Переход магнитный

Появление всех сигналов в области спектров электромагнитного излучения объясняется переходами между дискретными энергетическими состояниями. В оптической области спектра (ИК. .. УФ) наблюдают переходы электрических диполей, в магнитной резонансной спектроскопии исследуют переходы магнитных диполей. Вероятность переходов определяется правилами отбора. [c.179]

Эффект резонанса. Спектроскопия магнитного резонанса изучает переходы магнитных диполей между энергетическими уровнями, возникающими (в отличие от оптической спектроскопии) только при взаимодействии магнитного момента электрона или соответственно ядра с постоянным магнитным полем (эффект Зеемана). [c.248]

Переходы магнитных диполей между энергетическими уровнями, возникающими в магнитном поле [c.27]

Атомные ядра и электроны обладают магнитными моментами. Это свойство используют в технике магнитной резонансной спектроскопии наложение магнитного поля на ядра и электроны приводит к расщеплению квантовых состояний магнитного момента на ряд энергетических уровней (расщепление Зеемана). Относительно направления приложенного магнитного поля магнитный момент ориентируется в определенных направлениях, отличающихся по магнитной энергии. Наряду с магнитным моментом, ядра и электроны имеют спиновый момент количества движения. Компонент момента количества движения вдоль направления приложенного магнитного поля является целым или полуцелым числом, кратным основной единице момента количества движения Ь (константа Планка, деленная на 2ц). Ядро (или система электронов) со спином / (или 5) могут иметь только 2/ -Ь 1 различных ориентаций в постоянном магнитном поле и, следовательно, 2/ +1 состояний с различной магнитной энергией. Переходы магнитного момента между этими состояниями, сопровождающиеся резонансным поглощением магнитной энергии, происходят под действием излучения соответствующей частоты и поляризации. Наблюдая интенсивности и частоты резонансного поглощения в исследуемом материале, можно установить детали окружения ядер и электронов. Так как большинство веществ, представляющих интерес в гетерогенном катализе, является твердыми телами, в последующем изложении будет обращено особое внимание на магнитный резонанс в твердых телах. [c.9]

Так, при / = 7г магнитное квантовое число может принимать значения + 72 и —7г, при 1=1 — значения 1, О и —1 и т. д. В общем случае возможны 2/+1 ориентации, или состояния, ядра. В отсутствие магнитного поля всем этим состояниям соответствует одно значение энергии. Если же ядро помещено в однородное магнитное поле Яо, то этим состояниям отвечает различная потенциальная энергия. Для ядра со спином возможные значения от=+7г и пг =—описывают состояния, когда магнитный момент ядра направлен, соответственно, по направлению и против направления приложенного магнитного поля Яо, причем последней ориентации отвечает большая потенциальная энергия. Обнаружить переходы магнитных ядер (или, как часто говорят, спинов ) между такими состояниями можно с помощью явления ядерного магнитного резонанса. [c.14]

Цирконий парамагнитен. Магнитная восприимчивость увеличивается линейно с повышением температуры до температуры перехода. Магнитная восприимчивость при 90 К х= +1,30-10- , а при 293 К + 1,34.10- . [c.252]

Свойства гейзенберговских антиферромагнетиков в магнитном поле таковы. Ниже и выше точки перехода магнитное поле вызывает появление отличного от нуля полного момента М, направленного по Ь. Магнитная восприимчивость конечна при любой температуре. При этом Ь почти не меняет своего значения, если Ь достаточно мало. Так как антиферромагнитный порядок не порождается магнитным полем, то и при конечном поле Ь фазовый [c.23]

Могут встретиться и другие особые случаи. Если для симметричного хромофора переход электрического диполя запрещен, а переход магнитного диполя разрешен, то окружающая молекулу среда иногда может индуцировать в хромофоре довольно значительную асимметрию. [c.273]

Случай II. Переход электрического диполя запрещен, т. е. (№ 11е К°) 0, переход магнитного диполя разрешен. При этих условиях необходимо принять во внимание последующие члены в разложении матричного элемента Мп це Кк). [c.273]

Поэтому следует предположить, что возбуждающие переходы магнитные поля должны быть переменными и что частота их должна быть равна или близка к частоте [c.33]

При переходе магнитного ядра с нижнего энергетического уровня на верхний поглощается, а при обратном переходе выделяется энергия — Ну о, равная разности энергий двух состояний [c.8]

В основе рассматриваемого в книге материала лежат новые проявления спинового запрета в радикальных реакциях, единственным следствием которого ранее считалось его влияние на вероятность рекомбинации радикалов. Эти новые проявления связаны со спиновыми переходами в радикальных парах под влиянием взаимодействий магнитной природы — зеемановских и сверхтонких. Именно благодаря этим переходам магнитные взаимодействия могут влиять на вероятность рекомбинации радикальной пары. Поскольку энергия магнитных взаимодействий в свободных радикалах на много порядков меньше энергии теплового движения, обсуждаемые в книге магнитные эффекты можно рассматривать как одии нз немногих ярких примеров управляющего влияния слабых взаимодействий в химической кинетике. С другой стороны, благодаря спиновым пере.ходам в радикальных парах химическая реакция между радикалами выступает в качестве диспетчера, сор- [c.3]

Обычно длинноволновая полоса поглощения комплексов переходных металлов обусловлена электронным переходом магнитно-дипольного типа. Измерены оптические характеристики нескольких комплексов металлов с симметрией более низкой, чем диэдрическая, а также комплексов с тремя бидентатными лигандами, что помогло отнести спектроскопические переходы и определить абсолютную конфигурацию. Теоретически изучены также причины возникновения оптической активности в комплексах металлов. Вклады методов ДОВ и КД в исследования в этой области являются фундаментальными, поскольку знак вращения при одной определенной длине волны нельзя использовать для определения конфигурации различных соединений, так как они имеют несколько полос поглощения. [c.100]

Сравнительно недавно в теорию ядра была введена важная концепция парных корреляций между движением ядерных частиц, аналогичная эффекту спаривания электронов в сверхпроводимости. Применение к деформированным ядрам обобщенной модели ядра, учитывающей эффекты спаривания, успешно объяснило и предсказало конкретные свойства ядерных уровней, такие, как вероятности переходов, магнитные и квадрупольные моменты, а также моменты инерции (в особенности для четно-четных ядер). Безусловно, для мессбауэровских экспериментов очень интересны значения статических ядерных моментов. Например, по упрощенной коллективной модели ядра (без учета спаривания) коллективное гиромагнитное отношение gR для первого ротационного уровня четно-четных ядер (спин 2+) должно равняться ZIA. Учет эффекта спаривания приводит к несколько меньшему, чем НА, значению Цв, причем эта величина должна колебаться в зависимости от числа нейтронов, что совпадает с результатами эксперимента. [c.338]

Вращение заряда вокруг оси возбуждает магнитный момент вдоль оси и создает магнитный диполь Ат- В биополимерах л т1 -переходы являются электрически разрешенными переходами, для которых с1е О, а Ат = 0. Наоборот, п т1 -переход магнитно разрешен Ат ф О (с1е = 0), поскольку при этом меняется симметрия орбиталей и создается вращение зарядов вокруг оси. Нри одновременном осуществлении в молекуле п —> л- и л —> т1 -переходов волновые функции, описывающие возбужден- [c.370]

Магнитнорезон нсная спектроскопия изучает переходы магнитных диполей между энергетическими уровнями, возникающими при взаимодействии магнитного момента электрона или ядра с постоянным магнитным полем. [c.345]

Последний член этого уравнения характеризует зеемановское взаимодействие между ядерпым магнитным моментом и внешни.м полем Н. Величина этого взаимодействия мала, и поскольку при ЭПР-переходе магнитное квантовое число ядра обычно не меняется, его в дальнейшем можно не рассматривать. Оценка остальных членов через спиновые функции (г -Ь 1) X 21+ 1) и диагонализация конечной матрицы приводят к следующим собственным значениям для каждого состояния, определяемого магнитными квантовыми числами электрона и ядра, М тлМ[. [c.422]

Аннигиляция позитронов в конденсированных системах (кристаллы, алюрфные и жидкие тела) в настоятцее время изучена для большого числа материалов (металлы, ионные кристаллы, органические вещества). Экспериментальные данные указывают на влияние природы хидигческой связи, тем-] ера1 мы, плотности, фазовых переходов, магнитного поля, различных примесей на протекание процесса аннигиляции и раскрывают картину взаимодействия позитронов с валентными электронами. [c.105]

Этот механизм можно представить следующим образом ксгда решетка колеблется, расстояния между ПЦ изменяются с частотами этих колебаний, что приводит к возникновению осциллирующего магнитного поля. Те колебания решетки, частота которых равна частоте лар-мороЕской прецессии па> = g Ho, имеют конечную вероятность вызвать переход магнитного момента из верхнего энергетического состояния в нижнее. Этот процесс, в котором поглсщение зеемановского кванта сопровождается испусканием фонона с энергией рЯо, называется прямым. [c.103]

Подробное исследование шпинелей РеСгг04 и РеУ204 в интервале 5—300° К показало, что ниже Тс существует аномальный ход температурной зависимости магнитного поля на ядрах ионов Ре +, а также аномалия квадрупольного расщепления [81—84]. Аномалия А для РеУ204 объясняется ромбическими искажениями решетки, что подтверждается рентгеновскими данными. Такие искажения приводят к отклонению ГЭП от аксиальной симметрии, а также к аномальной температурной зависимости Яэфф, связанной с переходом магнитной структуры при низких температурах к структуре конического типа. [c.36]

При переходе в ферромагнитное состояние появляется макроскопический магнитный момент — за счет упорядочения магнитных моментов атомов. Выше температуры перехода они смотрят в разные стороны, а суммарный магнитный момент равен нулю. Паправление, полного магнитного момента нарушает симметрию кристалла. В точке перехода магнитный момент еще равен нулю, возникла только воз-моэюностъ нарушения симметрии, но с понижением температуры он растет и достигает своего максимального значения при температуре, равной абсолютному нулю. Магнитные моменты атомов при абсолютном нуле температуры полностью упорядочены. Полный порядок [c.247]

Если бы были верны принципы, изложенные в разделе б , то влияние магнитного поля на оптические атомные спектры (т. е. атомные спектры, появляющиеся в оптической и ультрафиолетовой областях) должно было быть очень простым. В гл. 15 мы увидим, что эти спектры возникают вследствие переходов между разными электронными состояниями атома. При таком переходе магнитное квантовое число Л либо не меняется (Ао// = 0), либо изменяется на 1, за исключением того, что из состояния с а41 —О невозможен переход в другое состоянияе с = 0. Согласно результатам, приведенным в разделе б , уровень с квантовым числом полного углового момента I расщепляется в магнитном поле Н на 2Е 1 1 уровней, каждый из которых характеризуется своим, отличным от других значением <Л и отделен от ближайшего соседа постоянным расстоянием Р,, [// . Вследствие правила отбора Ао//= О или + 1 это означает, что данная спектральная линия может расщепиться в магнитном поле не более чем на три компоненты [c.201]

Примерами фазовых переходов, когда характерные черты атомного распределения остаются неизменными, являются различные переходы порядок — беспорядок низкотемпературные фазовые переходы в галогенидах аммония, в которых упорядоченное расположение колеблющихся групп NH4 заменяется расположением с произвольной ориентацией [41 превращения в галогенводо-родных кислотах, связанные с взаимной разориентацией осей молекул и диполя [51 переходы, обусловленные разупорядочением в ориентации ионов и их слегка искаженного окружения в шпинелях, содержащих асимметрические ионы переходного металла (Мп " ) [61. Наконец, примером могут служить переходы магнитных материалов из ферромагнитного в парамагнитное состояние (точки Кюри и Нееля), связанные с понижением степени ориентации атомных магнитных моментов. Все эти явления относятся к ориентационному разупорядочению в кристаллах. Наблюдается также позиционное разупорядочение. Например, в иодистом серебре при низких температурах (Р Agi) ионы серебра образуют упорядоченную решетку выше точки перехода (а Agi) ионы Ag размещаются хаотически [7[. К этому же типу разупорядочения относится переход вюрцит-сфалерит в соединениях, аналогичных сульфиду цинка [3]. [c.618]