Интенсивность зависимость от размера частиц

Дэвидсон и Харрисон вычисляли максимальный размер устойчивого пузыря, приравняв скорость его подъема и экспериментально измеренные скорости витания частиц. Они выявляли зависимость отношения диаметров пузыря и частицы (а не просто диаметра пузыря) от размера частиц, разности плотностей твердого материала и ожижающего агента и вязкости последнего. Если в данной системе отношение диаметров пузыря и частицы менее 1, то псевдоожижение следует считать однородным в диапазоне 1—10 псевдоожижение носит переходный характер от однородного к неоднородному если указанное отношение превышает 10, можно определенно ожидать интенсивного образования пузырей. Данный подход, несомненно, обоснован и согласуется с экспериментом однако, размеры пузырей, рассчитанные по упомянутому отношению, оказываются меньше обычно наблюдаемых в неоднородных псевдоожиженных системах. [c.34]

Наряду с качественными и количественными методами определения механических примесей существуют методы определения ситового состава частиц. Один из них [156] основан на применении анализатора — электронного счетчика частиц. Прибор автоматически регистрирует сотни тысяч частиц размером более 1 мкм. Для классификации загрязнений по размерам частиц образец топлива прокачивают через счетчик несколько раз. Общая длительность анализа 1 ч. Дисперсионный состав можно определить также с помощью установки, основанной на измерении интенсивности свечения конуса Тиндаля, которая находится в прямой зависимости от степени дисперсности микрозагрязнений [157]. Для автоматического контроля дисперсионного состава твердых микрочастиц разработана ультразвуковая установка [158]. С помощью электронного счетчика подсчитывается и автоматически записывается число изображений микрочастиц определенно-,го размера. Установка может определять дисперсионный состав т вердых загрязнений в статических и динамических условиях. Перед работой установку калибруют. [c.177]

Закономерность (V. 9) перестает выполняться, если размеры частнц дисперсной фазы приближаются к длине волны падающего света. С увеличением размера частиц зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны становится менее резкой, например, если размеры частиц несколько больше длины вол-ны, интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна квадрату длины волны. Это объясняет тот факт, что при падающем естественном свете рассеянный свет от дисперсных систем с мелкими частицами имеет голубой оттенок, а от систем с крупными частицами — белый. [c.256]

Закон обратной пропорциональной зависимости интенсивности рассеянного света от четвертой степенн длины волны не выполняется для дисперсных систем с частицами, поглощающими свет. Селективно поглощают свет, например, металлические частицы, что обусловливает, кроме того, сложную зависимость цвета прошедшего света от размеров частиц. [c.256]

Если дисперсная система содержит частицы, размер которых больше, чем О,IX, то помимо увеличения интенсивности рассеяния в направлении падающего света н уменьшения ее — в обратном направлении проявляются отклонения от закона Рэлея. Эти отклонения относятся к зависимости рассеяния света от длины волны и к поляризационным явлениям. Они могут быть использованы для суждения о размерах частиц. С увеличением размеров частиц [c.261]

Золи также могут быть бесцветны нли же иметь постоянную окраску, интенсивность которой изменяется в зависимости от концентрации дисперсной фазы или размера частиц. Например, [c.265]

На рис.2.5 показано влияние дисперсности частиц на интенсивность парафинизации поверхности. Как видно, и в этих случаях экстремальный характер зависимостей сохраняется, причем с ростом дисперсности частиц интенсивность процесса резко возрастает. Так, при уменьшении размера частицы с 3 мкм до 0,1 мкм, т.е. в 30 раз, интенсивность отложения повышается на 5 порядков. [c.88]

В зависимости от величины частиц в рентгенографическом анализе применяют различные методы определения их размеров. Для установления размера зерен при их величине >0,1 — 1 мкм используют зависимость между размером зерен и числом пятен на дебае-грамме. Определение величины частиц (зерен в поликристаллах, мозаичных блоков в кристаллах) от 0,2—0,3 до 1—2 мкм основано на эффекте экстинкции — уменьшении интенсивности линий рентгенограммы. Размер частиц (например, мозаичных блоков) величиной <0,1 мкм находят, используя эффект расширения (размытия) линий рентгенограммы. [c.100]

Рис. 24.1. Зависимость интенсивности рассеянного света от размера частиц суспензии сульфата бария

Из уравнения Релея (УП1.1) и уравнения (УП1.4) можно сделать следуюш,ие выводы. Рассеяние света тем значительнее, чем крупнее частицы (следует, однако, иметь в виду, что теория применима для случая, когда размер частиц не превышает длины волны). На интенсивность рассеяния света огромное влияние оказывает его длина волны. (Из УП1.1) и (УИ1.4) следует, что преимущественно рассеивается коротковолновое излучение (обращаем внимание X в знаменателе). Поэтому при освещении белым светом, который можно рассматривать как смесь лучей различной длины волны, рассеянный свет богаче коротковолновым излучением, а прошедший — длинноволновым. Интенсивность рассеянного света находится в прямой зависимости от разности показателей преломления дисперсной фазы и среды. При равенстве показателей преломления система практически не рассеивает свет. Интересно, что если при этом среда и дисперсная фаза отличаются показателями оптической дисперсии, то системы окрашены в яркие цвета (эффект Христиансена). [c.159]

Изучение рассеяния света крупными частицами, сравнимыми по размеру с длиной волны, показывает, что зависимость интенсивности рассеянного света от размеров частиц и направления довольно сложна. На рис. 65 показана интенсивность рассеянного света в зависимости от угла наблюдения. Векторные диаграммы такого типа называются индикатрисами рассеяния. Диаграмма рассеяния в случае применимости теории Релея имеет симметричный вид, а для больших частиц их форма более сложна. [c.160]

Рис. 2. Зависимость интенсивности окраски золей золота от размера частиц

Как и молекулярные растворы, коллоидные системы поглощают и преломляют свет. Вместе с этим у них особенно ярко проявляется способность к светорассеянию (опалесценции). Объясняется эта их характерная особенность соизмеримостью размеров коллоидных частиц с длиной световых волн видимой части спектра 2г X. Теория светорассеяния разработана Рэлеем. Закон Рэлея устанавливает зависимость интенсивности опалесценции / от размера частиц, концентрации и показателей преломления (при г<>.) [c.38]

Когда размеры частицы приближаются к размерам области взаимодействия в объеме твердого тела, электроны могут выходить со сторон и нижней части частицы, как показано на рис. 7.12, в результате чего уменьшается интенсивность генерируемого рентгеновского излучения по сравнению с объемной мишенью. Зависимость измеренной интенсивности, отнесенной к интенсивности от массивного образца, как функция диаметра сферической частицы показана на рис. 7.13 (кривая для Рек ). Массовый эффект всегда приводит к понижению измеряемой от частицы интенсивности и становится значительным для частиц диаметром от 5 мкм и меньше при энергии пучка 20 кэВ. [c.42]

Рис. 7.21. Нормированная интенсивность рентгеновского излучения в зависимости от размера частиц рассчитанная аналитически [164].

Для экспериментального определения Ке можно пропустить че рез аэрозоль параллельный пучок света от монохроматора и изме рить интенсивность прошедшего света фотоэлементом Но, как еле дует из приведенных выше рассуждений, важным фактором здесь является угол 20d, под которым фотоэлемент виден из плоскости рассеяния, так как от него зависит доля рассеянного света, попа дающая в фотоэлемент Таким образом величина К , определяемая из опытов, зависит от угла 0 Эта зависимость была исследована для трех областей размеров частиц [c.124]

Трудность анализа порошков обусловлена зависимостью оптической плотности от однородности образца. Джонс [65] показал, что, если в образце 10% составляют прозрачные включения и имеется полоса с истинной оптической плотностью 1, наблюдаемая величина равна 0,775. В этой же работе приведены ошибки и для других отношений площади прозрачной части образца к площади поглощающей. Отмечается также, что эффект быстро возрастает по мере увеличения оптической плотности. Этот эффект назван мозаичным , и его величина зависит от размера частиц, их формы и распределения в образце. По мере роста концентрации частиц область прозрачности (и величина этой ошибки) уменьшается [63]. Другим, часто не учитываемым фактором является зависимость интенсивности полосы кристаллических веществ от размера частиц. Исследование кристаллического твердого хлоранила показало, что при изменении размера частиц от 12 до 160 мкм коэффициент поглощения некоторых полос (в матрице из КВг) может уменьшиться в 4 раза (рис. 6.11). Аналогичный эффект наблюдался на кварце [111]. Наряду с изменением интенсивности может происходить также сдвиг по частоте. Причина этого явления заключается в том, что наблюдаются главным образом поверхностные, а не объемные колебания, и именно они чувствительны к диэлектрической постоянной окружающей среды [94]. Отсюда следует, что неравномерное распределение поглощающих частиц в канале образца из-за их слишком большого размера или изменение распределения частиц по размерам от одного образца к другому приведет к аномальным интенсивностям полос. Обычно рекомендуется, чтобы диаметр частиц был меньше самых коротких длин волн используемого излучения (в большинстве случаев 2 мкм). Если спектры раствора получить не удается, то для проведения продуманных количественных измерений с таблетками из КВг или суспензиями нужно быть уверенным в том, что образец подходящим образом измельчен до требуемой степени дисперсности. [c.265]

Многие загрязнители могут вызывать абразивный и коррозионный износ материалов очистного оборудования, коммуникаций, других сооружений. Абразивное истирание поверхностей происходит при контакте с твердыми взвещенными частицами. Интенсивность износа определяется в основном твердостью, плотностью, формой и размерами частиц. Очевидно, что истирающая способность выще у твердых и плотных частиц с острыми кромками. Зависимость абразивности от размера не столь однозначна. Предположительно каждый вид пыли имеет свой характерный размер частиц, соответствующий максимальному износу поверхности контакта, а интенсивность ее истирания частицами меньшего или большего размера ниже. [c.79]

Топливо, поступающее в топочную камеру, вначале проходит стадию термической подготовки, которая заключается в испарении влаги и вьщелении летучих веществ. Нафев частицы топлива до температуры интенсивного выхода летучих веществ (400—600 °С) происходит за десятые доли секунды. Затем летучие вещества воспламеняются, вследствие чего температура частицы резко нарастает (рис. 2.1). Эта стадия занимает 0,2—0,5 с. Завершающая стадия процесса — горение коксового остатка частицы. Эта стадия наиболее длительная и занимает 30—50 % всего времени, необходимого для сгорания частицы. В зависимости от размера частицы и вида сжигаемого топлива полное время сгорания может составлять 1—2,5 с. [c.38]

Степень дисперсности (агрегации) порошка ПВС также зависит прежде всего от вязкости реакционной среды и интенсивности ее перемешивания. С увеличением ММ ПВА возрастает вязкость ПВА-лака и для предотвращения получения ПВС в виде кусочков приходится уменьшать концентрацию ПВА в растворе, т. е. увеличивать модуль ванны. Уменьшения размера частиц ПВС можно добиться и увеличением интенсивности перемешивания, но это связано с большими затратами энергии. Зависимость размена частиц ПВС от различных условий синтеза можно представить в виде схемы [c.82]

Количественный анализ твердых образцов сопровождается некоторыми дополнительными трудностями. При анализе порошков велика зависимость оптической плотности от однородности образца, особенно в тех случаях, когда неравномерно распределены поглощающие и непоглощающие его части. Этот эффект называется мозаичным [25], он возрастает по мере увеличения оптической плотности, и его величина зависит от размеров частиц, их формы и распределения в образце. Кроме того, при анализе кристаллических веществ существенно отличие таких колебательных параметров, как коэффициент поглощения и частота для молекул, находящихся на поверхности кристалла и в его объеме [26]. Этот эффект также приводит к зависимости интенсивности и положения полосы от размеров частиц. Обычно рекомендуется, чтобы диаметр частиц был меньше самых коротких длин волн используемого излучения (для области фундаментальных частот — [c.476]

Рис. 6.12. Зависимость размера частиц ЗЮз, получаемых при гидролизе 81Рз, от интенсивности пламени

Существование оптимальной температуры процесса, при которой получается наиболее высокая дисперсность 5102, подтверждается также экспериментальными данными о зависимости размеров частиц ЗЮз, образующихся при гидролизе 51р4, от температурного режима процесса. Эти данные представлены в графической форме (рис. 6.12), выражающей влияние пламени (на оси абсцисс отложена величина, обратная интенсивности) на размеры [c.249]

В процессе коагуляции высокодисперсного золя гидроксида железа образуются сравнительно небольшие по размерам седиментационно ус1011чивые агрегаты. Поэтому исследование коагуляции частиц Ре(ОН)з удобнее всего проводить с помощью турбидиметрического метода (см. работу 17). Применимость этого метода основывается на сильной зависимости интенсивности светорассеяния от размеров частиц. При коагуляции частиц она повышается, соответственно увеличивается оптически я плотность золя. Поскольку при прохождении светового потока через окрашенные золи часть света рассеивается, а часть поглощается, то при изучении коагуляции в таких системах методом турбидиметрии необходимо исключить поглощение света. Для золя Ре(ОН)з этого можно достичь, проводя измерения при красном светофильтре, т. е. при длине волны падающего света = 620—625 нм. [c.164]

Броуновское движение проявляется в хаотическом и непрерывном движении частиц дисперсной фазы под действием ударов молекул растворителя (дисперсионной среды), находящихся в состоянии интенсивного молекулярно-теплового движения. В зависимости от размера частиц их движение может принимать различные формы. Частицы коллоидной дисперсности, испытывая с разных сторон многочисленные удары молекул жидкости, могут перемепхаться поступательно в самых разнообразных направлениях. Траектория движения таких частиц представляет собой ломаную линию совершенно неопределенной конфигурации (рис. 23.1). Перемещение частиц фиксируют, например, с помощью кинематографической микросъемки. [c.370]

Несмотря на большое число имеющихся экспериментальных данных, при расчете теплообмена с различными потоками взвесей до сих пор возникают трудности. Почти во всех случаях относительное значение интенсивности теплообмена (Nus/Nuo) растет сз 1) уменьшением размера частиц, 2) "уменьшением значений Re/, 3) увеличением диаметра канала, 4) увеличением W,IWg. Влияние этих факторов показано на фиг. 7.1, а также на фиг. 5.5, где экспериментальные данные для монодйсперсных взвесей представлены в виде критериальных зависимостей. Наблюдаемые [c.231]

Влияние размеров частиц определяется зависимостью интенсивности псевдоожижения от этого фактора при данной скорости. В ЭПС размер частиц является фактором, определяющим предельше условия газодинамического режима, время контакта и шбор влек-ТричесКих параметров. [c.49]

Протекание злектр ческого тока через ПС сопровоздается образованием в объеме слоя многочисленнах микроразрядов небольшой интенсивности. Размер разрядов в зависимости от размера частиц, их природа, параметров тока, порозности слоя и других факторов составляет 0,1-3 мм. [c.54]

Необходимо подчеркнуть, что влия ние турбулентности потока на теплообмен тем больше, чем выше интенсивность турбу-лентнО Сти и чем меньше от носительная скорость потока газа и взвешенных в нем частиц [339]. Е Сли масштаб турбулентности (I) больше размера частиц (d), т. е. число Струхаля меньше единицы (SA < 1), то влияние тур булентности более существенно, чем для S/г > 1. Указанное объясняется, по-видимому, тем, что в первом Случае влияние на толщину пограничного СЛОя более значительно. Интенсивность теплО Обмена в турбулентном потоке возрастает с увеличением размера частиц. Последнее, вероятно, связано с тем, что крупные частицы в менъшей степени увлекаются турбулентными пульсациями. Для значений Re = = 100-f-2600, высчитанных по средней скорости потока, интенсивности турбулентности в = 0,04 ч-0,14% и средних скоростей потока г,ср= 10-н35 м/сек справедлива зависимость [339], отражающая влиЯ Ние интенсивности турбулентно сти [c.512]

Растворите 0,5 г хлорида олова(П) в 50 мл воды. Несколько капель этого прозрачного раствора влейте в пробирку с бледно-желтым раствором золотохлороводородной кислоты. Сперва смесь станет желто-коричневой, а через несколько минут возникнет замечательная окраска кассиевого пурпура. При этом металлическое золото восстанавливается, а образующийся гидроксид олова Зп(0Н)4 придает коллоидному раствору устойчивость. Цвет жидкости обычно интенсивно красный, но в зависимости от размера частиц у него могут быть различные оттенки - от розового до фиолетового. 229 [c.129]

Быстрое изменение интенсивности рассеянного в определенном направлении света при изменении размера частиц, по видимону, объясняет осциллирующий характер кривых зависимости рассея ния под углом 90° от времени в коагулирующих дымах металлических окислов По мнению авторов флуктуации в падающей с течением времени интенсивности рассеянного свега обусловлены периодическим распадом агрегатов Однако более вероятно, что по мере роста агрегатов интенсивность рассеяния света периодически проходит через максимумы и минимумы [c.120]

Относительная интенсивность плоскополяризованных компонент 1 и 12 находится в очень сложной зависимости от а, однако при а < 2,5 и рассеянии под прямым углом отношение 12Л1 может быть использовано для характеристики размеров частиц, поскольку оно однозначно зависит от а [c.139]

Рассмотренный выше характер течения порошков обусловливает зависимость текучести порошков от адгезионных и аутогезйонных сил, затрудняющих отрыв и передвижение частиц. Учитывая рассмотренную выше зависимость интенсивности межчастичных взаимодействий от размеров частиц, можно сделать важный практический вывод грубодисперсные порошки обладают более высокой текучестью, чем высокодисперсные. [c.317]

Исходя из этого вида угловой функции / (0), Зимм предложил так называемый метод двойной экстраполяции [67], позво-ляющий определять из данных по светорассеянию и молекулярный вес, и размеры частиц. Производится измерение интенсивности рассеянного света для ряда концентраций с и углов рассеяния 0. Строится график зависимости величины с///Ре от аргумента 51п 7г0 + кс, где к — постоянная, подобранная так, чтобы /сСтах имело порядок нескольких единиц. На графике получаются два семейства параллельных прямых (или кривых, если в (3,119) нельзя пренебречь членами, следующими за А Ц ). Прямые одного семейства изображают зависимость Яс/Рв от с при различных значениях з1п2 /20, прямые другого семейства — зависимость Яс// 9 от /20 при различных значениях с. В самом деле, аналогично (3,107) для больших молекул [c.161]

Причем чисто кинетическая область достигается в условиях интенсивного перемешивания суспензии, небольшого содержания твердой фазы и медленного повышения (или понижения) температуры, когда скорость выравнивания концентрации маточного раствора по всему объему значительно превышает скорость нарушения изоконцентратности у поверхности частиц за счет их роста или растворения. Природа вещества не влияет на зависимость линейной скорости роста и растворения от размера частиц, а различные примеси также непосредственно не влияют на эту зависимость они могут оказывать лишь косвенное влияние путем изменения гидродинамических условий коллективного роста и растворения частиц дисперсной фазы. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология