Закон Ньютона и коэффициент теплоотдачи

При конвективном теплообмене между стенкой и теплоносителем, удельный тепловой поток по закону Ньютона пропорционален коэффициенту теплоотдачи и разности температур стенки и теплоносителя [c.125]

Выше, при рассмотрении конвективного теплообмена, тепловой поток, в целях упрош,ения, бы.о выражен через простое уравнение теплоотдачи (закон охлаждения Ньютона), и сложность задачи заключалась в отыскании для каждого частного случая числовых значений коэффициентов теплоотдачи а. Аналогично при рассмотрении массопередачи количество вещества, переносимого из одной фазы системы в другую, мы выразили простым обшим уравнением массообмена таким образом с (ожность решения задачи массообмена осталась для нахождения числовых значений коэффициентов массопередачи Ку и [c.473]

Основной характеристикой интенсивности теплообмена, подлежащей опытному исследованию, при конвективной теплоотдаче в щелевидных каналах является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи наиболее надежным и самы.м распространенным является метод стационарного теплового потока с использованием закона Ньютона — Рихмана [c.130]

Согласно закону Ньютона—Рихмана среднее значение коэффициента теплоотдачи [c.103]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от режима движения среды, ее скорости, температуры и теплофизических свойств, формы и размеров элементов поверхности теплообмена. Если температуры среды и стенки, а также коэффициент теплоотдачи изменяются вдоль поверхности, то используют дифференциальную форму записи закона Ньютона в виде уравнения (IX,3), в котором коэффициент а носит локальный характер. Поскольку вынужденная и свободная конвекции всегда сопутствуют друг другу, коэффициент теплоотдачи а отражает влияние на передачу тепла конвекцией обоих этих факторов. С увеличением скорости среды и уменьшением разности температур отдельных участков среды роль вынужденной конвекции в теплопереносе возрастает. При прочих равных условиях увеличение разности температур стенки и среды позволяет передать большее количество тепла. [c.162]

Это выражение часто называют законом теплопередачи Ньютона. В действительности его следует рассматривать не как выражение какого-либо закона природы, но просто как определение коэффициента теплоотдачи. [c.29]

Соотношение (9.2) обычно называют законом охлаждения Ньютона . В действительности, конечно, это не закон, а всего лишь определение величины а, которая носит название коэффициента теплоотдачи. [c.244]

Совершенно очевидно, что то же самое определение коэффициента теплоотдачи могло быть использовано и в случае, если бы поток отдавал свое тепло твердой стенке. Соотношение (13.1) иногда называют законом охлаждения Ньютона (см. также стр. 244 и 263). Однако такую терминологию вряд ли можно считать удачной, поскольку в действительности выражение (13.1) не отражает никакого [c.364]

В основу методики определения коэффициента теплоотдачи был заложен метод стационарного теплового потока, в котором используется закон Ньютона — Рих-мана [c.66]

Коэффициент теплоотдачи а является основной характеристикой закона Ньютона — Рихмана, описывающего теплоотдачу от теплоносителя к поверхности нагреваемого или охлаждаемого объекта. Согласно этому закону, тепловой поток зависит от интенсивности проникновения тепла через поверхность объекта, выражаемой коэффициентом теплоотдачи а как мерой тепловой проводимости пограничного слоя, образуемого теплоносителем, и от разности температур теплоносителя /ср и поверхности объекта / (или температурного напора) [c.17]

Методы определения коэффициентов теплоотдачи можно разделить на стационарные и нестационарные. В стационарных методах должны быть достигнуты такие условия, при которых ни температуры, ни тепловые потоки не меняются во времени. В этом случае а определяется из закона Ньютона — Рихмана (3.2). Для определения а необходимо измерить /ст w. ty и найти плотность теплового потока. Последняя может быть определена на основе других физических процессов. Например, при использовании электрического нагревателя постоянной мощности тепловой поток рассчитывается по формуле (2.20). [c.152]

Одной из основных встречающихся в расчетной практике величин, подлежащих экспериментальному определению и используемых теорией подобия, является коэффициент теплоотдачи. Понятие коэффициента теплоотдачи вводится законом Ньютона, устанавливающим связь между количеством передаваемого тепла dQ, величиной поверхности теплообмена йР, температурным напором стенка—поток А/ (см. рис. 1) и временем, в течение которого происходит теплообмен путем теплоотдачи йт [c.263]

Находим коэффициент теплоотдачи а и д " по закону Ньютона—Рихмана [c.410]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от режима движения среды, ее скорости, температуры и теплофизических свойств, формы и размеров элементов поверхности теплообмена. Если температуры среды и стенки, а также коэффициент теплоотдачи изменяются вдоль поверхности, то используют дифференциальную форму записи закона Ньютона в виде уравнения (Ш-З), в котором коэффициент а носит локальный характер. [c.130]

Пусть теплообмен со средой происходит по закону Ньютона, средний поверхностный коэффициент теплоотдачи а связан с коэффициентами теплоотдачи а, Оу, аг на гранях зависимостью [c.37]

В общем случае коэффициент теплоотдачи переменен по поверхности F. Если а и AI не изменяются по F, то закон Ньютона — Рихмана может быть записан следующим образом [c.126]

Для расчета теплопередачи часто необходимо знать среднее по поверхности значение коэффициента теплоотдачи. Среднее значение а определяют согласно закону Ньютона—Рихмана [c.175]

Замена в законе Ньютона—Рихмана температур энтальпиями позволяет учесть основное влияние химических реакций иа процесс теплоотдачи. При использовании уравнения (15-10) значения коэффициентов теплоотдачи в первом приближении. можно брать из формул для течений без химических реакций. Конечно, при наличии химических превращений могут измениться и значения коэффициентов теплоотдачи, так как соответственно изменяются поля температур, скорости и концентраций, однако влияние последних факторов не столь значительно, как влиянне тепловых эффектов реакций. Уравнение (15-10), по-видимому, дает наилучщие результаты, когда выполняются как е-либо из трех ранее отмеченных частных случаев. [c.357]

Закон Ньютона и коэффициент теплоотдачи [c.207]

При выполнении работы [325] на стенде моделировались условия охлаждения вытягиваемых изделий с помощью нихромовой пластины, нагреваемой электрическим током. Температура поверхности пластины измерялась радиационным пирометром. Коэффициент теплоотдачи определялся из кривых распределения температуры по высоте пластины. Зависимость а от температуры в интервале 400—700° С оказалась небольшой, и поэтому возможно применение закона теплоотдачи Ньютона =аГ. [c.197]

Коэффициенты теплоотдачи и теплопередачи. Важной величиной при анализе теплообменников является коэффициент теплоотдачи, обозначенный здесь через и, и коэффициент теплопередачи и. Последний определяется из дифференциального соотношения (закона Ньютона для теплопередачи) следующим образом [c.31]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]

Физическая модель этой схемы следующая движущийся со скоростью кусковой материал, имеющий одинаковую температуру и высоту Н , вступает в теплообмен с газом, температура которого на входе в слой равна Скорость газового потока на свободное сечение оценивается величиной , а его толщина При упрощенном рассмотрении процессов теплообмена в слое кусковых материалов используют двумерную схему расчета (см. кн. 1, гл. 5, п. 5.2) и исходят из следующих допущений слой кусковых материалов однороден по своему фракционному составу тепловой поток от газа к кускам в любой точке слоя пропорционален разности температур между газом и поверхностью кусков, т.е. определяется законом Ньютона коэффициент теплоотдачи от гдаа к кускам одинаков не только для всех точек поверхности куска, но и по всей высоте и сечению слоя теплофизические свойства кусков слоя и газа не зависят от температуры и принимаются средними передача тепла в газе и в слое от куска к куску путем теплопроводности отсутствует изменения в объеме газа и слоя, связанные с изменениями температуры, невелики, что позволяет пренебречь ими потоки газа и кусковых материалов равномерно распределены по сечению аппарата и расходы их неизменны стенки аппарата, где размещается слой, непроницаемы для газа и идеально теплоизолированы. [c.162]

При решении технических задач рекомендуется применять упрощенную схему механизма теплообмена, предполагая, что передача тепла в. охлаждающую жидкость происходит по закону Ньютона для теплоотдачи 4]. По этому закону тепло, отдаваемое в единицу времени, пропорционально площади поверхности теплоотдачи, разности средних температур поверхности Оа, охлаждающей жидкости и величине коэффициента теплоотдачи ё, выраженного в ккал1м час. град [c.220]

Процесс неизотермического вытеснения нефти горячей водой с учетом теплообмена с окружающей средой рассмотрен в [И] в предположении вьшолнения закона Ньютона для интенсивности теплообмена. Система записана в инвариантах Римана. Найдены законы движения фронтов вытеснения. Получены автомодельные асимптотики решения при конечном коэффициенте теплоотдачи. Получен первый интеграл движения фронтов вытеснения с использованием закона сохранения массы. Показано, что с увеличением темпа нагнетания теплоносителя нефтеотдача возрастает. Эта же задача рассмотрена в [36], где методом характеристик рассчитаны [c.181]

При электрсобогреве независимо заданной является плотность теплового потока от нагревателя к жидкости (граничные условия П рода), температурный напор 0 будет определяться условиями теплообмена, а коэффициент теплоотдачи— также законом Ньютона. [c.35]

Рассмотрим задачу о распространении теплоты в плоском ребре (рис. 2.14). Толщина ребра 25 / и 25 h. Допустим, что температура основания ребра (оно лежит в плоскости yOz) постоянна и равна Tq. Это условие может, например, выполняться тогда, когда основание ребра соприкасается с жидкостью, температура которой постоянна, и при этом а -> оо (см. закон Ньютона—Рихмана). Примем, что теплопроводность ребра X = onst, оно находится в среде с = onst, коэффициент теплоотдачи в окружающую среду а = onst. Для определенности примем, что Tq > Т . Тогда в установившемся состоянии тепловой поток, входящий в ребро через его основание, будет равен тепловому потоку, выходящему из ребра через его боковую поверхность. При этом теплота передается окружающей среде. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология