Молекулярный вес из акустических измерений

Результаты, полученные Б. Б. Кудрявцевым [16], показывают, что измерение скорости звука в жидкостях может служить методом изучения силового поля молекул. Кудрявцев [15, 16] показал, что, измеряя зависимость между скоростью звука и молекулярным объемом жидкости при постоянной температуре, можно определить внутреннее давление жидкости. Автор отмечает, что приближенно те же вычисления можно произвести, если известны зависимость скорости звука и плотности жидкости от температуры. Акустические измерения в жидкостях, но мнению Б. Б. Кудрявцева, можно использовать для вычисления постоянной а в уравнении Ван-дер-Ваальса и зависимости этой величины от температуры. [c.452]

В ряде работ были сделаны попытки установить некоторые правила, которые позволяли бы объяснить величину скорости звука в отдельных жидкостях влиянием дипольных моментов, молекулярным весом и т. п. [21], но хотя эти правила и подтверждаются в ряде случаев, однако почти всегда можно найти трудно объяснимые исключения. Были предприняты также попытки использовать акустические измерения для определения размеров молекул жидкости, но они не оказались эффективными (см. [16]). Многие авторы пытались производить расчет скорости звука по простейшему уравнению со- [c.452]

При этом оказалось, что число повторяющихся звеньев, приходящихся па один эйнштейновский гармонический осциллятор, равно 35—50, в то время как одна макромолекула полистирола содержит 35—350 (в зависимости от молекулярной массы) повторяющихся звеньев. Однако это противоречие становится понятным, если принять во внимание, что молекулярная масса участка цепи полистирола, заключенного между соседними узлами пространственной сетки зацеплений, по результатам акустических измерений равна 33—45 [18]. [c.136]

Если полимер охладить до очень низкой температуры, при которой молекулярная подвижность отсутствует, а затем проводить акустические измерения, постепенно повышая температуру, то в полимере начнут последовательно размораживаться различные виды молекулярного движения. Почти каждый вид размороженного таким образом молекулярного движения оставит свой отпечаток на кривых tg б = / (7), = / (Г), с = f (Т), Е = f(T) и т. д. Каждый тип молекулярного движения обычно связан с определенным релаксационным процессом, причиной возникновения которого и является данный вид молекулярной подвижности. [c.94]

Пользуясь уравнением (4.8), можно пытаться на основании акустических измерений определить степень молекулярной ассоциации. Надо отметить, однако, что подобные рассуждения более справедливы в случае газов или паров, нежели жидкостей, для которых уравнение Ван-дер-Ваальса вообще даёт плохое согласие с опытом вне зависимости от ассоциации жидкости. [c.161]

Описанные свойства молекулярной скорости звука делают эту величину ценной для целей физико-химических исследований. Пользуясь конститутивными свойствами / , можно применять акустические измерения для подтверждения предполагаемой структуры органических соединений. [c.169]

Явление нагружения и разрыва молекулярных нитей изучалось различными методами. В большинстве цитированных работ приведены оптические и электронные микрофотографии трещин серебра. Отдельные примеры воспроизведены на рис. 9.8—9.10. Результаты исследований формы трещин серебра методом интерференционной микроскопии обсуждаются в работах [15, 155, 177]. Приведем некоторые результаты, полученные путем измерений тепловых характеристик [31, 50, 184—186], путем анализа влияния молекулярной массы на образование трещин серебра [И, 15, 65, 79, 146, 178], методом акустической эмиссии [174, 188] и методом ЭПР [189—190]. [c.381]

Акустическими методами Тс определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Тс, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука, принимается за Тс. В этом случае измеренные значения Тс могут зависеть от частоты акустических колебаний, и фактически измеряется температура механического стеклования. [c.379]

Книга посвящена описанию акустических методов, применяемых для исследования релаксационных процессов и структуры полимеров. В ней кратко изложена феноменологическая теория акустических свойств полимеров, позволяющая объяснить влияние структуры на вязкоупругое поведение полимеров. Наряду с известными ранее экспериментальными данными в книге систематизированы, обобщены и объяснены новые явления, открытые в последние годы. Рассмотрены основы акустического метода определения ориентации полимеров. Систематизированы экспериментальные данные по молекулярной подвижности и релаксационным процессам в полимерах. Описаны наиболее надежная и удобная аппаратура и методы измерения акустических свойств полимеров. Книга рассчитана на широкий круг читателей научных работников, занимающихся физикой, химией и физико-химией полимеров, инженеров, химиков-технологов, а также аспирантов и студентов вузов. [c.2]

При соответствующем уточнении расчёта акустические измерения можно будет использовать для вычисления посю-янных, входящих в уравнение (4.11), определяющее потенциальную энергию молекулярных взаимодействий. [c.164]

В литературе описано несколько иное использование акустических измерений для определения молекулярных взсов [195]. Как показывает опыт, в гомологических рядах существует линейная зависимость между любыми двумя из нижеперечисленных величин, а именно молекулярной скоростью звука, молекулярной рефракцией, молекулярной вязкостью / [c.203]

Для исследования релаксационных процессов, внутри- и межмолекулярных взаимодействий в полимерах большое значение имеют акустические методы, которые также могуг быть использованы для определения геплоемкости при температурах, близких к абсолютному нулю, прочности высокомолекулярных материалов, ориентации макромолекул, степени сшичания и т. Д. Наличие четкой зависимости химического строения, физической структуры, молекулярной подвижности и т. д. от 1аких параметров, как скорость и коэффициент поглощения звука, позволяет быстро и точно измерить Е" и tg ср в широком диапазоне частот и амплитуд без изменения структуры или разрушения изделия, что облегчает интерпретацию полученных результатов в случае акустических спектрометров эти измерения автоматизированы. Особо перспективно применение акустических методов в дефектоскопии полимеров и при неразрушающих испытаниях. См. [14]. [c.389]

В последние годы для определения температуры стеклования успешно используются акустические методы 1[19]. В зтом случае измеренные значения Tg могут зависеть от частоты акустических колебаний (при дилатометрическом способе определения Tg может зависеть от скорости нагревания или охлаждения), и фактически измеряется температура механического стеклования [4]. Акустическими методами температура стеклования определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Ткогда начинает размораживаться сегментальная подвижность микроброуновского типа, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука (рис. 32), принимается за температуру стеклования. [c.93]

Звуковые колебания также сопровождаются релаксационными явлениями, подобными тем, которые были описаны в разделе о диэлектрических свойствах (разд. 2.1). Для некоторых соединений (глицерин) время релаксации, определяемое этими двумя методами измерения, оказывается близким по величине [1295]. Во всяком случае, получаются кривые, аналогичные представленным на рис. 8, а и б, и наблюдается распределение времен релаксации. Число работ по акустическим свойствам гораздо меньше, чем по диэлектрическим. Кроме того, Лайон и Литовиц [1295] показали, что процессы ориентации молекул и молекулярного течения сами по себе могут приводить к появлению распределения времен релаксации вне зависимости от наличия Н-связей. Поэтому при интерпретации акустических данных следует соблюдать осторожность (см. также [6091), [c.59]

Наилучшим образом о полном выпрямлении цепи в этих полимерах можно судить по результатам измерения ориентации в волокнах, сформованных из анизотропного раствора без последующей вытяжки. Такие измерения были выполнены на волокнах из по-ли(1,4-бензамида) и поли(1,4-фенилентерефталамида) методами измерения скорости распространения акустического импульса (по Черчу и Мозли [6]) в натянутом пучке волокон, дающим полную молекулярную ориентацию относительно оси волокна определения угла ориентации в кристаллических участках стандартными рентгенографическими измерениями [7]. Для высококристаллических ориентированных волокон (таких, как рассматриваемые) результаты, полученные этими методами, хорошо согласуются, если использовать в качестве критерия сравнения фактор ориентации Германса [8], [c.139]

Данные рис. VI.6 получены практически на недеформированных образцах. Если же использовать акустическую технику на вытягиваемых волокнах, то могут быть достигнуты более высокие значения акустического фактора Германса, отвечающие практически идеальной молекулярной ориентации. Из исследованных волокон был выбран образец ПФТА с начальным фактором молекулярной ориентации /р = 0,96, т. е. на среднем участке зависимости, изображенной на рис. VI.6. Соответствующая перестройка пьезоэлектрических датчиков позволила провести периодические измерения значений скорости распространения звука в процессе вытяжения нити вплоть до разрыва. Одновременно с измерением скорости распространения звука регистрирова1и напряжение в нити. [c.141]