Падающее излучение

На рис. VI. 12 показано, как расходуется солнечная энергия, попадающая в земную атмосферу. Часть падающего излучения никогда не достигает земной поверхности. Она отражается в космос облаками и частицами в атмосфере. Небольшая часть излучения отражается также снегом, песком, бетоном. Такой отражаемый свет позволяет видеть освещенную поверхность Земли из космоса. [c.398]

При проектировании печи и при поверочном расчете тепловых потерь необходимо иногда определить температуру на внутренней поверхности футеровки. Температура поверхности, не закрытой трубами, значительно выше температуры поверхности, закрытой рядом труб от падающего излучения. [c.77]

Хотя представленные уравнения и дают возможность оценить интенсивность падающего излучения и полный тепловой импульс с приемлемой степенью точности, надо подчеркнуть, что в реальной обстановке излучение падает на трехмерные тела. Поэтому интенсивность и импульс, выраженные на единицу площади поверхности, в целом будут меньше, по крайней мере в 2 раза. Если действию излучения подвергается неподвижная пластина, обращенная одной из лицевых граней на 90° к оси падающего излучения (предполагается пучок параллельных лучей), то в таком случае одна половина ее поверхности, обращенная к падающему излучению, будет принимать тепловой поток, а другая половина (тыльная сторона) - не будет. Таким образом, интенсивность и импульс. [c.183]

Надо отметить, что вопрос об объемном теле очень важен для удлиненного цилиндра с осью, направленной параллельно падающему излучению, коэффициент будет меньше 1/тг. Отношение между максимальной интенсивностью и импульсом на единицу площади также зависит от формы тела и скорости вращения. Здесь прослеживается аналогия с ситуацией на поверхности Земли, где среднегодовой поток падающего солнечного излучения, получаемый на полюсах, составляет только малую долю того, что получает экватор. [c.185]

Плотность потока падающего излучения теперь не определяется выражением (14) из 2.9.3, а имеет вид [c.478]

Р — излучательная способность газа. Видно, что плотность потока падающего излучения включает две составляющие прошедшее излучение стенки и излучение газа. Подставив в уравнение (1) величины/+ и / в предположении изотермичности стенок, получим [c.494]

Следует отметить, что существует много возможностей в задачах излучения радиаторов. Многие из них рассмотрены в [4]. В следующем разделе обсуждается (в линейном приближении) радиатор, элементы которого находятся в поле зрения друг друга таким образом, что плотность падающего излучения определяется распределением температуры вдоль всего радиатора. [c.514]

В дальнейшем, проводя анализ задачи для полости внутри оболочки, предположим, что внутренние стенки являются диффузными с постоянной интегральной полусферической степенью черноты 8,-. Плотность потока падающего излучения найдем из уравнения (8) 2.9.3 в пиде интеграла [c.515]

Процесс поглощения и испускания излучения происходит в конечном слое вещества, прилежащем к поверхности тела. Согласно закону Ламберта — Бугера слои равной толщины поглощают равные доли падающего излучения. [c.193]

Высокие значения коэффициента поглощения k не означают одновременно, что материал характеризуется высокими значениями поглощательной (а) или излучательной ( ) способности. Напротив, если все передаваемое излучение поглощается в очень тонком слое вблизи поверхности, то большая часть падающего излучения вообще не поглотится, а будет отражена. Это утверждение может показаться противоречивым, но оно применимо ко всем видам волн. [c.193]

Поскольку сама излучательная (поглощательная) способность зависит от длины волны, полная поглощательная способность зависит от спектрального состава падающего излучения, причем она больше для более коротких длин волн, т. е. для более высоких температур источника излучения. Интегральная нормальная поглощательная способность (Г и) проводника при температуре поглощающего излучение абсолютно черного тела, имеющего температуру т. часто рассчитывается при среднегеометрическом значении температуры [c.194]

Если а задано в м , то должна быть задана в см.) При о =0,1 стеклянный лист толщиной 0,635 см пропустит 93,8 % падающего излучения. [c.195]

Если отдельные частицы материала находятся в газе или в прозрачной среде, то падающее излучение будет рассеиваться и терять энергию точно так же, как и при поглощении, В этом случае коэффициент поглощения Ламберта— Бугера следует заменить показателем ослабления т, а уменьшение энергии излучения, распространяющегося в данном направлении, будет определяться как [c.196]

Предельно возможная величина падающего излуче-ни.ч достигается при еп=1, поэтому реальную величину падающего излучения можно схематически представить как функцию [c.65]

В зависимости от длины волны падающего излучения величина поглощательной (и соответственно излучательной) способности тел может изменяться в весьма широких пределах. Если степень черноты тела или его поглощательная способность не остаются постоянными при изменении длины волны излучения, то о таком теле говорят, что оно обладает селективным излучением. [c.20]

А.-длина волны падающего излучения. [c.22]

Теоретический расчет по формуле (1.10) удовлетвори гельно согласуется с опытом при длинах волн падающего излучения Х>5 мк. При меньших Я. и особенно в области видимого спектра расчет по формуле (1.10) дает в основном заниженные значения Для хороших проводников - золота, серебра, меди - удовлетворительная сходимость расчета с опытом имеет [c.22]

Отражательная и поглощательная способность металла в очень сильной мере зависит от состояния его поверхности. Наличие оксидных пленок, пыли или шероховатостей может изменить не только абсолютную величину коэффициента отражения или поглощения металла, но и характер зависимости этих величин от длины волны падающего излучения А. и температуры Т. [c.24]

Концентрации растворов С60 и С70 в четыреххлористом углероде составляли 0,18 и 0,015 мг/мл соответственно, т.е. исследуемые растворы далеки от насыщения. По данным [10], растворимость фуллеренов составляет 0,45 мг/мл для СбО в ССЦ и 0,12 мг/мл для С70 в ССЦ. Как видно из рис. 1.7,а, оптические плотности растворов С60 и С70 имеют характерные различия в зависимости от длины волны падающего излучения. В связи с этим представилось интересным провести калибровку исследуемых растворов на разных длинах волн. [c.20]

Таким образом, можно предположить, что положительные отклонения от ОЗС растворов С60 в ССЦ на больших длинах волн в видимой области спектра (670 и 750 нм) являются следствием рассеяния и/или поглощения некоторой доли падающего излучения кластерами фуллеренов С60, имеющими фрактальную структуру. Тогда как отрицательные отклонения, имеющие место при облучении растворов С60 в коротковолновой УФ-области (315 и 664 нм), обусловлены, по нашему мнению, снижением доли одиночных молекул С60 в [c.28]

Первый закон поглощения излучения, выражающий связь между интенсивностями /о и /у, установлен в 1729 г. Бугером и подтвержден в 1760 г. Ламбертом. Этот закон можно сформулировать следующим образом относительное количество поглощенного пропускающей средой излучения не зависит от интенсивности падающего излучения. Каждый слой равной толщины поглощает равную долю проходящего монохроматического потока лучистой энергии. [c.461]

Надо согласиться с тем, что интенсивность излучения огневых шаров полусферической или грибовидной формы не будет точно соответствовать интенсивности излучения, предполагаемой для сферических облаков. Однако нет подходящих данных, чтобы сделать количественные оценки. Поэтому при анализе действия огневого шара автор так же, как и другие исследователи, считает его сферой. Анализ факторов формы [8с111у,1982] подтверждает, что предположение, в котором огневой шар рассматривается в виде сферы, является обоснованным. Из этого следует, что единичная площадка облучаемой поверхности, ориентированная под углом 90° к направлению падающего излучения и расположенная на расстоянии за время существования огневого шара будет получать энергию Е , которую можно вычислить по следующим уравнениям [c.183]

D. Отражательные и пропускательные характеристики. Часто нужно знать, какая часть плотности падающего на стенку [ютока излучения q дает вклад в плотность эффективного потока i/+ на одной или другой стороне стенки. Часть, относящаяся к облучаемой стороне стенки, называется отражательной способностью, а относящаяся к другой стороне,— пропускательной способностью. Оче-пидно, что эти величины являются свойствами материала и структуры стенки, ее термодинамического состояния, а также распределения падающего излучения по спектру и направлениям. Термины спектральная и интегральная употребляются ио отношению к отражательной и пропускательной способностям в том же значении, как и по отношению к поглощательной способности. Тот же [c.457]

Одно общее соображение касается возможности отличать отраженное илн проншдшее излучение от испускаемого. Может оказаться, что значение /ь(Х, Ts) очень мало из-за малости температуры Т , и им можно пренебречь по сравнению с интенсивностями падающего или отраженного излучения. Еслн условие малости /ь(Х, Т ) ие выполняется, то можно использовать отсечку падающего излучения. Падаюи1НЙ поток / созО-ДО периодически прерывается или модулируется и производится обработка сигнала детектора так, чтобы регистрировалось только излучение, находящееся в фазе с падаюш,им. Тем самым тепловое излучение, которое постоянно во времени, исключается. Правильность сиихронизанни прерывателя и детектора проверяют, изменяя температуру образца. И отсутствие облучения регистрируемый сигнал (нулевой) не должен зависеть от температуры образца. [c.458]

И. Поляризация. Поглощательная способность стенки, определяющая ее радиационный нагрев, зависит не только от свойств стенки, но и от состояния поляризации падающего излучения. Конструктор часто может игио-1)ировать поляризацию и тем не менее получать приемлемую точность в практических ситуациях, когда направления поляризации многократно меняются при внутренних отражениях. Например, в [41, 42] показано, что пропускание квадратного и круглого каналов с зеркальными стенками можно рассчитывать с достаточной точностью, пренебрегая поляризацией, однако при расчете пропускания слоя, заключенного между параллельными зеркальными стенками, поляризацию необходимо учитывать. В приборах, таких, как описанные выше рефлектометры с интегрирующей сферой и нагреваемой полостью, поляризация в оптике может быть источником значительных погрешностей для углов падения, существенно отличающихся от нуля. [c.462]

Модель геометрической оптики. В [23] предложена простая модель для определения отражения от поверхности, элементы шероховатости которой велики по сравнению с длиной волны падающего излучения. Статистическое распредсленне наклонов граней было принято в [c.482]

С. Пропускание пограничного слоя. В 2.9.7 рассмат-)ивается радиационный перенос в неизотермическом газе. Тлотность потока падающего излучения на холодной стенке, обращенной к горячему газу, меньше в том случае, когда имеется холодный пограничный слой, вследствие того, что не весь путь падающего луча проходит через области с высокой температурой. Проводя анализ термически развивающегося течения поглощающего и излучающего молекулярного газа на входе в канал, образо- [c.496]

Этот пример был выбран не только для иллюстрации уравнения (22), но также и для пояснения такого важного понятия, как самопоглощение. В численном примере ядро газа между tf l и I—/д =9 в основном непрозрачно. В этом случае плотность потока падающего излучения q на внешней стороне пограничного слоя равна полной величине В -=С Т, а плотность потока эф< )ек-тивного излучения на стенке 7% составляет (0,5) = =0,0625 от излучения газа. Однако плотность потока результирующего излучения на стенке составляет лишь 0,4945 от разности С Т —С Тш, а не 1—0,0625. В пограничном слое плотность потока падающего излучения на стенке уменьигается в результате поглощения, которое превосходит испускание. При фиксированном отношении будем увеличивать i = л дL от нуля до бесконечности. При Sд /L=0 степень чер ноты канала возрастает как 1—2 з( /.), т. е, сначала линейно, как 2 (среднегеометрическая длина пути луча равна 2), а затем более медленно, достигая максимального значения 1. При бдг,//- 0 из уравнения (23в) находим, что степень черноты капала возрастает сначала линейно, как (2—Ь[ц1Ь)(1, затем более медлсиио до достижения максимального значения и далее при стремлении оо снова приближается к нулю, как 2/[3 (бд /L)i ]. Качественно такой же эффект наблюдается в сажистых пламенах горящей нефти и в камерах сгорания это означает, что с увеличением размера пламеии сначала возрастает радиационный поток [c.504]

Задача о вставке формулируется следующим образом. Положим, что двунаправленные характеристики плоского слоя оптической глубины t известны. Теперь надо ответить на вопрос, какие изменения произойдут при добавлении к нему бесконечно тонкого с.доя dt. Можно предположить, что этот слой добавлен сверху (со стороны падающего излучения) или снизу (с темной стороны). Эта процедура носит название вставки сверху или вставки снизу соответственно. На рис. 2 показано, как для расчета отражательной способности используют метод вставки сверху. [c.506]

Заметим, что стекло считается непрозрачной поверхностью, поскольку его характеристическая длина волны для границы пропускания примерно равна Хсо— 2,7 мкм, и значение ХсоТ 810 мкм-К (см. табл, I 2.9.1) свидетельствует о незначительной внешней доле интегрального излуче1шя абсолютно черного тела для длин волн меньше Хсо- Считая aiR % 0,82, находим плотность потока падающего излучения в инфракрасной области спектра [c.511]

В прозрачных средах, например в стекле, падающее излучение частично отражается, частично пропускается и частично поглощается (рис. 8). Поглощение определяется коэффициентом поглощения в законе Лам рта — Буггера (см. п. Л) или коэффициентом поглощения а, см , определяемым из соотношения [c.195]

Толщина слоя в кювете 3 мм. ОкЕса кюветы во избежание большого поглощения в них рентгеновских лучей сделаны из бериллия толщиной 0,3 мм. При такой конструкции пустая кювета поглощает не более 30% падающего излучения. [c.424]

Под действием электрического поля волны молекулы в частице дисперсной фазы приобретают преимущественную ориентацию в пространстве. В то же время тепловое движение молекул дисперсионной среды стремится их разориентировать. Поступательная комтонента броуновского движения не оказывает никакого влияния на поляризационные характеристики свечения. Вращательное броуновское движение вызывает деполяризацию свечения. Молекулы в частице поглощают падающее излучение практически мгновенно, переходя в возбужденное состояние. В возбужденном состоянии они находятся в течение некоторого времени, называемом средней продолжительностью жизни возбужденного состояния. Затем происходит высвечивание. Именно за период пока молекулы возбуждены происходит поворот час-Т1ЩЫ на некоторый угол. Вращательная деполяризация флуоресценции определяется параметра.ми, характеризующими саму частицу, т. е. объемом и средней длительностью возбужденного состояния и величинами, характеризующими дисперсионную среду, т. е. вязкостью и температурой. [c.97]

Хемилюминесценция отличается от фотолюминесценции только природой стадии образования иозбужденных частиц. Если ири фотолюминесценции молекула переходит в возбужденное состояние, поглощая энергию падающего излучения, то при хемилюминес-ценцин молекула возбуждается за счет преобразования энергии химического элементарного акта в энергию возбуждения. Простейшая схема реакции, сопровождающейся хемилюминесценцией, [c.118]

На основании высказанных соображений можно предположить, что величина епад не зависит от длины волны, т. е. что падающее излучение является серым . [c.65]

Степень черноты и поглощательная способность таких запыленных потоков зависят как от эмиссионной и поглощательной способности газовой среды, так и от размеров, концентрации и физических свойств твердых частиц. Непосрелственные измерения монохро.матической прозрачности запыленпых потоков показывают, что такие потоки не являются серыми, а спектральный коэффициент по.глощения зависит от длины волны X. Монохроматическая поглощательная способность запыленного потока уменьшается с ростом длины волны падающего излучения Эта зависимость ослабевает по мере увеличения концентрации пыли в потоке Ц [2]. [c.16]

Важно отметить, что наклон полученных фадуировочных фафиков имеет существенные различия в зависимости от длины волны падающего излучения (рис. 1.8, 1.9). Следовательно, для получения максимальной чувствительности при исследовании фуллеренов С60 и С70 колоримефическим методом необходим подбор оптимального сочетания длины волны падающего излучения и области концентраций исследуемых растворов. [c.23]

Интересно отметить, что для растворов С60 при длинах волн 670 и 750 нм наблюдаются положительные отклонения от ОЗС (рис. 1.8), тогда как при длинах волн падающего излучения 315 и 364 нм отклонения отрицательны. Данный фак1 требует дополнительного пояснения. Известно, что подобные отклонения возникают при наличии в растворах межмолекулярного взаимодействия, а также при изменении степени ассоциации комплексов, кластеров и др. с изменением концентрации раствора. Прежде чем высказать наши предположения, приведем некоторые факты из литературы [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология