Излучение по нормали к поверхности

Закон Ламберта. Изменение интенсивности излучения по различным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону излучение энергии элементом поверхности в направлении элемента Р (рис. 6-3) пропорционально излучению dQ по направлению нормали к йР ), телесному углу под которым виден элемент Р из элемента dPу) и косинусу угла ф, образованного прямой, соединяющей элементы ёР и ёР . и нормалью к элементу ёР . При этом лучеиспускательная способность в направлении нормали в я раз меньше полной лучеиспускательной способности тела. [c.129]

Выражение (2.192) определяет поток энергии Q, излучаемый единичной площадкой поверхности F внутри единичного телесного угла ш в направлении, расположенном под углом ф с нормалью к поверхности. Тела, излучение которых подчиняется закону Ламберта, называют диффузными излучателями. Излучение реальных твердых тел, как правило, не подчиняется закону Ламберта. Металлы имеют максимум интенсивности при углах ф, равных примерно 40—80°, т. е. при наблюдении поверхности под значительным углом. Напротив, диэлектрики дают наибольшую интенсивность излучения в направлении нормали и весьма малое значение при больших углах ф. Однако в инженерных расчетах эти осложнения часто обходят и не учитывают с целью облегчения анализа реальные поверхности трактуются как диффузные излучатели. [c.195]

Изменение интенсивности излучения но различным направлениям определяется законом Ламберта. По этому закону количество энергии dQ, излучаемой элементом поверхности dFj более нагретого тела в направлении элемента поверхности dF, менее нагретого тела, пропорционально излучению энергии Е по направлению нормали к dfj, пространственному углу dv / и косинусу угла ф, образованного прямой, соединяющей элементы dF и dF,, и нормалью к элементу dF [c.274]

Во втором случае луч лазера падает на поверхность ОК через прозрачный слой, например приклеенную стеклянную пластинку, тонкую пленку масла или воды (рис. 1.41, б слева). Данный слой представляет собой инерционное сопротивление, препятствующее свободному расширению нагреваемой зоны. От этого повышается эффективность излучения в ОК и меняется характер диаграммы направленности продольных волн (рис. 1.41, б справа), максимум которой совпадает с нормалью к поверхности ОК. Прозрачный слой увеличивает амплитуды излучаемых про- [c.75]

Интегральный коэффициент излучения при увеличении угла наблюдения (т.е. угла между линией визирования и нормалью к поверхности объекта) [c.391]

Здесь 0, ф — зенитный и азимутальный углы на уровне верхней границы атмосферы 0о — угол, образованный касательной к поверхности планеты и нормалью на уровне верхней границы атмосферы /я — уходящее излучение атмосферы в зоне горизонта [c.199]

Закон Ламберта. Для заданного направления интенсивность излучения пропорциональна косинусу угла, который оно образует с нормалью к эмиссионной поверхности [c.90]

СТИ F, с общей излучательной способностью Wm бесконечно малую поверхность dP с излучением во всех направлениях. На другой черной поверхпости р2 выделим элемент площади dp2, воспринимающий некоторую долю излучения с элемента dPi. Положим, что длина отрезка прямой, соединяющей dp и dPi, равна г и что отрезок г образует с нормалями к поверхностям dPi и dp2 углы 01 и 0г. Количество тепла, передаваемое в направлении от dPi к dp2, которое обозначим через dq -z, прямо пропорционально os 6i (г. е. проекции dPx на dPi) и dp2 os 0а (т. е. проекции dp2 на dPi) и обратно пропорционально квадрату расстояния между этими двумя элементами площади. Обозначив коэффициент пропорциональности через можно [c.233]

Полная энергия, излученная областью 2 в бесконечно малый телесный угол AQ, содержащий нормаль к поверхности раздела, в единицу [c.318]

Мощность излучения dP, испускаемого элементом поверхности dS (см ) в пределах телесного угла dQ (ср), ось которого образует угол 0 с нормалью к поверхности (рис. 1.4), можно записать в виде [c.15]

Если лучистыми потоками обмениваются тела, обладающие значительными коэффициентами поглощения, то оказывается возможным пренебречь вторичными поглощениями отраженных потоков и получить выражение для результирующего лучистого теплообмена между произвольно расположенными в пространстве телами. Расс.матриваются (рис. 5.7) элементарные площадки dFi и dp2, принадлежащие двум произвольно расположенным в пространстве телам с поверхностями Fi и F2. Расстояние между площадками г зависит от выбора взаимного расположения площадок dFi и dp2 и, следовательно, является величиной переменной. Значения интенсивностей излучения Ещ и Е2п по нормалям к площадкам зависят от температур Ti и Гг и от коэффициентов черноты ei и ег площадок. На рис. 5.7 ф1 и фг —углы между нормалями к площадкам и направлением между центрами dFi и dp2, а dQi и йг — телесные углы, под которыми вторая площадка видна из центра первой и наоборот. [c.101]

Распределение лучистых потоков в зависимости от направления определяется законом Ламберта, согласно которому количество энергии, испускаемое диффузно излучающей поверхностью в каком-нибудь направлении, пропорционально косинусу угла между направлением луча и нормалью к поверхности. Излучение полированных металлических 392 [c.392]

Если контрольная поверхность Р совпадает с граничной поверхностью системы твердых тел, то в (16.7) Пд будет представлять собой внутреннюю нормаль к этой поверхности. Отсюда следует, что в случае непрозрачного тела результирующий поток излучения есть разность между потоками поглощенного и собственного излучений. [c.423]

Закон Ламберта. Закон Ламберта устанавливает, что угловая интенсивность излучения с единицы поверхности абсолютно черного тела в каком-либо направлении пропорциональна косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности [c.135]

Плотность потока излучения может изменяться по определенным направлениям излучения. Количество энергии, испускаемое в определенном иаправлении /, определяемым углом т]) с нормалью к поверхности п (рис. 16-1) единицей элементарной площадки в единицу времени в пределах элементарного телесного угла йсо, называется угловой плотностью излучения. По определению угловые плотности спектрального и интегрального излучения выражаются соотношениями [c.363]

Распределение потоков излучения из точки М элементарного объема или поверхности по направлениям распространения излучения S определяется интенсивностью излучения 1=1 М, S). Если интенсивность излучения не зависит от направления, 1 М, S)=/(AI), то излучение является полностью диффузным (на поверхности) или изотропным (в объеме). Удельная сила излучения диффузно излучающих поверхностей не зависит от азимутального угла и определяется лишь углом 0, образуемым направлением распространения излучения и нормалью к излучающей площадке [c.245]

Степень черноты поверхности е (более точно ее следует называть суммарной степенью черноты для излучения по полусфере, чтобы отличать от монохроматической степени черноты е , представляющей отношение интенсивности излучения при длине волны Я, и от направленной степени черноты (отношения интенсивности излучения в направлении, составляющем угол 0 с нормалью к поверхности) зависит от ее температуры и степени шероховатости, а для металлов — и от степени окисления. [c.92]

Интенсивность излучения с поверхности, обозначаемая буквой есть энергия, излучаемая в единицу времени на единицу простран ственного угла с вершиной на излучающей пло скости, на единицу площади проекции излучаю щей поверхности, на плоскость, нормальную кнаправлению излучения. Пусть i/5 (рис. 19) есть элемент поверхности излучающего тела. Количество энергии, излучаемой в единицу времени в пределах пространственного угла составляющего угол 9 с нормалью к dS, пусть будет равно dq. Тогда интенсивность излучения (/) с поверхности dS в направлении Ф определится уравне-Рис. 19. нием / [c.240]

В 2.9.4 описан метод Монте-Карло для построения хода лучей. Если при расчете радиационного теплообмена используется этот метод, то учет поляризации не вызывает затруднений. Тем самым отпадает необходимость в проведении оценки погрешности, связанной с пренебрежением поляризацией. При проведении вычислений указанным методом необходимо определять поглощенную поверхностью долю падающего иа иое излучения, уже поляризованного при предыдуншх отражениях и прохождениях. Свойства поверхности будут рассчитаны с использованием коэффициентов Френеля г р., и Индекс 2 означает р и 5 направления, определяемые падающим лучом (единичный вектор г направлен к поверхности) и нормалью к поверхности (вектор п) [c.462]

Теплообмен между дв мя элементами поверхности. Когда различно нагретые тела с абсолютно черной поверхностью расположены так, что лучи беспрепятственно проходят от одного тела к другому, каждое тело излучает тепло в сторону других тел и поглощает тепло, излучаемое другими телами. Более сильно нагретые тела теряют излучение.м больше энергии, чем поглощают. Для более холодных тел справедливо обратное. Таким образом, между горячими и холодными телами возникает лучистый теплообмен, который и бу-дет рассмотрен в последующем изложении. В этой главе предполагается, что поверхность излучающих тел абсолютно черная. На рис. 14-1 1 и ( Лг представляет собой элементы поверхности двух излучающих тел. Расстояние между 1НИМИ 5. Углы, образуемые нормалями к поверхностям с линией, соединяющей о ба тела 5, соответствен-Рис. 14-1. Лучистый теп- но равны (3] и (Зг. Тогда согласно фор-лообмен между двумя мулам (13-6) и (13-7) энергия (PQъ, элементами поверхности, излучаемая за единицу времени поверхностью йА в пределах телесного угла, под которым видна поверхность Лг, будет равна [c.482]

Согласно закону Планка энергия монохроматического излучения при любой температуре изменяется от О при Я=0 до максимального значения и вновь обращается в О при Я->оо. При любой длине волны она возрастает с увеличением температуры, однако значения, соответствующие малым длинам волн, возрастают быстрее, так что максимальное значение смещается в сторону малых длин волн по мере повышения температуры. Положение максимума обратно пропорционально абсолютной температуре (закон смещения Вина), что вытекает из уравнения (П1-97). Соотношение имеет вид Ягаа 7 =2,885 10 3 лг °К-Степень черноты поверхпости 8 (или, более точно, полное полусферическое излучение), в отличие от энергии. монохроматического излучения е/, (коэффициента излучения при длине волны %) и от энергии направленного излучения 80 (коэффициента излучения в направлении, составляющем угол 0 с нормалью к поверхности), изменяется в зависимости от температуры поверхности, шероховатости ее, а также от наличия окислов на металлической поверхности. [c.228]

Теплопередачу в области торможения к космическому кораблю, возвращающемуся на Землю, можно оценить, рассматривая полубеско-нечный слой горячего газа, однородного по температуре и плотности. Пусть температура газа и его плотность q , соответствуют равновесным условиям в области торможения. Предполагается, что слой горячего газа обладает толщиной б, равной расстоянию отхода конусной ударной волпы. Количество энергии излучения в интервале волновых чисел от со до со - г da, падающее на единичную площадь в телесном угле dQ, составляющем угол 0 с нормалью к поверхности корабля, выражается следующим образом [c.342]

Пренебрежение энергие излучения, иадающех ие в направлении нормали к поверхности пороха, справедливо ввиду большого. чиачения показателя поглощения ракетного порохового заряда. Вклад энергии и,элучения в направлениях, иных, чем нормаль к поверхности пороха, относительно невелик для сильно поглощающего пороха на некотором расстоянии от поверхности пороха. [c.459]

Здесь Qo — удельная объемная энергия сублимации, ад — плотность потока энергии излучения, падающего на данный элемент поверхности лунки. При = onst величина q является функцией tto — угла между падающим лучом и нормалью к поверхности сублимации в точке падения луча (см. рис. 50), так как от о зависит площадь элементарной площадки, на которую падает излучение [c.167]

Рис. 6. Схема фокусирующего метода Лауэ 5—точечный источник излучения Л —фокус 5 —фокальноепятно е—угол между средними и граничными лучами падающего пучка а—угол между средним лучом падающего пучка и нормалью к поверхности кристалла Ф—угол между нормалью к отражающей системе плоскостей и кристаллической поверхностью

Излучение полированных металлических поверхностей сильно поляризовано, что приводит к зиачительнным отклонениям от закона Ламберта. Плотность излучения металла минимальна в направлении нормали и возрастает с увеличением угла между лучом и нормалью. В результате такого распределения полусферическая степень черноты епс в 1,1 —1,3 раза больше нормальной степени черноты е . В расчетные формулы теплообмена излучением в сосудах с вакуумной изоляцией нужно подставлять величину епс. [c.37]

Так как площади АВ01Си АВО Сг и т. д. равны между собой для любого угла ср между нормалью к поверхности трубки и выбранным направлением, то равны и соответствующие объёмы. Следовательно, в этом случае интенсивность излучения какого-либо элемента поверхности трубки не зависит от угла ср. Если же, наоборот, коэффициент поглощения радиации в газе очень велик и каждый слой газа как бы сперва поглощает всю поступающую в него радиацию, а затем вновь испускает её (диффузия излучения), то фактически во внешнее пространство поступает излучение лишь очень тонкого слоя газа, лежащего под окошком АВ. В этом случае мы имеем дело с телом, поглощающим все падающие на него лучи данной длины волны, и поэтому закон распределения интенсивности излучения по различным направлениям соответствует излучению чёрного тела, т. е. определяется законом Ламберта. [c.361]

Смотреть страницы где упоминается термин Излучение по нормали к поверхности: [c.131] [c.296] [c.15] [c.528] [c.275] [c.307] [c.176] [c.186] [c.85] [c.120] [c.45] [c.17] [c.199] [c.255] [c.289] [c.173] [c.43] [c.275] [c.92] [c.83] [c.95] [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология