Возмущение потока нейтронов

Возмущение потока нейтронов веществом пробы [c.93]

При использовании сильных поглотителей нейтронов эти величины оказываются довольно малыми. Напри.мер, при / в = = 0,90 масса сферической пробы составляет для золота 2,9 мг, для индия 0,29 мг и для серебра 1,9 мг. Из этих при.меров видно, что стремление ограничить эффект возмущения потока нейтронов за счет применения проб малой массы приводит к понижению концентрированной чувствительности определения. [c.100]

Применение метода внутреннего монитора позволяет более точно учесть средний поток в пробе и в определенной степени контролировать эффект возмущения потока нейтронов веществом пробы. Можно полагать, что более эффективным средством в последнем случае может оказаться метод нескольких мониторов. [c.292]

Для описания указанных эффектов ограничимся пока одним параметром — температурным коэффициентом реактора. Если по некоторым причинам возрастет поток нейтронов, то пропорционально увеличится интенсивность делений и выделяемая мощность, а это, в свою очередь, внесет Возмущение в энергетический баланс системы, и произойдет изменение температуры реактора. Так как ядерные характеристики зависят от температуры, то изменение уровня потока обусловливает изменение реактивности, [c.424]

Уравнение (13.14) носит общий характер, и с его помощью можно получить основные результаты для конкретного случая. Изменение в константе размножения вычисляется, в первом приближении, интегрированием вариаций операторов реактора с весовыми функциями г)Зо и фд, определенными для невозмущенной системы. Интеграл в знаменателе уравнения (13.14) следует рассматривать как нормирующий множитель. Функция фо обозначает нейтронный поток в невозмущенной системе, а величина г Зо тесно связана с нейтронным потоком и вычисляется из уравнения (13.13), которое содержит параметры тоже только невозмущенной системы. Следует отметить, что в таком приближении, которое здесь изложено, нельзя определить возмущение в потоках нейтронов, хотя в принципе возможно развитие методов получения теории возмущений и для возмущенных потоков. [c.567]

Следует обратить внимание также на специфические особенности нейтронных потоков, получаемых с помощью широко используемых источников а) сплошное энергетическое распределение, которое часто охватывает широкий энергетический интервал исключение в этом отношении составляют потоки быстрых нейтронов от нейтронных генераторов б) первичный спектр нейтронов (обычно быстрых) фиксирован, т. е. не поддается регулированию, и задается имеющимся источником в) поток нейтронов одной энергетической группы, как правило, сопровождается потоками нейтронов других энергетических групп т) спектральное распределение активирующего нейтронного излучения часто претерпевает заметное возмущение при взаимодействии нейтронов с веществом пробы и окружающими вспомогательными и конструкционными материалами. [c.77]

Введение анализируемой пробы в равномерный поток нейтронов неизбежно приводит к определенным изменениям (возмущению) энергетического спектра и плотности потока нейтронов как в окружающей среде, так и внутри пробы. Величина эффекта возмущения и его характер зависят от параметров окружающей среды в зоне облучения, состава пробы, ее массы и исходного спектра потока нейтронов. [c.93]

Следует подчеркнуть, что эффект возмущения обусловлен в первую очередь макрокомпонентами пробы и их характеристи-ка.ми по отношению к поглощению и рассеянию нейтронов. В то же время рассматриваемый процесс активации. может быть связан с любым макро- или микрокомпонентом, определение которого в данной пробе представляет интерес. Различия в ходе зависимости сечения поглощения, рассеяния и активации рас-с.матриваемых компонентов от энергии нейтронов приводят к тому, что коэффициент экранирования, а следовательно, и коэффициент возмущения при облучении в смешанных потоках нейтронов часто оказываются индивидуальными величинами, т. е. действительными только для определенного изотопа. [c.94]

Возможна также другая интерпретация уравнения (13.16). Если фд(г) есть хорошее приближение для нейтронного потока в возмущенной системе (что, по существу, и предполагается в изложенном здесь методе), произведение б2д(г)фо(г) определяет добавочную скорость увода нейтронов в точке г в возмущенной системе но сравнению с невозмущенной системой. Затем из выражения (13.16) можно видеть, что этот избыточный увод взвешивается с функцией г 5о(г), которую в этом смысле можно рассматривать как функцию ценности нейтронов (в различных точках реактора.—Ред.). [c.568]

Влияние возмущения в поглощении нейтронов в тепловом реакторе наиболее сильно в центре, где поток велик. В плоском реакторе, нанример, статистический вес для возмущения в поглощении уменьшается по закону соя х. [c.568]

О влиянии эффектов самопоглощения и возмущения нейтронного потока на процесс активации образцов тепловыми нейтронами / В.А. Шарков // В кн. Радиационная техника. Вып. 3. М. Атомиздат, 1969. С. 3. [c.69]

При облучении в потоке тепловых нейтронов общий эффект возмущения обусловлен действием трех процессов [c.93]

Различия в спектре нейтронов могут возникнуть по нескольким причинам из-за возмущения нейтронного потока веществом пробы или при облучении в непосредственной близости от исследуемых проб других объектов, сильно поглощающих нейтроны при облучении серии проб в разных каналах реактора вследствие перестройки активной зоны реактора и т. д. Изменение спектра нейтронов сказывается на величине коэффициента [см. уравнение (11.12)], поскольку определяемый элемент и монитор могут иметь разный ход зависимости эффективного сечения от соотношения тепловых и резонансных нейтронов в общем потоке. Напомним, что для облучений в реакторе [c.290]

В конечном счете возлтущение потока нейтронов веществом пробы приводит к изменению удельной активности компонентов по сравнению с облучением в невозмущенноА потоке. При этом в методе эталонов (мониторов) возникает систематическая погрешность, зависящая от различия эффектов возмущения в-пробе и эталоне (.мониторе). В некоторых случаях влияние возмущения потока нейтронов на конечные результаты оказывается очень большим, и тогда требуется принятие определенных мер по ограничению эффекта или введение соответствующей поправки. [c.93]

Для экспериментального учета или ограничения эффекта возмущения потока нейтронов на результаты анализа предложен ряд методов. Самый простой из них состоит в том, чтобы в качестве эталонной использовать пробу того же состава, массы и формы, что и анализируемая, но с известным содержанием определяе.мых элементов. Поскольку эффект возмущения в STOM случае в обеих пробах одинаков, он не оказывает влияния на конечный результат. Получить пробу с известным содержанием можно либо методом добавок, введя в анализируемую пробу известные количества определяемых элементов, либо используя пробы, для которых есть аналитические данные, полученные независимым методом. [c.99]

Эффект возмущения потока в активационном анализе часто является ограничивающим факторо.м и источником трудно учитываемых погрешностей из-за сильной зависимости эффекта как от характеристик окружающей среды и параметров облучаемой пробы, так и от энергетического спектра и углового распределения нейтронного потока. Как было отмечено, потоки нейтронов реальных источников состоят из трех основных компонентов тепловых, резонансных и быстрых нейтронов. Поскольку роль каждой из этих групп в рассматривае.мых процессах различна, дальнейшее изложение будет вестись с учетом этого факта. [c.94]

В активационном методе можно использовать детекторь любых удобных размеров. Детектор можно изготовить в виде тонкой фольги, которая прикрепляется к контейнеру с образцом. Размеры фольги могут быть достаточно малыми, для того чтобы не вносить возмущений в нейтронный поток. [c.123]

Необходимые условия корректности Д. п. м. 1) значит, превышение концентрации атмосферного реагента над концентрацией реагента, вводимого в зону р-ции 2) достаточно малая линейная скорость потока вводимого реагента, обеспечивающая практически во всей зоне р-ции диффузионный массоперенос 3) для термометрич. варианта-отсутствие хим. и неконтролируемых физ. возмущений в зоне р-ции ти введении в нее датчика т-ры. ДИФФУЗИОФОРЕЗ, см. Электроповерхностные явления. ДИФФУЗИЯ (от лат. diffusio-распространение, растекание, рассеивание), перенос частиц разной природы, обусловленный хаотич. тепловым движением молекул (атомов) в одно-или многокомпонентных газовых либо конденсир. средах. Такой перенос осуществляется при иаличии градиента концентрации частиц или при его отсутствии в последнем случае процесс наз. самодиффузией (см. ниже). Различают Д. коллоидных частиц (т. наз. броуновская Д), в твердых телах, молекулярную, нейтронов, носителей заряда в полупроводниках и др. о переносе частиц в движущейся с определенной скоростью среде (конвективная Д ) см. Массообмен, Переноса процессы, о Д. частиц в турбулентных потоках см. Турбулентная диффузия. Все указанные виды Д. описываются одними и теми же феноменологич соотношениями. [c.102]

Нейтронно-активационный анализ сильнопоглощаю-щих материалов осложняется эффектами возмущения нейтронного потока и самоэкранированием нейтронов. Эти эффекты приводят к уменьшению плотности пото- [c.6]

Резонансные нейтроны. Радиационный захват резонансных нейтронов также дает вклад в активацию элементов, и поэтому возмущение их потока веществом пробы должно быть принято во внимание. Для резонансных нейтронов эффект депрессии несуществен (/ д=1), и основное влияние на ход активации оказывает их поглощение макрокомпонентамн пробы. [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология