Излучение Падающее излучение

На рис. 5.12 приведена принципиальная схема рентгеновского спектрометра с изогнутым кристаллом. Как видно из рисунка, первичные рентгеновские лучи из источника падают на исследуемый образец, вызывая вторичное флуоресцентное излучение. Часть излучения через диафрагму подается под малым углом на поверхность изогнутого кристалла и под углом скольжения отражается от него. Поскольку этот угол в соответствии с уравнением Вульфа— Брегга должен быть различным для компонентов излучения с разными длинами волн X, отраженные от изогнутого кристалла лучи, будучи сфокусированными на кольцевой экран (см. пунктирную окружность), образуют на нем спектр (см. точки а, б, в). Этот [c.125]

Принципиальная схема рентгеновского спектрометра. Первичное излучение рентгеновской трубки вызывает флуоресценцию элементов, входящих в состав пробы. Излучение флуоресценции проходит вдоль набора продольных плоскопараллельных пластин, падает на кристалл-анализатор и, отражаясь от него, разлагается в спектр. Отражающееся в различных направлениях излучение определенных длин волн регистрируется счетчиком, совмещенным с гониометром. Такая схема прибора основана на принципе рентгеновской дифрактометрии. Этот метод отличается от рентгеновской спектроскопии только тем, что в нем задаются длиной волны регистрируемого излучения, а строение кристалл-анализатора остается неизвестным. В рентгеновской же спектроскопии имеет место обратное. [c.204]

Для исследования теплового излучения очень удобно пользоваться системой, называемой абсолютно черным телом. Когда излучение падает на поверхность, часть его отражается, а часть поглощается. Поглощательной способностью поверхности называют ту часть падающего света, которая поглощается, а абсолютно черным телом называют тело, поглощательная способность которого равна единице. Другими словами, оно поглощает весь падающий на него свет. Кроме того, было показано, что отношение лучеиспускательной способности Е к поглощательной способности А [c.17]

В работе при необходимости допускается однократная доза внешнего облучения 3 бэр в любые 13 последовательных недель прп условии, что годовая доза не будет превышать 5 бэр. Для кистей рук предельно допустимая доза устанавливается в 10 раз больше для р-частиц и в 5 раз больше для других видов излучения при условии, что на все тело падает излучение, не превышающее предельно допустимой дозы. [c.327]

Характер пожаров разлитий может изменяться во времени. Вероятно, можно выделить индукционный период, в течение которого скорость горения увеличивается по мере того, как возрастающая интенсивность теплового излучения повышает скорость испарения, и стационарный период, при котором достигается равновесие. При относительно химически чистом пожаре через некоторое время после достижения стационарного состояния происходит затухание пожара, так как топливо истощается. В тех случаях, когда разлитие образуется на наклонной поверхности, например в углублении в земле, его площадь уменьшается и интенсивность теплового излучения падает. [c.145]

Хотя представленные уравнения и дают возможность оценить интенсивность падающего излучения и полный тепловой импульс с приемлемой степенью точности, надо подчеркнуть, что в реальной обстановке излучение падает на трехмерные тела. Поэтому интенсивность и импульс, выраженные на единицу площади поверхности, в целом будут меньше, по крайней мере в 2 раза. Если действию излучения подвергается неподвижная пластина, обращенная одной из лицевых граней на 90° к оси падающего излучения (предполагается пучок параллельных лучей), то в таком случае одна половина ее поверхности, обращенная к падающему излучению, будет принимать тепловой поток, а другая половина (тыльная сторона) - не будет. Таким образом, интенсивность и импульс. [c.183]

На единицу поверхности плиты небольшой толщины падает излучение Е, которое можно определить по характеристике ламп. [c.313]

Решение задачи о распределении электронов вокруг атомного ядра и проникновение в строение атома стало возможным благодаря изучению спектров. При высоких температурах электроны, содержащиеся в атомах газов или паров, переходят в возбужденное состояние. В таком состоянии они находятся всего лишь в течение 10 с и вновь падают в глубь атома. При этом они отдают полученную тепловую энергию в виде излучения. Это излучение состоит из порций света — так называемых квантов или фотонов. Эта порция тем больше, чем больше глубина , на которую падает электрон в глубь атома. В свою очередь, глубина зависит от положения, которое занимал возбужденный электрон в атоме. Она зависит и от того положения в атоме, на которое возвращается возбужденный электрон. Если после возвращения расстояние электрона от ядра мало и поэтому сила его притяжения к ядру велика, то и глубина его падения тоже велика. Очень важно, что вели- [c.146]

Монохроматический поток электромагнитного излучения, падая на объект, частично поглощается, отражается и проходит через однородный слой вещества (рис. 3). Интенсивность первоначального монохроматического потока излучения после прохождения через кювету с поглощающим раствором можно представить как сумму интенсивностей излучений [c.14]

Работа прибора осуществляется по двухлучевой схеме с использованием нулевого метода. Радиация от источника излучения направляется по двум каналам в одном канале помещается исследуемый образец, в другом — образец сравнения и фотометрический клин. С помощью прерывателя пучки света из обоих каналов попеременно проходят через монохроматор, разлагаются в спектр и поступают на приемник радиации — болометр. Призма монохроматора медленно поворачивается, в результате чего на болометр падает излучение с постепенно возрастающей длиной волны. Пока исследуемый образец не поглощает излучения, интенсивность пучков света в обоих каналах одинакова. При появлении поглощения на болометр падают пучки различной интенсивности. Благодаря этому автоматически начинает перемещаться фотометрический клин, уменьшая до нуля возникшую разность интенсивности пучков. [c.84]

Электронно оптический преобразователь [1] является прибором, позволяющим перенести невидимое инфракрасное изображение на выходной экран, светящийся видимым светом. Инфракрасное излучение падает на фотокатод (например, кислородно-цезиевый) и [c.183]

На рис. 4.4 показана схема установки для исследования структуры жидкостей. Пучок рентгеновских лучей, вышедший из трубки 1, после формирования в коллиматоре 51 направляется на цилиндрический образец 2 жидкости. Прошедший сквозь него первичный пучок поглощается ловушкой 3. На пути рассеянных лучей находится кристалл-монохроматор 4, который отражает АГа -излучение, регистрируемое сцин-тилляционным счетчиком 5. Расположение монохроматора после образца позволяет свести к минимуму попадание в счетчик флуоресцентного излучения. Для получения картины рассеяния от плоского образца применяют 0—9-дифрактометр. Его особенность состоит в том, что в процессе съемки происходит вращение рентгеновской трубки и счетчика навстречу друг другу вокруг оси, проходящей через точку соп ри-косновения рентгеновского луча с поверхностью образца. При этом угол, под которым излучение падает на поверхность образца, сохраняется равным половине угла рассеяния. Тем самым исключается абсорбционный фактор, поскольку он не зависит от угла рассеяния. [c.98]

В действительности же от тех же стенок исходит и лучистый поток, частично проникающий в расплав в чаше 1 через его поверхность, а кроме того, от поверхности расплава и кристалла излучение падает на цилиндрические графитовые экраны 6. При разработке мероприятий, обеспечивающих желательное распределение температур в монокристалле и расплаве, необходимо, следовательно, учитывать и эти проникающие потоки излучения. [c.123]

При расчете теплообмена излучением главным образом интересуются потоком энергии, который падает со всех сторон на некоторый участок йА на границе газообразного тела. Подсчет будет проводиться для монохроматического излучения. Поток излучения, падающий на единицу по-474 [c.474]

Наиболее совершенным термоизолятором является вакуумированная рубашка. Вакуумированная рубашка эффективна, лишь начиная с вакуума 10 мм рт. ст., при котором средняя длина свободного пробега молекул газа становится соизмерима с расстоянием между стенками рубашки. Хорошим термоизолятором рубашка становится только при вакууме 10 мм рт. ст. [1] и ниже. При вакуумировании всю поверхность рубашки необходимо нагреть до 300—400 для удаления газов, адсорбированных на внутренних стенках. Однако и при глубоком вакууме происходят потери тепла за счет излучения. Эти потери в значительной степени удается уменьшить посеребрением внутренних стенок рубашки или, лучше, вкладыванием блестящей алюминиевой фольги. Посеребренная поверхность рубашки как изолятор менее эффективна, чем фольга, особенно при излучении тепла в радиальном направлении, так как в этом случае тепловое излучение падает на матовую внутреннюю поверхность и не отражается. Кроме того, непосредственный контакт серебряной поверхности со стенкой способствует нагреванию рубашки. [c.234]

Одной из очень эффективных мер предупреждения облучения сотрудников является устройство для дистанционной манипуляции с радиоактивным материалом, так как интенсивность излучения падает пропорционально. квадрату расстояния от источника [c.653]

Получение полного сгорания газового топлива в пределах пористой керамической насадки или на поверхности металлической сетки позволило создать ряд конструкций горелок, в которых 40—60% выделяемого при сгорании тепла передается за счет излучения насадки или сетки. Так как температура поверхности таких излучателей обычно лежит в пределах 700—1100° С (в зависимости от нагрузки и режима работы), основная доля излучения падает на инфракрасную часть спектра. Горелки инфракрасного излучения применяются как для сжигания газа в ряде промышленных печей, так и в качестве отдельных установок для местного обогрева (сушки штукатурки, отопления, разогрева смерзшихся материалов, разогрева железнодорожных стрелок и т. п.). [c.190]

Необходимо отметить, что П2 > ь т. е. излучение падает на границу раздела из оптически более плотной среды. — Прим. перев. [c.96]

Атом обладает способностью рассеивать падающее на него излучение. Лучи света, потоки электронов, нейтронов, рентгеновское излучение — все известные виды излучения, падая на атом, рассеиваются им. Лучи, рассеянные отдельными атомами, усиливают или ослабляют друг друга в зависимости от взаимного расположения. Это явление называется дифракцией излучения на атомах. Ясно, что дифракция излучения приносит нам сведения о строении вещества. Определяя направления и интенсивность рассеянных лучей, можно получить ценные сведения о строении молекулы, и прежде всего о ее геометрии, т. е. о взаимном расположении центров атомов. Наиболее плодотворным в последнем отношении способом исследования является метод рентгеноструктурного анализа кристаллов органических веществ. [c.352]

Если одна из сред — воздух (е 1, .1я 1 и а = 0), то, как следует из (4.27) — (4.30), угол преломления и коэффициенты отражения и преломления зависят только от параметров среды, на которую падает излучение. В случае, когда вторая среда — металл, выражения (4.27) — (4.30) могут быть упрощены с учетом того, что модуль волнового сопротивления для металлов обычно гораздо меньше, чем для сред из неметаллов. [c.124]

Излучение падает на ограниченную поверхность Р. от ограниченной поверхности Рх [c.99]

Параллельный пучок сложного рентгеновского излучения падает на плоский кристалл под некоторым углом О к его атомным плоскостям МК. Этот угол называют углом скольжения. От каждой такой плоскости под таким же углом 0 отражается излучение с определенными длинами волн %. Длину волны можно вычислить из соотношения, которое называют формулой Брэгга [c.273]

На практике часто используется конфигурация в виде набора труб или цилиндров, вблизи которых расположена адиабатная поверхность, действующая как рефлектор-переизлучатель. В одном типичном случае цилиндры являются электрическими нагревателями в форме стержней. В другом случае по трубам течет нагреваемая жидкость. На трубы со стороны, противоположной адиабатной поверхности, падает излучение из топки. Будем считать, что топка светит как черное тело, и заменим ее воображаемой черной плоскостью /. Трубы обозначим номером 2, а адиабатную поверхность — номером [c.474]

Разумеется, поверхность, на которую падает излучение, также испускает излучение в соответствии со своей температурой и излучательной способностью. Вот почему резервуары часто покрывают белой краской, обладающей низкой излучательной (поглощательной) способностью в видимом диапазоне, на который приходится большая часть гшергии, излучаемой Солнцем. Однако в инфракрасной области белая краска практически эквивалентна абсолютно черному телу и поэтому излучает максимум энергии [c.195]

Пусть плоскопараллельный пучок излучения с длиной волны А, проходит через слой вещества толщиной х. Обозначим начальную интенсивность пучка (интенсивность падающего излучения) через /д. В каждом малом слое толщиной dx поглощение будет происходить тем более интенсивно, чем больше квантов излучения падает на вещество и чем больше имеется поглощающего вещества в этом слое. Интенсивность поглощения в слое dx можно охарактеризовать величиной —df (убылью интенсивности излучения). Сама интенсивность в этом слое есть некоторая величина /, зависящая от положения этого слоя, т. е. от координаты х. Количество поглощающего вещества пропорционально его концентрации С и толщине слоя dx. Если обозначить коэффициент пропорциональности как 2,303g, то можно записать —d = = 2,303e/ dA или —din/ = 2,303 E dx. Интегрируя это выражение по всей толщине поглощающего слоя и принимая во внимание, что при X = О / = /о, а на выходе из вещества 1 есть интенсивность [c.147]

В современных приборах интенсивность излучения измеряется фотоэлектрически. На рис. 2, Б показана обычно используемая в настоящее время простейшая схема измерения. Излучение, падая на поверхность катода фотоэлемента 5, вызывает поток электронов, которые собираются на аноде. Число электронов в потоке [c.85]

Для осуществления такой процедуры при помощи одного объектива необходимо, чтобы все монохроматические составляющие образовывали бы параллельные пучки. Это возможно, если нераз-ложенное излучение падает на диспергирующий элемент также параллельным пучком. В противном случае излучение одной и той же длины волны будет выходить из диспергирующего эле- мента под различными углами. [c.18]

Расслютренный способ определения функций распределения электронной плотности допускает математически нестрогие приемы. Более общим, логически последовательным является вариант определения функций распределения атомно-электронной плотности, разработанный В. Н. Филипповичем. Изложим основные положения его теории. Предположим, что монохроматический поток рентгеновского излучения падает на образец вещества, состоящий из т сортов атомов, образующих устойчивые молекулы. Число атомов данного сорта равно Nj (/ = 1,2,. .., т). Вычислим интенсивность рассеяния в направлении, определяемом единичным вектором п. Выберем в образце произвольное начало координат. Положения центров отдельных атомов определяются радиус-векторами Ru, R12, . Rj , где — радиус-вектор центра атома и номера к относительно начала координат (рис. 3.4) Zjn = Zj — число электронов в атоме /. [c.78]

Датчики с переменной геометричёской формой рабочего пучка излучений основаны на изменении взаимного расположения источника и приемника излучения. Одна из возможных схем этого типа датчиков приводится на рис. 39. Изменение величин свойства измеряемого объекта (например, уровня жидкости) ведет к изменению положения источника радиоактивного излучения 1, который перемещается по траектории об. При этом изменение уровня излучения, фиксируемого приемником 2, зависит от расстояния источника до приемника (рис, 39, а) либо от угла, под которым поток излучения падает на приемник (рис, 39, б). [c.227]

О бласть видимых лучей показана на рис. 13-5 заштрихованной полосой. Можно заметить, что с повышением температуры все большая часть общего теплового излучения падает на длиньп волн видимой части спектра. Человеческий глаз воспринимает очечь малые енергии, и та небольшая часть теплового излучения, которая относится к видимой части спектра при температуре 725° С, воспринимается в виде темно-красного свечения. С повышением температуры видимая часть теплового излучения становится больше, и поэтому яркость свечения возрастает. [c.445]

Количество солнеч(ного излучения, которое падает на единицу площади поверхности, нормальной к излучению Солнца и расположенную за (пределами атмосферы, не зависит от положения на Земле или от времени дня и поэтому часто называется солнечной постоянной. Оно, однако, изменяется до некоторой степени в течение года, так как зависит от расстояния до Солнца, Количество этого излучения составляет 1101,5 ккал1м -ч в январе и 1174,7 ккал1м -ч в июле. Поглотители солнечного излучения часто имеют положение, которое определяется относительно поверхности Земли. Солнечное излучение падает на [c.527]

Часть излучения шопадает на Землю как рассеянное небесное излучение. Количество этого излучения сильно меняется. В безоблачный день приблизительно 40,7— 81,4 ккал1м -ч небеаного излучения падает на горизонтальную поверхность. [c.529]

В облачные дни солнечное излучение падает до очень низких значений (1% и менее излучения в яаные дни). [c.529]

В приборах со сфокусированным пучком злектронов сигнал рентгеновского излучения довольно слабый, и можно полагать, что он исходит из точечного источника. Поэтому рентгеновские спектрометры с полной фокусировкой, работающие с изогнутым кристаллом, более широко используются по сравнению с спектрометрами, имеющими плоский кристалл. Спектрометры последнего типа обычно используются в рентгеновском эмиссионном анализе при возбуждении с помощью рентгеновской трубки. В спектрометре с полной фокусировкой типа Иоганссона, схема которого приведена на рис. 5.3, точечный источник рентгеновского излучения, образец, кристалл-анализатор и детектор перемещаются по одному и тому же кругу радиуса R, называемому кругом фокусировки. Более того, кристалл изгибается так, чтобы кристаллические плоскости имели радиус кривизны 2R, а сама поверхность кристалла шлифуется до кривизны радиуса R. При такой геометрии все рентгеновские лучи, выходящие из точечного источника, будут падать на поверхность кристалла под одним и тем же углом 0 и фокусироваться в одной и той же точке на детектО ре. Этим обеспечивается максимальная эффективность сбора рентгеновского излучения в спектрометре без потери высокого разрешения по длинам волн. Очевидно, что в случае плоского кристалла угол падения рентгеновских лучей будет изменяться по длине кристалла, что. приводит к уширению и возможному наложению пико1В, вследствие чего уменьшаются максимальная интенсивность пика и отношение сигнал/фон. Хотя применение щелей Соллера дает возможность получить более параллельный пучок лучей, падающих на кристалл, однако и в этом случае не удается избежать потери интенсивности сигнала. [c.193]

Спектры поглощения плавов (перлов) NaF—U имеют полосатую структуру [921, 1042, 1048]. Перлы NaF—U возбуждаются лучше всего длинноволновым ультрафиолетовым излучени- ем. Квантовый выход плавов NaF—и зависит от длины волны возбуждающего света. Выход остается одним и тем же, как при возбуждении светом длиной волны 335 ммк, так и 365 ммк, и быстро падает при возбуждении светом к 405 и 435 ммк [822]. [c.151]

Гамма-активациоппый метод, основанный на измерении наведенной активности Вг, образующегося из стабильного изотопа в облучателе радиационного контура ядерного реактора (в котором основной вклад в у-излучение падает на использован для опреде епия содержания брома в драже Бехтерева и бромурале. Относительное стандартное отклонение составляло +3%. При потоке 1-10 у-квапт/см -сек и измерении активности с помощью кристалла NaJ(Tl) колодезного типа и 256-канального анализатора чувствительность онределения составляла лишь [c.202]

Колбочки. Когда на колбочку падает излучение Q такого-спектрального состава, чтобы вызвать в ней фотораспад пигмента, число распадающихся в единицу времени молекул пропорционально потоку излучения ф = dQldt,. Каков в действительности механизм, с помощью которого колбочка реагирует только на усиление или ослабление этого потока Возникают ли нервные импульсы вследствие концентрации фотопигмента в каком-либо участке колбочки Или вследствие нарастания электрического потенциала между двумя частями колбочки [c.41]

В развитии современной теории излучения большую роль сыграло изучение спектра излучения так называемого абсолютно черного тела (черного тела). Когда электромагнитное излучение падает на какую-нибудь поверхность, то в общем случае часть его отр.ажается, часть поглощается, а часть проходит сквозь материал. В отличие от остальных тел, абсолютно черное тело, по определению, является таким телом, которое поглощает полностью все излучение, падающее на его поверхность. Таким свойством обладает полая сфера с отверстием, вычерненная изнутри. Все излучение, попадающее через это отверстие внутрь сферы, после многократных отражений от внутренних стенок полностью поглощается в ней. [c.18]

Увеличение С сопровождается отклонением от этой простой зависимости, причем при повышении С интенсивность линии нарастает медленнее. Причина этого в том, что фотоны, испущенные в центральной части разряда, встречают на своем пути значительное число невозбужденных атомов, которые могут их поглотить. В результате не все излученные фотоны покидают зону разряда и общая интенсивность излучения падает. Этот эффект, называемый самопоглйщением, приводит к уменьшению интенсивности линии, [c.358]

С одной стороны описанного в задаче 4.1 ребра на него падает излучение плотностью 600 Вт/м2 с длиной волны, на которой поглощательная способность поверхности равна 0,78. Определить в этих условиях температуру в среднем (по высоте) ссчении ребра и отводимый им тепловой поток, [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология