Скорость звука температурный коэффициент

В гидравлике — разделе прикладной механики, из> чающем законы равно весия и движения жидкостей, — под термином жидкость> понимают как собственно жидкости, так и газы. При рассмотрении ряда теоретических вопросов используется представление о гипотетической, так называемой идеальной жидкости — абсолютно несжимаемой под действием давления, не изменяющей своего объема с изменением температуры и не обладающей внутренним трением между частицами. Реальные жидкости, подразделяемые на капельные и упругие, в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью. Капельные жидкости (собственно жидкости) почти полностью несжимаемы, коэффициент их температурного расширения мал. Упругие жидкости (газы) характеризуются значительной сжимаемостью и относительно большим коэффициентом температурного расширения. Необходимо отметить, что движение жидкостей и газов подчиняется одним и тем же законам лишь до тех пор, пока скорость газа меньше скорости звука.— Ярил. ред. [c.11]

Температурный коэффициент скорости звука С1М, [c.581]

Для твердых материалов температурный коэффициент затухания обычно положителен. Для углеродистой стали он равен 0,04 дБ/град. Коэффициент поглощения, как правило, пропорционален частоте. Коэффициент рассеяния равен нулю для аморфных тел (стекла, однородной пластмассы). Для поликристаллических веществ, в частности металлов, рассеяние увеличивается с ростом упругой анизотропии, которая проявляется в изменении скорости звука по разным направлениям в кристалле. [c.32]

Для всех жидкостей, за исключением воды, скорость звука имеет отрицательный температурный коэффициент. В воде, напротив, скорость звука увеличивается с ростом температуры, про-хотя через максимум при 70 °С [159]. Эта аномалия связана, по-видимому, с низким значением коэффициента теплового расширения воды. [c.583]

Акустическими методами Тс определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Тс, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука, принимается за Тс. В этом случае измеренные значения Тс могут зависеть от частоты акустических колебаний, и фактически измеряется температура механического стеклования. [c.379]

Основанием для этого правила послужило выполняющееся приближенно постоянство отношения температурного коэффициента скорости звука к температурному коэффициенту объема, т. е. - [c.453]

Газ или пар Тем- пера- тура, °С Ско- рость звука С, м/сек Температурный коэффициент скорости звука ДС/Дг, (м/сек)/град [c.903]

Если проводить измерения на постоянной частоте в очень широком интервале температур, то можно выявить все свойственные данному полимеру релаксационные процессы, обусловленные различными видами молекулярной подвижности, которые могут быть реализованы в полимере. Проявление каждого нового вида молекулярной подвижности, приводящее к существенным изменениям на температурной зависимости динамических механических свойств, обычно трактуют как температурный переход. Температурные переходы могут определяться по максимумам на температурной зависимости модуля или податливости потерь, tgo, по изменению температурного коэффициента скорости звука [4], по точке перегиба на температурной зависимости динамического модуля упругости. [c.260]

Для уменьшения погрешностей, обусловленных влиянием температуры на время распространения импульсов УЗК в призмах раздельно-совмещенных преобразователей, их изготовляют из материалов с малыми температурными коэффициентами скорости звука (например, плавленого кварца). При работе в широком диапазоне температур применяют системы компенсации изменения времени прохождения волн в призме. [c.284]

Особенности надмолекулярной организации аморфных полимеров, которые, ак показано выше, можно характеризовать параметром п, отчетливо проявляются в температурной зависимости скорости звука при T>Tg. Оказалось, что выше температуры стеклования абсолютная величина температурного коэффициента скорости звука [Асг/АГ] приблизительно обратно пропорциональна параметру п [19]. Значение 1Дс /Д7 1, измеренное выше температуры какого-либо температурного перехода, может, ло-видимому, служить своеобразным индикатором кооперативности релаксационного процесса. Очевидно, чем больше Дсг/Д7 , тем выше и степень кооперативности молекулярного движения, ответственного за этот релаксационный процесс. [c.282]

Следует отметить, что если теоретически рассчитанные кривые G = f(T) G = f(T) и tgo = /( 7 ) по крайней мере качественно согласуются с соответствующими экспериментальными кривыми, то кривая = f(T) даже качественно не передает характера температурной зависимости скорости звука. Действительно, в ряде экспериментальных работ [см,, например, 4] было показано, что скорость звука линейно зависит от температуры и лишь при изменении характера молекулярной подвижности скачком изменяется температурный коэффициент скорости звука. Было установлено также, что температурный переход, обнарул енный таким образом, обычно наблюдается при более низких температурах, чем соответствующий пик tgo. Типичная температурная зависимость скорости звука в политетрафторэтилене приведена на рис. 32. [c.253]

Выше были выяснены причины, по которым максимумы различных вязкоупругих функций, соответствующие одному и тому же релаксационному процессу, оказываются расположенными при разных температурах. Заметим, ЧТО при наиболее низкой температуре всегда лежит температурный переход, фиксируемый по изменению температурного коэффициента скорости звука. Это не удивительно, так как этот переход соответствует температуре, выше которой размораживается молекулярная подвижность определенного типа. [c.260]

Увеличение температуры обычно приводит к уменьшению скорости звука в расплавах солей (рис. 5). При этом температурный коэффициент обычно достаточно мал, поскольку с ростом температуры плотность уменьшается, а адиабатическая сжимаемость увеличивается (рис. 6). [c.448]

При исследовании вопроса о корреляции скорости распространения звука с теплофизическими свойствами веществ температурная зависимость коэффициента теплопроводности играет важную роль. В пользу наличия корреляции между скоростью звука в жидкостях и их 14-551 . 209 [c.209]

В работе [119] изотермическая сжимаемость, а следовательно, и скорость звука описаны в рамках электронной теории с использованием метода псевдопотенциалов. Следует отметить, что расчет хр согласно этой теории довольно трудоемкий. Такой расчет был выполнен на ЭВМ только для температуры, близкой к температуре плавления металлов, поэтому нельзя рассчитать температурный коэффициент скорости звука и выяснить, с какими факторами он связан. [c.94]

Формула (174) остается в силе и в том случае, если температурный переход фиксируется не только по пику tg6, но и каким-либо другим способом, например по изменению температурного коэффициента скорости звука. [c.98]

Такой способ измерения хорошо согласуется с определениями температуры стеклования, приведенными выше. Действительно, стеклообразное состояние характеризуется условием СОТ > 1, которому соответствует линейная зависимость скорости звука от температуры, причем температурный коэффициент скорости звука ниже сравнительно невысок. Температура, при которой перестает выполняться это условие, и является температурой стеклования Tg выше этой температуры начинает проявляться эффект размораживания сегментальной подвижности, приводящий к резкому изменению температурного коэффициента скорости звука. Таким образом, при Гg должно выполняться условие сот,- = N для всех Г/, обусловленных сегментальной подвижностью полимера. Естественно, что > 1. Заметим, что это вытекает из определения [c.103]

Наибольший интерес представляет температурная зависимость скорости звука в ПВХ. Из графика (см. рис. 29) видно, что скорость звука линейно зависит от температуры и лишь в трех точках изменяется температурный коэффициент скорости звука. Каждая из этих точек идентифицировалась как температурный переход. Так как измерения проводились на низкочастотном акустическом спектрометре (см. гл. 3) на трех фиксированных частотах, то по смещению температурных переходов, связанных с изменением частоты, по формуле (174) были рассчитаны энергии активации всех трех переходов. [c.108]

Абсолютная величина температурного коэффициента скорости звука Ас/ДГ ниже Тз ——70 °С составляет [c.108]

При 57 °С наблюдается еще один температурный переход (Т2) с кажущейся энергией активации U = = 82 ккал/моль. Эю переход релаксационного типа, однако молекулярный механизм его неясен. При Т <.Т температурный коэффициент скорости звука равен [c.108]

Следующий температурный переход при T a = 67 °С четко наблюдался на всех исследованных образцах. По-видимому, он обусловлен размораживанием движения сравнительно небольших кинетических элементов, так как при Г > Гд величина температурного коэффициента скорости звука сравнительно невелика Дс/АТ = 3,3 м/(сек-град). Не исключено, что этот переход вызван размораживанием сложного движения фенильных групп или движением нескольких мономерных звеньев основной цепи. [c.112]

Температурный переход при =110°С характеризуется наиболее резким изменением температурного коэффициента скорости звука. Выше Тх этот коэффициент равен 75 м1(сек-град). Температура Т , по-видимому, является температурой стеклования ПС на частоте 200 гц (Тх = Гg). Интересно, что повторяющиеся звенья полимерных цепей ПС и ПВХ имеют общую формулу [c.113]

До температуры = 15 °С скорость звука в поливи-нилацетате слабо зависит от температуры, при Т у Тз температурный коэффициент скорости звука резко возрастает, и величина Дс/АТ становится равной 13,45 м1 сек-град). [c.116]

Температурный переход при =117°С соответствует температуре, при которой размораживается сегментальная подвижность П] А, т. е. Тх = Выше этой температуры Дс/АГ = 33,4 м1 свк-град), а при Т температурный коэффициент скорости звука ра- [c.117]

Таким образом, динамические механические свойства полимеров определяющим образом зависят от их химического строения и структуры. Это отражается на температурной зависимости модуля потерь, tgo, коэффициента поглощения и скорости звука, динамического модуля. Можно утверждать, что нет двух полимеров различного химического строения, у -которых -были -бы идентичны температурные зависимости этих параметров. В связи с этим в последнее время развивается акустиче- [c.266]

Температурные переходы при —42 °С у ПЭВД и при —26 °С у ПЭНД (см. табл. 1), которым соответствуют максимумы расположенные при —5 °С (ПЭВД) и —22 °С (ПЭНД), представляют собой температуры стеклования соответствующих видов полиэтилена. При Г > Га (Т = —42 °С) у ПЭВД и Г > (Гg = —26 °С) у ПЭНД почти в 2 раза возрастает температурный коэффициент скорости звука этим переходам соответствуют сравнительно высокие значения энергии активации (см. табл. 1). На графике с = [ (Т) такой переход более четко проявляется у ПЭВД и наблюдается более интенсивный и широкий максимум tgб.B e это убедительно говорит о том, что указанный температурный переход (Р-релакса-ция) обусловлен стеклованием аморфных областей полиэтилена. [c.164]

Механизм передачи энергии заключается в том, что она распространяется по изотермическим молекулярным цепям со скоростью звука. Исходя из этих соображений П. Бриджмен устанавливает известную формулу, связывающую коэффициент теплопроводности со скоростью распространения звука. Эта связь отражена также в известных формулах Б. Боровика и А. Кардоса [222]. Пропорциональность между теплопроводностью и скоростью звука подтверждается одинаковым характером изменения их с температурой и давлением. Температурные коэффициенты теплопроводности и скорости звука имеют отрицательные значения, исключая аномальные 210 [c.210]

Образцы i -1,4-полибутадиена, наполненные сажей, по сравнению с ненаполненпыми обнаруживают 1) более высокую скорость звука при любой температуре, 2) те же температуры перехода Ts и Tj. Кроме того, кривая зависимости от Т для наполненных образцов становится более асимметричной в области более высокого рассеивания. Из этих и подобных измерений, проведенных на других каучуках, можно сделать вывод, что температуры перехода, по-видимому, мало изменяются при введении сажи. Температурные коэффициенты скорости звука и коэффициента затухания, а также положение точки перехода в стеклообразное состояние (Tg) остаются неизменными после введения активной сажи. Это показывает, что подвижность сегментов цепи не зависит от присутствия частиц наполнителя в противном случае должно наблюдаться изменение указанных выше величин и смещение Tg, как и при изменении подвижности молекул . Эти результаты подтверждают гипотезу о том, что силы, ответственные за улучшение механических свойств резин, содержащих активные наполнители, имеют преимущественно физическую природу химические связи, по-видимому, не имеют большого значения, особен но при низких или средних деформациях, которым подвергается на практике большинство резиновых изделий. [c.113]

В последние годы для определения температуры стеклования успешно используются акустические методы 1[19]. В зтом случае измеренные значения Tg могут зависеть от частоты акустических колебаний (при дилатометрическом способе определения Tg может зависеть от скорости нагревания или охлаждения), и фактически измеряется температура механического стеклования [4]. Акустическими методами температура стеклования определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Ткогда начинает размораживаться сегментальная подвижность микроброуновского типа, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука (рис. 32), принимается за температуру стеклования. [c.93]

Такой способ измерения Tg хорошо согласуется с определениями температуры стеклования, приведенными выше. Действительно, стеклообразное состояние характеризуется условием (0TjS>I, которому соответствует линейная зависимость скорости звука от температуры, причем температурный коэффициент скорости звука ниже Tg сравнительно невысок. Температура, при которой перестает выполняться это условие, и является температу- [c.93]

Эйкен и Эйген [685] воспользовались литературными данными для температурной зависимости плотности тяжелой воды и скорости звука в ней, чтобы вычислить термический коэффициент расширения и адиабатическую сжимаемость. По значениям этих величин и экспериментальным данным о теплоемкости при постоянном давлении была по формуле (11.20) вычислена теплоемкость при постоянном объеме тяжелой воды. Оказалось, что между 20 и 100° С величина Су уменьшается от 20,16 до 17,93 кал1молъ град. Экстремальных значений эта величина, по данным [c.194]

Формулы (173) и (174) справедливьГи для температурных переходов релаксационного типа, определяемых по изменению других динамических вязкоупругих функций. Температурные переходы могут определяться по температурной зависимости максимумов модуля потерь или податливости потерь, по изменению температурного коэффициента скорости звука , по точке перегиба на температурной зависимости динамического модуля упругости. В гл. 2 были выяснены причины, по которым максимумы различных вязкоупругих функций, соответствующие одному и тому же релаксационному процессу, оказываются расположенными при разных температурах. Заметим, что при наиболее низкой температуре всегда наблюдается температурный переход, фиксируемый по изменению температурного коэффициента скорости звука. Этот переход соответствует температуре, выше которой [c.99]

Результаты акустических измерений в макролоне представлены на рис. ЗЗ - 1 ". Из рисунка видно, что сушест-вуют по крайней мере две области, для которых характерно заметное изменение вязкоупругих свойств. Наиболее резкое изменение температурного коэффициента скорости звука происходит при температуре 139 С, которая и является температурой стеклования макролона. Меха- [c.121]