Интенсивность лоренцева

Высокую разрешающую способность (наименьшая А21/2) можно получить, повышая так называемую четкость сигнала. При регистрации сигналов, имеющих форму кривой Лоренца или Гаусса, полуширину можно уменьшить, е .ли вместо основной функции записывать ее вторую производную, осуществляя двукратное дифференцирование при помощи электронной схемы (рис. Д. 192). Для функции Лоренца отношение полуширины Д21/2 основной функции и ее второй производной составляет 1/(1/3), а для функции Гаусса — 1/(1/2). При получении второй производной Л2]/2 уменьшается, таким образом, на 1/3 или на 1/2 соответственно. Теоретически допустимо усиливать четкость сигнала, получая производные более высокого порядка с одновременным увеличением интенсивности сигналов. [c.450]

Допустим, что оба расположенные рядом сигнала можно описать функцией Лоренца. Если максимальная интенсивность обоих сигналов у , обладающих равной полушириной одинакова, то [c.20]

Меньше зависит от разрешающей силы прибора величина интегральной интенсивности, поэтому она лучше воспроизводится на разных спектрометрах. Однако вычисления интегральных интенсивностей трудоемки. Для получения интегральных интенсивностей используют эмпирические уравнения, которые выведены в предположении, что полосы симметричны относительно максимума поглощения и отсутствует наложение соседних полос. Наиболее часто пользуются уравнением Лоренца, которое описывает зависимость оптической плотности по контуру полосы от частоты (рис. 77) [c.214]

Физический смысл констант а к Ь, входящих в уравнение Лоренца, можно найти, выражая относительную интенсивность через оптическую плотность [c.43]

Здесь Ф , Ук я Ск — интегральная интенсивность, полуширина (ширина на половине максимальной интенсивности) и положение центра тяжести к-то рентгеновского пика соответственно. Параметр т] соответствует относительной доле лоренцевой и гауссовой компонент в форме профиля рентгеновского пика. Если т) = 1, форма профиля описывается только функцией Лоренца (длинные хвосты) если т] = О, — то только функцией Гаусса (короткие хвосты). [c.34]

Погрешность в вычислении интегральной интенсивности фона в основном зависит от правильности выбора базисных линий. Поскольку рентгеновские пики на рентгенограммах наноструктурной Си преимущественно описываются функцией Лоренца, т. е. имеют длинные хвосты, то оказалось очень трудно достаточно точно определить место, где кончается рентгеновский пик и начинается фон 79-82]. Для уменьшения погрешности базисные линии выбирали таким образом, чтобы их концы совпадали с концами широких интервалов углов дифракции, в которых производилась съемка рентгеновских пиков [79-82]. Как показано в работах [80, 81], ИПД Си приводит к росту интегральной интенсивности диффузного фона рассеяния рентгеновских лучей на 6 3 %. [c.79]

В качестве соотношения, определяющего смысл и количественную меру интенсивности магнитного поля— магнитной индукции В, — можно использовать выражение для силы Лоренца Г. Эта сила, согласно формуле (3.9.46), действует только на движущийся заряд Q и зависит от скорости его движения V [c.653]

Теория Лоренца — Ми позволяет выразить интенсивность рассеянного света от единичной изотропной сферической части- цы, освещенной пучком падающего света, в функции трех переменных т, 0 и а, где [c.251]

Таким образом, для применения теории Лоренца — Ми к экспериментальным результатам следует использовать монохроматический поляризованный источник света и тщательно регистрировать интенсивность рассеяния в направлении выбранного угла наблюдения. Описанный ранее [3, 4] простой фотометр для измерения размеров частиц не удовлетворяет этим требованиям. [c.252]

В настоящем исследовании угол наблюдения составлял 90° (предусмотрено конструкцией прибора). Поскольку каждая система линз принимает световой конус, необходимо ограничить угол приема (применение безразмерной апертуры или / диафрагмы) до такой степени, чтобы было возможно использовать среднее значение измеряемой интенсивности рассеяния для выполнения расчета по Лоренцу — Ми. Альтернативный метод предполагает использование при измерениях нескольких угловых апертур с последующей экстраполяцией данных на нулевое значение апертуры. Контроль апертуры осуществлялся с помощью помещенной за линзами объектива диафрагмы. Безразмерную апертуру собирающих линз и диафрагмы характеризовали по методу Джексона [2]. Ее можно скорректировать в соответствии с разностями между показателями преломления кюветы и воздуха с помощью соотнощения [c.252]

Поскольку угол наблюдения был фиксированным (90°), интенсивность рассеяния по Лоренцу — Ми рассчитывали для парал- [c.252]

Для того чтобы можно было применять теорию Лоренца — Ми, необходимо наблюдаемую интенсивность импульсов преобразовать в истинную интенсивность, которую можно сравнивать с теоретической. Эта проблема может быть решена с помощью. модификации техники сравнения интенсивностей 17]. В этом методе измеряют отношение рассеянного света и падающего пучка, как параллельно поляризованного, так и перпендикулярно поляризованного к плоскости наблюдения. Полученные значения экстраполируют к нулевому углу апертуры. Однако таким образом определяют средние размеры частиц, но не их распределение по размеру. [c.253]

Для определения распределения частиц по размеру нужно рассчитать постоянную прибора (к), которая связывает интенсивность каждого наблюдаемого импульса с соответствующей истинной интенсивностью. Неоднозначность функции интенсивности рассеяния по Лоренцу — Ми позволяет легко осуществить это при выполнении следующих требований [c.253]

На рис. 8 приведена зависимость относительной интенсивности (номера канала) первого максимума функции Лоренца —Ми (точка калибровки) от скорости потока, выраженной [c.259]

Расчет распределения латексных частиц по размеру на основании распределения интенсивности рассеянного света основывается на теории Лоренца— Ми. Программа расчетов может быть разделена на следующие три части [c.266]

Карбонильные полосы поглощения кетонов, карбоновых кислот, сложных эфиров и т-лактонов достаточно характеристичны по частотам и интенсивности для соединений определенного гомологического ряда [3, 4]. Лактонное поглощение достаточно изолировано, а полоса сложных эфиров частично налагается на поглощение кетонов и карбоновых кислот. Ранее нами были выведены уравнения для расчета концентраций функциональных групп по частично налагающимся полосам поглощения (сложных эфиров и кетонов [4]). Этот расчет основан на применении закона Ламберта — Бера, свойства аддитивности оптических плотностей и уравнении контура карбонильной полосы, с достаточным приближением описываемым уравнением Лоренца [5] [c.309]

Впервые спектральное распределение интенсивности излучения сталкивающихся атомов было рассмотрено Г. Лоренцем в 1906 г. Найденное им распределение [c.396]

Модель, предусматривающая сохранение трех степеней свободы вращательных движений у адсорбированной молекулы, была отклонена, поскольку в этом случае получалась значительная интенсивность в области частот, удаленных от центра полосы. Рассчитанный контур полосы в предположении вращения молекулы около оси, перпендикулярной поверхности кремнезема, наиболее хорошо соответствовал контуру полосы при 3006 см на рис. 123, б, интенсивность которой была несколько увеличена со стороны высоких частот. Шеппард и Иейтс отдали предпочтение этой модели адсорбированного метана. В качестве возможного варианта они предполагали, что незначительная асимметрия контура экспериментально полученной полосы вызвана наложением слабого обертона на симметричный контур тина кривой Лоренца, отвечающий модели адсорбции метана с полной потерей вращательных степеней свободы. [c.375]

Лоренц, опубликовавший свою работу в 1956 г. [7], изучал турбулентность в воздушных струях = 88,9 мм) повышенной скорости, до 240 м сек. Измерения интенсивности турбулент- [c.28]

При использовании способа расчета, изображенного на рис. УП.Ю, правильно выделена кристаллическая составляющая рассеяния — мезоморфный максимум ( 17,5°2 ) отнесен в некристаллическую часть общей интенсивности, однако этот способ расчета очень несовершенен. Так же рассчитывается степень кристалличности ПВХ в работе . Применение первой группы методов иллюстрируется рис. Vn.ll. В работе использовалось монохроматическое излучение, вакуумированная камера экспериментальные значения интенсивностей рассеяния корректировались с учетом факторов атомного рассеяния, Лоренца и поляризационного фактора. Не учитывалось некогерентное и тепловое рассеяние. Кроме того, нечетко проявившийся на микрофотограмме мезоморфный максимум (см. рис. Vn.ll, а) обусловил не вполне корректное разделение дифрак- [c.213]

Каждому отдельному переходу в ИК спектре соответствует резонансная полоса, интенсивность которой, если исключить искажения, вызванные приборами, описывается эмпирической функцией Лоренца [c.102]

Интегральная интенсивность меньше зависит от разрешающей силы прибора, чем интенсивность в максимуме, поэтому она воспроизводится лучше. Часто для описания зависимости оптической плотности от частоты по контуру полосы в предположении, что полоса симметрична относительно максимума и не перекрывается с другими полосами, используют функцию Лоренца [c.249]

S/I площади одной из ветвей производного сигнала к его интенсивности. Для сигнала формы линии Лоренца, которую обычно имеют органические радикалы в растворе с небольшими искаже- [c.426]

Если т не зависит от V по всей полосе, полуширина Ду == 2у. Эти уравнения применимы для газообразного состояния, в то время как интенсивность обычно измеряется в растворе, вследствие чего необходимы соответствующие поправки. Чако считает, что влияние растворителя нельзя учесть, так как Лоренц-Лоренцевские силы, действующие на поглощающие свет молекулы, вызывают поляризацию окружающих молекул. Мулликен и Рике предложили принимать коэффициент преломления растворителя за 1 и не вносить поправок. Из уравнения (1), если принять, что один электрон на молекулу участвует в поглощении и что полуширина полосы 2000 смг вычисляется емакс 10 . Это верхний предел наблюдаемых значений поглощения в видимой и ближайшей ультрафиолетовой области, причем то же значение можно рассчитать, пользуясь квантовой механикой. Для большинства веществ наблюдаемое значение значительно меньше этой величины. Брауде рассчитал коэффициенты экстинкции возможных переходов для различных эффективных хромофорных рядов и их направление поляризации при поглощении света для полиенов и многоядерных ароматических углеводородов вычисленные и найденные значения хорошо совпали. [c.446]

Прежде чем вычислять площадь по формуле (VIII.2), необходимо, чтобы контур исследуемой полосы действительно описывался уравнением Лоренца для достаточно больших значений V—Умакс-Обычно чем шире полоса, тем лучше она описывается уравнением Лоренца. Чтобы перейти от найденной по уравнению (УИ1.2) площади 5 к абсолютной интегральной интенсивности А, используют поправочные множители, которые учитывают влияние щели на интегральную интенсивность поглощения. Если ширина полосы составляет 10—20 см (что типично для многих полос органических соединений в жидкой фазе), а спектральная ширина щели спектрометра не превышает 3—4 см , то значения 5 и Л отличаются в среднем всего на 5%, что находится в пределах ошибки эксперимента. [c.215]

Положение максимума поглощения для каждой линии, соответствующей тому или иному координационному окружению, определяется на шкале скоростей эмпирически, исходя из физических предпосылок о влиянии рассматриваемой координационной конфигурации атомов на значение внутреннего эффективного поля на резонансном ядре. Пусть в нашем случае максимум поглощения для координационного окружения (О, 0) приходится на пятидесятый канал, который будет соответствовать х = О для линии Лоренца окружения (О, 0). Максимум поглощения для координационного окружения (1, 0) сдвинут на три канала влево (т. е. нахождение одного атома примеси в первой координационной сфере резонансного ядра увеличивает внутреннее поле на ядре), а максимум поглощения координационного окружения (О, 1) сдвинут на два канала вправо от положения максимума (О, 0), и так далее. Тогда, вьгаисляя соответствующие значения функции /г и суммируя их по всем координационным окружениям, принятым к рассмотрению, получают значения интенсивностей в каждом значении скорости для построения теоретического спектра поглощения (табл. XI.4). [c.223]

Значение оптической плотности веществ при разных длинах волн, т. е. lg(/o//)v и величина полуширины полос поглощенияД 1/2 при /2 относительной интенсивности дают достаточную информацию для получения интегральной интенсивности. Ее вычисляют, пользуясь эмпирическими уравнениями, выведенными в предположении, что полосы симметричны относительно максимума поглощения. Одно из таких эмпирических уравнений предложено Рамсеем, оно называется уравнением Лоренца, так как по форме аналогично уравнению, выведенному Лоренцом для другого случая [c.43]

Для определения температурного хода в наружной обл асти дуги используются способ Бартельса и Лоренца [Л. 1-102]. Этот способ дает возможность установить температурный ход, пользуясь измеренным ходом интенсивностей излучения одной линии спектра. При достаточно высоких температурах указанная кривая интенсивностей излучения имеет максимум, определяемый противоположным влиянием числа частиц и фактора Больцмана, т. е. [c.110]

В данном уравнении К представляет собой масштабный коэффициент, необходимый для того, чтобы привести экспериментальные данные (полученные в произвольном масштабе, зависящем от размера кристалла и интенсивности пучка рентгеновского излучения) к абсолютному масштабу рассеяния (величины /), используемому при определении расчетных структурных амплитуд (Fhfei) (или F ) из известных координат атомов Xj, yj, zj с использованием уравнения 11.2-7. Фактор А представляет собой коэффициент коррекции на поглощение рентгеновского излучения в соответствии с законом Бугера—Ламберта—Бера, который также должен учитьшать размер и характер (распределение сходных по симметрии граней) кристалла. Фактор Лоренца L компенсирует разницу в эффективных временах измерения для брэгговских отражений и зависит от брэгговского угла в и схемы экспериментальной установки. Р — поляризационный фактор, который позволяет учесть тот факт, что эффективность дифракции рентгеновских лучей зависит от поляризации падающего луча. [c.400]

Теория Лоренца — Ми связывает угловую функцию интенсивности рассеяния света с диаметром латексных частиц, большим 0,0300 мкм. Упрощенная методика, нашедшая широкое практическое применение, позволяет оценивать только средний размер (близкий к средневесовому). Модификация описанного ранее [1] метода проточной ультрамикроскопии применительно к измерению интенсивности рассеяния от отдельных частиц дает возможность определять не только средние размеры частиц, но и распределение по размеру. [c.248]

Обычью расчеты проводят на электронной счетной машине ОЕ-225. Номера каналов преобразуют в истинные интенсивности, которые затем сравниваются с теоретическими распределениями интенсивностей по Лоренцу — Ми, рассчитанными с интервалами в 0,0030 мкм по диаметру частиц. В конечном счете получают зависимость между числом частиц и их размерами. [c.256]

Б. Расчет распределения частиц латекса по размеру основывается на данных по распределению интенсивности рассеяния от латексных сфер, регистрируемого с помощью проточного ультрамикроскопа. Частота распределения интенсивностей для наблюдений перпендикулярно плоскости поляризации обозначается как а для наблюдений параллельно плоскости поляризации— как / ( ц)- Теория Лоренца — Ми дает функциональную зависимость между интенсивностью рассеяния и размерами частиц I = = г 1 (т, X, а, О) и 1 = (т, X, а. О). [c.266]

Расчет неспаренных электронов на единицу объема образца проводится сравнением площади сигнала оттарированного рубинового эталона с площадью сигнала образца. При этом исследователи зачастую подменяют площадь сигнала его интенсивностью, учитывая, что ширины линий сравниваемых сигналов совпадают. Между тем даже при совпадении ширины линии разница в площадях может быть очень существенной, различаясь в предельном случае в 2,3 раза [18]. Обычно кривые, получаемые на практике, являются смесью кривых Лоренца и Гаусса, так что ни подмена площади интенсивностью, ни учет ширины линии не приводит к правильному учету истинной площади кривых. [c.184]

Ф.В.Лоренцем, А.К.ЗаЙцевым, Дж.Т.Барвеллом и С.Д.Стронгом, И.В.Крагельским, Б.И.Костецким [1,2]. В частности, по мнению последнего [2], вид износа и интенсивность его протекания при установившемся трении определяются двумя группами факторов, одна из которых обуславливается внешними воздействиями на поверхности трения, другая - связана с внутренними свойствами трущихся металлов. Первая включает род трения (качение, скольжение), скорость относительного перемещения трущихся поверхностей, удельные нагруз- [c.3]

По Фоксу и Хекстеру, в уравнении (9) имеется два члена, отвечающих за сдвиг частоты перехода при конденсации один из них зависит от структуры кристалла и не зависит от формы кристаллита, а другой (новый член) наоборот —зависит только от формы кристалла. Таким образом, сдвиги-и расщепления полос могут зависеть как от формы, так и от структуры кристалла. В теории используется модель Лоренца, представляющая сферу в поляризованном континууме, и член, зависящий от формы кристалла, связан с поверхностной поляризацией. В работе подробно обсуждены кубические кристаллы и показано, что, во-первых, их спектры могут определяться новыми правилами отбора и, во-вторых, что вследствие снятия вырождения может появиться больше линий, чем следует из рассмотрения фактор-группы (раздел П,Д). Для некоторых кристаллов (МгО, СО2, 81 4, ЫаСЮз и СН4) было проведено сравнение с экспериментальными данными. Хотя для окончательного подтверждения влияния формы кристалла еще необходимы специальные экспериментальные исследования, однако интенсивные полосы, по-видимому, уже достаточно ясно показывают, что такое влияние существует. [c.606]

Еще одна экспериментальная трудность обусловлена малой шириной полос поглощения, которая для многих разрешенных правилами отбора полос менее 1 [155, 187]. Для точного измерения интенсивности таких полос необходимы приборы с возможно более высоким разрешением, а в наблюдаемый контур полосы часто нужно вносить поправку, учитывающую аппаратную функцию прибора. Современный уровень экспериментальной техники позволяет определять истинный контур полосы поглощения в кристаллах. Это представляет большой интерес, поскольку контур полосы поглощения, по-видимому, тесно связан с взаимодействием между внутримолекулярными колебаниями и движением самих молекул в кристаллах и, следовательно, с механизмом преобразования световой энергии в тепловую. Было показано [120], что в спектрах жидких разбавленных растворов контур полосы описывается в основном функцией Лоренца. Однако есть данные о том, что в спектрах молекулярных кристаллов контур полос гораздо ближе к кривой Гаусса. Например, в спектре кристаллического этилена [187] было исследовано десять полос, причем сравнива- [c.611]

Переход от стационарного состояния к автоколебательному режиму, индуцированный внешним шумом, изучался в работе [27]. В этой работе была рассмотрена модель Лоренца (см. (4.5.1)) при значениях параметров, когда она еще не обладает собственным хаотическим поведением, а имеет два устойчивых стационарных состояния l ж Сявляющиеся устойчивыми узлами-фокусами, так что малые отклонения от них затухают с осцилляциями. Чтобы учесть тепловые флюктуации, в правые части уравнения (4.5.1) вводились дельта-коррелированные случайные функции (шумы), и получающаяся система исследовалась на ЭВ1И. Было обнаружено, что при малых интенсивностях шумов стационарное распределение вероятности имеет максимумы в точках и g, где были расположены устойчивые стационарные состояния детерминистической модели. Если, однако, увеличивать интенсивности шумов, то при превышении некоторого критического значения происходит качественная перестройка функции распределения. В точках i и С2 стационарное распределение вероятности достигает теперь уже минимума, и они окружены кольцевыми максимумами вероятности. Рассмотрение траекторий движения системы под воздействием внешнего шума Показало, что она совершает возмущенные периодические колебания, проводя почти все время в области кольцевых максимумов вероят- [c.209]

Лоренц с сотрудниками [2] показали, что в нейтральной и щелочной средах ХФ превращается в ДДВФ (О, О-Диметил-0-2, 2-дихлорвинилфосфата). ДДВФ при pH = 8 интенсивно распадается до продуктов, не обладающих токсичностью. [c.78]

Возникновение вихрей имеет место при движении жидкости в пограничном слое на стенках колеса из области повышенного давления на напорной стороне лопасти в область пониженного давления на всасывающей сторойе смежной лопасти. Эго приводит к возникновению вторичных токов и образованию так называемых концевых вихрей (рис. 83). Возникновение этих вихрей в известной мере аналогично явлениям, Рис. 82. Отрыв потока от поверхности лопа-происходящим в плавном колене сти и образование сбегающих вихрей трубопровода (см. рис. 92). В коленах трубопроводов разность давлений обусловлена действием центробежной силы при повороте струи. Теоретическое исследование этого явления произвел Лоренц, определив величину теряемой энергии, В лопастных машинах интенсивность такого вихревого движения зависит от разности давлений по обе стороны лопасти, т. е. от удельной нагрузки, приходящейся нд нее. [c.144]

Обращает на себя внимание полученная Лоренцом зависимость ки. от Ке. Между значениями Ке= 384-10 и 1-450.10 интенсивность турбулентности с увеличением Ке монотонно снижается. Заметим попутно, что указанному диапазону изменения Ке отвечало изменение числа Ма от 0,2 до 0,7. [c.28]

По одному варианту кристалличность рассчитываетя по дифракционной картине одного образца путем сравнения интенсивности кристаллических рефлексов с полной интенсивностью рассеяния Правильность результатов (в смысле данного определения) зависи от того, насколько тщательно учтены все факторы, влияющие на из меряемые интенсивности —факторы Лоренца, поляризационный тепловой, некогерентное рассеяние, а также внешний фон (немоно хроматичность излучения, рассеяние воздухом и т. д.). Наиболе( точные результаты для такого метода получены Руланд при очен] тщательной технике рентгеновского эксперимента и большого ин тервала углов дифракции . Проведение эксперимента в различны областях дифракции позволило определить еще одну характеристик упорядоченности —дефектность кристаллитов . [c.212]

Из 268 отражений, использованных в работе [1] (где все отражения были равновзБешенны Ми), в данных расчетах 54 отражения были признаны имеющими нулевой вес. Это произошло потому, что указанные отражения частично были затемнены из-за торможения потока, имеющего место на тех частях пленки, где фактор поляризации Лоренца изменяется очень быстро. На других пленках отражения были настолько слабы, что трудно было оценить их интенсивность. [c.249]

Уолш, предложив использовать в качестве источников света газоразрядные лампы низкого давления, испускающие весьма узкие спектральные линии, нашел решение, которое во многих случаях очень близко к идеальному. При этом он воспользовался тем обстоятельством, что в спектрах некоторых типов ламп, в частности, наиболее часто применяемых в атомной абсорбции ламп с полыми катодами, присутствуют интенсивные линии элементов, входящих в состав катода. Изготовляя катод из элемента, который хотят определить (или вводя его в состав катода) получают, таким образом, в спектре лампы узкие резонансные линии, длины волн которых почти точно совпадают с центрами аналитических линий поглощения (точного совпадения не получается вследствие сдвига, обусловленного эффектом Лоренца). Это простое и изящное решение проблемы источника квазимонохроматиче-ского излучения составляет одно из главных достоинств метода Уолша. Весьма важно в практическом отношении также и то, что для выделения аналитической линии достаточно монохроматора средней дисперсии, разрешающая сила которого обеспечивает разделение линий спектра источника. При этом для измерения интенсивности аналитической линии и [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология