоспиновому отклику [c.182]

Рассмотрим теперь случай рассеяния пиона в симметричной ядерной материи около порога. В этом случае [c.188]

Это значение плотности ркрит численно очень близко к нормальной плотности ядерной материи ро. Более реалистическое рассмотрение учитывает следующие дополнительные факторы. [c.196]

Свойства ядерной материи с пионным конденсатом. Обсудим некоторые качественные свойства симметричной ядерной материи в предположении, что пионный конденсат развивается при плотностях, не очень далеких от плотности нормальной ядерной материи. Какова была бы природа конденсированного состояния, если бы спин-изоспиновые взаимодействия были достаточно притягивающими для образования пионного конденсата [c.197]

Первую информацию о главных свойствах ядерной материи при таких условиях можно получить при исследовании энергаи связи, приходящейся на нуклон E/A как функции плотности р (рис. 5.10). Для нормальной ядерной материи в равновесии эта величина имеет минимум при р =ро- С увеличением плотности короткодействующие ядерные силы действуют против сил сжатия, и энергая растет быстро и непрерывно. [c.197]

Из теории эволюции Дарвина следует единство основных явлений жизни во всех организмах. То же положение вытекает из клеточной теории, предложенной Шлейденом и Шванном в 1839 г. Существование одноклеточных и факт возникновения многоклеточного организма из одной клетки — зиготы показывает, что свойства живого тела присущи отдельной клетке. В клетке заложен механизм наследственности и изменчивости, ответственный за биологическую эволюцию. Дальнейшее развитие биологии локализовало этот механизм со все возрастающей точностью. Зигота, возникающая в результате слияния яйцеклетки и сперматозоида, приобретает наследственные свойства обеих клеток. Так как сперматозоид состоит в основном из ядерного материала, за наследственность ответственна не вся клетка, а ее ядро (Геккель, 1868 г.). Цитология и генетика показали, что аппарат наследственности сосредоточен в хромосомах, находящихся в ядре клетки. [c.484]

Выросты представляют собой выпячивание клеточного содержимого, не отделенного от цитоплазмы клетки. Окружены клеточной стенкой. В них можно различить цитоплазматическую мембрану, цитоплазму с рибосомами, иногда ядерный материал и мезосомы. Выросты приводят к увеличению клеточной поверхности и ЦПМ и служат для обеспечения повыщенного транспорта веществ в клетку. Для простекобактерий это имеет первостепенное значение, так как многие из них обитают в условиях низкой концентрации органических веществ в среде. Общим свойством простекобактерий является способность расти с сохранением типичной морфологии только при незначительном содержании органического субстрата в среде. При дефиците питательных веществ [c.176]

Нельзя, однако, говорить о полном отсутствии полового процесса у несовершенных грибов. У них, так же, как у базидиомицетов или у других аскомицетов, доказано наличие парасексуального процесса. Плазмогамия, кариогамия и мейоз имеют место и у них, но не в определенных участках вегетативного тела и не на определенных стадиях развития. В норме первичный мицелий несовершенных грибов бывает гомокариотическим, т. е. содержит ядра только одного типа. В результате объединения протопластов, содержащих ядра разного типа, возникают гетерокарионы. Введенное в мицелий чужое ядро размножается, и образовавшиеся дочерние ядра распространяются по мицелию. Время от времени происходят кариогамия и мейоз. Таким образом, парасексуаль-ный цикл обеспечивает примерно столь же эффективную рекомбинацию ядерного материала, как и истинный половой процесс. [c.75]

Бактерии — сзгщества клеточной организации, у которых ядерный материал не отделен от цитоплазмы элементарными мембранами и не связан ( ) с какими-либо основными белками Цитоплазма в них с нерегулярно разбросанными рибосомами (705-типа) неподвижна, клетки не обладают способностями к эндо- и экзоцитозу В большинстве своем бактерии одноклеточны, наименьший диаметр их 0,2 — 10,0 мкм [c.27]

Теперь мы в состоянии схематично исследовать основные особенности взаимодействия низкоэнергетического пиона с ядерной средой. Для простоты предположим, что ядерная материя состоит из точечноподобных бесконечно тяжелых протонов и нейтронов. Более того, мы остановимся на спин- и изоспин-симметричном случае, в котором протоны и нейтроны имеют одинаковую плотность, а спиновое направление не выделено. [c.164]

Эта ситуация характерна для нерезонансного р-волнового рассеяния физических пионов. Важно отметить, что - О при М - (предел статических нуклонов) в статическом пределе отсутствует отклик симметричной ядерной материи на рассеиваемую пионную волну за счет только нуклон-дырочных пар На языке П = — АлРр это просто отражает тот факт, что нуклонные промежуточные состояния дают вклад только в борновскую амплитуду рассеяния вперед / ьорц, усредненную по спину и изоспину, которая исчезает в статическом пределе, как это видно из (2.46). [c.176]

При обсуждении нуклон-дырочных вкладов в собственную энергию пиона в симметричной ядерной материи в разделе 5.7.3 было найдено, что такие слагаемые зануляются в пределе статических нуклонов и высокой частоты. Кроме того, было обнаружено, что вклады от А(1232)-резонанса имеют принципиальную важность в рассеянии пионов в ядерной среде (см. раздел 5.5). Следовательно, к пионной собственной энергии в низшем порядке необходимо добавить часть, которая включает внутренние возбуждения нук юна, находящегося ниже поверхности Ферми, в А(1232), как показано на рис. 5.4. Разделяя собственную энергию пиона на вклады от нуклон-дырочной и А-дырочной восприимчивостей XN и д, имеем [c.177]

Роль г становится ясной именно из этого выражения. В ядерной материи характерные передачи импульса к сравнимы с ферми-им-пульсом рг = 2гПп. В отсутствие корреляций ( = 0) продольное взаимодействие полностью определяется притягивающим ОПО. Фактически, это притяжение так сильно, что в комбинации с большой восприимчивостью (5.95) оно приводит к нестабильности, отмеченной в конце раздела 5.7.3. Сильное взаимодействие ОПО уменьшено за счет отталкивающих короткодействующих корреляций, собирающихся в слагаемые с > О, поэтому д становится решающим параметром в проблеме пион-ядерного отклика. Его величина определяет, является ли основное состояние стабильным или нет. Как мы будем обсуждать в разделе 5.9.5, фактически корреляционный параметр g должен отождествляться с множителем Лоренц—Лоренца, который изменяет пионную восприимчивость хо согласно (5.45). [c.185]

Тот факт, что ядерная среда поляризуется при пионоподобных возмущениях, наводит на мысль о том, чтобы сформулировать это свойство по аналогии с теорией диэлектрического отклика. В этой знакомой ситуации диэлектрическая постоянная е, определенная как E = D/e, описывает эффект поляризации среды. Аналогично мы введем диамезонную функцию Е(о),к), характеризующую пионный отклик ядерной материи. [c.190]

Рис. 5.8. Изменение с импульсом обратной величины статической диамезон-ной функции i(uj 0,4) (5.147) для различных величин корреляционного параметра g для нормальной плотности ядерной материи (из работы Oset et al., 1982)

Вопрос о возможности спонтанного появления пионоподобных мод в основном состоянии плотной ядерной материи привлекает большое внимание с тех пор, как он был поставлен Мигдалом (1971). С появлением таких мод возникло бы новое основное состояние со структурой, отличной от структуры нормальной ядерной материи. Возможность возникновения этого состояния заставила обратиться к изучению центральной роли пионоподобных особенностей ядерной физики, таких как спин-изоспиновые возбуждения и корреляции. Вместе с тем было установлено, что короткодействующее отталкивание слишком сильное, чтобы допустить пионную конденсацию при нормальной плотности ядерной материи. Это следует, например, из отсутствия аномалий в спектре состояний с ненатуральной четностью с / = 0 , 1" , 2 ,... Тем не менее кажется удивительным, что относительно умеренное ослабление короткодействующего отталкивания должно приводить к физике ядра, сильно отличающейся от привычной нам физики [1]. [c.193]

Симметричная ядерная материя. Напомним (раздел 5.1.3), что для симметричной ядерной материи пионная собственная энергия П(й), к) идентична для трех зарядовых состояний пиона. ( 1ледо-вательно, конденсация л -, ж - и лг°-возбуждений происходит одновременно. [c.194]

Рис. 5.9. Зависимость критической плотности для пионной конденсации в симметричной ядерной материи от корреляционного парметра Штриховая кривая получена только для нуклон-дырочных возбуждений с iN из (5.95), в то время как сплошная кривая дополнительно включает Д-дырочные возбуждения Ха из (5.102) (из работы Ри1ат1 е1 а1., 1978)

Когда все эти эффекты учтены, получаем ркрит о, сокрт т и крит = Ъшя- С учетом простоты модели, как и в случае симметричной ядерной материи, этот результат для критической плотности должен рассматриваться в качестве нижнего предела. Этот предел попадает в область плотностей, характерных для нейтронных звезд. Следовательно, вопрос о существовании пионного конденсата в нейтронных звездах остается открытым [7]. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология