Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Бюргерса модель

    В металлах с объемно-центрированной кристаллической решеткой (ОЦК) трещина может образоваться по модели, предложенной Коттреллом (рисунок 2.1.4). Допустим, что в растягиваемом образце дислокации с векторами Бюргерса 1/2а [111] и ]/2а [111] скользят в пересекающихся плоскостях (101) и (101). [c.39]

    Упруго-вязкие тела — это жидкости, в которых диспергированы упругие элементы, связанные между собой трением. При движении упругие элементы деформируются и остаются в деформированном состоянии пока продолжается течение, причем их деформация добавляется к деформации жидкости. Когда прекращается действие внешних сил, происходит частичная релаксация деформации упругие элементы возвращаются к своему первоначальному состоянию, освобождая накопленную энергию, которая частично выделяется, а частично расходуется на преодоление вязкого сопротивления. Если система сохраняет свою деформацию постоянной, то упругие элементы скользят в вязком потоке, принимая постепенно свои первоначальные размеры (релаксация напряжений). Эти тела описываются моделями Максвелла и Бюргерса. [c.67]


    Таким образом, полная деформация стандартного линейного тела складывается из мгновенной и запаздывающей упругих компонент, что особенно характерно для эластомеров. Для линейных полимеров лучше подходит модель Бюргерса, состоящая из последовательно соединенных элементов Кельвина — Фойхта и Максвелла. Общая деформация такой модели записывается в виде (рис. 2.7)  [c.41]

Рис. 2.7. Деформация модели Бюргерса. Рис. 2.7. <a href="/info/176928">Деформация модели</a> Бюргерса.
    На основе приведенных рассуждений можно построить модель линейного ряда дислокаций. Ряд, для которого результирующий вектор Бюргерса составляет угол 60° с направлением реального вектора, представлен в поперечном сечении на [c.17]

    На рис. 11 показан.ы конфигурации дислокаций в пластинке из природного графита при трех различных условиях контраста. В первом случае (а) дислокации дают линейный контраст, дефекты упаковки тоже контрастны. Во втором случае (б) дефекты упаковки дают явно выраженный контраст. Наконец, в случае третьем (в) одни дислокации вне контраста, а другие в контрасте. На вставке показана важная часть дифракционной картины этой решетки, а именно центральное пятно и пятно, образованное наиболее сильно контрастирующим пучком. Из этих наблюдений можно сделать вывод, что вектор Бюргерса имеет направление, указанное стрелкой. Это направление соог-ветствует Лог(Во или Са) и согласуется поэтому с моделью для [c.25]

    Тройные ряды дислокаций впервые обнаружены в графите [5, 6]. Их полная ширина примерно в пять раз превышает ширину единичного ряда. Из рассмотренных в разделе 4, Б эффектов контраста следует вывод о том, что такой ряд состоит из трех частичных дислокаций, имеющих один и тот же вектор Бюргерса (рис. 11). На основании этого можно построить некоторую модель. [c.29]

    Простейший тип границы, который может встречаться в структуре графита, — симметричная чисто наклонная граница. Она состоит из ряда параллельных полных дислокаций, которые все имеют один и тот же вектор Бюргерса типа АВ (ВС или АС). Плоскость границы перпендикулярна к АВ (ВС или ЛС). Ось поворота направлена вдоль линии пересечения плоскости границы и плоскости с. Так как дислокации расщепляются на ряды частичных дислокаций, модель принимает вид, показанный на рис. 31, а. [c.49]


    Прямыми методами часто наблюдается в деформированных материалах образование дислокационных скоплений (например, ячеистая структура). М. А. Кривоглаз рассмотрел поэтому эффекты, возникающие на рентгенограмме, для трех моделей дислокационных скоплений а) стенок, содержащих равное число случайным образом расположенных дислокаций с противоположными векторами Бюргерса б) стенок, состоящих из случайным образом расположенных дислокаций одного знака в) стенок, образованных эквидистантно расположенными дислокациями одного знака. Положение стенок во всех моделях считается случайным, но учитывается, что стенки, векторы Бюргерса дислокаций и сами дислокационные линии располагаются вдоль характерных направлений в кристалле. Число стенок с дислокациями, которые имеют противоположные векторы Бюргерса в моделях бив, считается одинаковым. [c.357]

    Упомянутая выше модель Бюргерса обладает одним временем упругого последействия или двумя временами релаксации. Свойства ползучести, релаксации для полимеров плохо описываются моделями с ограниченным числом времен упругого последействия или релаксации. Еще хуже такие модели описывают динамическое поведение реальных материалов. Чтобы получить лучшее согласование теории с результатами эксперимента, модель усложняют, вводя в ее состав большее число элементов, которым соответствует и больший набор времен последействия или релаксации. Этот путь приводит к спектральным методам описания механического релаксационного поведения полимеров. В механике полимеров широко используют как линейчатые, так и сплошные или полосатые спектры. [c.190]

    Сочетание модели Максвелла и Кельвина — Фойгта (см. рис. 8) (в модель Максвелла между упругим и вязким элементом включена модель Кельвина — Фойгта) позволяет описать с известным приближением реологическое поведение тел, обладающих мгновенной упругостью, запаздывающей упругостью, а значит и вязкостью. Эта модель известна под названием тела Бюргерса — Френкеля и описывается более сложным уравнением [118]  [c.62]

    Реология конкретных систем может быть наглядно выражена с помощью механических моделей. Комбинации моделей простых тел — идеально-вязкого (ньютоновского — N), идеально-упругого (гу-ковского — Н) и дополнительной нагрузки, символически представленной как элеменг сухого трения (тело Сен-Венана — 81У), позволяют синтезировать более сложные системы. Последовательное сочетание упругого и вязкого элементов (Н — N) дает релаксационное тело Максвелла (М), а параллельное сочетание этих элементов (Н/К )— тело Кельвина (К), характеризующееся упругим последействием. Для упруго-вязко-пластичных релаксирующих систем типа глинистых суспензий и паст, цементных растворов, мучного теста и т. п., обладающих начальной прочностью и упругим последействием применяются еще более сложные модели, например тело Шведова [Н (М/31У) ] или его упрощенные модификарии — нерелаксирующее тело Бингама [Н — (К/81У)] или тело Бюргерса [М — К], не имеющее элемента сухого трения, но обладающее упругим последействием [27 ]. Набор пружин (Н), поршней (N) и ползунов (81У), образующих модели этих тел, имеет различные вязкости т), упругости Е и силы трения /, позволяющие зачастую на полуколичественном уровне воспроизводить поведение ряда систем [25]. При этом представляется возможным выбрать подходящую модель и определить наименьшее количество независимых переменных — реологических параметров и условных величин, которые необходимы для ее характеристики [20]. [c.231]

    Для оценки ползучести целесообразно использовать обобщенную модель Кельвина — Фойхта [164]. Она состоит из группы простейших элементов, соединенных последовательно, причем возможны некоторые модификации, например дополнительное последовательное присоединение элементов Гука, и Ньютона. Возникающая при этом вязкоупругая система напоминает модель Бюргерса, отличаясь от нее большой универсальностью в описании высокоэластической составляющей общей деформации. [c.42]

    Основная идея метода, предложенного Иевлевым [1970], состоит в атециальном задании функционального вида выражений для условно осредненных моментов, которые входят в уравнение для любой -точечной плотности вероятностей п > 2). Количество неизвестных функций в этих приближенных выражениях совпадает с количеством уаювий, следующих из всех предельных свойств -точечных плотностей распределений вероятностей (таким условием, например, является стремление к нулю семиинвариантов при неограниченном раздвижении рассматриваемых точек и т.д.). Метод замыкания Иевлева использовался Алексеевым, Иевлевым и Киселевым [1976], Киселевым [1977] при ана шзе вырождения однородной турбулентности в модели Бюргерса, а также в задаче об однородной и изотропной турбулентности в несжимаемой жидкости. В работе Куо и О Брайена [1981] метод Иевлева применялся для описания двухточечной плотности вероятностей концентраций в химической турбулентности (т.е. стохастического колебания концентраций в неподвижной реагирующей среде). [c.67]


    Формула (17.29) тривиально обобщается на общий случай дислокации в кристалле, не связанный с предположением о скалярной модели. Действительно, во всех соотношениях (кроме закона Гука) мы как бы опускали координатный индекс у вектора Бюргерса [c.275]

    Хотя указанная модель, впервые разработанная Кеннеди [30], соответствует наблюдениям, в настоящее время не ясно, как образуются двойниковые границы в совершенном кристалле То, что они встречаются парами, свидетельствует о возможности их образования по тому же механизму, какой предложен Франком и Строхом [32] для образования излома, т. е. зарождением пары дислокаций противоположных знаков на конце излома. Этот процесс схематически показан на рис. 37. Вследствие различия в расположении атомов в последовательных плоскостях решетки образуются дислокации с разными векторами Бюргерса. [c.54]

    Согласно Рейнольдсу и Трауэру [44, 45, 49], облучение графита с последующим отжигом приводит к образованию промежуточных призматических петель. Для промежуточных петель предложены две исключающие друг друга модели. Согласно первой модели, вектор Бюргерса должен оставаться перпендикулярным к плоскости с, потому что энергия дефекта упаковки СЛИШКОМ мала для восстановления потери энергии в результате [c.56]

    Приступая к дислокационному описанию двойника и стараясь сделать ясной исходную модель, представим себе одноатом1 ю двойниковую прослойку , набором которых реализуется макроскопический двойник. Схема разреза такой прослойки изображена на рис. 3.3. Одноатомный двойник заканчивается частичной дислокацией, линия которой проходит через заштрихованную область. Составляющая вектора Бюргерса Ь в плоскости ху показана на рис. 3.3, а ее модуль, очевидно, равен Ь = 2аЩ а (2а - угол двойникования). [c.53]

    Но вернемся к анализу структуры копья и проблеме его моделирования. Равновесная форма копья может бьпь описана с помощыо дислокационной модели, предложенной в работе [306]. Анализируется плоская задача, в которой контур копья изображает сечение мартенситного включения, бесконечно протяженного в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. Половинкам мартенситного клина сопоставляются пло-кие скопления прямолинейных дислокаций превращения противоположного знака (рис. 5.11). Отвлекаясь от выбора направления вектора Бюргерса отдельной дислокации, согласованного с описанной вьпие известной структурой копья, можно считать дислокации винтовыми (мы не претендуем на количественные результаты, а качественным выводам это упрощение не повредит). . [c.157]

    Ififl] (рм. тяужр [4.1]) выг.качял гипотезу, что винтовые дислока-ции могут служить существенными источниками ступеней на кристаллических поверхностях. Если дислокация имеет компоненту вектора Бюргерса, перпендикулярную поверхности, то пересечение такой дислокации с поверхностью ведет к возникновению ступени. Как оказалось, этот особый источник ступеней очень важен в процессах роста кристаллов. Ступень закреплена в точке пересечения дислокации с поверхностью, однако по мере присоединения адатомов к изломам ступень может перемещаться, образуя (как мы увидим ниже) спираль. В условиях равновесия ступень остается прямой. В остальном модель Франка повторяет модель Косселя. [c.443]

    Достаточно широкое применение для описания вязко-упругих свойств линейных полимеров получила четырехэлементная модель (Бюргерса), представляющая собой последовательное соединение элементов Гука, Фойгта и Ньютона [68]. Эта модель, по крайней мере качественно, описывает явления мгновенной и запаздывающей упругости (упругого последействия) и вязкого течения. Схема модели Бюргерса представлена на рис. 1.34. Для того чтобы получить операторное уравнение для тела Бюргерса, будем считать деформацию е состоящей из мгновенно-упругой еь деформации упругого последействия ег, связанной с Фойгтовым элементом, и деформации вязкого течения ез, т. е. [c.64]

    Здесь eW — деформация ползучести, ki, кг, т я q — отличные от нуля параметры. При т— , если для упругой деформации удовлетворяется закон Гука, получаем поведение, описываемое моделью Бюргерса. По данным Марина, величина /п>1. [c.190]

    Теория зарождения трещин в кристаллах в результате сдвига основывается на дислокационной модели. В общем случае, однако, применительно к развитию трещин можно, по-видимому, ввести представление о подвижных структурных дефектах атомного размера, характер движения и распределения которых таков же, как и в дислокационной модели. (Вектор Бюргерса-переменная величина). Тогда основные положения теории дислокации применимы и к хрупким аморфным телам, закономерности разрушения которых мало отличаются от закономерностей хрупкого разрушения кристаллических тел. О существовании многочисленных атомных дефектов в поверхностных слоях частиц измельченных материалов свидетельствуют описанные выше нарушёния кристаллической структуры, механохимические процессы, а также терыолюминесцен-ция, экзоэлектронная эмиссия и другие явления. [c.122]


Смотреть страницы где упоминается термин Бюргерса модель: [c.54]    [c.58]    [c.68]    [c.38]    [c.21]    [c.190]    [c.311]   
Длительная прочность полимеров (1978) -- [ c.41 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.172 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.172 ]




ПОИСК







© 2024 chem21.info Реклама на сайте