Скорость звука изотермическая

Для связи скорости звука с изотермической сжимаемостью (Риз) имеем [c.158]

При установившемся движении выходного звена привода процесс течения рабочей среды в трубопроводах можно принять изотермическим, а температуру — соответствующей температуре окружающей атмосферы (Гд = 7 0 = Т ах). Получаемые средние скорости в сечениях участков близки к рекомендуемым и далеки от скорости звука и в =y"kRT. Следовательно, режим течения воздуха в трубах будет, как правило, докритическим. Величиной (2/л) 1п (ро/р) в выражении (2.23) во многих случаях можно пренебречь. Однако после определения давлений Ро и р в начале и конце участка трубы необходимо сравнить этот член с U/d и, если нужно, скорректировать эффективную площадь F трубопровода. [c.98]

Скорость звука была измерена (при 30°) для ряда диметилсилоксанов типа (М—О .—М), и на основании полученных данных были рассчитаны молекулярные веса, удельная теплоемкость и сжимаемость. Оказалось, что скорость звука ниже, чем у большинства органических жидкостей, а адиабатическая сжимаемость чрезвычайно велика. Изотермическая сжимаемость настолько высока, что силиконовые жидкости можно применять в качестве жидких пружин. [c.256]

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

Рассмотрим процесс заполнения жидкостью всасывающей магистрали для нахождения аналитической зависимости скорости откачки вакуумных устройств в условиях эксплуатации. Из законов термодинамики следует, что при создании разрежения в постоянном объеме (в данном случае в объеме всасывающей магистрали), при скоростях течения газа, меньших скорости звука, расширение его происходит изотермически, т.е. по закону [c.35]

Гомогенная жидкость представляет собой простейшую модель жидкости с пузырьками газа, в которой пренебрегают всеми эффектами, связанными с пузырьковой структурой газосодержания, за исключением сжимаемости. Если при этом предположить, что газ ведет себя изотермически, то очень легко вычислить скорость звука. Ниже мы будем обозначать величины, относящиеся к газовой фазе, индексом g а к жидкости — индексом / например, Pf ж означают плотности жидкости и газа соответственно. Определим Р как объем газа в единице объема смеси, плотность которой равна [c.69]

Используя выражения (2.5) для изотермической скорости звука с и (3.4) для изотермической резонансной частоты сод, а также учитывая диссипацию, вводя коэффициент затухания (логарифмический декремент затухания) б, это соотношение можно записать в следующем виде [c.77]

В работе [119] изотермическая сжимаемость, а следовательно, и скорость звука описаны в рамках электронной теории с использованием метода псевдопотенциалов. Следует отметить, что расчет хр согласно этой теории довольно трудоемкий. Такой расчет был выполнен на ЭВМ только для температуры, близкой к температуре плавления металлов, поэтому нельзя рассчитать температурный коэффициент скорости звука и выяснить, с какими факторами он связан. [c.94]

Это означает, что звук распространяется адиабатически, а коэффициент поглощения а = 0. Этот случай соответствует распространению звука в идеально упругом теле. Таким образом, выясняется, что Со является адиабатической скоростью звука, а — изотермической скоростью звука [c.24]

Сравнивая гидравлические емкости заполненных газом трубопровода или сосуда для изотермических и адиабатических условий, мы видим, что они отличаются только постоянным множителем Y, равным отношению удельных теплоемкостей. Несколько видоизменив написанные выше формулы, можно получить явную зависимость величины С от скорости звука в конкретных газовых средах. В этом случае для определения гидравлической емкости газа в адиабатических условиях будем иметь уравнение [c.104]

Уравнение (120) является уравнением акустической скорости в изотермическом случае отсюда можно заключить, что максимальная скорость, достигаемая при истечении через трубу, равна скорости звука. [c.411]

Подставляя этот результат в (2.20), получим окончательно выражение для скорости звука в равновесной диссоциированной двухфазной смеси на изотермическом участке [c.18]

В табл. 8.6 дается оценка погрешности методов расчета коэффициентов адиабатической и изотермической сжимаемости и скорости звука в зависимости от класса вещества. [c.72]

Математический анализ выведенных зависимостей для адиабатического течения газа в трубопроводе дает возможность также доказать, что существует максимум расхода газа, который соответствует условиям, возникающим тогда, когда газ на выходе трубопровода достигает скорости звука. Оказывается также, что уравнение адиабатического течения газа по трубопроводу дает практически такие же результаты, как и уравнение изотермического течения. Для очень коротких труб и больших перепадов давлений адиабатический расход будет больше (но не будет превышать 20% ) изотермического расхода. [c.83]

Механизм передачи энергии заключается в том, что она распространяется по изотермическим молекулярным цепям со скоростью звука. Исходя из этих соображений П. Бриджмен устанавливает известную формулу, связывающую коэффициент теплопроводности со скоростью распространения звука. Эта связь отражена также в известных формулах Б. Боровика и А. Кардоса [222]. Пропорциональность между теплопроводностью и скоростью звука подтверждается одинаковым характером изменения их с температурой и давлением. Температурные коэффициенты теплопроводности и скорости звука имеют отрицательные значения, исключая аномальные 210 [c.210]

Здесь возможен также учет изменения изотермической скорости звука при переходе через ударную волну, но тогда скачок [с] = сг - i должен либо быть задан непосредственно, либо определяться из других соображений (например из точных уравнений ударного перехода). [c.87]

Для капельных жидкостей, которые практически несжимаемы, а также для газов в условиях изотермического потока при скоростях, значительно меньших скорости звука, р = onst и, следовательно [c.49]

Изотермическая сжимаемость жидкого гелия очень велика при 2,71 К она составляет около 11,85 10" Па и приблизительно в десять раз превышает изотермическую сжимаемость жидкого водорода при 16 К- Адиабатическая сжимаемость жидкого гелия II практически совпадает с изотермической сжимаемостью. Отношение р, / 5 --- pl v у гелия II отличается от единицы всего на 0,1—0,5%. У гелия I отношение теплоемкостей С>./Су растет с повышением температуры. Распространение звука в гелии I — адиабатический процесс. В гелии 11 звуковые волны тоже адиабатические, но расхождение между адиабатическими и изотермическими условиями распространения звука здесь несущественно ввиду малого отличия теплоемкости при постоянном давлении Ср от теплоемкости при постоянном объеме Су Скорость звука растет от 180 м/с при 4,2 К до 237 2 м/с при О К (экстраполяция). Скорость звука в окрестности X-точки резко снижается. Объем моля жидкого Не при 3 К составляет [c.231]

Таким образом, по данным измерений скорости звука и изотермической ся<пмаемости можно вычислить отношение удельных теплоемкостей для исследуемой жидкости или, зная определить ве.личины сжимаемости. И то и другое имеет большое значение. В табл. 3 даются значения скорости распространения звука, а также величины плотностей, акустических сопротивлений, [c.24]

Изотермическая сжимаемость вещества может быть определена по зависимости р — V, установленной прямыми измерениями [114]. Сжимаемость при высоком давлении может быть также измерена с помощью ударных волн [115]. Наиболее подходящий метод для высокотемпературных жидкостей состоит в измерении скорости звука. Клеппа [116] использовал этот метод для определения сжимаемости жидких металлов, а Ричардс, Браунер и Бокрис [117] — для определения сжимаемости расплавленных солей . Скорость звука и, плотность жидкости р и адиабатическая сжимаемость связаны уравнением [c.250]

Напомним, что Ньютон ( Prin ipia Mathemati a , Книга II, отдел 8, предложение 48 русский перевод—в Собрании трудов А. Н. Крылова , т. VII, М —Л., 1936 см. там же, ip. 480) принимал для изотермического течения закон Бойля, что привело к неправильному выводу скорости звука. Ошибка Ньютона была исправлена Лапласом ([7], стр. 477 в русском издании стр. 596 см. также указанный том Собрания трудов А. Н. Крылова , стр. 485, прим. 175). [c.20]

Расчет коэффициента адиабатической сжимаемости Рз = = — (Й1п У/дP)s связан с формулой Лапласа 114.29), а потому — с акустическими исследованиями растворов, в которых наряду с измерениями скорости звука часто изучается поглощение звука. Изотермическую сжимаемость определяют прямыми и косвенными методами. Прямые методы предполагают экспериментальное изучение зависимости объема от давления Кт — — дУ/йР)т. В качестве примера можно упомянуть исследования Кт в системах НгО — ДМСО [253], НгО — /-ВиОН [254], разбавленных водных растворов спиртов, амидов и ацетонитрила [109]. Косвенные методы основаны на использовании формулы (111.31), либо на экспериментальном определении термического коэффициента давления (дР/дТ)у = я и формуле р - = р/л, где ар =(д 1п У дТ)р. Последним способом были определены изотермические сжимаемости в системе НгО— Hз N при 298 и 318 К [255]. Чаще, однако, используется соотношение (111.31). [c.148]

На участке А—Б, где в соответств1ии с условием 1р-авенств1а скоро стей и темпера.тур частиц И газа все про-цессы. происходят изотермически, скорость звука может быть получена из общего соотношения [c.17]

На фиг. 2.2 схематически показано измеие-яие ско рости звука в смеси при переходе жидкого конденсата в твердую фазу. В точках А и Б скорость звука скачком изменяетс51 в V. раз. На участке АБ она слегка аоэрастает изгза уменьшения молекулярного веса газовой фазы при изотермическом уменьшении давления. [c.18]

Третий случай оказывается более датерес-ным. На фиг. 2.3 показаны схематич ки изменение скорости звука, скорости потока, числа М и профиля сопла в функции отношения давлений е=Рсо1ра. Ход кривых понятен без пояонений. Очевидна необходимость для непрерывного разгона потока в сопле двух минимальных сечений и излома образующей в точке Б, где исчезает жидкая фаза, заканчивается изотермический участок течения и скачком происходит переход от Л1>1 к М< -В программе расчета предусмотрено отыскание обоих минимумов, чтобы определить меньшее из двух критических сечений. [c.18]

Поэтому выбор между адиабатической и изотермической скоростями звука лежит за пределами точности измерений, о которых будет итти речь в следующих разделах [c.336]

Согласно литературным данным [6, 71 в системе уксусный ангидрид — этанол при концентрации 50 мол.% (СНзС0)20 суш ествуют химические соединения. Эги соединения с эквимолекулярным составом на диаграммах скорость звука — состав и адиабатическая сжимаемость — состав при 25° С фиксируются довольно выраженной особой точкой. В случае изотермы скорости ультразвука эта точка выделяется минимумом, а на изотермической кривой адиабатической сжимаемости — перегибом. Проведенные нами комплексные исследования ряда физических свойств системы уксусный ангидрид — этанол позволили проследить за устойчивостью соединений СН3СООС2Н5 и СН3СООН, а также выявить другие индивидуальные особенности изучаемой системы. [c.150]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость звука изотермическая: [c.14] [c.28] [c.29] [c.97] [c.263] [c.290] [c.29] [c.152] [c.187] [c.31] [c.202] [c.67] [c.20] [c.26] [c.19] [c.72] [c.339] [c.71] [c.87] [c.204] [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология