Зигмунда

Ф. Ф. Зигмундом предложено два решения. [c.95]

В. Кейсом и А. Лондоном параметр 5 назван числом единиц переноса тепла и обозначен МТи (аббревиатура названия на английском языке). Ими, а позднее Ф. Ф. Зигмундом [21], Ю. В. Петровским и В. Г. Фастовским [125] приведены нанболее полные данные об эффективности некоторых элементарных схем тока и комплексов для схем тока № 1, 2, 19, 20 — см. табл. 11, смешанного тока по схемам № 2—4, 3—6, 4—8 — в [125], для схем № 1—6, 8, 9, 12—22 (согласно нумерации в табл. 11) — в [21]. По охвату схем тока работа Ф. Ф. Зигмунда [21] наиболее исчерпывающая. [c.148]

Зигмунда, при сжигании высоко-сернистого мазута с малым избытком воздуха (О2 = 0,2 0,3%) в течение 16 ООО ч высокотемпературной коррозии не было обнару-л<ено. [c.163]

Для количественного восстановления нитрогруппы в аминогруппу Зигмунд рекомендует применять раствор гидросульфита, которым можно пользоваться непосредственно для объемного определения. При соблюдении известных мер предосторожности можно приготовить титрованный раствор гидросульфита, который не изменяется в течение достаточно длительного времени. [c.417]

ГАБРИЕЛЬ Зигмунд (7.Х1 1851-22.111 1924) Немецкий химик-органик. Р. в Берлине. Учился в Берлинском (у А. В. Гофмана) и Гейдельбергском (с 1872 у Р. В. Бунзена) ун-тах (доктор философии, 1874). С 1874 работал в Берлинском ун-те (с 1886— профессор). [c.122]

Б. С. Касимов и Ф. Ф. Зигмунд [34] теоретически рассматривали закономерности ламинарного течения пленки, учитывая влияние силы инерции. При ряде упрощений течение пленки по вертикальной поверхности можно разделить на три участка участок стабилизации, на котором [c.17]

Наблюдая стекание жидкостной пленки по поверхности стенки с разными углами наклона, Л. Хопф [153] отметил, что режим течения и волновая картина меняется с углом наклона. Детальное исследование Н. М. Жаворонкова [23] показало, что волнообразование на свободной поверхности пленки усиливается с увеличением угла наклона, расхода жидкости и расстояния от места подачи орошающей жидкости. Б. С. Касимов и Ф. Ф. Зигмунд [34] показали теоретически, что амплитуда волн на наклонной поверхности для [c.21]

Зигмунд Ф. Ф., Безразмерные уравнения теплообмена при прямоточно-противоточном движении жидкости, Труды Казанского химико-технологического института имени Кирова, вып. 15, 1950. [c.98]

Зигмунд Ф. Ф., Графоаналитический метод расчета средней разности температур в многоходовых теплообменных аппаратах, Труды Казанского химико-технологического института имени С. М. Кирова, вып. 17, 1952. [c.98]

Оценим способы Зигмунда. Результат первого решения уравнения (6,36) по форме напоминает уравнения Колберна (6,2), (6,3) с той лишь разницей, что у Колберна ср = срД ср, т. е. средний температурный напор отнесен к некоторому осредненному сече нию, а у Зигмунда ср = 1Д ср, т. е. средний температурный напор отнесен к краевому сечению 1. [c.99]

Второе решение позволяет учитывать изменение коэффициента теплопередачи точнее, чем по способу Колберна. По точности оно практически равноценно способу линеаризации коэффициентов теплоотдачи и уступает методу полной линеаризации. Однако алгоритмически второе решение Зигмунда значительно сложнее способов Колберна и линеаризации коэффициентов теплоотдачи. Для его реализации требуется одним из численных методов определить значения коэффициентов а, Ьх,й2, >2 уравнения (6,39), используя табличные данные к = которые должны быть [c.99]

Зигмунд Ф. Ф. Исследование некоторых закономерностей процесса в теплообменных аппаратах химических и нефтехимических производств Автореф. дис.. .. д-ра техн наук.— Киев, 1968.— 36 с. [c.339]

Современное введение в эргодическую теорию и топологическую динамику см. в книгах Уолтерса [2], Денкера, Грнлленбергера и Зигмунда [1]. [c.29]

Кенан и Зигмунд [89 описали методику определения воды в перхлорате аммония с использованием реакции обмена протонов между ионом аммония и водой в среде диметилформамида (ДМФА). (Диметилформамид — жидкость с высоким значением диэлектрической проницаемости.) При увеличении содержания воды пик ЫН уширяется и сдвигается в сторону пика НаО. Ширина пика на половине его высоты является рабочей величиной для построения линейного градуировочного графика при анализе растворов [c.483]

Сравнивая выражения (184) и (186), можно заключить, что при значении Ф = 0,8 результат Левича хорошо согласуется с результатами П. Л. Капица. Сложные выражения для толщины пленки даны в работе В. С. Касимова и Ф. Ф. Зигмунда [41]. Измерения волнового профиля, сделанные теневым методом П. Л. Капицей и С. П. Капицей [35], показали удовлетворительное совпадение опыта с теорией. Характерные типы устойчивого вол-новога режима возможны только при условиях, обеспечивающих двухмерный характер течения, для чего необходимо не только осуществить полную симметрию по периметру, но также создать идентичность возмущающих факторов, влияющих на пере.ход ламинарного режима в волновой. В обычных условиях течения пленки жидкости волновой режим не может происходить как двухмерный [35, 146], и он принимает беспорядочный характер. По данным многих исследователей [35, 109, 111, 115], синусоидальная поверхность сменяется при увеличении Re - более глубокими волнами, при этом наблюдается значительное отклонение от толщины пленки, рассчитанной по формуле (184). Было установлено, что отклонение растет с з велпчением вязкости и почти не зависит от поверхностного натяжения. [c.113]

Например, при определении влажности перхлората аммония Кинеп и Зигмунд [428] рекомендуют анализируемый твердый образец растворять в диметилформамиде (ДМФА). Спектр поглощения [c.183]

Зигмунд Габриель (1851—1924). Профессор в Берлине, искусный экспериментатор, исследования которого отличались большой точностью. Габриель глубоко изучил производные фталида, индиго, пиперидин, диазин, хиназолин, е-азли-нокапроновую кислоту и аминокетоны [c.355]

Весьма близкие к уравнению (3) зависимости были получены при обработке опытных данных Часовского и Зигмунда [5] для процесса выравнивания температур при турбулентном режиме перемешивания [c.69]

Часовский Е. 3., Зигмунд Ф. Ф. Исследование процесса перемешивания механическими мешалками в условиях теплового импульса. Изд-во Казанского химико-технологического института, 1962, с. 315—328 (Труды КХТИ, вып. 30). [c.76]

Объяснить ионное распыление на основе теории радиационных разрушений впервые попытался Кейвелл [26]. Моделирование процессов столкновения на ЭВМ первыми ввели Гибсон с сотрудниками [27]. Картины осадка (системы напыленных пятен, характеризующие преимущественные направ ления испускания распыленных атомов), наблюдавшиеся при ионном распылении монокристаллов, интерпретировались как прямое доказательство фокусировки при столкновениях в цепочке атомов. Однако отчетливые картины осадка были получены даже для кристаллических решеток, в ко торых невозможна фокусировка при столкновениях (Се, 51), или в гексагональной плотно упакованной решетке в направлениях, построенных из зигзагов. Подобные картины были получены даже для энергий ионов при которых в цепочке столкновений не могло участвовать более двух или трех атомов решетки. Все эти факты ускорили пересмотр представлений касающихся механизма ионного распыления. Гаррисон с сотрудниками [28] а также Леманн и Зигмунд [29] пришли к выводу, что в ионное распыление фокусирующие цепочки вносят очень малый вклад Ионное распыление является в основном результатом столкновений, происходящих вблизи по верхности, и картину осадка можно объяснить, рассматривая столкновения только в трех приповерхностных атомных слоях. Гаррисон считает, что со временные вычислительные машины не обладают необходимыми емкосты памяти и быстродействием, чтобы полностью смоделировать процесс ион ного распыления. В настоящее время наиболее исчерпывающее теоретическое исследование процесса ионного распыления провел Зигмунд [ЗО]. [c.359]

Леман и Зигмунд [154] также теоретически показали, что картины пятен при распылении монокристаллов не обязательно есть результат сфокусированных столкновений. Эти авторы пришли к выводу, что пятна распыленного материала являются следствием упорядоченности кристаллической структуры поверхности мишени. Интенсивность распыления имеет максимум для тех кристаллографических направлений, которым соответствует минимальная энергия выброса. Авторы пр1 водят несколько экспериментальных данных, которые, по-видимому, согласуются с их предположе- [c.395]

Понятие об эффективности распыления определяемой как часть энергии бомбардирующих ионов, теряемая мишенью за счет распыленных атомов и отраженных ионов, было впервые введено Зигмундом [156]. Его расчеты привели к неожиданному результату. Оказалось, что при распылении ионами того же материала, что и мишень, у=0,024 и не зависит от энергии ионов и материала мишени для упругих соударений с энергией выше 1 кэВ. Андерсен [157] подтвердил этот результат для случая автораспыления свинца. [c.396]

Эти теоретические выводы недавно объяснил Зигмунд [158]. Используя методы теории переноса, он рассмотрел модель мишени с неупорядоченной структурой и плоской поверхностью. Как уже отмечалось, имеются данные о том, что процессы сфокусированных столкновений важны только для вторичных эффектов, и в первом приближении ими можно пренебречь [155]. Для обоснования этого приводятся факты отсутствия значительной температурной зависимости коэффициента распыления и относительно слабой связи коэффициента распыления монокристаллов и преимущественного выброса распыляемого материала в определенных направлениях [159—161]. Гурмин и др. [162] получили новые данные, свидетельствующие о малой роли фокусировки в ионном распылении, установив, что коэффициенты распыления Zn и Zr несильно различаются между собой при энергиях вплоть до 17 кэВ. Зигмунд использовал интегродифференциальное уравнение больцмановского типа, степенную аппроксимацию сечения Томаса — Ферми и случай плоского потенциального барьера. Он получил следующее выражение для коэффициента распыления плоской мишени [c.396]

Таким образом, для низких энергий ионов коэффициент распыления пропорционален энергии бомбардирующих ионов и обратно пропорционален теплоте сублимации. Для высоких энергий ионов Зигмунд согласно Линдхарду и др. использовал сечение торможения для потенциала Томаса — Ферми [164]. Выражение, полученное для коэффициента распыления в этом случае, при условии перпендикулярного падения ионов имеет вид [c.397]

Разногласия относительно теоретической интерпретации ионного распыления будут, вероятно, в течение некоторого времени еще существовать, так как эта проблема весьма сложна. Кроме того, существует бол1 Ц1ое число экспериментальных данных, касающихся различных аспектов иоиного распыления, которые необходимо объяснить на основе общей модели. Существует определенная тенденция отбирать только те экспериментальные данные, которые подтверждают предлагаемую теорию, и игнорировать другую информацию. Однако в оправдание теоретиков следует подчеркнуть, что определенная степень отбора данных оправдана и необходима, так как опубликовано много некорректных экспериментальных данных. Вполне возможно, что в случае ионного распыления, как и при решении других сложных проблем, вычислительные машины в проведении определенных вычислений будут играть все возрастающую роль Лучшая современная теория ионного распыления, теория Зигмунда [158], не требует использования вычислительных машин. Коэффициенты распыления можно определять в широком интервале энергий бомбардирующих ионов с помощью графика и таблицы. [c.397]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология