Теория безвихревого движения

Теория безвихревого движения газовой пробки [c.173]

Теория безвихревого движения [c.242]

Если предположить, что к системе может быть применена теория безвихревого движения [58, 197, 207, 255, 822, 877], то тангенциальная скорость ит и радиус связаны уравнением [c.242]

Применение такой идеализированной картины к аналогичному вопросу о теплообмене шара или цилиндра с окружающей движущейся средой показывает, что хорошее совпадение теории с опытом получается при больших числах Re, т. е. в условиях развитой турбулентности. Дело в том, что хотя в этом случае имеются срывы вихрей за кормой в тыловой части течения (см. рис. 57), общая картина течения в передней, рабочей части и вокруг сферы остается неизменной и практически соответствует безвихревому движению, за исключением пограничного слоя, толщина которого уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [c.237]

Другой пример дает теория безвихревых гравитационных волн Б мелких водоемах с медленно изменяющейся глубиной Л. В самом грубом приближении средняя скорость частицы и(х, i) в этих волнах на мелководье для двумерного движения [58, разд. 2.2] удовлетворяет уравнению [c.150]

Как правило, в области, смежной с режимом оптимального к. п. д., линейная зависимость от Q и ю экспериментально подтверждается удовлетворительно. Это обстоятельство является важным экспериментальным обоснованием применения схемы безвихревого движения жидкости в теории лопастных машин. [c.60]

В этом параграфе изучаются свойства гладких чисто сверхзвуковых двумерных безвихревых изэнтропических течений. Здесь определяющим является свойство гиперболичности основных уравнений и связанные с ним факты локализации возмущений в областях, ограниченных характеристиками. Теория чисто сверхзвуковых течений во многом аналогична теории одномерных движений, рассмотренных в 15, 16. Исследованию возможных вырождений сверхзвукового течения при переходе через звуковые линии или скачки уплотнения будут посвящены дальнейшие параграфы. [c.258]

Дальнейшее развитие теории псевдоожиженного слоя возможно только при учете сил статического и динамического взаимодействия между соседними твердыми частицами, что позволит приблизить теоретические построения безвихревого движения к реальной обстановке. Однако для этого необходимо располагать значительно большим объемом экспериментальных данных по реологии системы, чем имеется в настоящее время. [c.250]

До сих пор мы рассматривали обтекание профиля идеальной жидкостью. Изложим некоторые соображения о влиянии вязкости. Вязкость жидкости вносит изменения в картину течения и приводит к различию между выводами теории потенциального обтекания профиля и экспериментальными данными. Влияние вязкости в случае хорошо обтекаемых тел сказывается лишь в тонком пограничном слое, вне которого движение можно считать потенциальным, т. е. безвихревым. [c.27]

Теоретическое обоснование существования безвихревых течений вытекает из двух теорем Кельвина и Лагранжа гидродинамики идеальной жидкости [581. Теорема Кельвина формулируется так при баротропном движении идеальной жидкости под действием объемных сил с однозначным потенциалом циркуляция скорости по замкнутому жидкому контуру не изменяется [c.50]

Такое движение называется безвихревым, или потенциальным. Оно является основой гидро-газодинамической теории течения в идеальных лопаточных механизмах (гидравлические турбины и насосы, газовые и паровые турбины, центробежные и осевые компрессоры). [c.289]

Всякое движение газа неразрывно связано с идущим в нем термодинамическим процессом. При этом возможны такие ситуации, когда этот процесс является однопараметрическим. Отсюда возникают термодина.ми-ческие подмодели, среди которых наиболее важной и часто эксплуатируемой является модель изэнтропического движения. Далее, большое место в газовой динамике занимает теория установившихся течений (в том числе безвихревых). В этой подмодели пространство событий отходит на второй план, каждое событие является вечным , застывшим во времени. В пространстве течения процесс утрачивает, вообще говоря, свойство детерминированности, что влечет целый ряд новых эффектов. К ним относится, например, переход через скорость звука и связанное с ним из.менение типа основных дифференциальных уравнений. [c.83]

Наибольшее применение теория движения идеальной жидкости находит у авиационных инженеров. Она, однако, играет важную роль в изучении гидродинамики инженерами всех специальностей. Дальнейшее изложение ограничивается простым случаем безвихревого или потенциального течения. Это название подразумевает отсутствие в жидкости вращения или завихренности. [c.115]

Если при каком-либо режиме (например, расчетном) циркуляция по контуру профиля лопасти постоянна по всей ее ширине, то коэффициенты йх и 1 постоянны для всей лопасти. Из уравнения (2. 116) следует, что циркуляция скорости по контуру лопасти является линейной функцией от подачи <3 и угловой скорости колеса со. Этот теорётический вывод, построенный на теории потенциального потока, может" ыть относительно легко экспериментально проверен для определенной проточной части машины. Такие исследования впервые были проведены применительно к насосам Всесоюзным научно-исследовательским институтом гидромашиностроения (ВИГМ). Границы сохранения линейной зависимости от производительности и числа оборотов, полученные экспериментально, позволяют по внешним характеристикам машины установить возможную область приложения теории безвихревого движения жидкости для исследования явлений в проточной части ее. [c.59]

Всем, имевшим дело с гидродинамикой, конечно, хорошо известно, что различают вихревое и безвихревое движение. Оказывается, что это разделение имеет место и в квантовой теории вопроса, причем здесь можно провести резкую границу между вихревым и безвихревым движением. Далее квантовая механика показывает, что в то время как в классической теории мы могли бы представит] , себе сколь угодно малое и слабое вихревое движение, вследствие квантовых явлений такое вйхреобразование, если можно так выразиться, происходит только скачками. Оказывается, что образование вихря связано всегда с скачкообразным увеличением энергии на какую-то характерную для данной ж Iдкo ти величину. Величину, разумеется, очень малую и обычно незаметную ввиду крайней слабости квантовых йффеКтов в обычных жидкостях. Наличие такой энергетической щели между безвихревым [c.14]

При отсутствии трения, поверхностей разрыва и ударов впхревые движения в газе возникнуть не могут. Следовательно, если газ находился в потенциально , (безвихревом) движении и на него накладывается второе потенциальное дви ение, то новое сложное движение также будет потенциальным. В ряде практически важных задач теории центробежных и осевых компрессоров считают, что удельный вес мало изменяется, т. е. принимают газ за несжимаемую жидкость. При таком допущении скорости сложного потенциального движения будут равны геометрической сумме сьюростей составляющих движений. Благодаря этому важному свойству потенциальных движений несж имаемых жидкостей упрощается решение задач теории взаимодействия твердого тела и жидкости путем наложения простейших потенциальных потоков друг на друга [И1—1,3]. [c.291]

Теория Дэвиса и Тэйлора, приводимая в этой книге, весьма важна для объяснения некоторых явлений в псевдоожиженных системах. Авторы предположили, что пузырь с лобовой частью сферической формы, показанный на рис. 8, поддерживается в неподвижном состоянии движущимся вниз потоком жидкости Кроме того, было сделано допущение, что движение жидкo т около лобовой части пузыря носит такой же безвихревый харак тер, как и около сферы радиуса Я, равного радиусу сфериче ской лобовой части пузыря. Соответствующий скоростной потен [c.41]

Следует отметить, что траектории твердых частиц, вычисленные на сгснове теории, базирующейся на предположении о том, что движение твердой фазы безвихревое, не соответствуют в точности экспериментально наблюдаемым траекториям. Однако имеет место хорошее согласие между теоретически вычисленными и экспериментально наблюдаемыми временами движения твердых частиц из начального в конечное положения и координатами начального и конечного положений твердых частиц. [c.160]

Решение обратной задачп теории сопла. Безвихревое стационарное движение песжпмаомой жидкости описывается уравнениями [c.117]

На частицы в неоднородном потоке действуют не только гравитационные, но и инерционные силы. Баланс этих сил и силы сопротивления среды определяет в условиях безвихревого течения траекторию частицы и вероятность ее захвата всплывающим пузырьком. В действительности гидродинамика акта значительно усложняется вследствие турбулизации пульпы всплывающими пузырьками и искажений, вносимых в поток самими частицами. Уравнения, предложенные для расчета вероятности столкновения частиц с пузырьками, можно разделить на две группы. К первой относятся формулы, основанные на концепции столкновения в результате турбулентных блужданий частицы и пузырька. Некоторые из них приведены в табл. 9.1 [формулы (1—5)]. В последние годы достигнут значительный прогресс в экспериментальном и теоретическом изучении турбулентного переноса и осаждения аэрозолей. Наряду с диффузионным был теоретически предсказан и практически подтвержден миграционный механизм осаждения. Он обусловлен пульсационной составляющей скорости потока. Теория миграционного механизма к настоящему времени разработана для осаждения частиц на стенки каналов. Применение ее для расчета турбулентной коагуляции помогло бы глубже раскрыть механизм субпроцессов и способствовать оптимизации гидродинамических условий. По данным Е. П. Медникова, на движение частицы в турбулентном потоке влияют продольная и пульсационная скорость среды поперечная турбулентная миграция крупномасштабное турбулентное перемешивание диффузия, вызванная мелкомасштабными пульсациями седиментация соударение со стенками и остаточная миграция. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология