Хаустон

Шелл Ойл, Хаустон, Тексас......... [c.109]

Во многих случаях желательно иметь такие соединения, которые обеспечивают непосредственное уплотнение металла на металл. Фирма Раска инстра-мент корпорейшн (Хаустон, штат Техас) разработала конструкцию конусного соединения на давления до 1700 ат. Этой же фирмой производятся игольчатые вентили, обратные клапаны, соединительные муфты и другие детали для работы при высоком давлении. [c.50]

Другой подходящей лампой высокого давления является лампа типа ME/D, изготовляемая фирмой Бритиш Томсон Хаустон компани . Она представляет собой дугу мощностью 250 вт, возбуждаемую в сферическом кварцевом баллоне, в который впаяны вольфрамовые электроды. Основной характерной особенностью лампы является то, что она представляет собой точечный источник с высокой интенсивностью излучения. [c.231]

Хьюз, Хаустон и Сиг [62] определяли металлическую поверхность по адсорбции окиси углерода, применяя радиоактивный углерод (С Ю), концентрация которого в потоке регистрировалась счетчиком Гейгера. [c.116]

Определено по спектрам на основании измерений, сделанных в лабораториях Хамбл ойл энд рифайнинг компани , Хаустон, штат Техас. [c.335]

Институт Райса, Хаустон [c.89]

Если измерить точное расстояние между этими линиями и взять известное по химическим атомным весам отношение масс ядер, то можно измерить массу протона в атомных единицах, т. е. отношение массы протона к массе электрона. Наиболее точное исследование такого рода было проделано Хаустоном ), который нашел [c.139]

Против крыжовниковой огневки профилактической мерой,, а также способом борьбы является опыливание всей зараженной площади крыжовника и смородины дустом ДДТ с расходом 50—60 кг га, или 20—30 г на куст , сразу же после отцветания этих культур. При большом заражении сильно повреждаемых сортов (например, крыжовник Хаустон, виноградный) нужно провести повторное опыливание через 7 дней после первого. Гусеницы бабочки огневки переходят из одной ягоды в другую. Одна гусеница поражает 4—6 ягод крыжовника и до 15 ягод смородины. При переходе из ягоды в ягоду гусеницы контактируют с ДДТ и погибают. После того как массовое размножение этого вредителя подавлено, достаточно однократного ежегодного опыливания дустом ДДТ после цветения, чтобы задержать его развитие на хозяйственно неощутимом уровне. [c.178]

Значение м=0,33 соответствует теоретическому по модели пограничного диффузионного слоя (стр. 103). Однако Пратт [63] при теоретическом анализе получил м=0,33 лишь для Рг >1 при Рг <0,7 значение п, по Пратту, выше. Хаустон и Уокер [53] при большой плотности орошения получили п=1. Поэтому не исключено, что при некоторых условиях показатель п может принимать разные значения это согласуется с пленочно-пенетрационной моделью. [c.117]

Отсюда видно, что формулы (1) и (2) не совсем отвечают экспериментальным результатам при концентрациях аммонийной соли больше 2 н., но они, однако, применимы как к растворам хлорида аммония, так и к растворам нитрата аммония до этой концентрации. В сущности такой результат неудивителен. Дело в том, что как исследования светопоглощения, проведенные Хаустоном [16], так и измерения активности хлор-иона Хасса и Еллинека [17] показывают, что в 1 н. растворах хлоридов кобальта (II) и никеля не образуются хлоро-комплексы. Только при более высоких концентрациях хлорида или при более высоких температурах будет происходить образование комплексов, которое сопровождается изменением окраски разбавленного водного раствора кобальта (II) от красного до синего и соответствующих растворов никеля — от зеленого до желтого. Наконец, можно упомянуть, что образование гидроксо-комплексов не может мешать образованию амминов, так как тенденция акво-ионов кобальта (II) и никеля к гидролизу слишком мала (указание на литературу см. табл. 9, стр. 77). [c.192]

За последние два-три десятилетия теория теплоемкости кристаллических веществ развивалась в двух основных направлениях. В работах Блэкмана [834а], Хаустона [2132а] и ряда других исследователей предпринимались попытки усовершенствовать теорию Дебая путем замены постулированной параболической функции распределения частот (II 1.4) другой функцией, которая бы лучше описывала.действительное распределение частот кристаллических решеток различных типов. До настоящего времени, однако, не было найдено рациональных методов определения этой функции поэтому на практике рассматривалась лишь обратная задача — нахождение функции распределения по экспериментальным значениям теплоемкости. [c.140]

Исследование вращательного спектра комбинационного рассеяния СО2 проводилось в работах Хаустона и Льюиса [2133] и Котова, Тюлина и Татевского [254] найденные в обеих работах значения Во о (0,393 и 0,3895 отличаются от полученных из анализа инфракрасных спектров и, по-видимому, менее точны. [c.456]

Проанализированные сырые нефти резко различаются по составу. К ним относятся и высокопарафинистые, как № 1, и содержащие много циклопарафинов, как № 20, и содержащие большое количество ароматических соединений, как № 16. Парафиновые нефти содержат главным образом либо нормальные парафины, как в № 5, либо разветвленные, как в № 8. Точно так н е циклопарафиновые нефти содержат главным образом либо пятичленные кольца, как в № 19, либо шестичленные кольца, как в № 20. Состав четырех сырых нефтей заслуживает особого внимания № 8 — Винклер, № 16 — Ли-Харрисон, № 19 — Вильмингтон и № 20 — Южный Хаустон. Образец сырой нефти Винклер образован, по-видимому, в более поздних пластах, чем образец, проанализированный Форциати и др. [8]. [c.230]

Южный Хаустон Харрис, Техас 1 Кайнозойская 1 Третичный Фрио Коричневый 1 0.26 1 0.9082 [c.234]

Вращательный спектр молекулы этилена был впервые исс,ледован Льюисом и Хаустоном [63] и недавно, при высокой дисперсии, Романко, Фелдманом, Стансбери и Мак-Келларом [921. В ранней работе наблюдалась серия линий 5-ветви (А/ = 2, АК 0) и анализ проводился в приближении симметричного волчка в более поздней работе была найдена дополнительная серия линий (обозначенная как 8 -ветвь), рассматривающихся как результаты переходов для асимметричного волчка. Это было первым свидетельством того, что молекулу этилена нельзя рассматривать как симметричный волчок. Этот результат и важность структуры молекулы этилена стимулировали дальнейшие исследования инфракрасных спектров и спектров комбинационного рассеяния этой молекулы с максимально возможным разрешением. [c.190]

Задача работ в области высокоразрешенных Раман-спектров —. изучение вращательных спектров газообразных соединений для установления их молекулярной структуры. Хотя вращательные линии для этих спектров наблюдали еще в 1929 г., в том числе для метана (Деннисон), а затем для этана и ацетилена (Хаустон и Льюис, 1933), из-за технических трудностей в разработке этой области произошел перерыв до 1953 г., когда к систематическим исследованиям таких спектров приступил Стойчев [76, с. 115 и сл.]. В этих исследованиях особенно четко выявилось то, что Раман-спектры не всегда являются просто дублерами ИК-спектров обладающие центром симметрии и вследствие этого бездипольные молекулы (бензол, этилен, метан и т. п.) не имеют некоторых важных линий в ИК-спектре, но активны в Раман-спектре (и наоборот). Поэтому определение геометрических параметров неполярных молекул предпочтительнее методом Раман-спектроскопии. [c.244]

Подробное описание явлений набухания, а также рентгенограмм других кристаллических модификаций целлюлозы и ее производных дается в обзоре Хаустона и Зиссона . Другие полисахариды рассматриваются Майером . Один из этих полисахаридов— хитин (полимер аминосахара глюкозамина) дает особенно резкую рентгенограмму волокна. В его структуре, как и в структуре целлюлозы, имеются поперечные водородные связи . [c.63]

Задача работ в области высокоразрешенных Раман-спектров —. изучение вращательных спектров газообразных соединений для установления их молекулярной структуры. Хотя вращательные линии для этих спектров наблюдали еще в 1929 г., в том числе для метана (Деннисон), а затем для этана и ацетилена (Хаустон и Льюис, [c.244]

Ранкин, Лоренс, Дэвис, Хаустон и Мак-Меррей [4] объяснили явление растрескивания тяжелого шпата различным термическим расширением кристаллов. Коэффициенты расширения по Пфаффу [5] Аа = 1,43 10 , =2,25 10 , а, = 1,49 10 (в интервале О—100° С, по осям а, Ь, с) различаются приблизительно в 1,6 раза и могли бы, вероятно, служить для определения величины местных перенапряжений. Но, с другой стороны, они являются величинами обычного порядка, например для кварца, не подвергающегося растрескиванию, хотя он и имеет различие в коэффициентах расширения около 1,7 [6]. [c.162]

Применение метода с нагреванием всей массы материала оправдывается тем, что после такого измельчения достаточно осуществить лишь простую сортировку. Тяжелый шпат, в котором нет включений нерастрескивающихся минералов или который не смешан с ними, после нагревания можно отделять просеиванием. Ранкин, Лоренс, Дэвис, Хаустон и Мак-Меррей [4, анализируя опыты с американским баритом, показали, что мелкозернистая фракция обогащается Ва304, а РегОз и 5102 остаются в крупной фракции (табл. 1). [c.163]

Интегрирование в (8) и (9) проводится по положительному октанту зоны Бриллюэна при этом, используя метод Хаустона [3], в (8) можно ограничиться функциями toj(k) только в главных направлениях волнового вектора. Условия фазового равновесия между структурами Na l и s l определяются, как обычно, равенством давлений, температур и химических потенциалов обеих фаз. [c.225]

В случае применения уравнения (5.42) в инженерных целях необходимо знать коэффициент испарения а (называемый также коэффициентом прилипания , или аккомодации ). Не только не существует полезной теории, пригодной для предсказания величины а, но и отсутствуют простые способы ее экспериментального измерения. При опытном определении а необходимо знать температуру поверхности, которую обычно измеряют, используя термопары или термисторы. Такая методика приводит к ошибкам, поскольку градиент температуры на поверхности может изменяться очень резко. Литтлвуд и Райдел [99] высказывают сомнение относительно правомерности большинства опубликованных значений а из-за неопределенности значений поверхностных температур. Приведенные в литературе значения а для жидкостей лежат в интервале от 1,0 до 0,02, или даже ниже, причем для твердых тел приводятся еще меньшие значения, достигающие Для воды Дилейни, Хаустон и Иглетон [44] опубликовали значения а, равные 0,042 при О °С и 0,027 при 43 °С. Мао [109], применяя ламинарную струю и остроумный способ измерения температуры поверхности, не требующий использования зонда, получил для воды 1,0. Возможно, что подавляющая часть опубликованных данных ошибочна и что для всех простых жидкостей значение а близко к единице. [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология