Давление и плотность газа

Для идеальной газовой смеси уравнение состояния, связывающее температуру, давление и плотность газа, имеет впд [c.258]

Установим теперь связь между давлением и плотностью газа в скачке уплотнения. Для этого сложим равенства (11) и (12) [c.121]

Выведенное уравнение носит название обобщенного уравнения Бернулли. Оно выражает скорость движения в функции давления и плотности газа с учетом производимой газом технической работы (L), изменения потенциальной энергии g z2 — 21) п работы сил трения ( тр). В газовой динамике часто пользуются упрощенной формой уравнения Бернулли, соответствующей режиму, когда отсутствует техническая работа ( = 0), нет гидравлических потерь (Ьтр = 0) и запас потенциальной энергии не изменяется (22 = 21), Для этого режима уравнение Бернулли [c.27]

Каждая точка на кривых этой номограммы соответствует определенному давлению и температуре, при которых может начаться образование гидратов при наличии в системе свободной воды (с повышением давления и плотности газа температура начала гидратообразования возрастает). Точность этого метода (1—1,5 °С) вполне достаточна для инженерных расчетов. Для определения равновесных условий гидратообразования можно использовать также аналитические методы [4, 5]. [c.116]

Для сжатия очень больших количеств газа до высоких давлений целесообразно применять комбинированные установки с первоначальным сжатием в центробежных компрессорах и последующим — в поршневых. Минимальная производительность, при которой экономически выгодно применение центробежного компрессора, зависит от конечного давления и плотности газа и для газов, близких по плотности к воздуху, определяется ориентировочно по формуле [c.637]

Изменение давления и плотности газа в прямом скачке уплотнения можно представить в функции числа М перед скачком. Из уравнения количества движения с зачетом формулы для скорости [c.122]

Давление и плотность газа прп идеальном процессе зависят однозначно от числа М и определяются формулами (68) и (71) гл. I. Отсюда следует, что, выбрав произвольное сечение, мы получим в этом сечении определенное значение числа М, которому соответствуют определенные значения температуры, давления и плотности газа (с точностью до влияния пограничного слоя). [c.146]

Во многих случаях расчетные формулы упрощаются, если параметры состояния газа определяются в функции не от числа М, а от приведенной скорости. Удобство оперирования приведенной скоростью связано с тем, что ее знаменатель (критическая скорость) зависит только от температуры торможения, которая постоянна для любого участка потока с изолированным процессом. Законы изменения температуры, давления и плотности газа в функции X выражаются формулами (42), (72) и (73) гл. I. [c.147]

При записи этого уравнения не учитываются реакции диссоциации Го, Ро и ро обозначают соответственно температуру, давление и плотность газа до прихода ударной волны. [c.178]

При определении величин удерживания в газовой хроматографии необходимо учитывать сжимаемость газа-посителя [3], вследствие чего скорость, давление и плотность газа-посителя изменяются по определенному закону по длине хроматографической колонки. [c.25]

Изменение температуры горения, которое можно получить при изменении состава топливной массы, соотношения компонентов или характера выгорания заряда за счет бронировки или адгезии. Изменение температуры будет влиять на величину давления и плотности газа в камере, а следовательно, и на характер акустических колебаний в системе заряд — двигатель. Надо учитывать, что изменение температуры горения будет сопутствовать всем предыдущим способам борьбы с неустойчивым горением. [c.178]

Из этих соотношений, например, видно, что с ростом давления и плотности газа для малых зерен (da<0,1 do) линейная скорость Ык остается практически неизменной (поскольку для газов ц не [c.146]

Здесь через Рд и р обозначены средние значения давления и плотности газа. [c.324]

Из данных табл. 22 видно, что с повышением давления и плотности газа все большая часть нефти переходит в газовую фазу. В опытах со смесями газов, содержащими около 30% гомологов метана, при повышении давления от 300 до 650 ат количество не растворившейся в газе нефти снижается от 25 до 10%. Плотность остатков при этом возрастает от 0,90 до 1,02 см . Остатки с плотностью выше единицы представляли собой твердый хрупкий битум. Увеличение отношения исходных объемов газа к нефти в опытах приводит к увеличению плотности остатков. С повышением давления в ряде случаев вначале наблюдалось небольшое увеличение содержания смол в остатках в связи с преимущественным растворением в газе углеводородов. При дальнейшем росте давления содержание смол в остатках понижается в результате все большего перехода смол в газовую фазу. [c.55]

ДАВЛЕНИЕ И ПЛОТНОСТЬ ГАЗА [c.13]

На схеме символы То, Ро, оо означают температуру, давление и плотность газа на входе в систему , Р — те же величины на выходе из системы. Из схемы видно, что определение можно представить как задачу об одновременном наполнении и опорожнении сосудов газом. Исходя из за- [c.91]

Вследствие срыва потока при малых расходах давление, создаваемое машиной, становится меньшим, чем в емкости за ней, и газ устремляется из емкости через машину в направлении, обратном нормальному течению. После падения давления в емкости возобновляется подача газа машиной, что приводит к росту давления в емкости и снижению расхода, в результате чего явление снова повторяется. Таким образом, при помпаже происходят периодические колебательные движения газа через машину в направлении нормальной подачи и обратном направлении. Частота и интенсивность этих колебательных движений газа зависят от величины давления и плотности газа вблизи критической точки К, размеров машины и емкости сети. В зависимости от этих условий помпаж проявляется в форме вибрации или периодических толчков, которые могут повредить машину. [c.100]

Индексом 1 обозначены давления и плотность газа в сосуде, индексом [c.107]

Для газов и газовых смесей, участвующих в процессах горения, уравнение состояния связывает температуру, давление и плотность газа. Для многих условий вполне оправдано использование уравнения состояния идеального газа [c.8]

Давление и плотность газа связаны уравнением состояния. Если колебания происходят быстро, изменения локальной.плотности будут происходить адиабатически и за цикл разрежения и сжатия не будет достаточно времени для теплопроводности. (В воздухе этого не происходит только при гораздо более коротких длинах волн, чем те, которые встречаются обычно см. книгу Рэлея [12].) Поэтому мы можем пользоваться уравнением адиабаты [c.75]

Наличие отраженных частиц, помимо отталкивания отошедшей ударной волны, приводит к дополнительному торможению газа и падающих частиц, к увеличению поперечной составляющей скорости газа г , что уменьшает подъем давления и плотности газа на теле (см. рис. 4.8.4), к увеличению плотности падающих частиц, и сильному увеличению содержания дисперсной фазы в пристенной зоне между сепаратрисой и телом. [c.394]

Для образования кристаллогидратов необходимы определенные термодинамические условия (давление и температура). Температура образования гидратов повышается с возрастанием давления и плотности газа. [c.112]

Gri, Ргг, ргг — соответственно массовый расход, давление и плотность газа дегазации G i, Ркг, ркг — соответственно массовый расход, давление и плотность конденсата на выходе из i-ro блока. [c.133]

Выше мы подробно рассмотрели уравнение теплосодержания. Оно связывало температуру газа со скоростью движення с учетом энергетических воздействий (подвода тепла, технической работы и изменением потенциальной энергии). Такие факторы, как давление и плотность газа, в уравнение теплосодержания не входили. [c.27]

Течение газа за скачком в осесимметричном случае отличается от плоского скорость потока, статическое давление и плотность газа с удалением от скачка немного изменяются, а углы поворота потока в скачке (угол клина) и на бесконечности (угол конуса) суш ественно различны. На рис. 3.18 приведены кривые й>кон = /(сокл) для различных значений чисел Маха. На рис. 3.19 изображены кривые значений числа М1 за скачком (штриховая) и М2 на поверхности конуса (сплошная) в функции угла поворота в скачке при различных значениях скорости. Как видим, уменьшение скорости между областью, лежащей непосредственно за скачком (соответствует плоскому течению), и поверхностью конуса получается незначительным так как числа М за скачком и на поверхности конуса близки, то близки и соответственные [c.139]

Понятие остаточной (Ван-дер-Ваальсовой) связи. При выводе законов для газов обычно делается допущение, что молекулы взаимодействуют друг с другом только при столкновениях. Такое допущение есть идеализация, и сами законы носят название законов идеальных газов. К реальным газам эти законы применимы лишь в известном приближении и только в определенных условиях (не очень высокие давления и плотности газов). Но даже в этих условиях можно наблюдать отклонения поведения реальных газов от идеальных. Ван-дер-Ваальс (1873 г.) исследовал эти отклонения и объяснил их тем, что в теории реальных газов следует учитывать взаимодействия между молекулами не только посредством столкновений. Силы такого дополнительного взаимодействия названы Ван-дер-Ваальсовыми, или остаточными силами. [c.206]

Средний показатель адиабаты реальных газов ]Может быть также найден на огаове уравнения Пуассона. Если давление и плотность газа в заторможенном состоянии равны Pi и pi, а в конце изоэнтропного расширения эти параметры газа равны р , Рг, то на основе уравнения Пуассона Pilp i = PifP2> откуда средний показатель адиабаты газа для диапазона изменения давления от Pi до Ра [c.21]

Из вьфажения (3.13) видно, что в случае адиабатических процессов (процессы, происходящие без теплообмена dQ = 0) (18= О, т. е. энтропия газа, в котором протекает такой процесс, не меняется. В этом случае процесс называется изэнтропиче-ским, а давление и плотность газа связаны соотношением [c.148]

Поскольку изменение состояния, т. е. температуры, давления и плотности газа, происходящее без теплообмена с окружающей средой, является адиабатическим, градиент температуры, с которым это связано, называют сухоадиабатическим градиентом температуры или просто адиабатическим градиентом. Численно он соответствует уменьшению температуры на 1 °С на 100 м высоты. Если температура в атмосфере уменьшается с высотой быстрее этой величины, то градиент температуры называется сверхадиабатичес-ким. [c.11]

Силы В а Н Д е р-В а а л ьс а (дисперсионная связь). Наряду с рассмотренными специфическими условиями, определяющими межмолекулярное взаимодействие (водородная связь, ассоциация диполей), существуют такие силы притяжения, которые присущи всем молекулам, независимо ог их природы. Молекулы любого вещества притягивают друг друга. Эти силы притяжения действуют на расстоянии, не превышающем величины одного или двух молекулярных диаметров, и быстро убывают с расстоянием. В разреженном газе молекулы настолько удалены друг от друга, что с их взаимодействием М0Ж1Н0 не считаться. Однако при достаточном увеличении давления и плотности газа это взаимодействие между молекула)ми начинает играть заметную роль. Силы подобного взаимодействия получили название сил Ван-дер-Ваальса и выражаются величиною а в его уравнении . [c.76]

Рис. 4 8.6. Влияние падающих и отраженных частиц на распределение давления и плотности газа (сплошные линии) и приведенной плотности (концентрации) падающих частиц (пунктирные линии) вдоль плоскости симметрии (г/ = 0) при тех же условиях, что и на рис. 4.8.2 и 4.8 3, но только для газовзвеси с размером частпц а — 30 мкм (L< Vi = 4,1). Штрихпунктирные линии соответствует замороженной схеме ( а = оо ), т. е. отсутствию частиц (р2 = Рз = 0) штриховые линии — равновесной схеме а = О . Линии с цифровым указателем О соответствуют варианту, когда нет отраженных частиц (/с<") =0, рз = = 0), ас указателем 0,7 — варианту, когда значение коэффициента отражения частиц от пластины /с(") = 0,7. Расиределопие суммарной концентрации р2 -Ь Рз падающих и отраженных частиц для последнего варианта см. рис. 4.8.3

Решение типа диполя. Рассмотрим политропическую фильтрацию термодинамически идеального газа в нолубесконещом пласте с плоской границей. Предположим, что до начала движения давление и плотность газа в пласте пренебрежимо малы. В начальный момент в пласт через границу мгновенно внедряется некоторое количество газа, после чего давление и плотность газа па границе становятся равными нулю. Исследуем процесс растекания газа по пласту. Фильтрация газа происходит плоскими волнами, так как все характеристики движения зависят только от времени I и координаты ж, отсчитываемой по нормали к плоскости границы пласта, которой приписывается значение координаты ж = 0. Плотность газа удовлетворяет при этом уравнению [c.109]