Резонанс системы

Сообщая такой системе спинов, находящейся в постоянном магнитном поле, энергию АЕ к посредством переменного высокочастотного электромагнитного поля с частотой V, можно вызвать соответствующие переходы между двумя соседними энергетическими уровнями (по правилу отбора Ат =1). Резонанс системы спинов и переменного поля имеет место при выполнении следующего условия [c.250]

Электронный парамагнитный резонанс. Система зеемановских уровней энергии (см. рис. 155, б) у многих парамагнетиков, особенно у тех, магнетизм которых не является чисто спиновым, перестает быть эквидистантной. Благодаря этому вместо одной линии поглощения возникает несколько — обнаруживается, как говорят, тонкая структура спектра парамагнитного резонанса. При этом в монокристаллах g-фактор становится тензором и вид спектра может сильно зависеть от их ориентации по отношению -> [c.376]

Величина и время затухания многократно отраженных ультразвуковых импульсов в контролируемом объекте (ось, кольцо, волновод и преобразователь) характеризуют волновые свойства среды, в которой распространяется волна. Величина натяга влияет на толщину граничного слоя, а следовательно, и на прохождение и отражение ультразвуковых импульсов. При накачке энергии звуковой волны в резонансную систему, представляющую собой соединение шейки оси и кольца, происходит преобразование формы ультразвуковых импульсов вследствие поглощения и многократного отражения (резонанс системы "кольцо-шейка"). Причем величина натяга меняет амплитуду и частоту отраженных импульсов. [c.683]

Рис. 19. Энергия резонанса системы, изображаемой двумя структурами.

Амплитуда скорости [см. уравнение (6) ] в зависимости от коэффициента затухания б может быть очень большой. Следовательно, в процессе перехода к резонансу система может поглощать от источника вынуждающей силы большую энергию. При установившихся колебаниях во время резонанса энергия вынуждающей силы расходуется на компенсацию потерь в системе, т. е. на работу по преодолению диссипативных сил. [c.15]

Система гальванометр — фотоэлемент имеет собственную резонансную частоту, величина которой зависит как от собственной , частоты колебаний гальванометра, так и от величины обратной связи. Резонансную частоту можно плавно регулировать потенциометром в пределах от 1 до 3 период/сек. На эту же частоту настраивают резонансный усилитель (рис. 111.40), подключаемый к нагрузочному сопротивлению фотоэлемента. Для уменьшения времени установления тока острота резонанса системы гальванометр — фотоэлемент может быть изменена введением дополнительного сопротивления в первичную цепь гальванометра или уменьшением магнитного потока в гальванометре с помощью магнитного шунта. [c.114]

При слабом взаимодействии систем спинов с кристаллической решеткой, т. е. при отсутствии отвода энергии, заселенность зеемановских уровней выравнивается и поглощаемая мощность падает — наступает явление насыщения. Чтобы избежать этого, экспериментаторы обычно попеременно изменяют магнитное поле Но с тем, чтобы оно быстро проходило критическое значение, соответствующее (ХП.1). Другими словами, к основному полю добавляется низкочастотное модулирующее переменное поле Нщ, направленное параллельно Hq. Скорость изменения Ящ подбирается при этом так, чтобы дать возможность пройти процессу релаксации, чтобы в промежутке между резонансами система успевала бы перейти в невозбужденное состояние. Форма линий поглощения спектра ядерного магнитного резонанса (ЯРМ) определяется в основном затуханием, обусловленным магнитным взаимодействием между ядрами и взаимодействием системы ядерных спинов с кристаллической решеткой. [c.221]

Для определения длины а, соответствующей резонансу системы на заданной частоте колебаний, обратимся к граничному условию равенства сил (VI. 15) при х = О [c.314]

Обобществленное состояние протона, как бы принадлежащего одновременно двум структурам, с которым мы ознакомились при рассмотрении строения молекулы фталоцианина, — весьма распространенное явление. Оно типично для многих биохимических систем. Оно облегчает валентную перегруппировку протяженной системы наподобие реакции таутомерии отдельной молекулы. Таким образом, в качестве одного из факторов, позволяющих малыми квантами производить большие действия, является частичная компенсация затраченной энергии за счет выделения энергии резонанса системы, структурно изменившейся в этом процессе. Часто система обратимым образом возвращается в исходное состояние, и нет возможности обнаружить ее промежуточную форму. Охлаждение до низкой температуры и применение спектральных методов позволяют засечь подобное переходное состояние, когда протон обобществлен, т. е. принадлежит одновременно двум частям системы. [c.348]

Во-вторых, зачастую практически невозможно построить резонатор на заданную частоту в виде системы с сосредоточенными постоянными. В этих случаях используют один из резонансов системы с распределенными постоянными. Но здесь интересно отметить, что резонанс в такой системе — например, в отрезке линии или в стержне — есть волновое явление, и здесь мы снова возвращаемся к принципам, используемым в оптике. Ведь волновой резонанс в отрезке линии представляет собой не что иное, как результат интерференции отрезок линии как спектральный прибор решительно ничем не отличается по существу происходящих в нем явлений от интерференционного спектроскопа. Таким образом, намеченная выше граница со спектральными приборами оптики не так уж резка. Для полноты картины следует отметить, что диффракционная решетка применялась для анализа явлений ультразвуковой частоты. Для этой цели изучаемое явление превращалось в ультразвуковое излучение в воздухе (эта операция необходима, так как решетка [c.99]

Временную развертку спектральной картины технически удобнее осуществлять с помощью достаточно медленного периодического изменения напряженности магнитного поля около ее резонансчо-го значения Яо. При наступлении резонанса система ядерных магнитных моментов поглощает энергию высокочастотного магнитного поля, что приводит к увеличению активного сопротивления катушки индуктивности, т. е. к уменьшению добротности высокочастотного контура. Это вызывает периодическую амплитудную модуляцию высокочастотного напряжения на контуре. Напрял<ение усиливается, детектируется и подается на регистрирующий прибор (обычно катодно-лучевой осциллограф) с временной разверткой, синхронизированной с изменением магнитного поля. Дисперсионный компонент резонансного сигнала вызывает изменение реактивного сопротивления катушки, что ведет к фазовой модуляции, на которую амплитудный детектор не реагирует. Следовательно, регистрирующий прибор выписывает зависимость резонансного поглощения С от напряженности магнитного поля Я. Такая схема регистрации может быть применена только тогда, когда интенсивность сигнала ядерного резонанса заметно превосходит уровень шума применяемого усилителя. Интенсивность резонансного сигнала при прочих равных условиях пропорциональна отношению тг/ть поэтому наилучшее отношение сигнал/шум наблюдается для полимеров, у которых то достаточно велико (для каучуков). [c.218]

Дифенилгексатриен-1,3,5 (I) содержит сопряженную систему с открытой цепью. Эта система приближается по стабильности к инертной триеновой системе бензола. Это соединение необычайно устойчиво к окислению щелочным перманганатом и не присоединяет бромистый водород (Кун, 1928). Система с открытой цепью сопряжена на концах с бензольными ядрами, которые способствуют резонансу системы в целом. Углеводород I может быть прогидрирован в 1,6-положение до дигидропроизводного II, в котором концевые бензольные ядра уже не сопряжены с цепью. В связи с этим дигидропроизводное II не так стабильно и имеет свойства обычных реакционноспособных полиенов [c.129]

Возбуждение будет в равной степени эффективным и в других звездообразных сетях, в которых X взаимодействует через приблизительно одинаковые связи с п периферическими спинами. Тем не менее импульсная последовательность, созданная для систем АзХ, не способна возбудить четырехквантовую когерентность в системе А2Х2. Однако если бы все импульсы в последовательности на рис. 5.3.1, ж прикладывались в одной и той же фазе, то картина была бы противоположной, а именно возбуждались бы резонансы системы А2Х2, а сигналы АзХ не возбуждались бы [5.39]. [c.322]

Энергия резонанса этой системы равна 2,39 Системы, подобные I—VI, можно рассматривать как конденсированные аналоги фульвалена (VII). Энергия резонанса фульвалена равна 2,78 р (1,20 - ) [65], что сравнимо с энергией резонанса системы IV. Поэтому кажется возможным получение производных бициклической системы IV. [c.149]

Локальный метод с использованием вынужденных колебаний известен как ультразвуковой резонансный метод. Его применяют в основном для измерения толщин. В стенке изделия 3 (рис. 24, б) с помощью преобразователей 2, 4 (обычно это совмещенный преобразователь) возбуждают упругие волны (обычно продольные) непрерывно меняющейся частоты. Фиксируют частоты, на которых отмечаются резонансы системы преобразователь - изделие. По резонансным частотам определяют толншну стенки изделия и наличие в нем дефектов. [c.212]

Сложноэфирные группы являются менее активирующими, чем кетонные группы — -эффект карбонила частично компенсирован -f "-эффектом алкоксила (VII). Отрыв протона в а-положении становится более трудным и требуются более сильные основания. То же происходит и в случае амидов (VIII). Что же касается свободных карбоксильных групп (IX), то в ионизированном состоянии -Е-и 4- -эффекты полностью компенсируются и отрыв протона в а-положении не вызывает заметного повышения резонанса системы. Поэтому стремление к образованию карбаниона в этом случае весьма понижено. [c.130]

Таким образом, определение интенсивности полосы служит существенным дополнением к ее характеристике по частоте, соответствующей поглощению, и знание частоты и интенсивности позволяет обычно однозначно идентифицировать данный частный тип карбонильной структуры. Точное определение интенсивности поглощения в растворах представляет исключительно трудную задачу, и возможность такого определения многократно обсуждалась. Тем не менее для целей идентификации различия интенсивностей достаточно велики и ошибки измерений не могут играть большой роли и снижать надежность выводов. Для успешного проведения исследований необходимо располагать достаточно большим количеством основных данных об изменениях интенсивности карбонильной полосы в зависимости от строения молекулы. При этом можно получить очень полезные сведения, и это подтверждается недавними исследованиями Френсиса [80], Бюрера и Гюнтарда [149] и Барроу [24]. Особенно интересной в этом отношении является работа Барроу, в которой на большом ряде различных карбонилсодержащих соединений ему удалось установить соотношение между интенсивностью карбонильной полосы и энергией резонанса системы. [c.220]

Кислородные атомы в 16,17-положениях должны быть удалены друг от друга на расстояние порядка Ван-дер-Ваальсова диаметра, что достигается выведением одного кислорода из плоскости ароматической системы. При этом не возникает никаких препятствий для связывания их этиленовым мостиком. Нетрудно заметить, что при введении этиленового мостика орбиталь кислородной пары электронов становится почти параллельной плоскости ароматического остова. Естественно, кислородные электроны не могут участвовать в я-электронном резонансе системы, поэтому длинноволновые спектры поглощения этиленового эфира и незамещенного производного весьма близки. В случае эфира наблюдается лишь очень небольшой гипсохромный сдвиг, являющийся результатом деформации ароматического скелета. При увеличении длины цепочки, связывающей кислородные атомы, длинноволновый спектр поглощения циклического производного приближается к спектру 16,17-диметоксивиолантрона, поскольку длинная полиметиленовая цепочка дает возможность С—О-связи принять конформацию, близкую к таковой для 16,17-диметоксипроизводного. [c.174]

Принято говорить, что такая система резонирует между структурами I и II. Строение такой системы не является, однако, промежуточным Д1ежду структурами I и II, так как вследствие резонанса система стабилизована некоторой дополнительной энергией, называемой энергией резонанса. При [c.20]

Любое искажение такой системы по сравнению со стабильной копла-нарной конфигурацией будет требовать энергии активации, величина которой зависит от резонанса системы. [c.51]

Развитое Арндтом, Ингольдом и Паулингом представление о мезомерии или резонансе системы сопряженных двойных связей привело к тому, что Бури, ° так же как Арндт и Эйстерт," смогли устан01вить зависимость между мезомерией и цветностью. Как в дальнейшем показали многие работы Шварцен- [c.240]

В работах [288, 289] количественно определена доля мощности вибрационного поля, диссипируемой в уплотняемом слое порошка, от общей мощности, пропорциональной I. Вблизи резонанса системы эта доля, естественно, максимальна. Вместе с тем рост интенсивности вибрации как энергетической характеристики процесса уплотнения хорошо согласуется с увеличением фмакс до критических значений, и, наоборот, с возрастанием I в области />/с степень уплотнения закономерно снижается вследствие все большего разрушения уплотненной структуры, поэтому в области виброкипения />/с определяет уже степень разрыхления структуры (роста 1/ср). [c.248]