Отрыв электрона от нейтральной частицы

В ионном источнике нейтральные атомы и молекулы под воздействием определенных носителей энергии превращаются в ионы. Для того чтобы получить положительный ион из нейтральной частицы, последней следует сообщить некоторое количество энергии, способное по меньшей мере вызвать отрыв электрона с высшей занятой орбитали. Подвод энергии можно осуществить различными способами многие из них находят практическое применение в масс-спектрометрии для обеспечения ионизации нейтральных молекул. В хромато-масс-спектро-метрии применяются следующие методы, при которых ионизация происходит в газовой фазе ионизация электронным ударом, химическая ионизация, полевая ионизация и ионизация при атмосферном давлении. В обзорной работе [56] кратко рассмотрены эти методы ионизации. [c.280]

Отщепление заместителя, обусловленное малой прочностью связи между углеродами карбонильной группы и кольца, особенно при наличии геж-заместителей, приводит к тому, что даже при снижении энергии ионизирующих электронов пики молекулярных онов часто не удается обнаружить. Основное направление распада молекулярного иона — отрыв в виде нейтральной частицы кетена или его гомолога с миграцией атома водорода к кольцу [c.133]

Ионизация на поверхности. Процесс образования И., как правило, резко облегчается, когда нейтральная частица находится на поверхности твердого тела. При образовании положительного И. на поверхности металла происходит отрыв электрона от молекулы и переход его к металлу. В этом последнем акте выделяется энергия, равная по абсолютной величине работе выхода электрона из металла. Т. обр., суммарная затрата энергии на образование И. на поверхности равна I — ф, где I — энергия ионизации, а ф — работа выхода. Отношение числа И. к числу нейтральных частиц в пучке, летящем с нагретой поверхности, будет равно ехр [— (I—ф)/Д Т], где Е — газовая постоянная, а Г — абс. темп-ра поверхности. Для веществ с низкими потенциалами ионизации (тяжелые щелочные металлы) легко достигаются условия, когда удар атома о поверхность приводит к его ионизации с вероятностью, равной единице. [c.159]

При встрече кванта рентгеновского излучения с частицей газа происходит поглощение этого кванта и отрыв одного нз слабо связанных с атомом электронов, например одного из валентных электронов. Так как энергия связи удаляемого из атома электрона в этом случае много меньше, чем энергия поглощённого кванта, то избыток энергии поглощённого кванта передаётся освобождённому из атома электрону в виде большого запаса кинетической энергии. За счёт этой энергии быстро двигающийся электрон производит путём неупругих столкновений первого рода ионизацию большого числа нейтральных частиц газа. В результате рентгеновский квант оставляет в камере Вильсона след, состоящий из целого ряда отдельных тонких зигзагообразно расположенных полосок тумана. [c.235]

Отрыв электрона от нейтральной частицы [c.72]

В табл. Б.З приведены данные по реакциям отрыва электрона при столкновениях ионов с нейтральными частицами (ассоциативный отрыв и отрыв электрона без перегруппировки тяжелых частиц). [c.4]

Следует подчеркнуть, что энергия активации реакций, протекающих в конденсированной фазе, в частности биохимических, имеет совсем иную природу, чем энергия активации реакций в газообразном состоянии. Недопустимо переносить представления о механизме, полученные из кинетики газообразных реакций, на такие системы будет ошибочным искать между этими разнородными явлениями далеко идущие аналогии. Отличие состоит прежде всего в том, что вместо кратковременных столкновений реагирующих частиц, имеющих место для газообразных молекул, частицы в конденсированной фазе находятся длительно в непосредственном соседстве. Далее, окружающая среда настолько облегчает отрыв от нейтральной молекулы зарядов — электрона и протона, что весь механизм реакции коренным образом меняется. В газообразной фазе отщепление зарядов, наоборот, требует значительно большей энергии и идет с трудом. Здесь же подобный процесс преобладает, состоя, как правило, из окислительно-восстановительной реакции явного или скрытого переноса зарядов. Внешне такие реакции часто выглядят как перенос нейтрального атома водорода, т. е. как реакции гидрирования и дегидрирования. На самом деле здесь осуществляется перенос электрона и протона, происходящий настолько быстро, что обычными средствами разделить его на отдельные этапы пе представляется возможным. [c.346]

I — Энергия ионизации (другие обозначения АЯ ). Энергия (энтальпия) отрыва электрона от химической частицы. В частности, энергия ионизации атома — энергия, затрачиваемая на отрыв наименее прочно удерживаемого электрона от изолированного нейтрального атома и удаление электрона в бесконечность В = В+ + 1е , /= + АЯ . Единицы величины / — см. рубрику . Значения / для всех элементов — см. раздел 2.3. [c.202]

Нитрогруппа, связанная с алкилом, являясь сильным электроноакцептором, не способствует стабилизации положительного заряда, как, например, аминогруппа. В результате этого одним из основных направлений распада при электронном ударе является отрыв нитрогруппы с последующим распадом заряженного алкильного остатка [457—461]. Другие направления связаны с отрывом кислорода и нейтральной частицы воды с образованием иона со структурой нитрила. Третичные нитроалканы отщепляют HNOa. [c.202]

Излучение разряда обусловливается следующими процессами. Электроны, иоиы и нейтральные атомы в разрядной трубке находятся в непрерывном хаотическом движении, энергия которого поддерживается подводимым извне электрическим током При столкновениях между частицами с малыми энергиями происходят только упругие соударения. При больших энергиях сталкивающихся частиц происходит, как указывалось, ионизация атомов — отрыв электронов. Наконец, при промежуточных значениях энергии при столкновениях частицы переходят в возбужденное состояние. Время пребывания в возбужденном состоянии мало — порядка 10 сек. Возвращаясь в нормальное состояние, атом излучает квант света с соответствующей длиной волпы. [c.99]

Плазма - это полностью или частично ионизированный газ, являющийся в целом электронейтральным. Полностью ионизированный газ называют высокотемпературной плазмой, а частично ионизированный, т.е. содержащий наряду с заряженными частицами (ионами, электронами) нейтральные компоненты (атомы, молекулы, радикалы) - низкотемпературной плазмой. В плазмохимических процессах используют лишь низкотемпературную плазму. Если средние температуры всех компонентов плазмы близки между собой, то такую плазму можно считать термически равновесной. Термически равновесная плазма реализуется в разрядах при атмосферном давлении и выше. Если плазма находится при пониженном давлении, когда время соударения легкой электронной компоненты газа с тяжелой относительно велико, то происходит отрыв среднегазовой температуры плазмы от электронной, и такая плазма считается термически неравновесной. [c.442]

По мере нагревания вещество сначала плавится, затем испаряется и, наконец, переходит в состояние плазмы. В этих переходах есть нечто общее, заключающееся в нарущении тех или иных связей. При образовании плазмы совершается отрыв электронов от атомов и молекул — появляется ионизированный газ, содержащий ра(вные концентрации положительно и отрицательно заряженных частиц. Это и есть состояние вещества, называемое состоянием плазмы. На рис. 30 в качестве примера показано влияние температуры на содержание различных нейтральных и заряженных частиц в азоте при атмосферном давлении. Прерывистая линия показывает теоретическое уменьшение плотности азота вследствие термического расширения в отсутствии глубоких изменений молекул. [c.88]

Согласно Шеннону, наибольшей интенсивностью в массч пектре обладают пики ионов, содержащих четное число электронов на лигандах и центральный ион в характерном для него состоянии окисления. При сохранении степени окисления центрального иона, после отрыва первого нечетно-электронного фрагмента (например, периферийного или дикетонатного радикала) происходит отрьш четноэлектронных частиц. Отрыв второго нечетно-электронного нейтрального фрагмента соответствует понижению степени окисления центрального иона иа единицу. [c.108]

Отрыв одного электрона от молекулы с заполненной электронной оболочкой приводит к радикал-катиопу. Как было сказано выше (разд. 1.1), такие частицы могут рассматриваться как карбоний-ионы, но наличие нечетного числа электронов резко отделяет их от обычных диамагнитных ионов карбония. По этой причине они будут рассмотрены в гл. 8 вне рамок основного обсуждения карбониевых ионов. Здесь уместно только отметить, что радикал-катионы обычно образуются при отрыве одного электрона от стабильной молекулы либо за счет химического окисления, либо за счет столкновения с энергетически богатой частицей фотона, электрона или более тяжелой частицей, образующейся при радиолизе. Соответственно обычный карбоний-ион может образоваться при отрыве электрона от электрически нейтрального свободного радикала. Так, например, под действием электронного удара в масс-спектрометре могут генерироваться ионы карбония из свободных радикалов. Пока эта реакция не представляет практического интереса, но ее изучение приводит к получению данных по энергетике образования карбоний-ионов (разд. 4.1.3). [c.72]