Ядра нейтронодефицитные

С-захват наиболее часто наблюдается у нейтронодефицитных ядер тяжелых элементов, так как с увеличением заряда ядра уменьшается радиус орбит /С-электронов и вероятность захвата электрона ядром возрастает. [c.381]

В последние годы удалось установить наличие некоторого влияния химических явлений и на ядерные процессы. Так, например, наблюдали изменение Тп ядер атомов некоторых легких радиоактивных элементов в зависимости от того, в какой форме — иона или атома — они существуют. Далее отмечено также, что вероятность электронного захвата зависит (правда, в небольшой степени) от состава молекулы, в которую входит данный радиоизотоп. Здесь, вероятно, сказывается взаимовлияние атомов в молекуле химического соединения в смысле их поляризационных деформаций и, как следствие, большая или меньшая близость электронных оболочек к нейтронодефицитному ядру. [c.384]

Для искусственно-радиоактивных изотопов, в особенности с малыми значениями 2, более типичен р -распад. Сюда, например, относятся Т , С1 , АР , 5 , Аг , Ре и др. Таких изотопов известно сотни. Элементы с нейтронодефицитными ядрами проявляют Р -распад (С1 0 , Ыа Т1 , Ре и др.). При самопроизвольном делении атомных ядер выделяются и незаряженные частицы (большей частью нейтроны). [c.387]

Ядра Не способны вызывать разнообразные ядерные реакции (Не , п) (Не , р) (Не , 2 п) (Не , 2 а) (Не , а) (Не , t) и т. д. Из-за низкой энергии связи нуклонов в ядре Не многие ядерные реакции, которые им индуцируются, являются экзоэнергетическими. В результате реакции Не с ядрами элементов обычно образуются нейтронодефицитные радиоактивные изотопы, являющиеся позитронными излучателями. [c.111]

В нейтронодефицитных ядрах (дефицит нейтронов) один из протонов ядра переходит в нейтрон. Здесь возможны два пути [c.16]

Пример (3+-распада нейтронодефицитного ядра [c.16]

Без изменения порядкового номера ядер облучаемого элемента протекают также реакции типа (у, п), п, 2п), (п, Зп), р, с1), й, р) и др. Для осуществления реакций (л, 2п) и (я, Зп) нейтроны должны обладать энергией, превышающей энергию связи нейтрона в ядре, т. е. 7—8 Мэв и выше. По таким реакциям получают некоторые нейтронодефицитные радиоактивные изотопы, распадающиеся обычно с испусканием позитронов [c.65]

Захват электронов происходит с одной из атомных оболочек, чаще всего с ближайшей к ядру Х-оболочки (Х-захват), реже — со следующих,и Ж -оболочек (соответственно, Ь- и Л/ -захват). р -распад характерен для нейтроноизбыточных изотопов, в к-рых число нейтронов больше, чем в устойчивых (а для элементов с г>83—больше, чем в р-стабильных, испытывающих только а-раснад) напротив р+-распад и электронный захват свойственны нейтронодефицитным изотопам, более легким, чем устойчивые или р-стабильные. [c.229]

Таким образом, мгновенно отбираемые образцы продуктов взрыва могут содержать новые элементы, а также новые изотопы уже известных элементов. Кроме того, когда радиоактивность значительно уменьшится, в веществе, оставшемся после взрыва, все еще будут содержатся значительные количества долгоживущих трансурановых изотопов, которые могут быть добыты . Вполне возможно, что образующиеся в этих условиях тяжелые изотопы с избытком нейтронов более долгоживущие, чем нейтронодефицитные ядра, образующиеся при бомбардировках тяжелыми нонами. Тогда такие эксперименты будут обладать существенным преимуществом. [c.114]

Деление при высоких энергиях. Характеристики акта деления, вызванного частицами высокой энергии или тепловыми нейтронами, заметно различаются. Знакомая двугорбая кривая выхода продуктов деления (рис. 65) сменяется при высоких энергиях одиночным широким пиком, максимум которого расположен при значении А, несколько меньшем половины массового числа нуклида-мишени (ср. кривую для 400 Мэв на рис. 66). В отличие от деления при низких энергиях обнаружено большое число нейтронодефицитных нуклидов, особенно среди тяжелых продуктов. Этот факт был истолкован как указание на то, что образовавшееся после каскадной фазы реакции возбужденное ядро сначала испаряет некоторое число нуклонов (главным образом нейтронов), а затем, по достижении достаточно высокой величины 2, 1А, деление начинает конкурировать с дальнейшим испарением. К тому же существуют доводы в пользу того, что многие первичные продукты деления — как тяжелые, так и легкие (для данной мишени и данной энергии бомбардирующей частицы) — обладают примерно одинаковым отношением чисел нейтронов и протонов. Это говорит о том, что деление происходит слишком быстро, для того чтобы могло произойти перераспределение нейтронов и протонов, и что делящиеся ядра имеют примерно такое же отношение нейтронов и протонов, какое обнаруживается в продуктах деления. [c.319]

Уменьшение энергии связи протонов по мере перехода ко все более легким нейтронодефицитным ядрам с данным зарядом Z приводит к возникновению трех явлений, о которых пойдет речь в данной статье, а именно [c.535]

При электронном захвате, так же как и при р+ распаде, происходит превращение ядерных протонов в связанные нейтроны. Для легких элементов распространены все три вариантг 3-превращения (в нейтронодефицитных ядрах). Для изотопов тяжелых элементов с недостатком нейтронов превращение протонов в нейтрон происходит только по механизму электронного захвата. Это обусловлено уменьшением радиуса наиболее вероятного нахождения ближайших к ядру орбитальных электронов и усилением роли кулоновского притяжения (рост 2). [c.399]

Легкие (нейтронодефицитные) изотопы получают облучением изотопов кюрия ядрами гелия или других элементов тяжелыми ионами, например, тория ионами кис-шорода. [c.256]

В. И. Гольданский предсказал возмон<ность двупротонной радиоактивности — одновременного испускания двух протонов нейтронодефицитными ядрами с четными порядковыми номерами. [c.693]

По реакции Azin, 2n)Az образуется нейтронодефицитный изотоп исходного ядра, который часто оказывается радиоактивным и обычно распадается путем позитронного распада. Для нейтронов с энергией 14 Мэе сечение реакции (л, 2л) возрастает с увеличением атомного номера ядра примерно от 0,01 барн для легких ядер до 1—2 барн для элементов с Z>50. [c.31]

К образованию нейтронодефицитных изотопов. Однако среди продуктов деления наблюдается и ряд изотопов с нормальным и даже повышенным содержанием нейтронов. Возможно, что указанная группа ядер, включающая ряд Р"-излучателеп, образуется по другому механизму деления — деления с возбужденного уровня. В результате оказывается возможным деление ядер среднего атомного веса, для которых эмиссионное деление, по-видимому, исключается. Согласно указанному механизму, ядро делится на два осколка, находящиеся в сильно возбужденном состоянии. Энергия возбуждения снимается путем испарения нуклонов. Число испускаемых нуклонов может изменяться в достаточно широком интервале в зависимости от энергии возбуждения. [c.658]

При взаимодействии уквантов с атомными ядрами возможен ряд процессов возбуждение более высоких уровней ядра, ядерные реакции типа (у, п), у,р), у, а.) и т. д. Все фотоядерные реакции являются пороговыми, т. е. они протекают только под воздействием достаточно жестких 7-квантов. Другой особенностью фотоядерных реакций является их резонансный характер. Начиная с пороговой энергии, сечение фотоядерной реакции быстро возрастает с ростом энергии у-квантов до некоторого максимального значения и затем снова падает. Из всех фотоядерных реакций наименьшую величину порога и наибольшее значение сечения имеет реакция (у,п), которая находит наибольшее применение в фотоактивационном анализе. В результате реакции (у,п) обычно образуется нейтронодефицитный изотоп исходного элемента, распадающийся путем испускания позитронов. Пороги реакций (у, ) для большинства элементов колеблются в пределах от 6 до 16 Мэв. [c.568]

Из нейтронодефицитных изотопов прометия наибольший интерес представляет изотоп Рт , свойства которого определяются наличием у ядер легких РЗЭ замкнутой оболочки из 82 нейтронов. Еще в 1948 г. Баллу [228] на основании вычисленной по теории Бора — Уилера относительной устойчивости ядер прометия высказал предположение о том, что изотоп Рт должен быть а -активным изотопом с большим временем жизни (Та). К этому же выводу пришла позднее Новосельская [121], которая вычислила, что Га для Рт должно быть равнымШ —Ю чет. Однако основание для поисков а -излучения Рт было получено только в самое последнее время, когда у РЗЭ было обнаружено около 15 а -активных изотопов, как естественных с Ti/, = 1,5-10 лет и с Г./, = 1,4-10 лет), так и полученных при ядерных реакциях с частицами высокой энергии. Из систематики а-распада тяжелых ядер [140]следует, что величины энергии а-частиц (Еа) у изотопов одного элемента растут с уменьшением числа нейтронов и что у ядер вблизи замкнутой оболочки из 126 нейтронов, а именно у ядер с числом нейтронов (N) 128, энергия а-распада достигает максимума. Такого же повышения а следует ожидать среди изотопов редкоземельных элементов с замкнутой оболочкой из 82 нейтронов. По аналогии с тяжелыми ядрами максимумы величин Е , а следовательно и большие скорости распада в этой области следует ожидать у ядер с 84 нейтронами [178, 553]. [c.114]

Реакция (я, 2п). Для освобождения из ядра дополнительного нейтрона требуются затраты энергии, поэтому реакции этого тина всегда пороговые. Для большинства ядер порог реакции (п, 2п) находится в области 6—12 Мэе. По реакции Z А(п, 2п) z А образуется нейтронодефицитный изотоп исходного элемента, который часто бывает радиоактивным и обычно распадается путем позитронного распада. Для нейтронов с энергией 14 Мэе сечение реакции (п. 2п) возрастает с увеличением атомного номера ядра примерно от 0,01 барн для легких ядер до 1—2 барн для элеменгов с 2>50. [c.61]

Наряду с протонной и двупротонной радиоактивностью нейтронодефицитным изотопам присущ р -распад, а также а-распад, играющий часто основную роль при Ъ > 50. Для предварительной ориентации опытов по получению нейтронодефицитных ядер и интерпретации получаемых результатов необходимо предсказание свойств таких ядер. При наличии достаточных сведений о зеркальных ядрах с избытком нейтронов или об энергиях возбуждения разных изоспиновых состояний ядер данного изотопического мультиплета возможны прямые и весьма точные оценки масс-дефектов и энергий распада нейтронодефицитных ядер. Первые оценки такого рода были даны Б. С. Джелеповым [5] и А. И. Базем [14]. В дальнейшем было получено несколько простых соотношений, вполне оправдавших себя на многих примерах новых нейтронодефицитпых ядер и использовавшихся в описываемых далее экспериментальных работах. Так, например, связь между необходимой для определения масс-дефекта нового ядра. zMj энергией связи (5р) Х-то протона и уже известной энергией связи 2-го нейтрона (5 ) в зеркальном ядре характеризуется с достаточной точностью приведенным в [7, 8] соотношением [c.537]

Специфической задачей будуш их экспериментов по исследованию двупротонного радиоактивного распада является наблюдение энергетической и угловой корреляции испускаемых протонов. Помимо обш,их с протонной радиоактивностью сведений об уровнях, форме и размерах нейтронодефицитных ядер, работы по 2р-радиоактивности должны дать и дополнительные возможности исследования формы потенциального барьера вокруг ядра, парного взаимодействия протонов под барьером, новых ядерных явлений, родственных наблюдаемым при изучении сверхпроводимости. [c.562]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология