Отклонение среднее квадратичное энергии

Основными характеристиками счетчиков являются эффективность — отношение числа сосчитанных квантов к числу квантов, попавших в входное окно мертвое время — время, в течение которого счетчик, зарегистрировавший квант, нечувствителен к следуюш,ему собственный фон — определяет нижний порог измеряемой интенсивности и амплитудное разрешение. Амплитуда импульсов на выходе пропорционального, сцинтилляционного и полупроводникового счетчиков пропорциональна энергии кванта, попавшего в счетчик. Однако эта закономерность носит статистический характер. При попадании в счетчик квантов строго монохроматического излучения, имеющих одинаковую энергию, на выходе счетчиков получаются импульсы, амплитуды которых распределены по закону Гаусса. Параметры этого распределения определяются приближенно средним числом фотоэлектронов, порождаемых в фотокатоде сцинтилляционного счетчика (25 для кванта Си/Са-излучения), средним числом первичных ион-электронных пар, образующихся в пропорциональном счетчике, (358 для Си/Са -кванта в ксеноне), количеством пар электрон— дырка в полупроводниковом счетчике. Соответственно среднее квадратичное отклонение для этих распределений составит a = Vn. Полуширина а=2,36(т и амплитудное разрешение W=2,3Q а/п. Очевидно, что для другого излучения разрешение изменится на множитель [c.157]

Рассмотрим следуюш ие две важные переменные. Для системы, которая может обмениваться энергией и частицами с резервуаром, мы получим выражение для относительного среднего квадратичного отклонения плотности (или концентрации ) NIV. [c.334]

Как непосредственное следствие этого, собственное значение Е является средним значением энергии системы в соответствующем стационарном состоянии поскольку Е не зависит от времени, то среднее значение оказывается константой движения (как для любой консервативной системы в классической механике). Кроме того, квадратичное отклонение энергии (от ее среднего значения), которому сопоставляется оператор (Н— Е)) , как легко видеть, имеет нулевое среднее значение, т. е. в стационарном состоянии энергия не отклоняется в среднем от своего среднего значения — энергия имеет совершенно определенное четкое значение. [c.336]

Величины энергий активации (кал.иоль г - корреляционный коэффициент 8 - средне-квадратичное отклонение [c.212]

Как в развитии теории Ван-дер-Ваальса полагали, что в известном свободном объеме хю можно полагать нулю. В отличие от теории Ва 1-дер-Ваальса считаем, что этот объем зависит от температуры и объема жиД кости. В Других исследованиях принимали, что выражается квадратичной зависимостью от переменных х, у, г, выражающих отклонение по всем осям от среднего положения. Леннард Джонс и Девоншир свели хю к средней энергии взаимодействия двух атомов, которую рассчитали согласно -современным представлениям от зависимости энергий притяжения и отталкивания от расстояния. [c.285]

Результаты проведенных расчетов для энергий активаций и предэк-споненциальных членов и значения средних квадратичных отклонений (б) представлены в табл. 1 и 2 (на рис. 2—4 показаны экспериментальные [c.105]

Интересный метод, предназначенный для автоматической локализации переходного состояния, был предложен Хальгреном и Липскомбом [256]. Этот метод, названный авторами методом синхронного транзита , состоит в следующем. Сначала определяют путь линейного синхронного транзита из принципа максимального соответствия . С этой целью вводят параметр, описывающий степень превращения, и требуют выполнения условия максимального соответствия, то есть минимального квадратичного отклонения всех межатомных расстояний в промежуточной структуре от величин, полученных линейной интерполяцией межатомных расстояний в начальном и конечном состояниях (в реагенте и продукте ). Максимум энергии на пути линейного синхронного транзита представляет собой первое приближение к точке переходного состояния. Этот максимум оптимизируется далее при дополнительном условии постоянства степени превращения. Последняя определяется для произвольной точки как р = йн/( н-Ь р), где с1л и йр представляют собой расстояния данной точки от реагента и продукта, которые определены как средние квадратичные отклонения по всем декартовым координатам (т. е. по евклидовой норме пространства координат). Для точек, которые не находятся на линейном пути синхронного транзита, вводится определение квадратичного пути синхронного транзита с помощью квадратичной интерполяции межатомных расстояний потрем [c.123]

Для типичных газов N имеет порядок ч исла Авогадро, так что относительное среднее квадратичное отклонение является беско. нечно малой величиной. Иногда этот результат рассматривают как доказательство эквивалентности канонического и микроканонического ансамблей, поскольку (5.252) указывает на то, что в каноническом ансамбле почти все системы обладают энергией Е. В более общем случае каноническое распределение пригодно когда ш ( )-<С тогда как большое каноническое распределение имеет место при ш Е) <С 1 и ш Щ 1. Эти предположения были использованы в приведенных выше выводах. [c.336]

А °— энергия сгорания мочевины в кДж-моль- , и сгг— средние квадратичные отклонения среднего арифметического в сериях по определению W и А с°, нормированные относительно W -й. А Е1 соответственно Сс, f, Ссо2> Сщо— доверительные интервалы энтальпии сгорания и образования мочевины, АЯ/(С02) и АЯ (Н20) соответственно. [c.68]

Длительное время вопрос о происхождении модулированных структур оставался не вполне ясным. Первая попытка объяснить это явление принадлежит Кану [32, 33], который связал макропе-риодический характер распределения концентрации с особенностями спинодальной кинетики в условиях упруго-анизотропного твердого раствора (см. 7). В [32, 33] рассматривался начальный этап спинодального распада, когда отклонения концентрации от среднего состава еще настолько малы, что свободная энергия неоднородного состояния может быть представлена как квадратичная форма отклонений концентрации от своих средних значений, т. е. когда можно пренебречь кубическими и более высокими членами разложения свободной энергии по отклонениям концентрации. В этом случае однородное состояние теряет свою устойчивость относительно развития концентрационной неоднородности, представляющей собой пакет плоских волн. Центру тяжести этого пакета отвечает некоторая критическая длина волны Яд. Как предполагал Кан, именно этот кинетический механизм объясняет существование модулированных структур, период которых близок к [c.260]