Число перехода

Механизм возбуждения. Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения hv, ему необходимо сообщить энергию. Это можно осуществить облучением пробы потоком электронов эмиссионная спектроскопия) или рентгеновским излучением достаточной энергии рентгенофлуоресцентная спектроскопия). Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 10 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Эффективной в этом отношении оказывается только часть переходов (/ij). Остальное число переходов п — () вызывает эмиссию электронов из внешних электронных оболочек атома, поскольку они воспринимают всю энергию, освобождающуюся при осуществлении внутренних электронных переходов, и вследствие этого отрываются от атома оже-эффект). Под выходом флуоресценции W понимают отношение /if/n. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. Зависимость выхода флуоресценции для /С-оболочки от атомного номера элемента можно представить следующей полу эмпирической формулой [c.201]

Спектры поглощения комплексов, содержащих более одного л-электрона, сложнее, так как в этом случае возможно большее число переходов электронов. Рассмотренный тип электронного перехода называется d—d-переходом. [c.518]

Таблица 4. Числа переходов в ядерных спиновых системах и числа типов спиновых систем

При составлении планов-графиков необходимо стремиться к сокращению числа переходов с одного вида продукции на другой, так как на переналадке оборудования теряется рабочее время. Кроме того, необходимо принимать во внимание условия хранения продукции. [c.198]

Приняв закон распределения Больцмана, Дол вывел уравнение для числа переходов ионов из поверхности стекла в раствор [c.425]

Поместив источник и образец в твердые кристаллические решетки, мы не оказали воздействия на переходы без отдачи для всех ядер, но увеличили вероятность перехода без отдачи. Причина этого заключается в том, что энергия у-лучей может привести к возбуждению колебаний решетки. Эта энергия влияет тем же самым образом, что и энергия отдачи в газе, т. е. она приводит к снижению энергии излучающей частицы и увеличению энергии поглощающей частицы. Некоторые характеристики кристалла и условия эксперимента для излучения и поглощения не меняют исходного колебательного состояния решетки, т.е. будут удовлетворять условиям перехода без отдачи. Следует подчеркнуть, что эти условия определяют просто интенсивность наблюдаемых линий, поскольку этим эффектом задается только число частиц с подходящей энергией. Нас не интересует абсолютная интенсивность полос, поэтому здесь не обсуждается этот аспект МБ-спектроскопии. Однако упомянем, что для некоторых веществ (обычно твердых молекулярных веществ) решеточные и молекулярные колебания возбуждаются до такой степени, что при комнатной температуре происходит только небольшое число переходов без отдачи и спектр не наблюдается. Часто спектр регистрируют путем значительного понижения температуры образца. [c.287]

Волновое число перехода между уровнями с квантовыми числами (/ — 1) и / равно [c.344]

Колебательная оптическая активность может проявляться в большем числе переходов, соответственно числу колебаний в молекуле, в которых участвуют все части молекулы. Получаемая информация позволяет идентифицировать абсолютную конфигурацию молекул по знаку, например, колебательного кругового дихроизма. Обычные колебательные спектры различных конформеров довольно похожи друг на друга. Но в колебательных спектрах кругового дихроизма существенно увеличиваются различия экспериментальных данных, поэтому идентификацию конформера можно сделать с большей уверенностью. [c.213]

Чтобы найти величины В и С, изучают температурную зависимость МКД. Для двух и большего числа переходов картина МКД усложняется в связи с перекрыванием кривых МКД. Важно то, что положительный пик МКД ( 0]м>О и е/—ег=Де>0) соответствует отрицательной величине коэффициента В и наоборот. [c.258]

Если молекуле сообщается количество энергии, которое требуется для перехода ее из основного состояния в возбужденное, то она может поглотить эту энергию, при этом с определенной вероятностью произойдет соответствующий переход. Огромное число переходов не может происходить совсем или происходит с ничтожной вероятностью, это так называемые запрещенные переходы. [c.6]

Если система спинов находится в равновесии, то в единицу времени отношение числа переходов спина, или вероятность перехода сверху вниз (гг/ ) и снизу вверх (ш ), равно отношению заселенности уровней, или [c.59]

Чтобы система спинов могла охладиться до температуры решетки, должен происходить перенос магнитных частиц с верхнего энергетического уровня на нижний. Пусть число магнитных частиц в 1 см в состоянии с более высокой энергией равно М , а число ядер в состоянии с более низкой энергией равно Л/+. Если вся система спинов и решетка были в термическом равновесии при температуре Т, то, согласно уравнению теплового баланса, числа переходов снизу вверх и сверху в низ должны быть равны, вследствие чего W+N+ = где Н/+, — вероят- [c.368]

Примеры. 1. Операция гибки обечайки в вальцах имеет число переходов, равное числу положений нажимного винта, изменяющих радиус изгиба листа. [c.33]

Эффект снижения контактного трения был подтвержден при исследовании процесса вибрационного волочения. При помощи вибрационного волочильного инструмента, благодаря круговым колебаниям фильера, удалось уменьшить число переходов, что весьма существенно повысило производительность труда при волочении проволоки. [c.42]

Приведенные выше ф-лы справедливы для состояний дискретного спектра в случае непрерывного спектра ф-лы модифицируются. Напр., число переходов в единицу времени из состояния дискретного спектра с волновой ф-цией ф( и энергией E в состояние непрерывного спектра с волновой ф-цией <р/ и тем же значением энергии определяется т. наз. золотым правилом Ферми [c.412]

Интеграл непрямого соударения (2.92) включает все состояния А2А3 — как метастабильные (внутри центробежного барьера — подсистему 2па ), так и стабильные (состояния свободного движения — подсистему 2ша )-Разница этих состояний проявляется лишь в классическом приближении, и в общем случае 4-+ ША С учетом этого разделения число незапрещенных переходов из области взаимодействия в область свободного движения 2п1 (Е,/, те) = 4-гщА . 4- 1ПА2 + 4- 2ц1д. Окончательно полное число переходов между областью 2пд связанной пары и областью свободного движения трех молекул А1, А , Ад имеет вид [c.89]

В одном из таких модельных подходов [И] число переходов, приводящее к образованию связанного состояния А2А3 с сечением Од а в тримолекулярной реакции, можно [c.92]

Таким же образом, используя уравнение (14.6), можно рассчитать число переходов и частоту перехода (в единицах e Qq) для других ядер с различными значениями I в аксиально-симметричном поле. При I = = 7/2 будет четыре энергетических уровня ( +1/2, 3/2. 5/2 и +7/2) и три перехода. Правило отбора для этих переходов суть Дт = 1, поэтому наблюдаются переходы 1/2-> Е з/2, +3/2-> 5/2 и 5/2 7/2. (Напоминаем, что при обычных условиях все уровни заселены.) При подстановке / и т в уравнение (14.6) получается, что энергия перехода з/2-> 5/2 вдвое превьш1ает энергию перехода 1/2- з/2. Энергии указанных уровней и влияние на них параметра асимметрии т] показаны на рис. 14.3. Отклонения от предсказанных частот в наблюдаемом спектре, когда г = О, приписываются отклонениям от аксиальной симметрии в образце, и, как это будет видно в дальнейшем, их можно использовать в качестве меры асимметрии. [c.264]

Вероятности переходов с нижнего уровня на верхний и обратно одинаковы. Число переходов пропорционально населенности соответствующего уровня. Согласно больцмановскому распределению и поэтому переходы с поглощением энергии преобладают над обратными. Таким образом, в системе свободных радикалов наблюдается резонансное поглощение энергии высоко- ястотного поля, детектируемое как сигнал ЭПР. Принципиальная [c.24]

Следующим этапом в разработке технологического процесса является выбор способов обработки и подбор оборудования, позволяющего достичь заданной точности и качества 1Юверхнос1ного слоя дет ши с наименьшим числом переходов и ходов. Далее выясняют возможность совмещения переходов обработки и формируют операции. В итоге получают маршрут обработки. [c.180]

Деятельность операторов, занятых на ремонте скважин, состоит из большого числа переходов из ярко освещенных зон в зоны с недостаточным уровнем освещенности и обратно. Зрение водителей-машинистов передвижных агрегатов, например, должно быть в высокой степени адаптировано к темноте внешней среды в ночное время и одновременно сохранять способность эффективного считывания показаний приборов, расположенных в кабине оператор на устье скважин каждую очередную производственную операцию начинает в новых световых условиях. Поскольку реакция каждого про4)ессионала должна быть быстрой, важно, чтобы условия работы зрительного аппарата во всех случаях были оптимальными. [c.136]

Вероятности переходов с нижнего уровня на верхний и обратно одинаковы. Число переходов пропорционально населенности соответствующего уровня. Согласно больцмаиовскому распределению з > fJi. поэтому переходы с поглощением энергии преобладают над обратными. Таким образом, в системе свободных радикалов наблюдается резонансное поглощение энергии высокочастотного поля, детектируемое как сигнал ЭПР. Принципиальная схема прибора для изучения электронного парамагнитного резонанса приведена на рис. 5. [c.22]

Вероятность перехода под действием переменного магнитного поля Я1 не зависит от того, как направлен магнитный момент протона по полю или против поля Яо. Пусть в момент включения переменного поля заселенности уровней равны значениям и Л +. Тогда число переходов снизу вверх за время И будет равно N-Wйt и сверху вниз N+Wdt (где W — вероятность перехода одного протона за 1 с, пропорциональная Н ). Если в момент включения поля Я1 система магнитных моментов находилась в тепловом равновесии, то и поэтому число переходов снизу вверх с поглощением энергии будет больше числа переходов сверху вниз с выде- [c.212]

Для установления взаимного расположения уровней 4ig и 42g требуется знание энергии электронного отталкивания, которая может быть оценена лишь в определенном приближении. Октаэдрические комплексы типа [Со епзР+ имеют D3 симметрию. Понижение симметрии от Он к Ьз должно привести к расщеплению уровней энергии Tig E + М2 и T g E + Mi (рис. Х.5) и, следовательно, к увеличению числа переходов. Но такое расщепление мало и не проявляется в спектрах поглощения, что свидетельствует о превалирующем влиянии только ближайшего откаэдрического окружения Со(1И). [c.210]

При использовании лазерного излучения большой мощности может возникнуть явлепне оптического насыщения перехода, т. е. явление, когда число переходов в атоме с нижнего уровня на возбужденный под действием квантов света источника возбуждения окажется равным числу переходов с возбужденного на нижний, возникающих как за счет спонтан]1ого излучения, так и за счет стимулированного излучения с возбужденного уровня. Таким образом осуществляется максимально возможное число оптических переходов между двумя энергетическими уровнями. Дальнейшее увеличение мощности излучения источника света не мо- [c.135]

ЭПР), явление резотгаиспого поглощения энергии электромагн. волн парамагн. частицами, помещенными в пост. магн. поле. Неспаренные электроны парамагн. частиц ориенти-рзтотся в пост. магн. поле так, что их собств. момент кол-ва движения (спин) направлен либо по полю, либо против поля, чему соответствуют два энергетич. уровня частицы. Расстояние между этими уровнями есть энергия зееманов-ского расщеплепия дЩ, где Н — напряженность пост, магн. поля, Р — магнетон Бора, д — фактор спектроско-пнч. расщепления. Для своб. электрона д — это отношение мех. момента к магнитному, равное 2,0023. В парамагн. частицах вследствие орбитального движения электронов имеется примесь орбитального магнетизма, приводящая к отклонению д от 2,0023. Для орг. радикалов это отклонение мало, для ионов металлов оно м. б. значительным. При действии на систему, содержащую парамагн. частицы, перем. электромагн. поля частоты м = д Н/к (к — постоянная Планка), направленного перпендикулярно напряженности пост. магн. поля, индуцируются переходы электронов между зеемановскими уровнями. Поскольку на нижнем уровне число электронов больше, чем на верхнем, число переходов с нижнего уровня на верхний будет преобладать над числом [c.701]

Полезную информацию о молекулярных механизмах мутагенеза мовет дать анализ мутационных переходов i -> j (где 1 исходный тип нуклеотида, J - тил нуклеотида, возникшего в результате мутации). Анализируется матрица частот мутационных переходов Т(4х4) (где T(l,j) - частота мутационных переходов из нуклеотидов 1-го в нуклеотиды J-ro типа). Пусть k j - число переходов из 1-го в J-й нуклеотид, п - общее число мутаций. Пусть частота мутационного перехода T(l,j)=kjj/n превышает 1/12, ожидаемую при равномерном распределении мутаций по возможным типам переходов. Для оценки неслучайности превышения наблюдаемого числа переходов над ожидаемым используется критерий (1 биномиального распределения Pikjj). [c.95]

Теперь запишем нижнюю оценку на время работы МТ, копирующей входное слово. Оиа основана иа том, что каждый переход головки требует отдельного такта работы МТ. Введём параметры е и, значения Есоторых определим позже. Для слова w через Tk(w] обозначим число переходов головки между к-й и (к -Ь 1)-й ячейками при работе МТ на входе W. Будем искать такое слово w, что Tk w) > г при к п/2. [c.147]

Осн. характеристики К. п. - вероятность перехода, равная числу переходов в единицу времени (1с), и время жизни квантового состояния, участвующего в переходе. Если система может претерпевать неск. К. п., как излучательных, так и безызлучательных, то полная вероятность изменения состояния системы равна сумме вероятностей К. п. разл. типов. Временем жизни к-го сотояния т, наз. средняя продолжительность пребывания системы в этом состоянии. Чем меньше время жизни данного состояния, тем больше вероятность перехода системы из этого состояния в другие. Система, в к-рой происходит К. п., заведомо находится в нестационарном состоянии и описывается с помощью временного ур-ния Шредингера (см. Квантовая механика). В силу соотношения неопределенностей между энергией н временем квантовая система в возбужденном состоянии имеет конечную ширину энергетич. уровня АЕ- й/Аг, где Л-постоянная Планка, Д/-характерное время состояния. В уширение уровня вносят вклад как излучат., так и безызлучат. К. п. Если предположить, что ширина уровня АЕ мала по сравнению с энергией 2пЛу кванта излучения (V-частота), К, п. можно наглядно интерпретировать как переход между стационарными энергетич. состояниями системы. [c.367]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология