Природа излучательной энергии

Природа излучательной энергии [c.15]

На основании закона Кирхгофа излучение продуктов сгорания в пламени (независимо от их природы и длины волны), если они характеризуются локальным равновесием, может быть описано законами излучения, полученными для абсолютно черного тела с учетом коэффициента излучения (их излучательной способности). Спектральное распределение энергии излучения пламени типичного осветительного состава (в сравнении с абсолютно черным телом) показано на рис. 1.5. [c.22]

Соотнощение (IV. 102) выражает тот факт, что отношение излучаемой и поглощаемой серым телом энергии не зависит от его природы и равно энергии излучения абсолютно черного тела. Это положение составляет содержание закона Кирхгофа. Из (IV. 102) следует, что тело с низкой излучательной способностью мало поглощает лучистую энергию. [c.339]

Из формулы Рэлея—Джинса следует, что излучательная способность абсолютно черного тела монотонно и быстро возрастает с уменьшением длины волны. В действительности же распределение плотности излучения по спектру абсолютно черного тела имеет максимум при определенной длине волны (рис. 1.11). Формула Рэлея—Джинса оказалась справедливой только в длинноволновой части инфракрасного спектра, с уменьшением длины волны расчеты по формуле Рэлея—Джинса расходятся с результатами экспериментов. Только в 1900 г. М. Планку удалось найти общее уравнение распределения энергии по спектру абсолютно черного тела, точно совпадающее с опытными данными. Для этого М. Планку пришлось отойти от классических представлений о природе излуче- [c.23]

Из закона Кирхгофа вытекают два следствия. Первое — из всех тел в природе наибольшей излучательной способностью обладает абсолютно черное тело. Второе — если тело в каком-то интервале длин волн не поглощает энергию излучения, то оно в этом интервале длин волн и не излучает ее. [c.426]

Определена орбитальная природа низшего электронно-возбужденного состояния комплексов, ответственного за люминесценцию, и получены количественные параметры, характеризующие процессы излучательной и безызлучательной деградации энергии фотовозбуждения. Установлено, что независимо от природы В1-лигандов и металлофрагментов Рс1(1ру) , Яи(Ьру)2 , Оз(Ьру)2 спеЕорально-люминесцентные свойства как моно-так и биядерных металлокомплексных систем на их основе определяются Р1(1ру) -хромофорной группировкой. [c.57]

В отличие от сплошного спектра абсолютно черного тела для плазмы при таких давлениях характерен спектр в виде множества отдельных линий, наложенный на континуум тормозного излучения. Велечина отношения интенсивности данной спектральной линии к интенсивности излучения черного тела при той же длине волны характеризует поглощательную или излучательную способность плазмы при данной длине волны. Это означает, что в интер валах длин волн, заключенных между спектральными линиями, средняя длина свободного пробега фотона очень велика, в то время как при длинах волн, соответствующих спектральным линиям, она может быть весьма мала. Излучение плазмы из экспериментальной установки, имеющей обычные лабораторные размеры, может быть практически черным для определенных длин волн (соответствующих спектральным линиям). При других длинах волн плазма совершенно прозрачна для излученця. При детальном исследовании проблемы излучения плазмы, видимо, необходимо при определении суммарного потока лучистой энергии производить суммирование по всем длинам волн, что потребует переработки громадного количества информации. Для упрощения задачи обычно вводится допущение, что плазма излучает как серое тело. Используется и компромиссный подход, когда для наиболее интенсивных спектральных линий делаются более тщательные расчеты, а для остального диапазона длин волн применяется приближение серого тела. При некоторых условиях, определяемых физической природой газа, излучение составляет существенную долю от общего потока тепла, отдаваемого струей плазмы. Э1 спери-менты показывают, что для многих газов излучением передается от 20 до 40% всего тепла. С другой стороны, для некоторых газов (например, гелия) на долю излучения приходится не более 2%. Естественно, что в первом случае необходимо более тщательное изучение процессов излучения, чем во втором. [c.74]

Таким образом, наиболее вероятным механизмом радиационного инициирования радикальной полимеризации на поверхности твердых тел является рекомбинация избыточных носителей, возникающих в рещетке твердого тела при облучении, на поверхностных уровнях, образуемых адсорбированными мономерами, с передачей выделяющейся энергии рекомбинации молекулам мономера, приводящей к образованию радикалов. Первой стадией этого процесса является захват электрона или дырки адсорбированной молекулой с образованием соответствующего ион-радикала, который затем рекомбинирует с избыточным носителем противоположного знака. Передача энергии электронного возбуждения от решетки твердого тела к адсорбированным мономерам в виде экситонов, а также излучательным путем для тел диэлектрической природы, по-видимому, маловероятна. [c.69]

Следует отметить, что такие излучательные процессы имеют большое значение для понимания механизмов фотохимических реакций. Например, уже в ранних работах по фотохимии указывалось на то, что возбужденные молекулы способны существовать в долгоживущем промежуточном состоянии [23, 24]. Триплетная природа этого состояния была доказана в работах Льюиса, Каша, Эванса, Теренина и др. [25—35], посвященных триплет-л рйплет-ному переносу энергии в матрице ЕРА при —180°С, фотомагнетизму Флуоресцеина, спектрам ЭПР и т. д. [c.377]

Для простых ароматических углеводородов, таких, как бензол и толуол, характерно резкое изменение природы первичных процессов при облучении во второй или третьей (1849 А) полосах поглощенМ по сравнению с их спектроскопическим и фотохимическим поведением в первой полосе поглощения при 2537 А. Недавно были определены абсолютные эффективности излучательных и безызлучательных процессов в бензоле и некоторых его алкильных производных при возбуждении во второе или третье синглетное состояние [699] . Прямой флуоресценции из этих состояний не наблюдается внутренняя конверсия из высших состояний и. з в первое возбуяеденное состояние б очень неэффективна, особенно в парах очень мала эффективность переноса энергии (любым спектроскопическим путем) с высших синглетных состояний бензола на нижнее триплетное состояние диацетила (см. работу [495в]). Это говорит о том, что в газовой фазе во второй и третьей полосах с высокой эффективностью происходит химическая реакция [699] этот вывод был недавно подтверн ден [502]. При 1849 А квантовый выход исчезновения бензола в парах около единицы в отличие от 0,0000 при 2537 А (при 2537 А не было обнаружено разложения в газовой фазе) [502]. Единственным продуктом при 1849 А, очевидно, является изомер (изомеры) бепзола с высокой энергией, который разлагается на углерод и (или) полимер и следы летучих продуктов, таких, как водород, метан, ацетилен, этан. [c.418]

В наще время исследования люминесценции обеспечивают получение обширной информации о природе возбужденных атомов или молекул, об их структуре, размерах и форме, их ориентации, времени жизни и, косвенно, об их дальнейшей судьбе, когда они существуют недостаточно долго, чтобы претерпеть излучательную дезактивацию. Таким образом, люминесценция является ценным методом исследования химии возбужденных состояний, и поскольку все химические реакции протекают с участием так или иначе возбужденных частиц, то люминесценция, понимаемая достаточно широко, освещает всю область химии. Мы вовсе не утверждаем при этом, что все возбужденные состояния приводят к люминесценции. Так как люминесценция представляет собой устранение возбуждения путем испускания в виде световых квантов поглощенной (или полученной иным образом) энергии, то она конкурирует с химическими реакциями, и с химической точки зрения каждый излученный квант является потерянным. Однако, как упоминалось выше, по изменению люминесценции в различных средах или при изменении температуры, а также по особенностям тушения люминесценции при добавлении молекул других веществ можно судить о процессах переноса энергии и о возможных химических реакциях. [c.65]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы с окисленной шеро.коватой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этого в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно можно рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и коивекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]