Постоянная Лоренца

Указанные закономерности изменения диэлектрической постоянной в зависимости от частоты (дисперсия диэлектрической постоянной) сильно идеализированы, так как не учитывается возможность взаимодействия между диполями. Если предположить, что внутреннее поле в системе может быть расположено по Лоренцу, то описанную картину можно объяснить на основе теории Дебая. Однако необходимо подчеркнуть, что отсутствие взаимодействия между диполями и расчет внутреннего поля по Лоренцу в коллоидных системах предполагать нельзя. Следовательно, применение теории Дебая к подобным системам принципиально может привести только к первому, грубому приближению. Количественные выводы, сделанные на основании такого применения теории Дебая, не могут быть достоверными. Более того, явление дисперсии может быть и для дисперсных систем, частички которых не обладают дипольным моментом. Таким образом, дисперсия осуществляется не только по механизму Дебая. Но выводы из применения теории Дебая довольно широко распространены и поэтому необходимо рассмотреть их подробней. [c.108]

Измеряя диэлектрическую постоянную как функцию температуры, по уравнению (XXV.8) можно найти поляризуемость и дипольный момент молекулы среды. Возможно также определить поляризуемость и дипольный момент на основе измерения диэлектрической постоянной при одной температуре и показателе преломления среды п. Формула Лоренца — Лоренца [c.674]

Рефракция. Молекулярные рефракции подсчитывали по формуле Лорентц—Лоренца. Атомную рефракцию фтора получили вычитанием инкрементов атомных рефракций углерода (2,418), водорода (1,100) и хлора (5,967) из молекулярной рефракции, что было сделано только для подтверждения брутто-формул полученных соединений, так как нельзя предположить, что инкременты совершенно постоянны. [c.187]

Лоренц-гауссово преобразование. Если считать, что естественный спад экспоненциален с постоянной времени Тг, то умножение сигнала свободной индукции на весовую функцию [4.2, 4.47] [c.140]

Формула (3.9.29) показьшает, что при а > 3 восприимчивость становится бесконечно большой, т. е. вещество поляризуется самопроизвольно (отсутствие внешнего поля). Такие вещества (сегнетоэлектрики) действительно существуют, хотя приведенное условие перехода в такое состояние не является достаточно корректным. Причина в том, что самопроизвольная поляризация возможна в веществе, молекулы которого обладают постоянным дипольным моментом, но в этом случае на любую молекулу кроме поля Лоренца действует более сильное поле ближайших соседей (локальное поле), наличие которого формула Клаузиуса — Мосотти не учитывает. Корректный расчет локальных полей требует учета структуры вещества (или дисперсной системы, если речь идет о ее поляризуемости) и дипольного взаимодействия соседних молекул (частиц). Сложность проблемы в том, что структура в свою очередь определяется взаимодействием молекул, так что возникает замкнутый круг двух взаимосвязанных задач, каждая из которых не может решаться отдельно от другой. Существует ряд теорий полярных диэлектриков, в которых постулируется наличие структуры того или иного вида. Разные теории отличаются способами описания структурно зависимой части поля, действующего на каждую молекулу [31]. Это теория локального по.тя Дебая, теория реактивного поля Онзагера, теория локального ноля Кирквуда. [c.651]

При рассмотрении поведения молекул в постоянном электрическом поле важно знать напряженность действующего на молекулу электрического поля ё. По Лоренцу, при вычислении Ж учитываются три составляющих напряженности этого внутреннего действующего поля [c.19]

Будем считать, что отсутствует внешнее постоянное магнитное поле. Будем также пренебрегать влиянием переменного магнитного поля. Поскольку отношение высокочастотного магнитного поля к электрическому по порядку величины равно е/соА., где с — скорость света, а А. — характерное расстояние изменения высокочастотного поля, то вкладом такого магнитного поля в силу Лоренца можно пренебречь, если [c.142]

Для определения распределения частиц по размеру нужно рассчитать постоянную прибора (к), которая связывает интенсивность каждого наблюдаемого импульса с соответствующей истинной интенсивностью. Неоднозначность функции интенсивности рассеяния по Лоренцу — Ми позволяет легко осуществить это при выполнении следующих требований [c.253]

Как и в предыдущем обсуждении эффекта Лоренц—Лоренца, мы предполагаем, что среда однородна и эффективное поле эфф постоянно по области корреляций. Проделаем те же шаги, что и в уравнениях (5.26) и (5.27). Тогда поле эфф, падающее на одиночный рассеиватель в начале координат, равно [c.162]

В отличие от постоянной уравнения Лорентца — Лоренца, константа, входящая в уравнение Эйкмана, сохраняет постоянное значение при изменениях плотности, связанных не тол,ько с изменениями температуры жидкости, но и с изменением давления (по данным [85] для бензола). [c.101]

Согласно (1,41), молекулярная рефракция Лорентц — Лоренца для видимых лучей характеризует именно электронную поляризуемость, так как высокочастотные электромагнитные колебания видимого света практически не смещают сравнительно тяжелые атомные ядра и не ориентируют постоянные диполи. [c.102]

Влияние постоянного магнитного поля на ширину линии поглощения было экспериментально установлено Зееманом в 1896 г. и затем описано Лоренцем в 1897 г. [c.397]

Линия спектра ЯМР характеризуется формой, шириной бЯ [обычно от 8 до 1,6-10 а/.ч (от 0,1 до 20 э)1 и т. наз. вторым моментом ЛЯа (средним значением к ). Основной причиной, обусловливающей расширение линии, является взаимодействие между ядрами. Если в теле содержатся группы из небольшого числа ядер, то линия спектра ЯМР имеет характерную поддающуюся расчету форму дублет — для СНз-групп или изолированных молекул НаО, напр, в кристаллогидратах, триплет — для СНз-групп. Чаще взаимодействие между ядрами приводит к появлению колоколообразной линии, приближенно описываемой ур-ниями Гаусса или Лоренца. В этом случае теоретически можно рассчитать лишь второй момент линии. Вследствие молекулярного движения локальное магнитное поле в каждой точке не остается постоянным, а изменяется со временем по величине и направлению. В результате наблюдается сужение линии и уменьшение второго момента. [c.519]

При расчетах параметры а, г и Ь были приняты постоянными с = -10, г = 28, / = 8/3. Лоренц вычислял значения решения в течение длительного времени, а затем остановил счет. Его заинтересовала некоторая особенность решения, возникавшая [c.144]

Эксперимептальные данные по НС1 графически представлены на фиг. 8.12 и 8.13. Из этих графиков видно, что результаты измерений, полученные для НС1, не согласуются количественно с лоренцов-ской дисперсионной формулой с постоянной полушириной. Этот факт соответствует выводам других исследователей [5, 15,. [c.191]

Если принять соотношение Лорентца-Лоренца (7.9) (которое вполне справедливо только для изотропных или кубических кристаллических систем без постоянных дипольных моментов), получим [c.142]

Для ЧИСТЫХ металлов, подчиняющихся закону Виде.иана—Франца р(Т)У.(Т)=1Т, где = 2,45-10- Вт Ом/К — постоянная Лоренца, соотношения (3.48) и (3.49) преобразуются к виду [c.257]

Теоретическое значение постоянной Лоренца = 2,44-10 в [24] для меди и алюминия рекомендуется = 2,23-10 . Поскольку для гиперпроводников высокой степени чистоты (ро 10 Ом-м) температурная зависимость А, имеет ярко выраженный максимум, важно определить координаты этого максимума Ямакс И Гизкс- [c.88]

При более высоких температурах число электронов, участвующих в процессе теплопроводности, продолжает расти пропорционально температуре, но в то же время их длина свободного пробега падает вследствие электрон-фо-нонного взаимодействия. Первое явление доминирует во всем температурном диапазоне в металлах с высокой концентрацией дефектов решетки, что находит отрансение в постоянном росте теплопроводности с увеличением температуры. Напротив, в чистых металлах теплопроводность достигает максимума при той температуре, при которой начинает проявляться электроп-фононпое взаимодействие, что влечет за собой падение теплопроводности в остальном температурном диапазоне (см. 4.5.6). При температурах выше примерно 150 К теплопроводность X и электрическая проводимость а связаны соотношением, называемым законом Видемана—Франца—Лоренца [c.191]

Для неполярных молекул уравнения Клаузиуса — Моссотти (I, 131) и Лорентца — Лоренца (1,137) идентичны друг другу Для веществ, молекулы которых обладают постоянным дипольным моментом, характерно неравенство [c.55]

Первый детальный расчет переноса, вызванного выталкивающей силой, сделан Лоренцом [4]. Рассмотрены простейшие условия стационарный ламинарный перенос в слое, примыкающем к погруженной в покоящийся окружающий газ вертикальной поверхности температура газа tr постоянна и равна too, температура поверхности также поддерживается постоянной и равной to (рис. 2.2.1). Предположим, что некоторый источник энергии поддерживает температуру поверхности to > too. Тогда, [c.37]

Поляризация молекул диэлектрика. Поляризация ориентации, атомная и электронная. Диполи постоянные (жесткие) и наведенные (индуцированные). Дипольный момент. Методы его определения. Уравнение Клаузиуса-Мосотти. Уравнение Лоренц-Лорентца. Удельная и молекулярная рефракции. Аддитивность рефракции. Зависимость поляризации и рефракции от температуры. Определениг структуры молекул по рефракции. [c.169]

Аддитивность объемов, определяемых другими способами. Постоянная Ь Ван-дер-Ваальса, молекулярный объем с учетом коволюма пЬ Траубе, собственный объем по Лоренцу и так называемая величина сво-бодногопрост ранства [c.24]

Аддитивность объемов, определяемых другими способами Постоянная Ь Ван-дер-Ваальса, молекулярный объем с уче том коволюма по Траубе, собственный объем по Лоренцу в т. наз. величина свободного пространства. ..... [c.214]

Поэтому, согласно Фальку и Ланге , Шульдинеру Пионтелли с сотрудниками , Лоренцу Фишеру с сотрудниками и Геришеру Ат)ом можно определить из зависимости потенциала от времени при включении постоянного тока Через очень [c.441]

Лоренц и Ланде[20] были первыми, сделавшими попытку оценить теплоту адсорбции из основных физических рассуждений. Следуя мысли Кизома [ ] о том, что ван-дер-ваальсово притяжение между молекулами, обладающими постоянными диполями, обязано взаимодействию этих диполей (ориентационный эффект), Лоренц и Ланде вычислили порядок величины теплоты адсорбции дипольной молекулы на проводящей и полностью поляризующейся поверхности. [c.271]

Сравнение уравнений (34) и (41) показывает, что Лоренц и Ланде дали физическую интерпретацию для величин а, и /и, входящих в расчет Эйкена в качестве эмпирических констант. Для взаимодействия постоянного диполя с проводящей поверхностью а,= 2 4 и т—3. Позже мы увидим, что энергия взаимодействия между молекулой газа и поверхностью обратно пропорциональна третьей степени расстояния между мо-лекуло и поверхностью не только для ориентационного эффекта, который был здесь обсужден, но также и для индукционного и дисперсионного эффектов. [c.273]

По сравнению с другими формулами удельной рефракции формула Лорентц — Лоренца (1,10) дает лучшее постоянство при изменении агрегатного состояния, однако обнаруживает некоторые, хотя и небольшие, колебания при изменениях температуры и давления, а также отклонения от аддитивности (1,30) в растворах. Условию аддитивности, в частности, лучше отвечает эмпирическая функция Гладстона — Даля (I, 9), которая к тому же более постоянна при изменениях давления. По этой причине и после установления формулы Лорентц — Лоренца продолжались поиски функции / (п), строго отвечающей условиям независимости г от температуры и давления и аддитивности в смесях. Из множества предложенных соотношений, сводка которых дается в табл. 1, упомянем здесь эмпирическую формулу Эйкмана (1895) [c.18]

При взаимодействии цементов с водой образуются гели, причем возникает равновесие между содержанием окиси кальция в осадке и в сосуществующем растворе. Отношение между содержанием извести в осадке и в растворе представляет собой постоянную величину — коэффициент распределения. С целью определения этого отношения Лоренц и Хагерман провели длительные опыты с экстрагированием, результаты которых схематически представлены на фиг. 823. Горизон- [c.805]

Е. В. Вознесенская [1] применяла эту формулу для фенолов торфяной смолы, А. Дирихс [2] — для 2%-ного раствора фенола, а К. Лоренц [3 ] — для многоатомных фенолов подсмольной воды. Однако Ш фаза экстракта, ни водный раствор фенола не являются идеальными растворами, и поэтому формула (1) не может иметь общего значения. В. Херц и Ф. Фишер [4] не могли получить постоянного коэффициента распределения для системы вода—фенол— ксилол и в зависимости от концентрации фенола его значения колебались от 1,5 до 7,7. По этой же причине не имеет общего распространения и расчетная формула (2), которая преобразована из формулы (1) [c.171]

В XIX веке метод двулучепреломлеиия в основном был связан с изучением диэлектрической постоянной материалов, которая в анизотропной среде описывалась Френелем и Максвеллом [55] тензором второго ранга. Лорентц [56, 57] и Лоренц [58] первыми продемонстрировали, что диэлектрическая постоянная и показатель преломления определяются молекулярной поляризуемостью. В трактате Борна 1932 г Оптика [59] описан тензор молекулярной поляризуемости и появляются идеи о том, что он связан с двулучепреломлением в кристаллах. [c.49]

Лорентц [64, 65] высказал ряд критических замечаний в адрес электромагнитной теории Максвелла, отмечая ее феноменологический характер, игнорирующий молекулярный уровень. Лорентц [64, 65] и Лоренц [66] в своих работах связали диэлектричекую постоянную и показатель преломления изотропной среды с молекулярной поляризуемостью, которая управляет сдвигом электронных облаков в электрическом поле. Ими была установлена связь между величинами молекулярной поляризуемости а диэлектрической постоянной изотропного конденсированного материала к и показателем преломления п через соотношение [c.139]