Лоренц—Лоренца параметр

Эмпирическая величина Со сильно скоррелирована с параметром Лоренц—Лоренца g, что можно видеть из сравнения наборов (А) и (Б) в табл. 6.2. Поэтому однозначно определить g из данных без предварительного теоретического выбора невозможно. При имеющихся теоретических неопределенностях в Со можно только заключить, что [c.227]

Оценку величины этого эффекта можно получить, используя классическую поправку Лоренц—Лоренца с д=1/3. При плотности ядерного вещества р -ро 0,5 т находим gA 0,8 а- В реальных конечных ядрах средняя плотность меньше, чем ро. Кроме того, имеются компенсирующие поверхностные эффекты, особенно выраженные в легких ядрах, которые стремятся уменьшить эффект подавления. Величина дgA чувствительна к параметру ДК-взаимодействия д, который, судя по результатам анализа пионных атомов и зг-ядерного рассеяния при низких энергиях, может быть слегка выше 1/3. Однако, как указывалось в разделе [c.422]

Применяя потенциал Леннард-Джонса для описания взаимодействий между разнородными молекулами 1 и 2, его параметры связывают с параметрами потенциалов I—1, и 2—2 обычно с помощью следующих комбинационных правил (правила Лоренца—Бертло) [c.121]

Потенциал Леннард-Джонса может быть использован для описания взаимодействий как одинаковых молекул, так и молекул разного рода (смешанные взаимодействия). Параметры смешанного взаимодействия неполярных молекул А и В нередко вычисляют по следующим правилам (правило Бертло—Лоренца) [c.281]

Гл. I посвящена основным понятиям электрических параметров электрохимической системы гл. II — исследованию распределения потенциалов в зоне активной защиты в гл. Ill рассматривается элементарная электромагнитная теория электрического тока в растворах и электролитах гл. IV посвящена соотношению превращения параметров сопротивления почвенных электролитов и его связи с законами Снеллиуса в оптике, закона действия масс в физической химии и преобразованиями Лоренца в физике, в гл. V описывается оценка параметров в электродной цепи и производится их расчет. [c.3]

СВЯЗЬ ПРЕВРАЩЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОЛИТОВ С ЗАКОНАМИ СНЕЛЛИУСА, ЗАКОНОМ ДЕЙСТВИЯ МАСС И ПРЕОБРАЗОВАНИЯМИ ЛОРЕНЦА [c.75]

У.З. ПРЕВРАЩЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ СОПРОТИВЛЕНИЯ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА [c.80]

Таким образом, полученный результат можно выразить через числа Грасгофа и Прандтля. Но в формуле Лоренца они объединены в единый параметр — число Рэлея. Во многих течениях, вызванных выталкивающей силой, и при различных конфигурациях достаточно представить описание процесса переноса при помощи числа Рэлея.. [c.42]

Здесь Ф , Ук я Ск — интегральная интенсивность, полуширина (ширина на половине максимальной интенсивности) и положение центра тяжести к-то рентгеновского пика соответственно. Параметр т] соответствует относительной доле лоренцевой и гауссовой компонент в форме профиля рентгеновского пика. Если т) = 1, форма профиля описывается только функцией Лоренца (длинные хвосты) если т] = О, — то только функцией Гаусса (короткие хвосты). [c.34]

Это уравнение представляет собой молекулярное уравнение Лоренц—Лорентца, в основе которого лежит предположение, что п р, Т) и б(р, Т)— функции только термодинамических параметров. Б этом случае [c.149]

Смеси. Практическая ценность уравнений состояния существенно возрастает, если их можно применять для смесей. В этих случаях параметры смеси часто выражают через состав и параметры чистых компонентов. Лоренц (1881) и Бертло (1898) предложили следующие правила аддитивности параметров уравнения Ван-дер-Ваальса [c.24]

Примечание. Параметры бинарного взаимодействия ряда веществ см. в табл. Д.З. Правила расчета Тс и Ус, показанные в последнем столбце, называют правилами Лоренца — Бертло. Они справедливы только для пар веществ и применяются для нахождения параметров перекрестных взаимодействий а кубических уравнений или В вириального уравнения. [c.24]

Сначала параметры смеси оценивают в соответствии с правилами Лоренца — Бертло, а именно [c.39]

Позднее в эти правила были введены два важных изменения в их состав были включены псевдокритические параметры перекрестных взаимодействий типа параметров Лоренца — Бертло для оценки Ду, а также параметры бинарного взаимодействия (см. разд. 1.3.7 и 1.3.8). Таким образом, ду оценивается исходя из определения д, по следующей схеме [c.54]

Правило Лоренца — Бертло для параметров кубического уравнения состояния, подобного уравнению Ван-дер-Ваальса, л/а = Т,у1у[а1 и 6 = Ед /б/ [113]. [c.555]

При записи дифференциальной кривой поглощения в качестве параметра линии удобнее брать ширины между точками максимального наклона ДН. Тогда уравнения для гауссовой и лоренце-вой формы будут иметь вид [c.29]

Таблица 2.1. Параметры композиции распределений Гаусса и Лоренца

При расчетах параметры а, г и Ь были приняты постоянными с = -10, г = 28, / = 8/3. Лоренц вычислял значения решения в течение длительного времени, а затем остановил счет. Его заинтересовала некоторая особенность решения, возникавшая [c.144]

Классическая теория уширения столкновениями берет свое начало от электронной теории Лоренца [4] и при описании поглощающей системы использует представление о затухающих колебаниях осциллятора с коэффициентом затухания у. В этой теории параметр 2/ характеризует уменьшение во времени амплитуды затухающих колебаний классического осциллятора в применении к уширению столкновениями он заменяется средним временем между столкновениями ijZ, где [c.38]

М/(п 2)р = 2,522- 10 а. Простая пропорциональность между R и а является, однако, лишь первым приближением, поскольку вывод ф-ции Лоренца-Лоренца основан на упрощающих предположениях. Более строгие соотношения между и, р и а включают специфические для каждого в-ва параметры (эффективные радиусы молекул, коэф, изотермич, сжимаемости) и позволяют объяснить изменения Л при высоких давлениях и т-рах, а также небольшие отклонения от аддитивности P.M. ров хим. соединешЛ (см. ниже). [c.262]

Лоренца-Лоренца 4/514, 515 Массье 4/1072 Массье-Планка 5/955 молекулярно-массового распределения 3/220, 221 молярные смешения, см. Растворы неэлектролитов Онсагера-Махлупа 4/1069 отклика, см. Т)1ассёра метод параметров порядка 2/1073 Планка 4/1072 5/955 ползучести 4/484 [c.742]

Роль г становится ясной именно из этого выражения. В ядерной материи характерные передачи импульса к сравнимы с ферми-им-пульсом рг = 2гПп. В отсутствие корреляций ( = 0) продольное взаимодействие полностью определяется притягивающим ОПО. Фактически, это притяжение так сильно, что в комбинации с большой восприимчивостью (5.95) оно приводит к нестабильности, отмеченной в конце раздела 5.7.3. Сильное взаимодействие ОПО уменьшено за счет отталкивающих короткодействующих корреляций, собирающихся в слагаемые с > О, поэтому д становится решающим параметром в проблеме пион-ядерного отклика. Его величина определяет, является ли основное состояние стабильным или нет. Как мы будем обсуждать в разделе 5.9.5, фактически корреляционный параметр g должен отождествляться с множителем Лоренц—Лоренца, который изменяет пионную восприимчивость хо согласно (5.45). [c.185]

Понятно, что параметр д в корреляционном взаимодействии V opp и параметр g , возникающий в эффекте Лоренц—Лоренца, одинаковы. В частности, классическая величина g = 1/3 соответствует отбрасыванию <5-функционного члена в ОПО для того, чтобы учесть короткодействующие антикорреляции. [c.190]

Фенеменологическое описание точных данных о пионных атомах в общем основывается на оптическом потенциале (6.56) с малыми вариациями. Общепринято в таком анализе фиксировать основные параметры первого порядка о, Ьь со, i по их экспериментальным значениям из яЫ-рассеяния. Параметр Лоренц—Лоренца g и абсорбтивные константы Во и Со рассматриваются как свободные параметры. Успех такого подхода можно оценить по рис. 6.4 и 6.5. Типичные наборы эмпирических параметров приведены в табл. 6.2. [c.224]

Как мы обсудим чуть ниже более детально, эмпирические параметры дают очень хорошее подтверждение физической картине, развитой в предыдущих разделах. Говоря это, мы, однако, предупреждаем читателя, что существуют корреляции между определенными параметрами, которые вводят неизбежные неопределенности в их детальную интерпретацию. Это видно из сравнения наборов (А) и (Б) в табл. 6.2. В частности, существует сильная корреляция между параметром Лоренц—Лоренца g и параметром Не Со. Увеличение г можно скомпенсировать соответствующим увеличением Ке Со- Для g >l/3 корреляция между вариацией g и изменением (Re Со) вьфажается приближенной формулой [c.225]

Лоренц и др. [245, 246] показали, что для поликристоллического механически обработанного железа тафелевский наклон составляет 30 м1 порядок реакции по гидроксильным ионам 2, в то время как для "хорошо рекристаллиэованного" железа параметры приближаются к 40 мВ и I соответственно. При высокой плотности тока тафелевский наклон возрастает даже после коррекции омического потенциала в растворе. [c.66]

Одной из наиболее важных характеристик является величина основности В, введенная В. А. Пальмом [386] и представляющая собой сдвиг полосы ОН фенола в ИК-спектрах этого реперного соединения в данном растворителе. Еще большее распространение получила калориметрическая шкала В. Гутмана донорных чисел ОМ), представляющих собою энтальпию смешения пятихлористой сурьмы с данным растйорителем. По-видимому, нет оснований предпочитать какую-либо разновидность этих параметров основности — спектральную либо калориметрическую. Установлено [326], что шкала донорных чисел ОМ при условии учета параметра поляризуемости растворителя, вводимого функцией Лоренца — Лорентца, хорошо коррелирует со спектральной шкалой основности В [c.41]

Метод позволяет щ)овесга через экспериментальные точки кривую заданного вида так, чтобы расчетные точки были максимально близки к экспериментальным. Мерой близости служит нормированная сумма квадратов поточечных отклонений, а сама щ>оцедура МНК сводится к подбору числовых значений коэффициентов заданной функции, минимизирующих эту сумму. Если коэффициенты (параметры) входят в аппроксимирующую функцию линейно (прямая линия, сумма полиномов и т. п.), говорят о линейном МНК, иначе — о нелинейном (гауссов или лоренцев контур, гамма-функция и др.). Последний в вычислительном отношении сложнее (см. также гл. 2). [c.434]

Показатель преломления двойного слоя и раствора рассчитывали по уравнению Лорен-Лоренца с помощью поверхностной концентрации,найденной из теории диффузного слоя [21]. Ионные показатели преломления были взяты из литературных данных. Толщина эквивалентного слоя принималась равной 2/к, где к - обратная длина Дебая, описывающая толщину двойного слоя. Эффекты поля в показателе преломлшия раствора и субстрата отбрасывали. Затем находили комплексные коэффициенты Френеля (обсуждавшиеся выше) и обычным способом рассчитывали эллипсометрические параметры Д и ч . Расчетная зависимость Д и ц от заряда электрода приведена на рис.21 для Hg в растворе NaF. На рис. 22 представлена зависимость от показателя преломления эквивалентного слоя для раствора КС1. [c.444]

Переход от стационарного состояния к автоколебательному режиму, индуцированный внешним шумом, изучался в работе [27]. В этой работе была рассмотрена модель Лоренца (см. (4.5.1)) при значениях параметров, когда она еще не обладает собственным хаотическим поведением, а имеет два устойчивых стационарных состояния l ж Сявляющиеся устойчивыми узлами-фокусами, так что малые отклонения от них затухают с осцилляциями. Чтобы учесть тепловые флюктуации, в правые части уравнения (4.5.1) вводились дельта-коррелированные случайные функции (шумы), и получающаяся система исследовалась на ЭВ1И. Было обнаружено, что при малых интенсивностях шумов стационарное распределение вероятности имеет максимумы в точках и g, где были расположены устойчивые стационарные состояния детерминистической модели. Если, однако, увеличивать интенсивности шумов, то при превышении некоторого критического значения происходит качественная перестройка функции распределения. В точках i и С2 стационарное распределение вероятности достигает теперь уже минимума, и они окружены кольцевыми максимумами вероятности. Рассмотрение траекторий движения системы под воздействием внешнего шума Показало, что она совершает возмущенные периодические колебания, проводя почти все время в области кольцевых максимумов вероят- [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология