Вектор скорости жидкости

V = и/и— вектор нормализованной скорости и— вектор локальной скорости и — вектор скорости жидкости в канале. [c.192]

Линией тока называется линия, касательная к каждой точке которой совпадает с вектором скорости жидкости в этой точке. Уравнение линии тока [c.254]

Для анализа распределения концентрации в области циркуляции ( )е < ф < 0) перейдем от цилиндрической системы координат г, 0 к новой ортогональной системе координат ф, ф, где координата ф отсчитывается вдоль линии тока. В новой системе координат вектор скорости жидкости будет иметь лишь одну отличную от нуля компоненту V p = Ygуравнение диффузии (6.1) и граничные условия записываются в виде [c.119]

Здесь Ух, У у и У 2 — декартовы составляющие вектора скорости жидкости [c.42]

Здесь И) (х, у, 2, т) — вектор скорости жидкости, являющейся в общем случае функцией пространственных координат и времени [c.5]

Мы начнем с рассмотрения основных уравнений для невязких жидкостей, выведенных Эйлером и Лагранжем. Пусть и = = и(х, t) означает вектор скорости жидкости в точке х в момент времени t. Пусть р(х, t) означает плотность жидкости, g(x, t) — внешнее гравитационное ) поле и р(х, t)—давление в жидкости. [c.18]

Из перечисленных типов двухфазных потоков в химической промышленности чаще всего используют газожидкостные системы, которые различают по направлению движения отдельных фаз и по скорости 1) жидкость в целом остается неподвижной (хотя локальные движения жидкости допустимы) 2) жидкость и газ (пар) движутся перекрестным током (перпендикулярно друг к другу) 3) векторы скорости жидкости и газа (пара) направлены одинаково или противоположно (прямоток или противоток). [c.245]

Если полагать движение стационарным, то решение задачи сводится к интегрированию уравнений движения вязкой жидкости при граничных условиях, предусматривающих равенство нулю всех компонентов вектора скорости жидкости, непосредственно прилегающей к поверхности шара (условие прилипания), а также равенство скорости движения жидкости на бесконечном расстоянии от шара заданной величине скорости стационарного движения шара и. Такие же граничные условия [c.39]

Вектор скорости жидкости в любой точке винтового канала можно разложить на компоненты Vx, Vy и Vz, которые действуют в направлении, параллельном соответствующим осям. Верхнее основание канала, в котором движется жидкость, представляет собой поверхность цилиндра. Оно движется с постоянной скоростью в плоскости, параллельной плоскости д —z и на расстоянии Я от нее. Его движение описывается вектором скорости V, который направлен перпендикулярно оси A. Величина этого вектора представляет собой скорость на поверхности цилиндра и обозначается через V. Можно записать, Что , [c.249]

Объемный расход Q можно получить интегрированием компоненты г вектора скорости жидкости по поперечному сечению канала, перпендикулярному оси г. Математически это выразится уравнением [c.253]

Вектор скорости жидкости [c.259]

Так как движение частицы жидкости в канале червяка чрезвычайно сложно, то полный анализ этого движения до настоящего времени не проведен. В данном разделе рассматриваются различные компоненты вектора скорости жидкости и на основании этого делаются выводы, касающиеся движения частиц жидкости в канале червяка. [c.259]

IO-3. Вектор скорости жидкости 261 [c.261]

Таким образом, линию тока можно определить как линию, в каждой точке которой в данный момент вектор скорости жидкости к ней касателен. [c.116]

Таким образом, линию тока можно определить как линию, в каждой точке которой в данный момент вектор скорости жидкости к ней касателен. Дифференциальное уравнение линий тока будет [c.86]

Возьмем в жидкости точку Л, принадлежащую замкнутому контуру длиной I (рис. 52) вектор скорости жидкости гш в точке А, а касательная к контуру К. Угол, образованный между вектором скорости ы> и касательной к, обозначим через а. Если взять сумму произведений проекций скорости на соответствующую касательную в каждой точке контура на элемент длины линии контура й1, то получим так называемую циркуляцию по контуру [c.100]

V — вектор скорости жидкости в рассматриваемой точке пространства (составляющие V . и V,, этого вектора определяются, по предположению, известными формулами Адамара — Рыбчинского [6]) D — коэффициент диффузии к — константа скорости химической реакции. Если направить полярную ось в сторону, противоположную направлению движения капли, и предположить, что число Пекле Ре = и RID (U — скорость движения цеНтра тяжести капли) велико по сравнению с единицей, то в приближении диффузионного пограничного слоя, т. е. с точностью до членов нулевого порядка по параметру е = [(1 -Ь д, )/Ре] ( .i — отношение динамических вязкостей внутренней и внешней фаз), уравнение (1) примет вид [c.146]

V — вектор скорости жидкости [c.311]

Линия тока. Пусть движение жидкости происходит в канале произвольной формы (рис. 19). В момент времени 1 в точке 1 мгновенная скорость жидкости по величине и направлению равна щ. На векторе скорости п выберем точку 2, в которой мгновенная скорость жидкости по величине и направлению определяется вектором 2- На векторе скорости г выберем точку 3 и осуществим аналогичные построения. Соединим отрезки 1-2, 2-3, 3-4 полученной ломаной линии 1-2-3-4 плавной огибающей кривой. Допустим, что отрезки стремятся к нулю. Очевидно, что мы построили кривую а-Ь, для которой в момент времени 1 векторы скорости жидкости в любой ее точке направлены по касательной. Такая линия называется линией тока. При установившемся движении все частички жидкости движутся вдоль этой линии. [c.33]

На поверхности твердого тела 5, движущегося в потоке вязкой жидкости, выставляется условие прилипания. Это условие равенства вектора скорости жидкости на поверхности тела У д вектору скорости твердого тела Т . Если твердое тело покоится, то = 0. В проекциях на нормаль п и касательную т к поверхности 5 это дает [c.11]

Возьмем в жидкости точку А, принадлежащую замкнутому контуру дли1ЮЙ (рис. 65) вектор скорости жидкости ш в точке А, а касатель-1[ая к контуру К. Угол, образованный между вектором скорости т и [c.106]

Третий интеграл /3 обращается в нуль ввиду условия непротекания жидкости через поверхность частицы (5.3). Четвертый интеграл /4 также равен нулю в силу представлений (5.10) и (5.40) для функций 4 и которые справедливы вдали от частицы. Шестой интеграл 1 обращается в нуль ввиду равенства (5.10) с учетом того, что интеграл от нормальной составляющей вектора скорости жидкости (г п) по поверхности сферы равен нулю (это следует из условия непротекания (5.3) и уравнения неразрывности (5.4)). Пятый интеграл вычисляется путем предельного перехода при Л оо с учетом асимптотических свойств функций 4 (5.10), (5.18) и 4 (5.40), [c.261]

Для интервала чисел Рейнольдса 50 < Re<, < 200 и при больших числах Пекле широкое распространение получила нестационарная циркуляционная модель Кронига и Бринка [36]. 1Сак было показано в предыдущем разделе, конвективная диффузия в основной массе жидкости при больших числах Пекле описывается уравнением (5.3.2.9), которое, однако, не вьшолняется вблизи межфазных поверхностей. Левая часть уравнения (5.3.2.9) представляет собой записанное в принятой системе координат скалярное произведение двух векторов скорости жидкости и и градиента концентрации V . Равенство нулю этого произведевшя означает, что либо абсолютное значение одного из векторов равно [c.282]

Вид последнего слагаемого в уравненип (I.I) определяется пропорциональностью напряжения вязкого трения Отр значению поперечного градиента скорости dw/dn согласно закону вязкого трения для ньютоновских жидкостей Отр = (dwjdn), в котором направление я перпендикулярно векторам скорости жидкости и силы трения. Для жидкостей с более сложным законом вязкого трения (неньютоновские жидкости) третье слагаемое в уравнении (1.1) будет иметь более сложную форму. [c.7]

Составим уравнение движения жидкости п частитл. Обозначил через Р силу, действующую на частицу со стороны жидкости. Частица и жидкость образуют замкнутую систему. Пусть VI —вектор скорости частицы, а Уо — вектор скорости жидкости в том месте, где находится частица. [c.182]

Для дальнейшего изложения окажется полезным переписать уравнение (1.1) в несколько более полной форме. Касательное напряжение, прилагаемое в направлении х к поверхности слоя жидкости, расположенного на расстоянии у от нижней пластины, обозначим через Хух1 а компонент вектора скорости жидкости но координате X — через Ух- Заметим, что не равно ду дх. В тексте книги для указания дифференцирования компонентов скорости нижни [c.23]

Рассмотрим сначала злектроосмос. Сложные распределения электрического поля и скорости жидкости в порах мембран хаотической структуры не могут быть определены теоретически. Однако если жидкость перетекает в порах только под действием приложенного извне электрического напряжения, то для мембран с широкими порами можно найти зависимость вектора скорости жидкости (г) от напряженности электрического поля Е (г) в каждой точке перового пространства мембраны, характеризующейся радиусом-вектором г и лежащей вне двойного электрического слоя. Эта зависимость следует из подобия электрических и гидродинамических полей порового пространства мембраны [78, 79], согласно которому (/) пропорционально Е (г). Для того чтобы найти коэффициент пропорциональности, воспользуемся соотношением (5.129). Учитывая, что это соотношение для Ар=0 и точек, лежащих вне двойного слоя, когда (/ ) =0, преобразуется к виду и = е/Ео ДС//р,/1, получаем [c.208]

Как уже упоминалось, непосредственное измерение окружных скоростей в камере закручивания центробежной форсунки представляет большие трудности. Вместе с тем анализ уравнений движения жидкости в форсунке показывает, что при определенных условиях, а именно, когда радиальная и поступательная соста-вляюш,ие вектора скорости жидкости в камере малы по сравнению с окружной составляюш,ей, между давлением и окружной соста-вляюш,ей скорости суш,ествует однозначная связь, подчиняюш,аяся уравнению (1.56). Однозначная зависимость между р и Уф позволяет обойти экспериментальные сложности, связанные с непосредственным измерением Уф, и предложить способ косвенного ее определения измерением распределения давления в камере закручивания с последуюш,им вычислением Уф. [c.52]

Во всех методах расчета угод расшишвания а определяется отношением тангенциальной и осевой составляющих скоростей, но в связи с тем, что указанные составляющие вектора скорости жидкости на срезе выходного сопла определяются различно, форп мулы для вычисления а имеют разный вид. [c.105]

Вводя вектор скорости жидкости У = г Ух + гуУу + г У , где гх, у, % — единичные направляющие векторы декартовой системы координат, и используя символические дифференциальные операторы [c.10]

Во всех описанных выше трех случаях функция тока зависит только от двух ортогональных координат. Линии тока определяются равенством Ф = onst. Каждой линии тока отвечает постоянное значение функции тока. Вектор скорости жидкости направлен по касательной к линии тока. (Отметим, что с траекториями жидких частиц линии тока совпадают только в стационарном случае.) [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология