Флуктуации радиоактивного распада

Флуктуации радиоактивного распада имеют случайный характер, поэтому ошибка отдельного измерения числа импульсов = УНи ошибка измерения скорости счета AI—YUi (см. также стр. 15). [c.174]

Однако, как известно, чувствительность радиометрического анализа лимитируется практически флуктуациями радиоактивного распада и наличием фона, также испытывающего флуктуации, имеющие статистический характер. Радиоактивные флуктуации не позволяют определить с требуемой точностью количество радиоизотопа путем регистрации за время измерения малого числа распавшихся атомов. [c.17]

И аппаратурные случайные ошибки, и случайные ошибки, вызванные флуктуациями радиоактивного распада, имеют статистический характер и подчиняются, в конечном счете, одним и тем же законам математической статистики. На практике те и другие ошибки присутствуют совместно, так что невозможно получить из экспериментальных данных величину погрешности, внесенной лишь аппаратурным оформлением метода. Определяемая экспериментально ошибка, включающая, кроме отклонений за счет статистического характера радиоактивного распада, также и отклонения, обусловленные аппаратурными факторами, является суммарной ошибкой опыта. [c.78]

ФЛУКТУАЦИИ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА [c.36]

В данной работе изучаются флуктуации радиоактивного распада и статистика регистраций актов радиоактивного распада. [c.36]

Радиоактивный распад вещества связан с вероятностью возникновения соответствующей энергии ядра. Поэтому скорость распада имеет флуктуации во времени и необходимо проводить измерение этой скорости в течение достаточного промежутка времени. Результат выражается средним арифметическим (или средним квадратичным) с указанием вероятной ошибки измерения (см. стр. 15). [c.173]

Флуктуации вызываются дискретной природой вещества. Плотность газа флуктуирует потому, что газ состоит из молекул. Флуктуации в химических реакциях возникают потому, что реакция происходит, когда сталкиваются отдельные молекулы. Флуктуации электрического тока обусловлены тем, что ток—это движение электронов, радиоактивный распад флуктуирует благодаря тому, что он связан с отдельными ядрами. Между прочим, это объясняет, почему формулы для флуктуаций в физических системах всегда содержат атомные константы, такие, как число Авогадро, масса молекулы или заряд электрона. [c.237]

Законы Р. имеют статистич. характер, для отдельного ядра невозможно предсказать момент его распада. Поэтому соотношения, описывающие Р., выполняются не строго. Скорость распада за равные промежутки времени при постоянной средней скорости испытывает флуктуации. Среднюю квадратичную флуктуацию ст (среднее квадратичное отклонение) можно найти по ф-ле g = /N, где N-среднее число актов радиоактивного превращения, зафиксированное за все время регистрации, а средняя квадратичная флуктуация (среднее квадратичное отклонение) о, числа актов радиоактивного распада за единицу времени 1(1 = [c.163]

Радиоактивный распад относится к случайным процессам. Следовательно, любая скорость счета, полученная при измерении излучения, испускаемого при радиоактивном распаде, проявляет некоторую степень статистической флуктуации. При всех измерениях радиоактивности эту флуктуацию следует рассматривать как неизбежный источник неопределенности. Лучшей оценкой стандартного отклонения а для х отсчетов является [c.113]

Естественно, что наличие радиоактивных флуктуаций ограничивает чувствительность м-етода, особенно при измерении слабых препаратов. Теоретически можно вычислить ошибку, предполагая, что погрешность вызвана только статистикой радиоактивного распада. Ошибка за счет статистики радиоактивного распада является тем пределом, до которого при данных условиях может быть снижена суммарная ошибка опыта. [c.78]

При радиометрических измерениях наряду с внешними случайными причинами на точности результатов сказывается непостоянство самой измеряемой величины. Флуктуации в радиоактивном распаде вызывают появление особой группы случайных ошибок, так называемых статистических ошибок. [c.232]

Статистические отклонения при радиоактивном распаде подчиняются определенным закономерностям. Во-первых, вероятность появления малых отклонений больше вероятности больших отклонений от среднего, иначе говоря, вероятность Р х) появления статистических отклонений есть убывающая функция их величины. Во-вторых, если число распадающихся ядер достаточно велико, то вероятность появления случайных отклонений не зависит от их знака, т. е. отклонения, равные по абсолютной величине, но противоположные по знаку, встречаются одинаково часто. Значение истинной скорости распада может быть получено лишь как среднее при достаточно большой продолжительности наблюдений (если, конечно, можно пренебречь уменьшением количества радиоактивного изотопа за выбранное время). Различия в скоростях распада за равные промежутки времени при постоянной средней скорости распада называются радиоактивными флуктуациями. Кривая распределения радиоактивных флуктуаций изображена на рис. 28. [c.57]

Распады отдельных ядер являются статистически независимыми явлениями и подвержены случайным флуктуациям. Для большого числа ядер, однако, флуктуации усредняются, и доля ядер, распадающихся в единицу времени, оказывается величиной постоянной, численно равной вероятности распада отдельного ядра в единицу времени. Эта величина называется постоянной распада и обозначается л, размерность ее обратно пропорциональна времени. Так как число атомов, распадающихся в единицу времени, пропорционально имеющемуся количеству их, то радиоактивный распад может быть выражен уравнением первого порядка. Если N число атомов, имеющихся в момент времени (, то [c.27]

Рпс. 107. Экспериментальное доказательство того, что флуктуации при рентгеновской эмиссионной спектроскопии и радиоактивном распаде могут быть представлены гауссовой кривой распределения флуктуаций, характеризуемой только значением М [c.288]

Из опытов с множеством атомов одного и того же изотопа можно определить средний период существования атомов до момента распада из этого периода (длительности жизни) можно вычислить вероятность радиоактивного распада для любого времени. Однако момент распада каждого индивидуального радиоактивного атома точно предсказать невозможно. Это означает, что, кроме всех прочих ошибок опыта, в результат вносится еще неопределенность, зависящая от хаотического характера радиоактивных распадов. Исследователю остается, таким образом, выбрать условия своих экспериментов так, чтобы ошибки, вызванные вышеупомянутыми статистическими флуктуациями, оставались ниже некоторого предварительно заданного предела. Вопрос этот количественно рассмотрен в литературе [73, 74]. [c.167]

Ток, возникающий в детекторе, проходит через высокоомное сопротивление, и падение потенциала на нем компенсируется соответствующей потенциометрической схемой. Напряжение, отвечающее разности между фоновым током и током, обусловленным элюированным пиком, подводится к потенциометрическому самописцу. Как уже отмечалось, величина ионного тока пропорциональна интенсивности излучения радиоактивного источника. Соответствующий распад самопроизволен, носит случайный характер, и поэтому будут наблюдаться флуктуации. Эти флуктуации источника вызывают соответствующие изменения ионного тока относительно некоторой средней величины. В чувствительных приборах флуктуации могут проявляться в нестабильности нулевой линии, когда измерение производится по дифференциальной схеме. [c.94]

Распад отдельного радиоактивного атома—явление случайное, вероятность которого характеризует степень устойчивости ядра атома данного радиоактивного изотопа. Поэтому изменение числа радиоактивных атомов происходит неравномерно—наблюдаются так называемые флуктуации в числе атомов, распадающихся за одинаковые промежутки времени. Эти флуктуации подчиняются законам математической статистики, что позволяет произвести необходимые расчеты для выбора условий опыта, обеспечивающих требуемую точность результата. [c.136]

При анализе различных метеоритов было идентифицировано около 25 радиоактивных изотопов с периодами полураспада от нескольких дней до миллионов лет, а также значительное количество стабильных продуктов реакций. В космическом пространстве любой радиоактивный продукт ядерной реакции в метеорите должен быть в состоянии насыщения (в единицу времени распадается столько же радиоактивных атомов, сколько и возникает) при условии, что интенсивность потока космических лучей сохраняется постоянной в течение времени, намного превышающего период полураспада. Удельные активности радиоизотопов в метеоритах обычно составляют 10—100 распад мин-кг. Сравнение отношений активностей радиоизотопов с различными периодами полураспада в недавно выпавших железных метеоритах с отношениями величин активности тех же изотопов в состоянии насыщения при получении их путем облучения железных мишеней на ускорителе может дать информацию о постоянстве интенсивности космического излучения во времени. Такое сопоставление относительных скоростей образования пар изотопов, например Аг (35 дней) — Лгз (270 лет), Аг - СР (3-10 лет), Ка"2(2,6 года) - АР (7,4-10 лет), Мп (280 дней) — Мп ( 2-10 лет), показало, что интенсивность космического излучения практически постоянна или меняется очень слабо [12, 13]. Этот метод не дает, конечно, возможности зарегистрировать такие флуктуации интенсивности, продолжительность которых мала по сравнению с наименьшим из периодов полураспада для рассматриваемой пары изотопов. [c.503]

Остановимся более подробно на чрезвычайно важном вопросе о пределе чувствительности радиометрических методов. Как указано выше, точность определения радиоактивности лимитируется флуктуациями радиоактивного распада и флуктуациями фона. Важнейшим вопросом при эт м является стабильность работы аппаратуры и неизменность внешних условий. Поэтому требуемая продолжительность измерения приточности резко возрастает при уменьшении измеряемой аюж шр гуйвличении фона. [c.17]

Указанная выше функция распределения не учитывает ошибок, вызванных работой измерительной аппаратуры и характеризует только флуктуации радиоактивного распада. Из-за статистических флуктуаций измеряемых счетчиком величин нельзя заметить ошибок, связанных непосредствен--но с работой аппаратуры (например, плохой работой счетчика). Тогда используют расширенное распределение Гаусса, которое учитьюает систематические отклонения измеряемых величин. [c.35]

Здесь речь идет о средней плотности в макрообъеме. Вследствие хаотичности молекулярно-кинетического движения в микрообъемах могут возникать значительные отклонения от средней плотности, что следует рассматривать как частный случай очень распространенного явления, называемого флуктуацией (лат. flu tuatio — колебание). Так, флуктуациям подвержены концентрация раствора, сила тока, давление (в частности, осмотическое), температура, радиоактивный распад и т. д. Флуктуационные отклонения плотности тем больше, чем меньше микрообъем они могут достигать 20% и более, считая от средней плотности газа в массе его. [c.61]

Возникновение и фиксация хиральности в живой природе представляют исключительный интерес. Попытки объяснить эти факты малой круговой поляризацией света, рассеянного земной атмосферой, или радиоактивным облучением (в связи с несохра-нением четности в ядерных процессах) не увенчались успехом. Следует рассматривать эти явления в свете общей теории добиологической эволюции, моделирующей возникновение порядка из беспорядка, возникновением информации (гл. 17). Выбор антипода означает создание информации, равной 1 бит на молекулу мономера. Есть веские основания считать, что первоначальное возникновение хиральности было результатом флуктуации. Флуктуационное отклонение от равномерного рацемического распределения может неограниченно нарастать, если система является автокаталитической, т. е. самовоспроизводящейся. Иллюстрируем это модельным расчетом. Пусть х, к Хг — числа молекул полимера (типа РНК), построенного соответственно из D- и -мономеров, количества которых мы обозначим через rrii и m2. Полимеры строят свои копии из мономеров — имеется матричная авторепродукция. Кроме того, полимеры способны распадаться. Кинетические уравнения, описывающие развитие системы, имеют вид [c.45]