закон распределения скоростей

Применение экспериментальных методов для оценки работы реактора. Возникает вопрос, в какой степени экспериментальные методы, описанные выше, позволяют оценить работу реакторов, когда не имеется достаточно близкого соответствия какой-либо простой модели, например, модели идеального вытеснения, модели с параболическим законом распределения скоростей или модели идеального перемешивания. [c.101]

Если известны законы распределения скоростей в рабочей камере аппарата и функциональная зависимость коэффициента эффективности работы аппарата от скорости рабочей среды, то можно установить функциональную зависимость эффективности аппарата от степени неравномерности потока. [c.56]

ЗАКОНЫ , [распределения СКОРОСТЕЙ [c.66]

Степенной закон распределения скоростей. Как уже было показано степенной закон распределения скоростей выражается формулой (I. ). Средняя по плош,ади скорость потока в случае круглого сечения (пространственное движение) [c.66]

Параболический закон распределения скоростей. Этот закон выражается формулой (1.6). в случае пространственного движения (труба круглого сечения), как известно, [c.68]

Формулы (91.14) или (91.16) и являются ответом на поставленный вопрос (см. с. 293) и называются формулами канонического распределения Гиббса для дискретных квантовых состояний. Это достаточно общие формулы. Из них следует и квантовый закон распределения Больцмана и закон распределения скоростей Максвелла. Каноническое распределение в форме (91.14) или (91.16) определяет вероятность одного квантового состояния I. Возникает вопрос, какова вероятность рп п) реализации одного энергетического состояния с энергией Еп- Эта вероятность будет больше в раз вероятности реализации [c.294]

Приведенные выше данные о законах распределения скоростей и о коэффициентах сопротивления при ламинарном и турбулентном течениях относятся к каналам неизменных сечений. В каналах переменного сечения имеют место более сложные явления. [c.16]

В общем случае скорость и) зависит от положения струйки в поперечном сечении потока и для использования уравнения (11,37) необходимо знать закон распределения скоростей. [c.39]

Коэффициент Кориолиса связан с законом распределения скоростей по сечению потока и всегда больше единицы. Для ламинарного режима движения в цилиндрической трубе а = 2, для турбулентного режима а =1,05 — 1,10. Обычно можно принять, что величина gz - р р постоянна во всех точках данного сечения потока. Тогда [c.44]

Уравнение (11,75) представляет собой параболу, ось которой совпадает с осью трубы. Имея закон распределения скоростей по сечению потока, нетрудно установить, что средняя скорость потока равна половине максимальной (см. рис. 11,11, а). [c.53]

Законы распределения скоростей потока по сечению трубопровода для гидродинамически стабилизированного движения. [c.365]

Таблиц 2. Характерис ики турбулентного течения в трубе при степенном законе распределения скорости [c.123]

Нет однозначного мнения и относительно закона распределения скоростей. [c.26]

Соответственно параболический закон распределения скоростей по сечению трубы, выражаемый уравнением (11,31), может быть представлен в виде [c.44]

В работе [2] показано, что функциональная связь между коэффициентом охвата пласта фильтрацией и динамической проницаемостью зависит от вида вероятностного закона распределения истинных средних скоростей движения жидкости в пористой среде. Закон распределения скоростей движения будет определяться, как было показано выше, структурой пористой среды пли её микронеоднородностью. [c.48]

Устанавливается связь между динамической проницаемостью и коэффициентом охвата фильтрацией при различных законах распределения скоростей движения жидкости в поровых каналах. Проведенные расчеты показывают, что возможные законы распределения скоростей движения жидкости в поровых каналах оказывают влияние на зависимость коэффициента охвата фильтрацией от динамической проницаемости. Однако разница в значениях коэффициента охвата фильтрацией при различных законах распределения невелика. [c.116]

Величина к, согласно результатам измерений, является универсальной постоянной турбулентного течения и равна 0,4. Вторая постоянная С] зависит от свойств обтекаемой поверхности. Универсальный закон распределения скоростей (115), выведенный для течения вдоль плоской стенки, оказывается справедливым и при течении жидкости в круглой трубе. На рис. 6.16 проведено сравнение результатов расчета по формуле ( 115) при [c.321]

Следует отметить, что универсальный закон распределения скорости выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скорости следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. Опыты, проведенные при [c.321]

Закон распределения скорости в основной части турбулентного пограничного слоя может быть получен на основании анализа эксперимептальных данных. [c.324]

Большинство используемых в технике труб являются шероховатыми. Шероховатость стенки обычно характеризуется средней высотой бугорков к, которая называется абсолютной шероховатостью. Используя абсолютную шероховатость в качестве характерного линейного размера для течения вблизи стенки, представим универсальный логарифмический закон распределения скоростей (114) в безразмерном виде [c.357]

Изучение свойств газов привело к кинетической теории газов. Согласно кинетической теории газ представляют как совокупность атомов или молекул, находящихся в движении. Атомы или молекулы движутся по прямым линиям, сталкиваются друг с другом и со стенками сосуда, меняя свое направление по закону столкновения упругих тел, — угол падения равен углу отражения. Молекулы движутся с различными скоростями (закон распределения скоростей Максвелла). Наибольшими средними скоростями обладают молекулы самых легких газов. Для водорода, например, средняя скорость при 0° С 1698 см сек. Скорости молекул других простых и сложных газов составляют приблизительно 400—300 см сек. Удары движущихся молекул о стенки сосуда обусловливают давление газов. [c.125]

III.2.4. Закон распределении скоростей [c.98]

Закон распределения скоростей. Можно доказать, что ни одна из молекул газа не может сохранять все время постоянную скорость. При каждом столкновении между двумя молекулами кинетическая энергия распределяется между ними самым различным образом в зависимости от условий соударения, причем только сумма этих энергий остается постоянной. Поэтому для более подробного рассмотрения движения молекул необходимо выяснить распределение их по скоростям. Максвелл и Больцман определили, сколько молекул при данной температуре движется с какой-либо определенной скоростью. Они получили уравнение, которое характеризует распределение молекул по скоростям [c.19]

В некоторых случаях, если предварительными опытами установлен закон распределения скоростей по сечению потока, для определения расхода достаточно измерять максимальную местную скорость и затем, переходя к средней скорости потока и<.р, по заранее известному отношению получать расход [c.91]

Применим полученный нами закон распределения скоростей, описываемый [c.77]

Это значит, что закон распределения скоростей имеет силу только при условии, что иотенцпальпая унергия не зависит от скорости движения частиц. [c.179]

Некоторое представление о влиянии указанных факторов можно получить из анализа реакции первого порядка без учета диффузии в радиальном и ссевом направлЕниях. Закон распределения скоростей для ламинарного потока выражается уравнением Пуагейля [c.151]

Гармонический закон распределения скоростей. Распределение скоростей при гармоническом законе (рис. 2.3) является наиболее характерным для болмнииства участков сложное конфигурации (за поворотом, за расширением, после сложного входа в аппарат и т. д.). В общем виде гармоническая функция может быть представлена уравнением (1.8). Ограничимся рассмотрением этого закона только для случая плоскопараллельного движения. Подставив значение ш из уравнения (1.8) в формулу (2.34) для средней скорости и интегрируя в общем случае от =--= у11Ь до У2 у Ь (где О < у [c.68]

D и 0,27/), . Размеры обечаек были рассчитаны по уравнению неразрывности течения и закону распределения скоростей истечения через боковую поверхность 1юдводящей трубы по формуле (10.9). Как можно видеть по кривой 2, рис. 10.26, а) получено удовлетворительное распределение скоростей по сечению аппарата перед слоем. [c.290]

Для объяснения природы активных молекул Д. А. Алексеев воспользовался законом распределения скоростей Максвелла. Этому закону отвечает кривая, выражающая распределение молекул ио их скоростям при данной температуре. В качестве примера па рис. 2.14 приведены такие кривые для N20s(r), показывающие взаимосвязь скорости молекул и процентного содержания молекул, обладающих определенным интервалом скорости (в данном случае от и до -f 0>01 м/с). Каждая из изотерм, круто поднявшись и пройдя через максимум, медленно опускается, асимптотически приближаясь к осп абсцисс. При больщих значениях и кривая практически сливается с осью абсцисс, поэтому для и > > 1000 м/с кривые на рис. 2.14 даны в огромном увеличении по, оси ординат (правая часть чертежа). Максимумы на изотермах [c.218]

Для объяснения природы активных молекул Д. А. Алексеев воспользовался законом распределения скоростей Максвелла. Этому закону отвечает кривая, выражающая распределение молекул по их скоростям при данной температуре. В качестве примера на рис. 32 приведены такие кривые для молекул N205. По оси абсцисс отложена скорость молекул, по оси ординат — процент молекул, обладающих определенным интервалом скорости (в данном случае от идо и+0,01 м1сек). Каждая из этих изотерм, круто подняв- [c.109]

Закон распределения скоростей по сечению потока зависит от ряда условий и часто представляет собой сложную функцию. Вследствие этого практически оказалось удобным ввести понятие средней скорости гютока, под которой понимают отноше1ше объема действительно про-иуще1шо/ ЖИДК0СТ1Г к данному сече]1кю, т. е. [c.93]

В реакторе промежуточного типа величина конверсии сырья при заданной средней температуре процесса может быть найдена расчетным путем, если известно распределение времени пребыва- ния вещества в реакционной зоне. В простейшем случае, когда задан закон распределения скоростей в поперечном сечении, например [c.167]

Здесь а — коэффициент кинетической энергии потока, представляющий собой отношение действительной кинет1 ческой энергии, вычисленной по значениям местных скоростей а в сечении, к кинетической энергии, вычисленной по средней скорости гШср. Величина а зависит от закона распределения скоростей ш, по сечению. При ламинарном режиме а = 2 при турбулентном режиме (1== ,02- -1,1 (в зависимости от критерия Ке и шероховатости стенок). В расчетах для турбулентного режима в трубках обычно принимают а 1, в каналах а-=1,1. Выражение включает в себя все коэффициенты потерь, в том числе и [c.408]

Универсальные законы распределения скорости, температуры и касательных напряжений в турбулентном пограничном слое. Основная задача теории турбулентного пограничного слоя заключается в установлении связи между турбулентной вязкостью определенной уравнением (140), и параметрами осредненного течения в пограничном слое (моделирование турбулентности). Решение этой задачи облегчается эмпирически установленным фактом локальности связи между и осредненными значениями параметров в большинстве турбулентных пограничных слоев. Это приближение является довольно хорошим незавнснмо от конкретных особенностей развития пограничного слоя в области, расположенной вверх по потоку. Другими словами, во многих случаях предысторией течения в первом приближении можно пренебречь. Следствием этого является возможность формулировки универсальных законов распределения осредненных значений скорости, температуры и касательных напряжений. [c.116]

В разных точках живого сечения потока скорость частиц жидкости неодинакова. Как показано ниже, около оси трубы скорость максимальна, а по мере приближения к стенкам она уменьшается. Однако во многих случаях закон распределения скоростей в поперечном сечении потока неизвестен или его трудно учесть. Поэтому в расчетах обычно используют не и с т и н н ы е (локальные) скорости, а фиктивную среднюю скорость. Эта скорость ш (м1сек) выражается отношением объемного расхода жидкости Q м сек) к площади живого сечения 8 (м ) потока [c.37]

Для объяснения природы активных молекул можно применить закон распределения скоростей Максвелла. Этот закон характеризует распределение молекул по их скоростям при данной температуре. В качестве примера на рис. 2.13 приведены кривые распределения для N203(г), показывающие взаимосвязь скорости молекул и содержания их с определенным интервалом скорости (в данном случае от и до и+ 0,01 м/с). Каждая изотерма круто поднимается и, пройдя через максимум, медленно опускается, асимптотически приближаясь к оси абсцисс. При большш значениях и кривая практически сливается с осью абсцисс (для и >1000 м/с кривые даны в огромном увеличении по оси ординат, правая часть рисунка). Максим мы на изотермах отвечают наиболее вероятной скорости молекул при данной температуре. Площадь под кажлой кривой пропорциональна общему числу молекул заштрихованная часть площади пропорциональна числу молекул, скорость хоторьи при 300 К лежит в пределах от 1350 до 1500 м/с. [c.235]