Однородная турбулентность

Но структуре эти течения сохраняют многие свойства поля однородной турбулентности. В частности, при t — о) 3> Т диагональные компоненты тензора коэффициентов турбулентной диффузии Кц можно определять для них как ( 7 ) Т . [c.109]

Лагранжев коэффициент корреляции. / /,L(T) между двумя значениями скорости газа на интервале времени т при однородной турбулентности по определению равен ч [c.88]

В главе 6 построена качественная схема, в рамках которой учитывается влияние неустойчивости пламени и различий в коэффициентах молекулярного переноса на процесс горения однородной смеси. Получен ряд нетривиальных критериев, характеризующих распространение пламени. На основе теории локально однородной турбулентности дана оценка предельной теплонапряженности процесса горения и показано, что эта теплонапряжен-ность существенно ниже теплонапряженности в нормальном пламени, если интегральный масштаб турбулентности много больше, чем толщина нормального фронта пламени. [c.6]

В случае локально однородной турбулентности имеем [c.31]

Входящие в правую часть этого соотношения инерционные члены после использования предположения об однородности турбулентности и уравнения неразрывности VI = О приводятся к виду [c.61]

Как известно, в теории локально однородной турбулентности фундаментальную роль играют диссипация энергии и скалярная диссипация. Поэтому далее основное внимание уделяется уравнениям для плотностей распределения вероятностей концентрации и разности скоростей, записанных соответственно в виде (2.15) и (2.31). Из этих уравнений следует, что в фазовом пространстве перераспределение плотности вероятностей носит диффузионный характер, а коэффициентами диффузии служат взятые с обратным знаком скалярная диссипация и диссипация энергии. Эти коэффициенты отрицательны, что, как будет показано далее, обуславливает многие весьма необычные свойства полученных уравнений. [c.69]

Распределение вероятностей концентрации в однородной турбулентности [c.87]

Проанализируем теперь пульсации диссипации, которые, как известно, играют весьма важную роль в теории локально однородной турбулентности. Используя соображения размерности и формулу (4.9), имеем [c.150]

Лишь на большом расстоянии от особых точек остаются только слабые следы такого влияния, т.е., строго говоря, теория локально однородной турбулентности может быть справедливой только при описании структурных функций достаточно высокого порядка. [c.154]

Важные выводы вытекают из анализа положения особых точек функции ( п) (эти точки характеризуют взаимодействие турбулентной и нетурбулентной жидкостей). Установлено, что в пространстве п эти точки находятся достаточно далеко (л < —5) от тех точек, которые определяют энергию пульсаций (л = 2) и флуктуации диссипации (я = 6). Отсюда можно заключить, что взаимодействие турбулентной и нетурбулентной жидкостей носит слабый характер. Именно по этой причине в теории локально однородной турбулентности содержатся две малые постоянные. Первая постоянная к содержится в формуле (4.13) для условно осредненной диссипации энергии (она связана с постоянной С в законе двух третей ). Вторая постоянная д(2)— /з связана с постоянной д, характеризующей пульсации диссипации. [c.163]

Следовательно, важную роль играет правильное описание величины у. Эта часть задачи сводится к исследованию эволюции распределения вероятностей величины Z. Для пояснения рассмотрим однородную турбулентность, в которой концентрации всех веществ распределены статистически однородно (см. 3.4). Только такой случай и будет анализироваться везде ниже. [c.208]

В пристеночных течениях относительная роль диссипативных процессов, по-ви-димому, еще меньше (очень мал угол расширения пограничного слоя, малы коэффициенты сопротивления в каналах и т.д.). Заметим также, что и однородная турбулентность вырождается очень медленно. [c.261]

Некоторые линейные задачи теории деформации однородной турбулентности. - Труды ЦАГИ, вып. 1702. [c.281]

Кинетические уравнения для однородной турбулентности. - Изв. АН СССР, МЖГ, №5, с. 150-152. [c.283]

При однородной турбулентности осциллограмма мгновенной скорости, снимаемая в данной точке потока по времени, практически идентична мгновенному распределению скорости по направлению потока <ось х), поэтому коэффициенты корреляции R и Ях тождественно [c.91]

Для одной частицы величина у означает Мгновенное ускорение окружающей ее жидкости. Таким образом, вследствие однородности турбулентности окончательно получаем [c.136]

Для достаточно больших значений t прп стацпонарной и однородной турбулентности уравнение (6.21) оказывается эквивалентным уравнениям (6.19) п (6.20) прп К, = idem. Практическая ценность уравнения (6.21) заключается, однако, в том, что оно описывает. [c.108]

Бобе и Малышев [32] использовали зависимость вида (5.35) для обработки опытных данных, полученных Гейзером [178] и Берманом [31] по конденсации водяного пара из паровоздушной смеси и опытные данные Моффета и Кейса [186] по исследованию влияния на теплоотдачу отсоса газа из турбулентного пограничного слоя на плоской пластине. Эти опытные данные при хорошей согласованности между собой с погрешностью 15% описываются уравнением, предложенным Кутателадзе и Леонтьевым [89] для квазиизотермического однородного турбулентного пограничного слоя [c.161]

Выполненные в аппарате с дисковым ротором (рис. 6.1.7.1, б) эксперименты по растворению твердой фазы подтвердили значительное влияние неоднородности поля диссипации на массоперенос. При диссипациях мощности более 10 Вт/кг указанная неоднородность пртодит к более быстрому росту коэффициента массоотдачи (рис. 6.1.7.2), чем этого можно бьшо ожидать, исходя из представлений об однородной турбулентности. Эта особенность подтверждена в серии опытов в системе жидкость—твердое, которые показали высокую эффективность использования роторных аппаратов для обработки гетерогенных сред. Кроме того, было выявлено малое, по сравнению с аппаратами с традиционными мешалками, разрушение кристаллов твердой фазы. [c.334]

Основная идея метода, предложенного Иевлевым [1970], состоит в атециальном задании функционального вида выражений для условно осредненных моментов, которые входят в уравнение для любой -точечной плотности вероятностей п > 2). Количество неизвестных функций в этих приближенных выражениях совпадает с количеством уаювий, следующих из всех предельных свойств -точечных плотностей распределений вероятностей (таким условием, например, является стремление к нулю семиинвариантов при неограниченном раздвижении рассматриваемых точек и т.д.). Метод замыкания Иевлева использовался Алексеевым, Иевлевым и Киселевым [1976], Киселевым [1977] при ана шзе вырождения однородной турбулентности в модели Бюргерса, а также в задаче об однородной и изотропной турбулентности в несжимаемой жидкости. В работе Куо и О Брайена [1981] метод Иевлева применялся для описания двухточечной плотности вероятностей концентраций в химической турбулентности (т.е. стохастического колебания концентраций в неподвижной реагирующей среде). [c.67]

В заключение на примере рассматриваемой задачи приведем ряд качественных соображений о связи между перемежаемостью и теорией локально однородной турбулентности в ее неуточненном варианте (Колмогоров [1941 ], Обухов [1941. 1949]). Напомним, что в этой теории считается, что 7=1, т.е. перемежаемость отсутствует. Покажем, что в этом случае уравнение для плотности вероятностей концентрации приводит к физически абсурдным результатам. Предположим вначале, что при B exz справедлива гипотеза (3.8). Тогда, как легко проверить, решением уравнения (3.23) является плотность нормального распределения (3.27) при всех i > О Поскольку для такого решения РФО при —, то оно не имеет физического смысла. [c.92]

Проведенный ниже анализ основан на идеях теории локально однородной турбулентности. Главное внимание уделено анализу тех поправок к этой теории, которые обусловлены перемежаемостью. Рассматриваемое явление понимается в смысле определения, принятого в главе 1, т.е. анализируется внешняя перемежаемость. Введенное предположение основано на результатах исследования главы 3, в которой установлено, что коэффициент перемежаемости у меньше единицы во всех областях турбулентных течений. Численные расчеты, проведенные в главе 3, показали, что в струях и следах сзоцествуют протяженные области, в которых коэффициент перемежаемости настолько мало отличается от единицы, что эти различия невозможно зафиксировать при современном уровне измерительной аппаратуры. Следовательно, такой подход не противоречит известным экспериментальным данным, из которых следует, что в струях, следах, пограничных слоях и тд. существуют области, в которых, казалось бы, 7=1, Поэтому представляется, что рассматриваемое явление необходимо учитывать и при анализе локальной структуры турбулентности. [c.141]

Сделанный выше вывод исключительно важен, так как в окрестности особых точек взаимодействие между вихрями разных масипабов носит прямой, а не каскадный характер, и, следовательно, несправедлива не только принятая гипотеза подобия, но и вся теория локально однородной турбулентности. Вопрос о справедливости этой теории вне особых точек остается открытым, что ясно из следующих соображений. Так как д(п) — аналитическая функция, то ее действительная (Яг) и мнимая ( /) части удовлетворяют уравнению Лапласа = О, где Д = + [c.154]

Легко видеть, что единственная постоянная 2, описывающая это1 закон, является малой величиной. Действительно, экспериментальные данные, приведенные ниже в 4.5, указывают на то, что постоянная д в формуле (4.15) не больше, чем 0,5. Тогда из (4.12), (4.15) находим =м/18 0,03. Следовательно, приходим к важному выводу в теории локально однородной турбулентности фигурируют по крайней мере две малые постоянные. Одна из них ( г), как это следует из (4.15) и равенства дг = = м/18, характеризует пульсации диссипации. Вторая постоянная к фигурирует в формуле (4.13), описывающей среднее значение диссипации эта постоянная связана с константой С в законе двух третей . Как показывают оценки, проведенные в начале данного параграфа, значения к и q2 одного порядка. Отмеченное совпадение, по-видимому, не случайно и, скорее всего, связано с тем, что первая особая точка функции q n) расположена достаточно далеко. Физически это означает, что турбулентная и нетурбулентная жидкости взаимодействуют слабо. [c.155]

Заканчивая обсуждение статистических характеристик мелкомасштабной тзфбулентности, остановимся на главных результатах проведенного исследования. Сформулирована гипотеза подобия, обобщающая предположения, которые используются в теории локально однородной турбулентности для описания каскадного характера процесса передачи энергии от крупномасштабных возмущений к мелкомасшабным. Из этой гипотезы и математических определений величин, которые используются при ее формулировке, установлено,что в инерционном интервале справедливо выражение <и" )у f= [c.162]

Увеличение энергии турбулентности в зоне горения зарегистрировано также в работах Билла, Неймера и Талбота [1981], Ченга и Нг [1983]. В обоих опытах начальные условия примерно одинаковы (в однородном турбулентном потоке располагается тонкая проволочка, стабилизирующая пламя). Результаты, полученные в первой работе, изображены на рис. 6.13. Видно, что энергия турбулентности в пламени увеличивается. [c.244]

Мелкомасштабная однородная турбулентность в задаче Бюргерса. - Вкн. Тр. 20-й науч. конф. МФТИ. Аэродинамика и прикладная математика. - Долгопрудный МФТИ, с. 29-32. [c.273]

Выражение (X, 18) определяет критическое значение критерия Вебера для капли. Величина VeKp, зависит о уровня турбулентности и отношения вязкости фаз. Величина представляет собой среднее значение квадрата изменения скорости в турбулентном потоке на расстоянии, соответствующем размеру капли. Можно показать, что в условиях изотропной однородной турбулентности [c.463]

Они своеобразно подтверждают уравнения Навье — Стокса, показывая, что критическое число Рейнольдса Ке,ф., при котором имеет место переход к турбулентности, одно и то же для воздуха и воды и равно приблизительно 1700. Теоретически этот вывод можно было бы получить из теоремы 2. Большинство современных специалистов считают, что течение Пуазейля является просто неустойчивым при Ке > Квкр., а турбулентное течение все-таки удовлетворяет уравнениям Навье — Стокса. Хотя из принципа подобия (7) теоремы 2 не следует справедливость уравнений Навье — Стокса, их пригодность в случае турбулентного течения подтверждается опытными измерениями скорости затухания однородной турбулентности ). [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология