Режим волновой

Ламинарное течение пленки конденсата может сопровождаться ее волновым движением, обусловленным силами поверхностного натяжения на границе между пленкой жидкости и паром, а также случайными возмущениями на поверхности пленки. На основе экспериментально подтвержденного теоретического исследования П. Л. Капица показал, что, уже начиная с весьма малых значений критерия Рейнольдса, стекание пленки конденсата не остается строго ламинарным и приобретает волновой характер. Устойчивый волновой режим течения устанавливается при значении критерия Рейнольдса пленки, превышающем некоторое предельное число Кев, определяемое из следующего выражения [75] [c.122]

С учетом поправки на волновой режим течения пленки конденсата постоянный коэффициент в уравнении (4.18) должен быть увеличен с 0.925 до 1,18. [c.132]

Можно считать, что это лишь первое приближение к описанию гидродинамических режимов ситчатых тарелок. В зависимости от условий могут возникать переходные режимы [202], а в определенных условиях [255, 341] некоторые режимы, например пенный, не имеют места. На противоточных решетках при определенных скоростях газового потока наблюдаются сильные колебания и волнообразные движения [247, 248, 322] пенного слоя, это состояние выделяют как волновой режим. Сложный характер рассматриваемого явления не позволил пока обобщить все обстоятельства, способствующие возникновению того или иного режима. [c.32]

Линейная скорость газа, при которой образуется пенный режим, мало зависит от плотности орошения и составляет обычно около 1 м/с. Точка волнообразования соответствует и г 2 м/с, причем переход от пенного режима к волновому для решеток с большим свободным сечением происходит при более высоких скоростях газа, чем для решеток с небольшим свободным сечением с ростом Ьд скорость газа, соответствующая началу волнообразования, уменьшается. [c.36]

Из рис. 17 следует, что в отличие от теории Бора—Зоммерфельда, согласно которой электрон движется по определенным орбитам, квантовая механика показывает, что электрон может находиться в любой точке атома, однако вероятность его пребывания в различных областях пространства неодинакова. Таким образом, если бы мы могли наблюдать электрон в атоме, то увидели бы, что он чаще бывает в одних местах и реже в других. Поэтому современным представлениям отвечает понятие об электронном облаке, плотность которого в различных точках определяется величиной Поэтому в научной литературе вместо термина орбита теперь пользуются термином орбиталь , под которым подразумевается совокупность положений электрона в атоме. Каждой орбитали соответствует определенная волновая функция ф. [c.39]

При неизменном количестве жидкости, подводимой к решетке, и снижении доли отверстий (1 — Фо. г)> через которые происходит протекание жидкости, естественно, должна увеличиваться скорость истечения жидкости ш . В противном случае должен был бы интенсивно расти слой пены на решетке, что, однако, в этот период (переход от пенного режима к волновому) не наблюдается. Увеличение же возможно только с ростом гребней волн на поверхности слоя пены, высота которых Д/г вызывает истечение жидкости. С увеличением А г происходит уменьшение Уь . Об этом свидетельствуют эксперименты, проведенные различными исследователями [175, 247]. Когда увеличение А/г достигает таких размеров, что начинается раскачивание жидкости на решетке, становится уже очевидным волновой режим. Величина достигает при этом минимальных значений. [c.38]

ПГП-ЛТИ, разработанные [239] в ЛТИ имени Ленсовета совместно с институтом Гипрогазоочистка (см. гл. I). Эти аппараты просты по конструкции, надежны в работе и дают высокую эффективность пылеулавливания при сравнительно небольшом гидравлическом сопротивлении. Однако при скоростях газа более 2 м/с возникающий волновой режим приводит к ухудшению структуры пены и снижению эффективности пылеулавливания. Кроме того, ПГП-ЛТИ [c.236]

Влияние стабилизатора на гидродинамический режим пенного аппарата и структуру пенного слоя можно проследить прежде всего по характеристической кривой гидравлического сопротивления решетки с пеной. На рис. VI.3 показана зависимость гидравлического сопротивления противоточной решетки со слоем пены от скорости газа в полном сечении аппарата при наличии стабилизатора и без него. На этой зависимости различают несколько характерных гидродинамических режимов (см. гл. I) — барботажный, пенный, волновой и переходный. В присутствии стабилизатора барботажный режим возникает при скоростях газа, несколько больших,-чем без стабилизатора, волновой режим не появляется, участок устойчивого пенного [c.237]

I — без стабилизатора 0—1 — барботаж 1—2 — переход к пенному режиму 2—3— пенный режим 3—4 —переход к волновому режиму 4—л — волновой режим Т1 — со стабилизатором пены О—1 — барботаж 1—2 — переход к пенному режиму 2— [c.238]

Современные методы переменнотоковой полярографии, например квадратно-волновая полярография, по чувствительности и разделяющей способности значительно превосходят постояннотоковую полярографию при определении обратимо восстанавливающихся или соответственно окисляющихся деполяризаторов. Применение современных методов полярографии, таких, как прямоугольная полярография, при определении органических деполяризаторов связано с большим недостатком сильная адсорбция применяемых органических растворителей и самого деполяризатора влияют на ход реакции переноса. При этом изменяются неконтролируемым образом пиковые токи. Переменнотоковую полярографию гораздо реже применяют для аналитического определения органических деполяризаторов, чем постояннотоковую полярографию, при которой описанное явление практически не имеет места. [c.162]

Серийные ИК-спектрометры записывают процент пропускания света образцом (который легко пересчитать в оптическую плотность) и осуществляют линейную развертку по волновым числам (реже по длинам волн). Если требуется точно установить положение полос поглощения в спектре вещества, то достаточно перед записью спектра образца записать спектр пленки полистирола, который дает сильные полосы при 906, 1028, 1494, 1603, 2925 и 3028 см . В дальней ИК-области калибровку можно провести по вращательному спектру какого-либо газообразного вещества, а в ближней ИК-области — по обертонам валентных колебаний жидких соединений (для бензола 1,143 и 0,874 мкм). [c.205]

Из рис. 23 видно, что g(R) проходит через ряд максимумов и минимумов, совершая затухающие колебания около значения g R) = I. При R, равном 4й о. отклонения радиальной функции распределения от 1 обычно находятся в пределах ошибок измерений. Иначе говоря, корреляция атомов жидкости обычно не распространяется далее, чем на расстояния порядка 4—5 диаметров атомов. Отметим, что это как раз такие расстояния, на которых нельзя пренебречь перекрыванием волновых функций атомов при рассмотрении лондоновских межмолекулярных взаимодействий. Максимумы g R) соответствуют тем значениям межатомных расстояний, которые относительно более вероятны, т. е. чаще встречаются. Минимумы g (i ) указывают на те межатомные расстояния, которые встречаются реже, чем соседние с ними. [c.117]

Эти исследователи не обнаружили волнового режима и указывают, что второй режим переходит в режим захлебывания. [c.219]

Рис. 14. Волновая диаграмма газодинамического процесса в волновом детандере (режим детандер-компрессор)

Точка Е — переход от аэра-ционного режима к волновому, по-видимому, может считаться в ряде случаев точкой захлебывания. Поэтому волновой режим и не отмечается А. Г. Касаткиным и др. Рабочими режимами тарелки являются II и III. Оптимальный режим будет где-то около точки Е (показан пунктиром). [c.220]

Режим К. существенно влияет на характер распространения акустич. волн в парожидкостной смеси. При этом волновые возмущения сопровождаются испарением и конденсацией на границах раздела фаз. Скорость звука в таких системах определяется соотношением между частотой волны и характерными временами процессов, обусловливающих фазовые переходы. Если частота настолько низка, что наложенное возмущение Ар вызывает изменение плотности Др только за счет фазовых переходов, то скорость волны равиа термодинамически равновесной скорости звука а = [c.386]

В выражении (6.23) нередко перед радикалом ставится множитель 1,15, что призвано отразить возможный волновой режим течения пленки конденсата (при достаточно протяженной поверхности и интенсивной теплоотдаче). Мы рекомендуем сохранить множитель 0,943 0,94 по следующим причинам [c.499]

При диазотировании в тонком слое режим движения жидкости в радиальных канавках (лотках) может быть ламинарным или волновым. [c.554]

Установившееся течение с длинными гравитационными волнами устойчиво в сравнительно узком диапазоне значений Кепл. По данным П. Л. Капицы и С. П. Капицы, нестабильность волнового течения проявляется при расходах жидкости, в 4—5 раз превышающих расход, соответствующий появлению первых волн. При этом на поверхности крупных волн появляются мелкие волны и течение приобретает трехмерность. Такой режим волнового течения называют вторым волновым. Верхней его границей является значение критерия Рейнольдса, соответствующее переходу к турбулентному режиму. Это значение Редл сильно зависит от условии входа жидкости и случайных возмущений и поэтому не может быть определено точно. Разные исследователи указывают значения Нбпл от 1000 до 2500. Чаще всего верхней границей волнового течения считают значение Кедл = 1600. Имеющиеся данные показывают, что для второго волнового режима среднюю толщину пленки жидкости можно определять так же, как для первого волнового режима. [c.136]

В конце режима аэрации скорость газа в щелях настолько возрастает, что отдельные пузырьки газа начинают сливаться в струи, т. е. начинается факельный режим барботажа. Струи газа, проходя то в одном, то в другом месте тарелки, приводят слой аэрированной жидкости в колебательное движение [119], [120]. Поэтому скорость, при которой начинается факельный режим барботажа, может быть названа точкой волнообразования , а следующий за ней режим — волновым режимом. В этом режиме резко изменяется характер протекания жидкости через щели тарелки. Если при более низких скоростях жидкость протекала в среднем равномерно через все щели в виде дождя , то начиная с образования волн она протекает порциями то в одном, то в, другом месте тарелки, соответствующем перемещающейся впадине волны [119]. Кроме того, характерным для этого режима является возникновение интенсивного уноса капель жидкости на вы-шерасположенную тарелку. [c.468]

Определяем (см. рис. 5.4J гго точке с ординатой 53460 и абсциссой 2778 соответствует режим волнового течения с перемычками. Она располагается не очень далеко (на плоскости диаграммы) от расслоенного режима с трехмерными волнами. Как видим, оценки режима течения по диаграммам Бейкера и Ноулза близки. [c.128]

При Кепл 1 поправка ев 1, так как волновой режим течения отсутствует. По мере увеличения Репл величина ев возрастает. [c.128]

При большой высоте вертикальной поверхности охлаждения и больших температурных напорах течение пленки конденсата может перейти в турбулентный режим. При этом в верхней части поверхности, где Кедл < Кекр течение пленки является ламинарным или волновым. На некотором расстоянии Хкр от верхнего конца поверхности критерий Рейнольдса достигает критического значения и течение переходит в турбулентный режим. Следовательно, на вертикальной поверхности охлаждения течение пленки конденсата носит смешанный характер. [c.130]

Опытные данные многих исследователей однако не подтверждают вытекающей из аналитического решения Нуссельта однозначной зависимости отношения Кш/ин от безразмерного комплекса Пю. Расхождение между теоретическими и опытными данными обусловлено ошибочностью принятой при аналитическом решении предпосылки, что механическое взаимодействие между движущимся паром и пленкой конденсата приводит лишь к изменению средней скорости и толщины пленки, но не влияет на режим ее течения. В действительности же, как показывают исследования Бермана [26, 30], Фукса [139, 140] и других авторов, паровой поток вызывает благодаря действию силы трения на поверхности раздела фаз изменение профиля скоростей в поперечном сечении пленки и соответственно изменение средней скорости и толщины пленки при сохранении ламинарного режима ее течения и с другой стороны является источником возмущений, вызывающих существенную перестройку режима течения пленки, ускоряющему переход от ламинарного течения к волновому и турбулентному. Соответственно изменяется и механизм переноса тепла через пленку конденсата, когда чисто молекулярный перенос дополняется даже при малых значениях Кепл более интенсивным конвективным переносом. [c.134]

Первый режим 0—1), наблюдающейся при низких скоростях газа, определяется как режим смоченной решетки и характеризуется очень незначительным количеством жидкости, удерживаемой на ней. С увеличением Wr этот режим сменяется барботажный 1—2), в й<1тором газовые пузыри барботируют через слой жидкости на решетке. По мере дальнейшего роста скорости газа жидкость переходит в состояние турбулизованной пены, наступает пенный режим 2—3), или режим аэрации. В пределах этого режима происходит незначительный рост гидравлического сопротивления с увеличением скорости газа. В конце пенного режима рост скорости газа приводит к образованию газовых струй, которые, прорываясь то в одном, то в другом месте решетки, создают колебания слоя жидкости — начинается волновой режим 3—4). Характерной чертой этого режима [c.35]

На характер зависимости АР от большое влияние оказывают [346] геометрические параметры решеток. Так, на дырчатых решетках с небольшим диаметром отверстий = 3- -4 мм) можно выделить переходный режим от барботажного к пенному, который характеризуется практически отсутствием роста АР и образованием крупноячеистой пены при наличии больших пузырей газа. С увеличением плотностп орошения и диаметра отверстий интервал скорости газа, при котором существует этот переходный режим, сокращается. Исследования выявили и наличие режима (иногда в довольно большом интервале скоростей газа), характеризующего переход от пенного режима к волновому, который также сопровождается практическим прекращением роста АР. Состояние слоя жидкости на решетке при этом режиме крайне неустойчивое, периодически наблюдается то стабильный слой подвижной пены, то вращение и колебание газожидкостного слоя. [c.36]

Если из гидродинамических режимов, возможных на противоточной решетке (см. стр. 35), рассматривать пенный режим, то можно заметить постоянный рост в пределах изменения линейных скоростей газд от 1 до 2 м/с, присущих этому режиму. При Юг 2 м/с возникает волновой режим, сопровождающийся сначала понижением к , а затем ее ростом. [c.54]

Стабилизатор пены оказывает существенное влияние на гидродинамический режим в слое пены волновой режим не возникает при повышении линейной скорости газа вплоть до 3,3 м/с. В ячейках стабилизатора кинетическая энергия газового потока, затрачиваемая ранее на раскачивание пенного слоя, используется на донолнитель- [c.236]

Волновое течение — прн увеличении скоростн газа в расслоенном режиме течения на границе раздела газа и жидкости формируются волны, дающие расслоеииый волновой, или просто волновой, режим течения. [c.184]

Зависимость (VII. 15) остается справедливой вплоть до момента образования трехмерных волн, т. е. при Нвпл < (4 5) Невл-Волновой режим течения пленки. При наличии волнообразований на поверхности пленки решение системы уравнений (VI 1.3) и (VI 1.6) существенно усложняется. В уравнении (VI 1.3) сохраняются слагаемые, учитывающие инерционные и капиллярные силы. [c.134]

Для ламинарно-волнового течения, в свою очередь, различают два режима. При сравнительно малых расходах жидкости, когда значение Керл превышает 12, но не выше 100— 200, под действием силы тяжести преимущественно образуются сравнительно длинные гравитационные волны. Длина их уменьшается с возрастанием скорости стекания пленки. Вслед за этим первым ламинарно-волновым режимом (при больших значениях Ке л) наступает второй ламинарно-волновой режим. Для него характерно появление на поверхности пленки коротких капиллярных волн, или ряби , возникающей под действием сил поверхностного натяжения (капиллярных сил). С дальнейшим увеличением расхода жидкости и Кепл > —1600 (критическое значение Кепл. по данным различных исследователей, составляет от 1000 до 2500) волнообразование на поверхности приобретает все более хаотический характер, причем по толщине пленки все сильнее развивается поперечное перемешивание, типичное для турбулентного режима. Переход от второго ламинарно-волнового режима к турбулентному режиму течения тонких пленок менее резок, чем при движении жидкости в трубах. Что касается чисто ламинарного (безволнового) течения пленок, то оно может быть достигнуто при значениях Reпл, характерных для ламинарно-волнового режима, лишь путем добавления к жидкости поверхностно-активных веществ. [c.115]

Режим течения пленки является функцией критерия Р ейнольдса с увеличением толщины пленки ламинарное течение пленки, имеющей гладкую поверхность, переходит в волновое (см. стр. 115), а затем становится турбулентным. Кроме физических свойств конденсата (плотности, вязкости, теплопроводности) на теплоотдачу влияет шероховатость стенки, ее положение в пространстве и размеры стенки в частности, с увеличением шероховатости поверхности и высоты вертикальной стенки пленка конденсата утолщается книзу (см. рис. V1I-11). [c.288]

Опытная проверка рассмотренных теоретических уравнений производилась многими исследователями. Хатта и Катори [521, а также Вязовов 1531 изучали абсорбцию СОд водой на наклонной поверхности. Опыты Вязовова показали, что при отсутствии на поверхности волн формулы, полученные в предположении параболического распределения скоростей, дают удовлетворительные результаты. В волновом режиме опытные значения р выше теоретических, причем отклонения возрастают с увеличением Ре, достигая максимума при Реж 150 при дальнейшем увеличении Ре отклонения несколько уменьшаются. Возрастание Рж при волновом режиме можно объяснить перемешиванием жидкости. [c.363]

Волновой режи.ч характеризуется увеличением сопротивления прохождению газа. Этот режим хорошо заметен только при малой интенсивности орошения. В конце его наступает захлебывание колонны, жидкость перестает стекать и выбрасывается на верхние тарелки наступает пятый режим — режим зах.гебывания. [c.219]

Горизонтальные и наклонные каналы. В горизонтальных и наклонных (под малым углом к горизонту) каналах различают расслоенный, волновой, пузырьковый, снарядный, эмульсионный и дисперсно-кольцевой режимы течения. Структура потока при этих режимах ясна из рис. 1.95. Специфика течения в горизонтальных каналах состоит в том, что здесь всегда наблюдается значительная несимметри1 -ность в распределении фаз по сеченич канала. В дисперсно-кольцевом режиме течения, например, даже при очень высоки,- скоростях смеси толщина жидкой пленк внизу трубы оказывается почти на порядок больше, чем в ее верхней част . Эмульсионный режим течения в горизонтальных каналах сохраняет известные че -ты волнового движения, когда амплитуда последнего превосходит диаметр канал . При этом жидкие перемычки (гребни волн) насыщены газовыми пузырьками, а газовмл снаряды (впадины волн) содержат мне жество жидких капель, т. е. в цело.м иа [c.102]

Турбулизация пара и жидкости приводит К появлению пульсаци-онных возмущений, а на границе раздела фаз — к заметному смешению частиц жидкости, которые, двигаясь под действием силы тяжести к положению равновесия, по инерции проходят его и вновь испытывают действие восстанавливающих сил. На поверхности жидкости появляются гравитационные волны — расслоенный режим с волновой границей. [c.109]

Опыты показывают, что режим остается ламинарным, а полученные выше выражения — справедливыми при Кспл < 20. Однако качественно характер установленных связей сохраняется и при больших значениях Ке л, когда движение пленки становится волновым (его еще именуют псевдоламинарным). Этот режим, наблюдаемый в диапазоне 20 < Ке < 1500, отличается образованием продольных волн на свободной поверхности пленки. Показано, что такой режим течения оказывается энергетически выгодным при одинаковых расходах V средняя скорость течения повышается, средняя толщина пленки уменьшается — в сравнении с рассчитанными по формулам для ламинарного режима. Для указанного диапазона Ке л установлено чтобы формулы типа (2.43) — (2.43а) сохранили необходимую точность, в них следует заменить множитель 3 на 2,4. [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология