ФУНКЦИИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ ПО СКОРОСТЯМ

Доказательство -теоремы Больцмана для обычной нереагирующей смеси газов приводится во многих учебниках статистической физики и хорошо известно. При этом ход доказательства не зависит от того, рассматриваются функции распределения частиц по скоростям f (к) или по импульсам (р). [c.21]

Почти во всех курсах статистической физики доказывается, что в газовой системе без химических реакций из условия (1.66) могут быть получены равновесные функции распределения частиц по скоростям (1 ), имеющие вид [c.24]

Поскольку (с учетом самопоглощения) радиоактивность осадка пропорциональна его массе,уравнение для функции распределения частиц по скоростям оседания можно пред- [c.182]

Согласно (3.48), формирование функции распределения частиц по скоростям в двухфазном потоке жидкость — твердое связано с перераспределением энергии в системе, которая подводится к ней несущим потоком. В качестве аргумента функции (3.48) выступает разница между значениями скорости диссипации энергии в пограничных слоях, окружающих частицы 2, и скоростью работы диссипации, затрачиваемой на поддержание частиц во взвешенном состоянии. Величину 0(Ш) можно трактовать как среднюю интенсивность флуктуаций в системе, [c.162]

Следовательно, введение ( о—в качестве аргумента функции распределения частиц по скоростям неправомерно. Как [c.163]

С целью дальнейшего уточнения вида функции распределения частиц по скоростям рассмотрим случай одномерного приближения, когда направление движения кристаллов совпадает с направлением действия силы тяжести. Для дисперсных систем, имеющих место в аппаратах с механическими перемешивающими устройствами, величиной градиента давления дР/6х в направлении действия силы тяжести можно пренебречь. Тогда [c.163]

Величина (ui) будет пропорциональна доле частиц размером Vi в системах, для которых выполняется условие (3.56), и ее можно найти, исходя из функции распределения частиц по скоростям, [c.166]

Знание мгновенной функции распределения частиц по скоростям позволяет вычислять средние значения энергии, скорости в любой момент времени. Кроме того, при реализации случайного процесса могут быть получены такие величины, как частота столкновений и средняя передача энергии за столкновение. Выводя все эти результаты на печать через определенный временной шаг, можно получить детальное онисание кинетики процесса. [c.187]

Излучающая газоразрядная плазма разделяется на плазму низкого и плазму высокого давления. К разряду высокого давления следует относить случаи, когда практически устанавливается локальное термодинамическое равновесие. В этих условиях всем частицам (электронам, атомам, ионам), входящим в любой малый элемент объема плазмы ), может быть приписана вполне определенная — одна и та же для всех — температура Т. Она определяет кинетическую энергию частиц, их распределение по энергетическим уровням и степень ионизации. В плазме низкого давления выравнивания средней кинетической энергии частиц не происходит. Здесь вообще нельзя говорить о температуре разряда — его энергетическое состояние следует задавать функциями распределения частиц по скоростям — отдельными для каждого вида частиц — электронов, ионов, атомов. Часто с хорошим приближением можно характеризовать такую плазму, задав две температуры — электронную и атомную Тц. При этом предполагается, что распределение электронов и атомов по скоростям соответствует закону Максвелла [c.259]

В молекулярно-кинетической теории неоднородных газовых сред в основе расчета проводимости плазмы также принимается допущение о том, что функция распределения частиц по скорости независимо от их нанравления определяется по Максвеллу. [c.156]

Статистический метод описания системы (функция распределения частиц по скоростям и в пространстве [3. 4], распределение вероятностей состояний отдельных частиц [5], корреляционные функции [6, 7 и т. д.) и основные количественные характеристики процесса следует выбирать, основываясь на правильной модели явления. Построение подобной модели требует постановки многих качественных и полуколичественных экспериментов и не может считаться в настоящее время законченным. [c.87]

Рис. 3.5. Зависимости характеристик формы функции распределения частиц по скоростям от скорости ожижающего агента (псевдоожиженный слой сферических частиц силикагеля в колонке диаметром 65 мм, при отношении высоты слоя к диаметру Г = 0,3) /— =4,3 мм 2— =2,5 мм 3— =1,2 мм.

Необходимо отметить, что результаты расчета коэффициентов рекомбинации с помощью уравнений типа Фоккера—Планка справедливы только до температур в несколько тысяч градусов. При более высоких температурах необходимо учитывать дискретный характер спектра системы К - -е, вследствие чего трудности при вычислениях существенно возрастают [194]. Кроме того, в этих расчетах используется предположение о равновесности функции распределения частиц по скоростям, что выполняется далеко не всегда. [c.70]

Пусть в начальный момент времени задана функция распределения частиц по скоростям. Реализация случайного процесса перехода системы из одного состояния в другое в общих чертах выглядит следующим образом [c.163]

Почему мы начали именно с электрического поля, а не магнитного Сила Лоренца, действующая на заряженную частицу в магнитном поле, перпендикулярна скорости частицы. Функция распределения частиц по скоростям, будучи скаляром, в первом порядке теории возмущений по магнитному полю определяется скалярным произведением скорости иа силу Лоренца, но последнее равно нулю из-за взаимной перпендикулярности этих векторов. Поэтому, имея в виду слабые поля, мы ограничимся эффектами, линейными по полю, и, следовательно, нужно обратиться к случаю электрического поля. [c.46]

Используя выражения для уровневых коэффициентов скорости прямой и обратной реакции (1.50), имеющие вид (1.55) и соотношение микроскопической обратимости (1.76) для сечений, после интегрирования по максвелловской функции распределения частиц по скоростям с температурой, одинаковой для всех частиц А, В, С, В, участвующих в реакции, получаем [c.26]

Глава III ФУНКЦИИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ ПО СКОРОСТЯМ [c.63]

Предположим, что функция распределения частиц по скоростям имеет вид [c.46]

Нахождение функции распределения частиц по скоростям в однородном газе. [c.29]

Одной из основных статистических характеристик локальнооднородной фазы является функция распределения частиц по скоростям, которая может быть получена из (3.46). Если движение стационарно и прямых столкновений между частицами не происходит [/(/о, /оО = 0], то можно записать [c.161]

Подведем некоторые итоги. Рассмотрена кинетика процесса релаксации системы частиц с начальными направленными скоростями к квазиравновесному распределению в группе легких частиц. Равновесие имеет относительно устойчивый характер, при этом средняя энергия легких частиц выше энергии тяжелых. Этот результат совпадает с выводами аналитической теории и доказывает возможность применения периодических граничных условий, несмотря на отсутствие строгого математического обоснования. Показано, что мгновенные функции распределения частиц по скоростям при достижении равновесия по энергии [Т — Т 0) значительно отличаются от максвелловских. Равновесной является среднее по времени от совокупности функций распределения при усреднении за промежуток времени порядка 4.10 сек. Квазиравновесное состояние в группе легких частиц достигается за время 5—10-10 сек. В заключение следует упомянуть, что скорости релаксационных процессов линейно зависят от плотности частиц в системе. Поэтому результаты расчетов можно обобш,ать на аналогичные системы с другими плотностями. [c.206]

В заключение можно отметить, что с помощью метода видео-магнитозаписи представляется возможным получить и другие характеристики двухфазного потока, такие, например, как функция распределения частиц по скоростям, коэффициент продольного пере- [c.149]

При построении теории высокочастотных разрядов, как и в любой теории плазмы, обычно исходят из предиоложения о характере электрического иоля, чтобы найти плотность заряда с/ и тока у. Для этого должны быть решены совместно уравнения Максвелла и (в зависимости от принятого приближения) либо кинетические уравнения, либо уравнения магнитной газодинамики или, наконец, уравнения движения среднего электрона . Только в случае линеаризации задачи (при небольших напряженностях полей) возможно сведение ее к решению уравнений Максвелла, дополненных так называемыми материальными уравнениями, в которые входят характеристики плазмы — проводимость о и диэлектрическая проницаемость е. Последние вычисляются отдельно с помощью уравнений движения. При достаточно больших магнитных нолях величины о и е являются тензорными. Строго говоря, параметры разряда должны быть определены через функции распределения частиц по скоростям [1]. Однако некоторые основные черты высокочастотных разрядов могут быть выявлены с помощью простейшей теории среднего электрона , в которой уравнение движения записывается в предположении постоянства коэффициента треипя между частицами [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология