Плотность газов давления движущегося газ

Движущей силой макродиффузии является наличие разности давлений или плотностей в отдельных участках системы. В этом случае перенос вещества, осуществляющийся струями жидкости или газа, зависит от характера движения последних, т. е. от гидродинамических и аэродинамических условий процесса. Движение жидкости или газа может быть ламинарным и турбулентным. При ламинарном течении жидкости или газа отдельные слои их перемещаются параллельно твердой поверхности, а перенос реагирующих веществ к реакционной зоне осуществляется за счет молекулярной диффузии. При переходе же к турбулентному режиму струи жидкости или газа начинают двигаться беспорядочно относительно твердой поверхности. При этом концентрации веществ в объеме жидкой (газообразной) фазы выравниваются быстро, а толщина диффузионного слоя уменьшается, вследствие чего константы скоростей диффузионных стадий процесса увеличиваются. Таким образом, переход от ламинарного режима к турбулентному при постоянстве других факторов благоприятствует переходу процесса в кинетическую область. [c.206]

Так Kai в положительном столбе от катода к аноду двигаются электроны, а от анода к катоду—положительные ионы газа, то естественно ожидать, что плотность газа у катода при прохождении разряда должна увеличиваться, а у анода—уменьшаться. При низких давлениях (порядка десятых миллиметра рт. ст. и ниже) это предположение оправдывается. При более высоких давлениях наблюдается обратное явление—увеличение плотности газа у анода. Предложенная по этому поводу теория говорит о передаче количества движения электронами нейтральным частицам газа. [c.278]

Исходное состояние газа изображено на диаграмме точкой 1. Если охлаждать газ, сохраняя его давление ро неизменным (изобарно), то, точка, отражающая состояние газа, будет двигаться вниз по кривой /— 4—5 (изобаре). В точке 4 газ достигнет критической температуры Ткр. При температуре выше критической газ не может быть превращен в жидкость под любым, самым высоким давлением. Чтобы подчеркнуть это. отличие свойств веществ, находящихся в газообразном состоянии, газ при температурах ниже критической называют перегретым паром. В точке 5, находящейся на пограничной кривой влажного пара О—5, вещество достигает состояния, при котором начинается его конденсация. Наряду с паром в объеме появляется некоторое количество жидкости, резко отличающейся от пара по плотности. При дальнейшем отводе тепла все большее количество пара переходит в жидкость температура при этом остается неизменной. Наконец, все вещество переходит з жидкость, находящуюся при температуре кипения. Это состояние соответствует точке 6 на пограничной кривой жидкости О—6, разделяющей обла- [c.15]

Количество встречных частиц пара, затрудняющих диффузию газа в струю, сводится к минимуму благодаря достаточно быстрой конденсации выходящего из сопла пара на стенках холодильника. Для той же цели выходящие из сопла частицы пара должны иметь преимущественное направление вниз в то же время скорость их должна быть столь большой, чтобы попавшие в струю пара молекулы газа немедленно начали двигаться вниз со окоростями, превышающими скорости их теплового движения до попадания в струю. Эти условия необходимы для поддержания в струе пара вблизи сопла минимальных парциального давления или плотности газа. [c.99]

Другой пример модели типа 3 (приближение) - идеальный газ. Мы подразумеваем под ним газ, в котором отсутствуют столкновения между молекулами и потому они двигаются полностью независимо одна от другой. Но мере уменьшения давления любой реальный газ все в большей степени стремится к пределу, установленному идеальным газом. В результате этого появляется возможность экспериментировать со столь разреженным газом, в котором можно пренебречь отклонениями от законов идеального газа. Такой газ можно использовать, например, в газовом термометре и установить достаточно точную шкалу абсолютных температур. Если использовать рассматриваемое приближение таким образом, то оно ничем не отличается от ранее отмеченных приближений линейного отклика - снова что-то считаем очень малым или очень большим, - однако и при значительно более высоких плотностях газа весьма полезно наглядно представлять себе значительно более простую ситуацию с идеальным газом. Для целей количественного описания поведения такого газа можно подкорректировать результаты, учтя столкновения между отдельными частицами. Нри этом мы не выйдем за рамки использования обычной модели типа 3. Однако довольно часто этими поправками можно пренебречь, когда речь заходит о быстрой ориентировке в вопросах возможного поведения исследуемого газа, и [c.29]

Каскадная абсорбционная колонна турбулентного контакта была использована для работы с растворами карбонатов натрия и кальция [653] . В абсорбере применяется насадка, не допускающая захлебывания она представляет собой сферы низкой насыпной плотности, размещенные между ограничивающими решетками достаточно далеко друг от друга, что позволяет им двигаться турбулентно и беспорядочно. На такой насадке достигается высокая степень абсорбции при больших скоростях жидкости и газа и небольшом перепаде давления. Применяемое оборудование не забивается и поэтому может быть использовано для очистки запыленных газов или даже в тех случаях, когда в процессе реакции образуются твердые продукты. Исследования, проведенные на опытном четырехступенчатом абсорбере, показали, что эффективность удаления оксида серы (IV) составила 88—96% для карбоната натрия и 78—87% для карбоната кальция. [c.133]

Перед тем как пускать в ход весь аппарат, газовый счетчик следует наполнить водой через крышку в воронке 32 уровень воды в счетчике должен быть доведен до черты на стекле камеры 33 счетчик должен стоять горизонтально по уровню 38. По наполнении счетчика водой краны 34 и 31, а также крышку воронки 32 следует закрыть. Перед определением следует проверить плотность всех соединений. Для этой цели, соединив счетчик с регулятором давления и горелкой, закрывают кран горелки и впускают в счетчик газ. Если нигде утечки нет, стрелка счетчика двигаться не будет. [c.309]

Изменение плотности псевдоожиженного материала используют для его транспортировки из одного сосуда в другой, например из реактора в регенератор. Надо заметить, что псевдожидкость может, не разрушаясь, двигаться по трубопроводам самопроизвольно вниз под действием силы тяжести. Для того чтобы поднять псевдожидкость вверх, надо в одном из сообщающихся сосудов уменьшить плотность слоя, тем самым снизить гидростатическое давление. На рис. 30 показано переливание псевдоожиженного слоя из левого сосуда в правый. Это достигается снижением гидростатического давления в правом сосуде при повышении в нем скорости газа. [c.82]

Явление детонации можно объяснить следующим образом. При достаточно большой начальной скорости горения (скорости распространения пламени), например при горении газовоздушной смеси в длинном трубопроводе, продукты горения вследствие резкого увеличения объема и возрастающего сопротивления (трения) стенок трубы начинают двигаться вслед за фронтом пламени, вызывая его турбулизацию, т. е. искривление и увеличение его поверхности (рис. 60) и, как следствие, дальнейшее увеличение количества сгорающего веществами скорости распространения пламени (ы). При эт й возникает ударная волна, во фронте которой происходит скачкообразное повышение плотности, давления и температуры вещества. Сжатие газа и его нагревание в ударной волне тем сильнее, чем больше скорость движения расширяющихся при горении газов. Ударная волна и образующаяся за ней зона сжатой, нагретой, быстро реагирующей (вплоть до самовоспламенения) смеси (см. рис. 60) составляют вместе детонационную волну. [c.327]

Принцип действия. Основные элементы диффузионного насоса схематически изображены на рис. 6. Температура рабочей жидкости повышается с помощью нагревателя, а горячий пар поднимается в паропровод. Направление потока реверсируется зонтичным колпачком так, что пар, проходя через сопло, уносится из высоковакуумной части насоса. Переходя из области относительно высокого в область меньшего давления, пар расширяется. При этом нормальное распределение скоростей молекул меняется, увеличивается компонент в направлении расширения, причем направленная скорость становится по величине больше тепловой для покоящегося газа. Таким образом, струя пара двигается со сверхзвуковой скоростью для данной температуры. Этот факт имеет большое значение, поскольку молекулы, выходящие с нормальным распределением скоростей, распространяясь диффузно, не вызывают эффекта откачки. Молекулы газа из высоковакуумной части диффундируют через впускное отверстие и при столкновениях с молекулами рабочей жидкости приобретают компонент скорости в направлении к форвакуумной части насоса. В результате в окрестности сопла возникает зона пониженного давления газа, и по направлению к этой зоне усиливается диффузия газа из высоковакуумной области. По мере того, как струя пара распространяется все дальше от сопла, плотность ее становится меньше, а из-за столкновений частично [c.185]

Представим себе пространство, разделенное непроницаемой плоской стенкой х = 0 на две половины (х — координата, отсчитываемая от стенки по нормали к ней). Полупространство занято покоящимся идеальным газом плотности ро, находящимся под нулевым давлением в полупространстве х О — вакуум. В начальный момент /==0 на стенке справа создается (например, путем взрыва) давление р = ро, которое меняется по некоторому закону р = роКЦх) до момента / = т, после чего стенка мгновенно убирается. Задача состоит в исследовании возникающего при t>x движения. В этом движении вправо по покоящемуся газу распространяется плоская ударная волна x = xf t). В некоторой области за волной сжатый газ продолжает двигаться вправо. В какой-то плоскости х = Хо () мгновенная скорость частиц газа становится равной нулю, и все частицы газа, расположенные левее этой плоскости, движутся налево там происходит расширение сжатого ударной волной газа в вакуум. [c.78]

Предполагается, что каждый компонент смеси даст свой масс-спектр независимо от других компонентов смеси. Это предположение основано на том нредставленин, что 1В условиях ионизационной камеры (/ <10 мм рт. ст.) существует молекулярный поток газа, когда длина свободного пробега молекул гораздо больше линейных размеров содержащего газ объема. Поэтому отдельные мо лекулы двигаются, сталкиваясь только со стенками объема, но не друг с другом. Отсюда следует, что плотности молекул различных компонентов, пропорциональные парциальным давлениям компонентов в неизвестной смеси, будут одинаковы во всех точках объема [c.43]

Хотя самое движение газовых частиц, признаваемое кинетическою теориею газов, нет возможности видеть, но можно сделать очевидным существование этого движения, пользуясь разностью скоростей, долженствующею принадлежать разным газам, имеющим, при равных давлениях, различную плотность. Частицы легчайших газов должны быстрее двигаться, чем частицы более тяжелых газов, чтобы произвести то же давление. Поэтому возьмем два газа водород и воздух первый легче второго в 14,4 раза, а потому частицы водорода должны двигаться почти в 4 раза быстрее частиц воздуха (точнее в 3,8 раза). Следовательно, если внутри скважистого цилиндра находится воздух, а снаружи водород, то в данное время внутрь цилиндра успеет вскочить больший объем водорода, чем успеет выскочить воздуха, поэтому давление внутри цилиндра возрастет, пока не получится внутри и снаружи цилиндра газовая смесь (водорода и воздуха) одинаковой плотности. Если же снаружи цилиндра будет воздух, а внутри останется хоть сколвко-ннбудь водорода, произойдет обратное в единицу времени выскакивать будет более- газа, чем успеет вскочить, а потому в цилиндре давление будет уменьшаться. При этих соображениях мы заменили понятие о числе частиц понятием об объемах. Мы узнаем далее, что в равных объе- [c.395]

Газы, вода и другие летучие соединения, растворенные в расплавленной магме, внедрившейся в земную кору, постепенно выделяются из нее по мере снижения температуры и кристаллизации магмы. Температура и давление, при которых начинается отделение летучих веществ от магмы, несомненно намного выше критических температуры и давления воды ( кр = 374,2° С Ркр = 224,9 ат, ркр = 0,32 г/см ), и потому в начальные стадии вода выделяется из магмы в состоянии сжатого перегретого пара. В этих условиях пар обладает достаточной плотностью и, следовательно, хорошей растворяющей способностью по отношению к ряду компонентов магмы. Однако даже приближаясь по плотности к плотности многих жидкостей при нормальных условиях, перегретый водяной пар сохраняет главное свойство газа — большую подвижность, резко отличающую его от жидкой воды. Двигаясь в область пониженного давления, перегретый пар и сжатые газы несут с собой растворенные вщества, которые выделяются из них при дальнейшем снижении давления, образуя твердую фазу. Набоко (1963) приводит следующие данные о выносе вместе с газами и паром породообразующих и рудных компонентов. С галоидными газами выносятся кремний в виде 31Г4, который затем гидролизуется до кремнефтористой кислоты, а также Си, [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология