Спиновая волны спиновой плотности

Рис. 3.1. Волны спиновой плотности в циклобутадиене [13] (см. разд. 7.4).

Связанное с этим триплет-нестабильное решение соответствует так называемым волнам спиновой плотности [13] (см. разд. 7.4), отвечающим реальным распределениям спиновой плотности, в которых два неспаренных электрона занимают различные пространственные орбитали. Для растянутой молекулы Н2, т. е. бирадикала , эти пространственно разделенные орбитали напоминают ОВС-орбитали, показанные на рис. 1.3 для циклобутадиена они представлены на рис. 3.1. [c.71]

Молекулярные системы можно назвать бирадикалами на основании того, существуют или не существуют такие волны спиновой плотности [11, 13], или на основании связанных с этим свойств [15]. [c.71]

Волны спиновой плотности различных типов [c.219]

Здесь 2 ъ обычные аллильные молекулярные орбитали для данной цепи. Орбитали Х , х[ и х 2 аналогичны альтернантным волнам спиновой плотности. [c.221]

Рис. 7.10. Различные типы волн спиновой плотности для трехэлектронной трехатомной цепи.

Соответствуюшие спиновые структуры показаны на рис. 7.12 (I — IV). Все спиновые векторы направлены по оси г спиновые структуры являются аксиальными , Л/ -модулированными волнами спиновой плотности (разд. 7.4). Для структур 1 и П результатом взаимодействия атома 3 с синглетной молекулой 12 является дублетное состояние для структур П1 и IV взаимодействие его с триплетной молекулой приводит к появлению второго дублетного состояния и квартета. [c.224]

Торсионные волны спиновой плотности [c.224]

Для равностороннего треугольника (7, = 7) получаются вырожденные решения в = 2тг/3, В2 — я в, = 4тг/3, 62 = 2тг/3. Спиновые векторы уже не направлены по оси г. Соответствующие спиновые структуры (V и VI на рис. 7.12) являются торсионными волнами спиновой плотности такого же типа, как спиновые волны в циклопентадиенильном радикале (рис. 7.8). [c.225]

Кроме того, на электронные конфигурации атомов влияют до сих пор еще во многом неясные внутренние свойства электронов их дуализм как частиц и волн, спиновые характеристики и, в частности, правила Хунда, а также распределение в пространстве а- и р-спиновых плотностей и сопровождающих их магнитных полей очень важно существование добавочных внутренних максимумов радиальных зарядовых плотностей, кроме главного максимума, отвечающего первому квантовому числу данного электрона. Существенна и способность электронов к возбуждению и статистическому распределению одновременно на разных уровнях энергии, а также конфигурационное взаимодействие, которое требует принимать во внимание всю сложность коллективных межэлектронных взаимовлияний. [c.8]

Отметим, что переменная слоистая структура в то же самое время представляет собой и стоячую пионную волну, и полукристаллическое выстраивание нуклонов с характерным модулированием их спиновых плотностей. [c.199]

Аналогично вычисляются спектральные плотности 1 и Тп для элементарных возбуждений типа спиновых волн. [c.133]

Уменьшение среднего размера зерна ферритов радиочастотного диапазона способствует снижению обшего уровня электромагнитных потерь, а увеличение—использованию в магнитных головках для записи и воспроизведения информации из-за повышения износостойкости этих материалов Для ферритов с ППГ параметры микроструктуры определяют не только коэрцитивную силу и связанное с ней быстродействие, но и возможность достижения максимальных значений прямоугольности и квадратности петли гистерезиса (рис. 6.8). Существенное увеличение порогового поля параметрического возбуждения спиновых волн для СВЧ-ферритов можно обеспечить путем получения мелкозернистой микроструктуры с высокой плотностью (рис. 6.9). Аналогичные характеристики микроструктуры необходимы для повышения магнитной энергии ферритовых материалов, используемых в качестве постоянных магнитов. [c.232]

Например, субстраты 1а и 2а при электрохимическом восстановлении в ДМФ при потенциале первой полярографической волны дают соответствующие производные 16 и 26. Расчетами методом МОХ показано, что спиновая плотность углерода в пара-положении к стирильной группе (где и происходит дегалогенирование) существенно отличается от спиновой плотности атома углерода в лара-положении в другом фенильном кольце (которое не дегалогенируется) 1[4]. Наоборот, субстрат 1в нельзя селективно дегалогенировать. Предполагается, что спиновые плотности атомов углерода, связанных с галогенами, почти одинаковы [4]. [c.192]

Орбитали наиболее общего вида суть комбинации [27] Л/ - и М,-модулированных спиновых волн, которые (и это неудивительно) являются спиральными или торсионными спиновыми волнами подобно изображенным на рис. 7.8 и 7.9. Спиновая плотность модулирована как по оси. к, так и по оси г. Следует помнить, однако, что такие решения не являются собственными функциями оператора 8 . Этим, в частности, объясняется, почему нет признаков того, что полный спин восстанав- [c.221]

При переходе неспаренного электрона из низшего энергетического состояния в высшее при условии hv=g H происходит резонансное поглощение СВЧ-энергии. Явление поглощения электромагнитного излучения парамагнитным веществом в постоянном магнитном поле, открытое в 1944 г. Е. К. Завойским, получило название электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) и стало одним из наиболее совершенных методов изучения свободных радикалов. Методу ЭПР посвящено много работ и специальных монографий, см., например, [185]. При обычно используемой в ЭПР напряженности поля 300 мТ значение частоты будет 9000 МГц, что соответствует длине волны излучения 3 см. Таким образом, спектры ЭПР получаются в микроволновой области (радарная область спектра). Сигнал ЭПР дает ценную информацию о химическом строеншг радикала, степени делокализации неспаренного электрона, о распределении спиновой плотности по различным атомам радикала. Чувствительность современных ЭПР-спектрометров простирается до 10 моль/л радикала. [c.92]

Двухкомпонентный параметр порядка. Однокомпонентный параметр порядка может описывать синусоидальную модулированную структуру. Таковой является, например, волна зарядовой плотности или магнитная структура типа продольной или поперечной спиновой волны. Геликоидальные структуры в магнетиках описываются по крайней мере двухкомпо-нентным параметром порядка. Рассмотрим простейший функционал с двухкомпонентным параметром порядка [2] [c.187]

Рассмотрим прежде всего схему Зельдовича — Щелкина. Основная идея схемы, высказанная Щелкиным, заключается в том, что спиновая детонация возникает в тех случаях, когда благодаря сравнительной химической инертности смеси, воспламенение в плоской ударной волне (как это имеет место в обычной детонации) становится невозможным, и газовая смесь зажигается благодаря особого рода сильному возмущению...— излому фронта ударной волны, обладаюп ему более высокой температурой и плотностью, чем плоская ударная волна [42, стр. 501]. Развивая эту идею, Зельдович [8, 11] дает схематическую структуру детонационной волны (рис. 254), в которой плоский фронт, движущийся со скоростью стационарной волны, имеет излом 0 —0 , движущийся с той же скоростью по оси трубы и, соответственно, с повышенной скоростью, нормальной к излому. Это приводит к ряду следствий. [c.352]

Если не считать 1 - и Зс -электроны тождественными частицами, то радиальное распределение -электронной плотности при прочих равных условиях определяется кулоновским отталкиванием - и -электронов. При этом I(0)1 = (0) 1 . Абсолютное значение квадрата волновой функции в нуле зависит от экранирования -электронов -электроном, которое в данном случае минимально. Следовательно, (0) или (0) максимально. Учет тождественности частиц при фиксированном направлении спина -электрона приводит к отличию в величинах (0) и (0)р. Действительно, согласно принципу Паули, полная волновая функция системы, состоящей из одного 1 -электрона и одного 3 -элeктpoнa, должна быть антисимметричной относительно перестановки всех координат, включая и спины. Если спин -электрона параллелен спину -электрона, то спиновые волновые функции симметричны, а следовательно, необходимо, чтобы (г Гг) = — (Гг, Г1). Полагая Г1 = Гг, получаем (гь Г)) == — (гь = 0. Иными словами, электроны с параллельными спинами не могут находиться в одной и той же точке пространства. Таким образом, кулоновское взаимодействие (отталкивание) между - и -электронами в данном случае уменьшается. Последнее приводит к увеличению экранирования -электрона -электроном, и 4 (0)1 уменьшается, если спин -электрона направлен вниз ( ). С другой стороны, для -электрона со спином, направленным вверх ( ), не существует координатного запрета, связанного с принципом Паули, и (0)Р не отличается от случая нетождественных частиц. Сказанное выше можно пояснить в терминах обменного взаимодействия, вытекающего из тождественности частиц. Обменное взаимодействие является прямым следствием принципа Паули, препятствующего сближению тождественных частиц, подчиняющихся статистике Ферми — Дирака и имеющих параллельные спины. Это обстоятельство эффективно проявляется как отталкивание их друг от друга на расстояниях порядка или меньше длины волны де Бройля. По этой причине роль кулоновского отталкивания электронов с параллельными спинами оказывается уменьшенной по сравнению с тем, что будет, если пренебречь тождественностью электронов. [c.70]

Здесь (71 и —операторы спина обоих нуклонов, Т1 и Тг —операторы их изотопического спина. Так как спин и заряд каждого нуклона могут принимать два значения, в системе из двух нукло нов может быть 16 волновых функций. Все эти функции следует выбирать антисимметричными относительно перестановки нуклонов. Мы выбирали волновые функции всегда в виде произведения трех множителей пространственного, спинового и зарядового. В 15 функциях антисимметричен один из трех сомножите лей, а в одной функции антисимметричны все три. Пространственную волновую функцию мы выберем в виде плоской волны. Так как потенциал оказывается почти постоянным и, во всяком случае, меняется очень плавно, пользование плоскими волнами для вычисления обменного интеграла, во всяком случае, здесь более оправдано, чем у атома, как это делал Дирак (см. [4]. 2). Благодаря плавному ходу плотности мы отбросили и поправку Вейцзекера на Уи. ((4], 12). [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология