Установившееся стационарное движение

При работе с ньютоновской жидкостью (глицерин) измерение можно начинать тотчас после пуска при работе с неньютоновской жидкостью необходимо выждать, пока установится стационарное движение. Для этого обычно достаточно трех оборотов цилиндра, после чего начинают измерения. По окончании измерений закрепляют тормоз и наматывают нить. [c.134]

Таким образом, между двумя растворами возникает разность потенциалов, которая замедляет дальнейшее движение ионов Н+ и ускоряет движение ионов С1 . Эта разность потенциалов будет возрастать, пока не установится стационарное состояние, при котором ионы Н+ и С1- движутся с одинаковой скоростью при определенном для данной,системы градиенте электрического потенциала. [c.490]

Первое и в большинстве случаев весьма разумное упрощение уравнения (I. 5) можно получить, если учесть, что массы ядер в тысячи раз больше масс электронов и поэтому средние скорости движений последних во много раз больше скоростей первых. В такой ситуации можно считать, что для каждого мгновенного положения ядер успевает установиться стационарное состояние движения электронов, т. е. состояния электронов адиабатически следуют за движением ядер, поэтому энергия электронов в нулевом приближении есть функция только положений ядер, а не их скоростей. В таком предположении удается отделить движение ядер от движения электронов и рассматривать их последовательно. [c.19]

Хигби полагал, что в жидкости, находящейся в турбулентном движении, жидкостная пленка на границе раздела фаз постоянно обновляется жидкостью из более глубоких слоев. При этом массопередача осуществляется посредством нестационарной молекулярной диффузии через тонкую жидкостную пленку, так как из-за кратковременности контакта фаз в пленке не успевает установиться стационарный режим. Хигби считал, что концентрация диффундирующего компонента на границе раздела фаз зависит от времени их контакта, в связи с чем начальным этапом массопередачи должно быть проникание (пенетрация, "проницание") через жидкостную пленку. Период проникания ("время экспозиции" по терминологии Хигби), отвечающий времени установления равновесия на границе раздела фаз, при рассмотрении массопереноса из цилиндрического и сферического газового пузырьков соответственно составляет [c.16]

При стационарной хроматермографии и 1 является функцией расстояния между положениями рассматриваемой точки и характеристической температуры. Однако у конца колонки установилось уже стационарное состояние, и вместо линейной скорости движения полосы 1О1 можно подставить скорость движения печи Па. Последнее уравнение запишется для случая хроматермографии следующим образом [c.418]

Бор предложил также метод расчета энергии стационарных состояний атома водорода (с использованием постоянной Планка). Он установил, что точные значения энергии стационарных состояний можно получить, если принять, что орбиты электронов являются круговыми, а момент количества движения электрона для основного (нормального) состояния равен А/2я, для первого возбужденного состояния 2/z/2it, для следующего возбужденного состояния ЗА/2я и т. д. [c.121]

Если вдувать топливно-воздушную смесь навстречу движению фронта воспламенения, то можно установить динамическое равновесие между распространением пламени и скоростью вдувания смеси, придав процессу стационарный характер. [c.21]

При выпуклой изотерме в противоположных направлениях действуют два фактора — фактор размытия фронта и фактор его сжатия. Поэтому на некоторой асимптотической стадии (при т- оо) должно произойти взаимное уравновешивание этих факторов и установиться движение стационарного фронта, перемещающегося с постоянной скоростью в режиме параллельного переноса. [c.195]

Так как ф зависит от ф, то вращение происходит неравномерно. Через достаточно продолжительное время стержень установится вдоль оси потока X. Но на частицу действует еще и броуновское тепловое движение. В рассмотренном двумерном случае стационарное распределение частиц по углам ф характеризуется функцией f(ф)(f(ф)dф — относительное число частиц, ориентированных в интервале углов от ф до ф4- ф). Условие стационарности распределения имеет вид [c.163]

Фрумкин и Брунс [52] установили, что возникновение максимума при восстановлении ионов одновалентной ртути в азотной кислоте на стационарном ртутном электроде в виде капли ртути, помещенной в стеклянную чашечку, сопровождается вызывающим вихри тангенциальным движением раство- [c.412]

Результаты экспериментальных исследований, проводимых обычно с помощью скоростной киносъемки [21], позволяют установить некоторую общую картину движения дисперсной фазы при относительно малых ее концентрациях (пневмотранспорт при сушке в трубах-сушилках, кристаллизация в циркуляционных аппаратах). Основное направление движения частиц— продольное, совпадающее с направлением движения несущего потока сплошной среды, и лишь отдельные частицы сравнительно медленно перемещаются в поперечном направлении. Имеет место различная скорость продольного движения частиц по сечению двухфазного потока, при этом эпюра скорости частиц приблизительно аналогична эпюре скорости потока сплошной среды. На участке равномерного движения частиц их скорость практически равна разности между скоростью несущего потока и скоростью витания частиц, а на участке разгона дисперсной фазы скорость частиц изменяется от нулевого значения в точке их ввода до стационарного значения, при этом длина участка разгона увеличивается для крупных частиц, обладающих большой инертной массой. Частицы вращаются, в основном, вокруг горизонтальной оси с угловой скоростью, увеличивающейся по мере возрастания степени несферичности частиц и скорости сплошной среды. [c.69]

Изучение процесса растекания представляет самостоятельный интерес. Уже давно было замечено [26] , что волна, связанная с растеканием, ограничена областью, непосредственно примыкающей к периметру расщирения растекающегося вещества. Так, если поверхность воды посыпать тальком или каким-либо другим инертным порошко-м и затем добавить каплю масла, то тальк выталкивается растекающимся маслом и собирается в виде гребня на периферии пленки, но в дальнейшем остается совершенно спокойным. Таким образом, при растекании движущая сила локализована на периферии поверхности раздела между маслом и водой. Эту силу, вероятно, лучше всего рассматривать как стационарное смещение молекулярных колебаний по поверхности раздела, которое приводит к довольно быстрому результирующему движению. Кэри и Ридил [27] нашли, что скорость растекания олеиновой кислоты на воде составляет около 20 см/с. Дэвис и Ридил [30] цитируют работу, в которой показано, что скорость растекания пропорциональна 5 (вероятно, 5в/а) и обратно пропорциональна вязкости жидкой фазы. Ахмад и Хансен [28] измерили скорость растекания олеиновой кислоты на тонких слоях глицерина и установили следующую зависимость [c.94]

Жуховицкий, Вагин и Петухов (1955) предложили метод, отличающийся от стационарной хроматермографии тем, что в печи осуществляется обратный градиент температуры, т. е. температура повышается в направлении движения печи. В этом случае процессы, происходящие в колонке, носят принципиально иной характер и стационарное состояние не может установиться. [c.423]

По истечении очень короткого времени (за которое атомы и молекулы еще не успеют существенно изменить свои положения) установится состояние динамического равновесия. Первичная падающая волна будет поддерживать некоторое стационарное состояние, в котором заряженные частицы дополнительно к их собственным движениям осциллируют с частотой волны под действием падающей волны и большого количества вторичных волн, излученных другими частицами. [c.242]

Оба состояния щ и и устойчивы по отношению к малым возмущениям, но одно из них, отвечающее более высокому значению Ф (см. рис. 5.5), метастабильно, т. е. неустойчиво по отношению, к достаточно сильным возмущениям. Если создать такое достаточно сильное возмущение (см. рис. 5.7), оно не будет затухать со временем. Вместо этого по среде побегут две расходящиеся волны переключения (рис. 5.6, б) и по прошествии некоторого времени в ней установится новое однородное стационарное состояние. Когда размеры среды велики по сравнению с шириной фронта такой волны и фронт находится еще вдали от границ среды, естественно предположить, что скорость движения фронта постоянна, и искать решение уравнения [c.160]

Основная идея волновой механики заключается в том, что для таких малых тел, как электрон, нельзя с определенностью сказать (как это делал Бор), где оно находится в данное время и куда направляется. Можно установить только относительную вероятность его нахождения в том или ином месте и наличие определенного количества движения в определенный момент времени. Как может показаться на первый взгляд, это создает некоторую неопределенность, но в действительности этого вполне достаточно, чтобы рассматривать проблемы атомной и молекулярной структуры. Ограничимся только той стороной волновой механики, а именно той частью теории, которая имеет дело со стационарными состояниями. Стационарным состоянием является такое, которое продолжает существовать в течение длительного времени, если только оно не подвергается внешнему воздействию. Энергетические состояния атома водорода являются стационарными состояниями такой системы. [c.18]

Предположим, что концентрация иона М°" у границы выше, чем это требуется регулирующим соотношением (1,48). Тогда в этом растворе напряженность поля будет меньше, следовательно скорость и упадет и ионы М° будут отставать в своем движении. Это приведет к уменьшению концентрации на границе, т. е. к увеличению напряженности поля. Стационарное состояние установится тогда, когда концентрация М° изменится настолько, что будет выполнено условие (1,48). Такое же установление стационарного состояния будет иметь место, если концентрация М°" будет меньше концентрации, определяемой регулирующим соотношением. [c.85]

Таким образом, при окислении металлов в контакте для поддержания стационарного потенциала ф необходимо движение электронов от металла Mei к Мец и движение ионов в растворе катионов от металла Mei к Мец и анионов в противоположном направлении. Это означает, что такая пара металлов представляет своеобразный короткозамкнутый гальванический элемент. Если электропроводность электролита достаточно велика и переходное сопротивление в месте контакта двух металлов достаточно мало, то можно пренебречь омическим падением напряжения в цепи такого элемента. Только при этом условии может установиться единый потенциал для обоих металлов Фо- Если же омическое сопротивление электролита и контакта сравнительно велико, то оба металла будут иметь различные потенциалы. Потенциал металла Mei будет отрицатель-. нее, чем ф , но положительнее, чем ф, а потенциал металла Ме будет отрицательнее, чем ф", но положительнее, чем ф (рис. 157). [c.576]

Бор предложил такше метод расчета энергии стационарных состояний атома водорода (с использованием постоянной Планка). Он установил, что точные значения энергии стационарных состояний можно получить, если принять, что орбиты электронов являются круговыми, а момент количества движения электрона для нормального состояния равен Й, для первого возбужденного состояния 2Л, для следующего возбужденного состояния ЗЙ и т. д. (см. разд. 3.8, где рассмотрен вопрос о моменте количества движения). Обратите внимание на то, что здесь удобнее пользоваться квантом момента количества движения к, а не постоянной Планка h. [c.105]

Чаще всего увлажнение материалов в изоляционных конструкциях ограждений, т. е. появление физико-механически связанной воды, начинается с конденсации внутри ограждения водяного пара, диффундирующего через ограждение под действием разности парциальных давлений. Конденсация пара происходит тогда, когда перегретый пар на пути движения встречает слои ограждения с температурой, при которой пар становится насыщенным. Возможность конденсации влаги в ограждении может быть выяснена расчетным путем. В расчете предполагается стационарность как потока теплоты, так и потока влаги. Для решения задачи сначала следует установить характер изменения температуры и парциального давления водяного пара внутри ограждения. [c.84]

Для определения зависимостей объемной концентрации дисперсной фазы и скоростей фаз и от текущей высоты к уравнение стационарного движения частиц в аппарате (2.72) необходимо решать совместно с соотношениями (2.102). Представляет интерес установить, при каких условиях можно пренебречь инердаонными членами в уравнении движения и решать задачу в квазиравновесном приближении. Из физических соображений ясно, что зто можно сделать в том случае, когда [c.103]

Этот вариант метода, который впервые применили Жуховицкий и сотр. (1951), явился темой многочисленных последующих публикаций этих авторов (см. обзорную статью Жуховицкого и Туркельтауба, 1957а). В принципе применяемый прн этом методе прибор отличается от обычного лишь тем, что короткая по сравнению с длиной колонки трубчатая печь движется вдоль колонки с постоянной скоростью щ в направлении движения газа-носителя. В печи поддерживается градиент температуры, совпадающий с направлением движения печи. Температуру замыкающего края печи будем далее обозначать Гшах, а переднего края — Т . Температура вдоль печи может изменяться по любому закону, однако для простоты теоретического рассмотрения предполагается линейное падение температуры вдоль печи с градиентом температуры // град см). В момент ввода пробы печь находится у начала колонки -й компонент смеси, скорость движения которого ю-, (при температуре Го п заданной линейной скорости газа-носителя и ) больше, чем щ, будет опережать печь. Разумеется, такой компонент будет двигаться так же, как прп обычной проявительной хроматографии. Если же IVI при температуре будет меньше, а при Г, ах больше, чем ио, то полоса вещества будет двигаться внутри печи. Если полоса продвинется дальше вдоль печи, она попадет в зону более низких температур и скорость ее движения уменьшится. Таким образом, должно установиться стационарное состояние, когда полоса вещества движется ири некоторой соответствующей данному компоненту характеристической температуре прп которой [c.415]

Как показано в разделе 4.1, в неподвижном слое катализатора, работающем с периодическим изменением направления подачи реакционной смеси, может установиться температурный режим, при котором разность Гтах Тщ мбжду макйимальной температурой в слое и начальной температурой свежей смеси намного превосходит величину адиабатического разогрева смеси при полной (или равновесной) степени превращения. Это происходит из-за того, что тепло реакции выделяется главным образом в зоне высоких температур, а периодические переключения направления движения газа как бы запирают эту зону внутри слоя. Предложенный нестационарный способ по сравнению с традиционными стационарными дает возможность создания оптимальных условий для осуществления обратимых экзотермических реакций в одном слое катализатора без сооружения промежуточных теплообменных устройств. Кроме того, этим способом можно перерабатывать слабокопцентрированные газы без их предварительного подогрева. [c.106]

Чанг [57], решив (2.4.15), установил, что скорость изменения составляющей Wv.x значительно выше скорости изменения параметров состояния конденсатора в нестационарном режиме.. Поэтому при моделировании паро-газо-жидкостного пространства можно воспользоваться стационарным уравнением сохранения количества движения. Сперроу [58] показал, что пренебрежение конвективной составляющей переноса энергии и инерционными силами несущественно сказывается на получении конечных решений. Поэтому для оценки влияния нестационар-ности переноса энергии рассматриваем систему (2.4.15), пренебрегая конвективной составляющей и принимая, что перенос теплоты через пленку конденсата осуществляется теплопроводностью при граничных условиях третьего рода (рис. 2.11). Решение уравнения теплопроводности для этого случая приведено в [59] в виде функции [c.57]

В растворе электролита часть силы внутреннего трения обусловлена деформацией ионной атмосферы. В невозмухценном растворе каждый ион окружен атмосферой из ионов противоположного знака, находящихся в среднем на расстоянии 1/х как было показано (гл. П), это распределение обладает сферической симметрией. Под влиянием градиента скорости в растворе эти атмосферы деформируются, превращаясь из сферических в эллипсоидные. Электростатические силы и тепловое движение стремятся восстановить сферическую форму ионных атмосфер. В результате влиянм этих двух противоположных тенденций, а также вследствие того, что время релаксации т является конечной величиной, установится некоторая стационарная деформация. Если считать относительную скорость деформации равной д х1ду, тогда стационарная деформация будет дЬх Ьу. Так как, согласно уравнению (12), z = [>i/ж kT, то деформация ионных атмосфер [c.78]

Простейшей формой частиц, которые могут ориентироваться в потоке, являются эллипсоиды. Поэтому поведение суспензии жестких эллипсоидов при течении в поле скоростей с продольным или поперечным градиентом позволяет установить влияние фактора ориентации на характер зависимостей ц (у) и X (е). На каждую частицу в потоке действуют силы вязкого трения окружающей среды и силы, обусловленные броуновским движением самой частицы. Под действием градиента скорости частицы стремятся ориентироваться в потоке строго определенным образом, броуновское движение служит дезориентирующим фактором. В результате в стационарном потоке устанавливается некоторое равновесное распределение ориентаций осей частиц, которое зависит как от собственных свойств частиц (их размеров, формы и коэффициента диффузии), так и от градиента скорости. -Совокупность вязких потерь при деформировании такой суспензии определяется распределением ориентаций осей частиц относительно направления градиента, скорости. Различие в распределении ориентаций возможно только, если частицы обладают анизо-диаметричностью формы в суспензии сферических частиц все направления ориентации равновероятны, и возрастание градиента скорости не изменяет структуры системы. [c.414]

Теория, которая избегает допущения установления мгновенного равновесия и других недостатков концепции теоретических тарелок, должна основываться на скорости, с которой может в действительности установиться равновесие в обычных условиях хроматографии. К тому же должны быть рассмотрены скорости диффузии в подвижной и стационарной фазах. Хроматографические теории, основное внимание в которых акцентировано на кинетике, называют кинетическими теориями , хотя было бы более точно использовать термин линейная неидеальная теория . Первое подробное изложение такой теории было дано датскими химиками ван Деемтером, Клинкенбергом и Зюйдервегом в 1956 г. общее уравнение для расчета величины тарелки как функции скорости движения подвижной фазы иногда называют уравнением ван Деемте-ра. Дальнейшее развитие эта теория получила главным образом благодаря работам американского химика Дж. Калвина Гиддингса. Интересующиеся читатели найдут обширное и доступное изложение основ современной хроматографической теории в его книге, ссылка на которую приведена в списке литературы, помещенном в конце главы. [c.535]

Для того чтобы мог происходить фотосинтез, в хлоропласты должна поступать двуокись углерода. Небольшое количество СО2 образуется в результате дыхания в митохондриях, нахо-ДЯШ.ИХСЯ по соседству с хлоропластами (сами хлоропласты, по-видимому, не дышат), но, разумеется, количество углерода в растении от этого не увеличивается. Главным поставщиком углерода служит внешняя среда, т. е. либо вода, в которую погружены листья водных растений и в которой растворен углекислый газ, либо воздух, окружающий листья наземных растений. Фотосинтезирующие растения поглощают СО2 из окружающей среды, вследствие чего концентрация СО2 вблизи растения снижается, т. е. возникает градиент концентрации. Благодаря этому градиенту происходит диффузия (обусловленная беспорядочным тепловым движением молекул) из области с более высокой концентрацией СО2 в область с более низкой концентрацией. В полностью неподвижной воде или в неподвижном воздухе этот градиент теоретически должен был бы простираться до бесконечности, т. е. стационарное состояние не могло бы установиться. На самом же деле в достаточно большом, но конечном объеме, содержащем СО2 и растение, стационарное состояние устанавливается довольно быстро. Кроме того, в присутствии транспирнрующего растения воздух не может быть полностью неподвижным (стр. 62), и даже в воде, по-видимому. всегда существуют хотя бы небольшие конвекционные токи, обусловленные местными разностями температуры. Однако, несмотря на эти неизбежные слабые движения в практически неподвижном воздухе или в воде, СО2 поступает в растение гораздо медленнее, чем в активно перемешиваемой среде. Следовательно, молекулы среды (воздуха или воды) препятствуют движению молекул СО2 иными словами, диффузионный ток, направленный к растению, встречает на своем пути определенное сопротивление. [c.52]

При стационарном режиме диффузии, как показано в разделе 5.2, на границе раздела между двумя растворами установится скачок потенциала, который будет ускорять движение более медленных ионов и замедлять движение более быстрых ионов в такой мере, что скорости дУ5ффузин обоих сортов ионов уравняются. Более быстро двигающиеся ионы будут как бы тащить за собой ионы, двигающиеся более медленно. На гран1ще раздела, со стороны раствора меньшей активности (йг) появится избыточный заряд того знака, который несут более быстро двигающиеся ионы. А со стороны раствора большей активности (oi) будет избыточный заряд, определяемый более медленно диффундирующими ионами. [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология