Разряд квазистационарный

Пробивное напряжение (амплитудное значение) при частоте 50 гц практически соответствует пробивному напряжению постоянного тока, а сам разряд на переменном токе низкой частоты является последовательной разверткой во времени тех разрядов, которые существовали бы при данном мгновенном значении тока и напряжения. При повышении частоты эта квазистационарная картина нарушается. [c.442]

Частицы X и V, принимающие участие в таких реакциях, могут быть либо атомами, либо одна из них (У) может быть молекулой. Характерные времена процессов радиационного свечения и тушения электронного возбуждения молекулы XV много меньше временного масштаба потока газа в разряде, поэтому благодаря элементарным стадиям, включающим возбужденные состояния, квазистационарные концентрации этих молекул достигаются очень быстро. [c.325]

Первый чаще всего реализуется в газовых лазерах с электронным возбуждением. Возбуждение обычно осуществляется путем постоянного газового разряда. При оптической накачке необходим мощный источник возбуждающего света. В режиме квазистационарной генерации лазер излучает свет относительно постоянной интенсивности. Его максимальная мощность при этом сравнительно мала и ограничивается тепловыми потерями. [c.133]

Газовый разряд может быть стационарным или нестационарным. В первом случае все параметры явления постоянны во времени в каждой данной точке разрядного промежутка. Все такие величины, как температура и плотность нейтрального газа, концентрация электронов и ионов, а также концентрация возбуждённых атомов в каждом энергетическом состоянии и плотность разрядного тока, неизменны сила тока через каждое поперечное сечение трубки между двумя электродами одна и та же. В случае нестационарного разряда все эти параметры более или менее быстро изменяются со временем. К нестационарным разрядам относятся разряд на переменном токе низкой частоты, высокочастотный разряд и импульсные разряды (в том числе искровой разряд). В соответствии с понятием о квазистационар-ных токах разряд на переменном токе низкой частоты называют также квазистационарным разрядом. Наименование стационарный приложимо лишь к установившемуся разряду на постоянном токе. [c.25]

Уменьшение искрового промежутка приводит к снижению квазистационарного сопротивления канала разряда. Активное сопротивление контура уменьшается, и разряд переходит в колебательный. Энергия, запасенная в конденсаторе, выделяется в канале порциями с малой амплитудой. Крутизна фронта импульсов падает, а длительность растет, при этом эффективность процесса измельчения уменьшается. [c.298]

Можно предположить, что на частоте 50 гц инерционностью разряда можно пренебречь и считать тлеющий разряд безынерционным [30]. Под безынерционностью разряда подразумевается то, что мгновенные значения тока и напряжения в любой момент времени существования разряда на переменном токе точно соответствуют статической вольтамперной характеристике разряда постоянного тока. Такой разряд можно назвать квазистационарным. [c.68]

Если допустить квазистационарность тлеющего разряда, то можно показать, что, зная статические вольтамперные характеристики тлеющего разряда на постоянном токе, можно теоретически построить соответствующие динамические характеристики разряда на переменном токе. [c.68]

Исследования разряда проводились с целью выяснения физической картины ионизационных процессов при разряде между диэлектрическими стенками. Существует несколько точек зрения на ход процесса разряда в подобных условиях. Так, в работах [1, 2] принято, что разряд носит дискретный импульсный характер, каждому импульсу соответствует напряжение зажигания и погасания. В некоторых случаях принимается, что напряжение погасания равно нулю. В работе [3] макроскопические характеристики (зависимости среднего тока и мощности от напряжения) озонатора, использующего данный вид разряда, рассчитываются с точки зрения постоянства напряжения горения на газовом промежутке при разряде. В работе [4] ток разряда характеризуется импульсной и квазистационарной составляющими. [c.74]

Расчеты Я-разрядов при условии квазистационарности токов ( Су фф) производятся либо в соответствии с моделью трансформатора, вторичной обмоткой которого служит разряд [3], либо используя модель металлического цилиндра постоянной электропроводности, помещенного на оси бесконечного соленоида [51] строгое решение задачи при неоднородной проводимости в разрядах низкого давления оказывается в настоящее время невозможным из-за недостаточности сведений о сечениях взаимодействия, определяющих баланс энергии и концентрации электронов в неравновесной плазме. Для разряда высокого давления (р 0,1 атм), когда состояние плазмы приближается к равновесному, задача упрощается и может быть решена [52]. Такой расчет производится для воздуха при давлении р атм, температуре 6000° и 10 000° К и рабочей частоте 50 Мгц. Вычислены распределения плотностей токов, температуры и т. п. по радиусу разряда (рис. 17 и 18 числа у кривых обозначают величины ампервитков). [c.226]

Наконец отметим, что квазистационарные функции распределения с успехом применялись в исследовании физических процессов в лазерах на перезарядке /54/, в условиях пинч-разряда /55/ и построении стримерной теории /56/ пробоя газов при высоком давлении. [c.150]

Основная часть экспериментов по определению ФР электронов и все расчеты выполнены для стационарной или квазистационарной плазмы разрядов постоянного тока. Характерное время релаксации ФР электронов по скоростям [92] [c.82]

Коэффициент скорости диссоциации монотонно увеличивается, пока не достигнет квазистационарной величины, соответствующей установлению квазистационарной ФР молекул по колебательным уровням (рис. 7.1). После достижения квазистацио-нарных значений может наблюдаться медленный спад коэффициента скорости (рис. 7.1, кривая 1), что объясняется уменьшением концентрации молекул вследствие диссоциации. Если же число молекул не меняется (например, диссоциация уравновешивается гетерогенной рекомбинацией атомов, как в электрических разрядах при пониженных давлениях, или степень диссоциации невелика), то коэффициент скорости диссоциации не меняется (рис. 7.1, кривые 2, 3). [c.188]

Эксперименты [564] были проведены в коротком послесвечении разряда. Как показал анализ результатов, условие квазистационарности (8 16) может при этом не выполняться Это ставит под сомнение методику обработки данных, принятую в [564], и полученные результаты кажущуюся зависимость коэффициентов рекомбинации от концентрации атомов азота, температурную зависимость, поскольку при понижении температуры выполнимость условия (8 16) ухудшается. Поэтому приведены только данные при самой высокой температуре — ЗООК. [c.210]

Разряд Пеннинга возбуждается и устойчиво существует в очень широком диапазоне напряженностей электрического и магнитного полей и давлений газа. Первичная ионизация молекул газа и зажигание разряда осуществляют случайными электронами, оказавшимися в разрядном промежутке при подаче на электроды постоянного напряжения. Стартовый период, т.е. продолжительность развития разряда от момента первичной ионизации до установления квазистационарного режима, обратно пропорционален молекулярной концентрации газа. При давлении 10" Па [c.175]

Как будет показано в разд. 8.3.Г, некоторые авторы достигли определенного успеха, рассчитав на основании физических, химических и электронных свойств материала образца поправочные коэффициенты для определения чувствительности. Например, при низковольтном разряде, возникающем после пробоя, реализуется воспроизводимая высокотемпературная плазма в квазистационарном состоянии, что удобно для теоретической обработки (Францен, Шуи, 1967). [c.251]

Часто наблюдаемый неодинаковый первоначальный разброс ионов по энергиям для различных элементов можно, по крайней мере частично, объяснить изменением плазмы во времени (Францен, 1963). В начальной фазе каждого разряда потенциал высок, а температура электродов сравнительно низка, что способствует испарению более летучих элементов. В последующей фазе низковольтного разряда средней мощности температура возрастает и начинается ионизация менее летучих элементов при меньшей начальной кинетической энергии. Как отметил Шуи (1967), для получения точных количественных результатов необходимо строго фиксировать сложный цикл падения потенциала и повышения температуры. В этом отношении определенные преимущества имеет низковольтный разряд, поскольку плазму можно сравнительно долго поддерживать в квазистационарном равновесии (Францен, Шуи, 1965). [c.254]

В некоторых случаях, наблюдаются блуждающие слои. В этой форме разряда слои передвигаются от анода к катоду со скоростью, близкой к скорости звука. Невооружённому глазу такой разряд по кажется слоистым. Слоистость и движение страт обна-руживаюю.я лишь при применении вращающихся зеркал или других стробоскопических приспособлений. В этих случаях мы имеем дело с какой-то квазистационарной формой разряда. Как показывает осциллогр.чфирование токов на зонд, параметры плазмы в каждой точке разряда при бегущих слоях периодически меняются во времени [1482—1485]. [c.485]

Такие характеристики факела, как химический и физический состав, температура, давление электронного газа и скорость расширения, подвергаются значительным изменениям во времени и в пространстве и определяются главным образом процессом генерации. В идеальном случае факел должен быть квазистационарным в течение всего промежутка времени, необходимого для получения хороших спектроскопических сигналов для химического анализа. Поэтому желательно иметь факел, подобный образующемуся при постоянном дуговом разряде. Этого можно достигнуть при работе лазера либо в непрерывном, либо в импульсном режиме с малой частотой повторения, что было с успехом проделано Кёнигом и Нойманом [22]. Для получения свободных атомов в атомно-абсорбционном анализе использовался газовый аргоновый лазер. Не следует, однако, забывать, что материал образца удаляется в результате медленно протекающих процессов плавления и кипения и, следовательно, температура паров будет близка к температуре кипения материала образца. Поэтому весьма вероятно, что возникает сильное фракционное испарение. [c.84]

Как показано в Учебнике, тепловые потери из рабочего пространства ДВП происходят, в основном, от расходуемого электрода и ванны жидкого металла на слитке. Тепловые потоки через граничные поверхности дугового разряда, имеющего в отличие от ДСП малую длину д 15 -4-20 мм, практически полностью воспринимаются площадью торца расходуемого электрода диаметром эд площадью зеркала ванны диаметром д- ри постоянной массовой скорости переплава = onst тепловые процессы в ДВП имеют квазистационарный характер. При этом аксиальное температурное поле расходуемого электрода постоянно во времени относительно горячего торца и имеет экспоненциальный закон [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология