Прецессия прямая

Рис. 24.10. К учету влияния податливости опор на критическую скорость консольного вала а — покоящийся вал б — вращающийся вал в режиме прямой синхронной прецессии в, г — радиальные и угловые деформации вала от единичных нагрузок

Следует отметить, что картина движения вала при обратной прецессии отличается от данной в начале настоящего параграфа ка( типы движения при прямой прецессии, по полной ясности в это VI вопросе пока не существует. [c.613]

Если направление вращения вала и его изогнутой оси совпадают, то такое движение называют прямой прецессией, в обратном случае движение называют обратной прецессией. [c.274]

Можно считать, что при критической частоте вращения вал находится в состоянии безразличного равновесия и его упругий изгиб вызван действием центробежной силы и гир оскопического момента. Ограничимся наиболее типичным случаем прямой синхронной прецессии, когда изогнутая ось вала вращается вокруг линии подшипников с той же частотой и в ту же сторону, что и вал с барабаном вокруг своей изогнутой оси. Отметим, что возможны также случаи обратной синхронной и прямой несинхронной прецессии, имеющие свои особенности. [c.220]

Из последнего уравнения находим критическую угловую скорость вала так называемой прямой синхронной прецессии. В этом случае угловая скорость диска по значению и направлению равна угловой скорости изогнутой оси вала. Может наблюдаться и обратная несинхронная прецессия, когда последнее условие не выполняется. [c.133]

При анализе явления обычно силами тяжести, а также массой всех деталей, кроме масс ротора и суспензии, пренебрегают. В этом случае при вращении на ротор действует центробежная сила с = тсо у, увеличивающая прогиб вала, и момент М, возникающий вследствие гироскопического эффекта быстро вращающейся массы. При прямой прецессии гироскопический момент, возвращающий вал в первоначальное положение, [c.274]

На критическую скорость влияют также величины / и 1 . Как это следует из формулы (182), при прямой прецессии увеличение разности /о — /3 вызывает возрастание восстанавливающего момента и повышение критической скорости. [c.275]

Рис. 3.8. к учету влияния создаваемого диском гироскопического момента на критическую скорость вала а — схема действия сил на вращающийся диск при изгибе вала б — схема действия нагрузок на вал со стороны диска ири прямой синхронной прецессии й и г — радиальные и угловые деформации вала от единичных [c.160]

В данном разделе рассмотрен расчет критической скорости ротора в случае прямой синхронной прецессии, когда оба вращательных движения совпадают по величине и направлению. В раде случаев может иметь место и обратная прецессия, когда собственно вращение и прецессия противоположны по направлению. В этом случае гироскопический момент М = (7 -1-7э)й> стремится увеличить прогиб вала и система урав- [c.137]

Если критическую скорость вала рассчитывают с учетом гироскопического момента нри прямой синхронной прецессии, то в исход.ные уравнения перемещений (3.16) вместо момента = [c.78]

Дальнейшие расчеты дают значение критической скорости вала при прямой прецессии [c.79]

Так как для круглого однородного диска = 2/, то приведенный момент инерции вала ] = / — / = — / при вычислении критической скорости прямой прецессии и / = 3/ — для обратной прецессии. [c.211]

Чтобы внести ясность в эти рассуждения, рассмотрим дальнее экранирование атомов водорода в бензоле [11 ]. Можно считать, что молекулярные я-орбитали бензола представляют собой в первом приближении круговой сверхпроводник, по которому под действием внешнего поля прецессируют подвижные электроны. (Поле вызывает также некоторую прецессию локализованных а-электронов, но, чтобы упростить рассуждения, мы примем, что электронные токи, вызванные магнитным полем, происходят исключительно в я-оболочке.) Таким образом, электронный ток течет в основном в плоскости, параллельной плоскости кольца, причем локальное магнитное поле, являющееся следствием кольцевого тока, показано на рис. 3.13 для того случая, когда поле Яо пересекает плоскость кольца под прямым углом. Очевидно, в том месте, где находятся протоны, индуцированное поле добавляется к внешнему полю, поэтому его действие состоит в дезэкранировании ароматических протонов, и это находится в соответствии с тем фактом, что все ароматические протоны дают сигналы в слабом поле. В жидкости или в растворе ориентация, изображенная на рис. 3.13, возникает только на мгновение, поскольку вращение непрерывно изменяет угол, под которым магнитные силовые линии пересекают плоскость кольца. В общем случае можно полагать, что кольцевой ток индуцируется той составляющей поля Яо, которая перпендикулярна к плоскости кольца. Интенсивность локального поля изменяется в соответствии с ориентацией молекулы относительно Яо, но направление его по отношению к протонам остается постоянным, т. е. пунктирные линии на рисунке изображают магнитные силовые линии локального поля независимо от ориентации внешнего поля. Поэтому усредненный многочисленными вращениями суммарный эффект кольцевого тока должен дезэкранировать ароматические [c.92]

В результате химической реакции это соотношение нарушается, а восстанавливается оно путем перехода триплетной пары в синглетную (Т - -переход). Такие интеркомбинационные переходы (5 Т и 7 -> 5) запрещены правилами отбора, но происходят по ряду причин. Во-первых, в силу спин-решеточного взаимодействия путем обмена энергий между несущей спин частицей и окружающими ее молекулами растворителя (решетки). Время спин-решеточной релаксации (продольной Т и поперечной 72) достаточно велико (Ю -Ю с) и много больше времени существования радикальной пары (10 -10 с). Поэтому в низковязких жидкостях этот механизм перехода неэффективен. Во-вторых, 5-7-переход происходит в том случае, когда различаются частоты ларморовской прецессии спиновых моментов радикальной пары вокруг направления магнитного поля (Де-механизм). В этом случае индуцируется 3 7о-переход. Частота перехода равна разности частот ларморовской прецессии и прямо пропорциональна Ag = g - gl и напряженности поля Щ. Частота 5 -> 7о-перехода 10 рад/с достигается при Ag = 10 и Яо 10 А/м. В-третьих, причиной 5 -л 7-перехода является сверхтонкое взаимодействие спина электрона с ядерными спинами (СТВ-механизм). В отсутствие магнитного поля электронный и ядерный спины радикала прецессируют вокруг результатирующей суммарного спина. В ходе движения электронный и ядерный спины совершают взаимный переворот, в результате чего конфигурация пары 7+ переходит в -состояние. Скорость перехода зависит от констант СТВ. Для СТВ-механизма характерны времена перехода Ю -Ю с, т. е. соизмеримые с временем жизни радикальных пар. Таким образом, Б отсутствие магнитного поля СТВ-механизм является наиболее эффективным для 7 -переходов в радикальных парах. [c.197]

Индукционная система. Спины прецессируют в приложенном радиочастотном поле. Поле, генерируемое этой прецессией, воздействует на вторичную обмотку под прямым углом к приложенному радиочастотному полю и к постоянному магнитному полю. Прямое взаимодействие между приложенным высокочастотным полем и приемной катушкой невозможно. Второй метод изображен схематически на рис. 176. [c.409]

Как видно из (10-14), частота свободных колебаний вращающегося вала зависит от скорости его вращения. Для критических состояний, при которых частота изменения проекций центробежной силы небаланса и равна собственной частоте, в (10-14) нужно принять (й — "а. При этом получим так называемую критическую скорость прямой прецессии, при которой упругая линия вала вращается относительно оси подшипников с той же скоростью и в том же направлении, что и сам вал. [c.209]

При значительном влиянии моментов сил инерции сходимость процесса ухудшается, а в случае прямой прецессии (/ = — /) подкоренное выражение в (10-20) может получиться отрицательным. Хотя и при точном решении критической скорости прямой прецессии может не быть (например, для вала постоянного сечения с пролетом / величина < О при j > рР/л , т. е. когда диаметр вала больше его длины), но, чтобы не получить такой результат из-за неудачного выбора величин и р" , нужно стараться выдержать реальное соотношение между прогибами и углами наклона вала. В частности, можно принимать = 0. [c.211]

Относительно физического состояния земного ядра, или барисферы, в настоящее время считается доказанным, что оно состоит из тяжелых металлов, которые там находятся не в расплавленно-жидком, а в твердом состоянии. По крайней мере, оно ведет себя как твердое тело, о чем свидетельствуют явления прецессий и нутаций и распространение в нем упругих колебаний, возникающих нри землетрясениях. Входят ли в состав этого ядра карбиды, вопрос нерешенный. Нет ни одного факта, конкретно подтверждающего подобное предположение, как нет и фактов, позволяющих делать прямо противоположное заключение. Обособленные очаги внутри затвердевшей земной коры, содержащие жидкие расплавленные массы, существуют вне всякого сомнения об этом свидетельствуют извержения подобных масс, наблюдающиеся в настоящее время в лшогочис ленных вулканах и бывшие и в прежние геологические эпохи об этом свидетельствуют и часто наблюдающиеся интрузии массивно-кристаллических пород в виде лакколитов, батолитов, жил и т. п. Но состав интрузивных и изверженных масс ничего общего с составом биосферы иди земного ядра не имеет. Интрузивные породы представлены главным образом гранитами, сиенитами, диоритами, габбро, перидотитами, иироксенитами, т. е. породами легкими — удельного веса около 2,5 (средний удельный вес земной коры), а изверженные, или эффузивные, породы представлены порфиритами, даци-тами, базальтами, андезитами, т. е. тоже легкими породами приблизительно такого же удельного веса. Металлические соединения в виде руд различных металлов играют в составе их подчиненную роль. Карбидов металлов среди них до сего времени не найдено. Распространены все эти породы в местах интенсивной вулканической деятельности настоящего или прошлого времени, [c.305]

Знак минус в формуле (3.52) относится к случаю прямого вращения (прямая прецессия), когда изогнутая ось вала и вал вращаются в одном наиравлении. Гироскопический момент при прямой прецессии направлен в сторону уменьшения угла и препятствует отклонению дяска от исходного положения, т. е. как бы увеличивает жесткость с 1стемы и повышает критическую скорость. Для критического состояния при ш = о>ц характерна прямая синхронная прецессия в этом стучае угловые скорости вала с диском и изогнутой оси вала по величине и направлению совпадают. [c.78]

Па фиг. 219 показаны формы и згиба при прямой и обратной прецессиях. [c.618]

Если критическую скорость вала рассчитывают с учетом гироскопического ыомен та ири прямой синхронной прецессии, то в исходные уравнения перемещений (3.16) вместо момента УИ = —= = JхщВ sin (соо/- - ((.) = /iWqIi следует вводить момент М = —(Уо — [c.78]

Влияние гироскопического момента. Н.сли диск посажен на вал ие в середине пролета (рис. 3.8), то при изгибе вала диск поворачивается на определенный угол v в этом случае на вал действуют центробежная сила и гиросконический момент /М,. (рис, 3.8, о, б). Из рнс, 3.8, б видно, что /Ир препятствует прогибу вала при его прямой синхронной прецессии. Прогиб у и угол поворота у сечения вала связаны с нагрузками F и УИр следующими зависимостями (рис. 3,8, в, г) [c.159]

На рис. 199 представлены кривые изменения амплитуд колебаний в зависимости от частоты вращения вала с мешалкой в глицерине, воде и воздухе. Как следует из приведенных кривых движение вала в перемешиваемой жидкости протекает в режиме прямой синхронной прецессии до начала области неустойчивого вращения. С увеличением угловой скорости вала выше некоторого порогового значения со,, при о) > со,, амплитуды колебаний вала плавно или резко возрастают до недопустимых значений. Значение пороговой скорости со,,, при которой начинается возрастание амплитуд колебаний, может быть бoльпJe и меньше первой критической скорости вала. [c.285]

Проведя на рисунке луч Я = й, можно получить значение критической скорости прямой прецессии, соответствующее точке пересечения ветви кривой с лучом. Это зпачеппе критической скорости совпадает с найденным выше элементарным путем значением критической скорости. Если провести луч X = — до пересечения с ветвями кривой Х=[ (О), то можно получить значения критической скорости обратной прецессии, соответствующие точкам пересечения луча с указанными ветвями. Представляют интерес и точки пересечения ветвей кривой к = I (О.) с лучами к == пи (здесь п — целые или дробные числа) для нелинейных упругих характеристик. Исследования, проведенные Ю. М. Полищуком [62] в области изучения колебаний вала сепаратора с упругой опорой, привели к выводу, что для ряда жидкостных сепараторов критические режимы наблюдаются при к = —О к = — 2/3. [c.368]

При вращении вала, массой которого по сравнению с массой диска т можно пренебреч , так же как и податливостью подшипников по сравнению с податливостью вала, его ось под действием центробежной силы (несбалансированность диска на эксцентриситет е) прогибается на величину у и со-верщает обычно прямую синхронную прецессию, описывая некоторую поверхность вращения (рис. 24.6, б, в). Центробежная сила приложена в центре С массы диска [c.690]

Как видно из частотных характеристик (см. рис. 256), изменение соотношения момеЕ1тов инерции ротора вызывает изменения характера кривых = / (м). Для сплюснутого ротора, у которого полярный момент инерции больше экваториального, кривые А. = / (со) являются более выпуклыми. Для вытянутого ротора, когда отношение полярного момента инерции к экваториальному меньше единицы, кривые являются более пологими. Для сплюснутого ротора вторая критическая скорость прямо ] прецессии при определенных значениях отсутствует, дли вытянутого [c.369]

Центр масс молекулы совмещен с началом координат а системе хуг (точка О). Плоскость ху (заштрихованная) параллельна плоскости адсорбента. Оси X, У. Z — главные центральные оси молекулы. Плоскость XY пересекает плоскость ху по прямой MON. Угол 0 (угол нутации) определяет поворот вокруг линии пересечения MOt (О В к). Угол ф (угол прецессии) соответсгвует повороту вокруг оси Oz он лежит между осью O.v и линией MON в плоскости ху (0 i/<2n). Угол -ф (угол чистого вращения) описывает поворот вокруг оси 0Z он лежит между осью ОХ и линией MON в плоскости XY [c.162]

Подобно магнитным ядрам электроны, имеющие спин и магнитный момент х = —7,421 10 Дж м/А, который можно найти по формуле = —gps, прецессируют во внешнем магнитном поле Но- Эту прецессию можно аппроксимировать как появление локального электронного тока, тока в микроскопическом витке провода, охватывающем ядра атома. В результате этого электроны, окружающие ядро, экранируют его, так что суммарное, локальное магнитное поле Я ок, которое испытывает ядро, несколько отличается от поля Но, приложенного извне. Если ограничиться воздействием только своего ( своих ) электрона, то можно показать, что возникающее в результате электронной прецессии вторичное, индуцированное магнитное поле Яинд в месте расположения ядра имеет направление, противоположное внешнему полю, а его напряженность прямо пропорциональна напряженности [c.59]

Если под прямым углом к основному магнитному полю Яо приложено небольшое магнитное поле Яь то комбинация полей Яо и Н в некоторой точке прецессионного движения частицы стремится изменить угол 0. Однако за время прецессионного вращения действие полей усреднится и изменения угла не произойдет. Для того чтобы изменить ориентацию, а следовательно, и магнитную энергию частицы, дополнительное поле Hi должно вращаться синхронно с прецессией магнитного момента относительно Яо. [c.115]

Влияние гироскопического мо.иента. Если диск посажен на вал не в середине пролета (рис. 24.8), то при изгибе вала диск поворачивается на определенный угол у в этом случае на вал действуют центробежная сила и гироскопический момент (рис. 24.8, а, б). Из рис, 24.8, б видно, что препятствует прогибу вала при его прямой синхронной прецессии. Прогиб у и угол поворота у срчения вала связаны с нагрузками и М следующ 4ми зависимостями (рис. 24.8, в, г) [c.691]

Метод чувствительной линии или множества чувствительных точек, предложенный Хиншоу [10.15, 10.23], является прямым расширением метода чувствительной точки. Как показано на рис. 10.3.1, вместо трех зависящих от времени градиентов используются лишь два зависящих от времени градиента и градиент статического поля вдоль оси г. При помощи повторяющейся импульсной последовательности снова создается стационарная свободная прецессия. Для определения спиновой плотности вдоль выделенной линии анализируются частоты прецессии между двумя последовательными импульсами. [c.643]

Этот механизм можно представить следующим образом ксгда решетка колеблется, расстояния между ПЦ изменяются с частотами этих колебаний, что приводит к возникновению осциллирующего магнитного поля. Те колебания решетки, частота которых равна частоте лар-мороЕской прецессии па> = g Ho, имеют конечную вероятность вызвать переход магнитного момента из верхнего энергетического состояния в нижнее. Этот процесс, в котором поглсщение зеемановского кванта сопровождается испусканием фонона с энергией рЯо, называется прямым. [c.103]

Типичная схема плазменноиндукционной печи показана на рис. 14.7. В нее входят отверстие для измерения температуры 1 электродуговой плазмотрон (катод) 2 загрузочный бункер 3 герметичная крышка 4 электрическая дуга 5 расплавленный металл 6 индуктор частотного генератора 7 анод электродугового плазмотрона 8 летка 9. Как видно из схемы, индукционная шахтная печь содержит электродуговой плазмотрон. На рис. 14.7 плазмотрон работает в режиме прямого нагрева, и для его включения также нужно обеспечить начальную проводимость нагрузки однако при необходимости плазмотрон может работать и в режиме косвенного нагрева. Технически возможно обеспечить вращение плазмотрона (прецессию плазменного потока по поверхности расплава) для того, чтобы плазма обрабатывала всю поверхность расплава, находящегося в шахтной печи. [c.702]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология