Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Нестационарная диффузия полубесконечная

    Для нестационарной линейной полубесконечной диффузии, когда вещество диффундирует, например, вдоль длинной цилиндрической трубки, а реагирующей твердой поверхностью является дно этого цилиндра, начальные и конечные условия будут следующие. В начальный момент времени, когда реакция на поверхности еще не началась, концентрация вещества вблизи поверхности равна его концентрации в объеме раствора i = 0 и = ( (начальное условие). Если реакция на поверхности протекает очень быстро, то в любой момент времени после начала процесса концентрация у поверхности равна практически нулю i > О и =0 (первое граничное условие). Кроме того, при полубесконечной диффузии концентрация в глубине раствора должна оставаться постоянной />0 х=оо и с(х, 0 = 0 (второе граничное условие). Решение второго [c.368]


    Рассмотрим нестационарную сферическую полубесконечную диффузию, когда реагирующей твердой поверхностью является сфера и скорость процесса определяется диффузией вещества из раствора к этой поверхности. Гетерогенный процесс считаем быстрым и концентрацию вещества у поверхности принимаем равной нулю. При этом начальное и два граничных условия имеют вид  [c.370]

    Для случая нестационарной диффузии вещества из одного полубесконечного (практически достаточно большого) слоя ионита в другой, разработан относительно простой метод определения [c.246]

    Ввиду малости 4 по сравнению с характеристическим временем фронта диффузионной волны td где О — коэффициент диффузии переносимого компонента, а к — радиус газового пузырька) толщина диффузионного слоя много меньше Я. В этом случае массовый поток за время обновления поверхности может быть найден из решения уравнения нестационарной диффузии в полубесконечной среде для плоской поверхности [c.58]

    Решение. Поскольку происходит нестационарная диффузия I полубесконечном пространстве, то для расчета используем уравнения (XXVI.7) и (XXVI.9)  [c.406]

    ТЕОРИЯ ПРОНИЦАНИЯ ДЛЯ РЕАКЦИЙ ПЕРВОГО ПОРЯДКА ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОЙ ДИФФУЗИИ В ПОЛУБЕСКОНЕЧНУЮ СРЕДУ [c.347]

    Два из трех необходимых здесь условий однозначности (два по координате и одно по времени) в рассматриваемой модели очевидны - это постоянство концентрации (С ,. о = С р) на левой границе объемчика и равномерная концентрация компонента по всему объемчику в начальный момент (С г. о = Со). Второе граничное условие требует некоторого дополнительного упрощения, состоящего в предположении об относительно малом времени контакта объемчика со стенкой, в течение которого концентрация компонента на его противоположной от стенки стороне практически не успевает измениться. Такое предположение позволяет рассматривать процесс нестационарной диффузии развивающимся как бы в среде полубесконечной протяженности. [c.353]

    Скорость реакции (IV. 1) в первый момент после задания электроду постоянного потенциала, отличающегося от равновесного значения, равна скорости электрохимической стадии при заданном потенциале, а затем, по мере уменьшения приэлектродной концентрации вступающей в реакцию формы, она начинает уменьшаться. Выражение для плотности поляризующего тока при постоянном потенциале плоского электрода Ех и соизмеримых скоростях катодного и анодного процессов реакции (IV. 1) в условиях линейной полубесконечной диффузии получено решением дифференциального уравнения нестационарной диффузии и имеет вид [c.99]


    В настоящей работе выведены формулы для расчета статистических характеристик более высокого порядка — показателя асимметрии и эксцесса. Математическое решение получено для процесса нестационарной конвективной диффузии на полубесконечной прямой. [c.407]

    Целью данной работы является получение и анализ в линейном приближении дисперсионного уравнения для определения условий нейтральной устойчивости и скорости развития термокапиллярной неустойчивости или неустойчивости Марангони в закритической области для нестационарного процесса теплопереноса в системе газ-жидкость. При этом время для нестационарного процесса становится важным параметром, определяющим условия потери устойчивости. Рассматривается тепловой поток из полубесконечного слоя жидкости в газовую фазу. Перенос в газовой фазе учитывается с помощью соответствующего параметра граничного условия. Эта задача может рассматриваться как модельная, поскольку с физической точки зрения для данного процесса необходимо также рассматривать потерю устойчивости по отношению к плотностной конвекции (неустойчивость Релея). Преимуществом выбранной постановки является то, что все параметры задачи имеют ясный физический смысл и могут быть определены из независимых экспериментов в отличие от моделей хемосорбционных процессов. Полученные результаты могут быть сравнены с соответствующими результатами анализа неустойчивости Релея для установления условий, при которых определяющую роль играет именно неустойчивость Марангони [7], и, кроме того, данная постановка задачи легко обобщается на процессы межфазной диффузии, в том числе сопровождающиеся гетерогенными химическими реакциями. [c.138]

    Наибольщее распространение в литературе получила модель обновления поверхности, предложенная Кишиневским [16, 17] и Данквертсом [18]. В основе этой модели лежит представление о непрерывной замене элементов жидкости (или газа), прилегающих к межфазной поверхности, новыми элементами, поступающими на поверхность вследствие турбулентного перемешивания. В течение промежутков времени, когда элемент пребывает на поверхности, процесс массопередачн описывается, как и в теории Хигби, уравнением нестационарной диффузии в полубесконечной неподвижной" среде. Для характеристики интенсивности обновления вводится понятие среднего временл пребывания элементов жидкости на поверхности Дт. Первоначально такая картина была предложена -для описания массообмена в системах жидкость — газ, однако в дальнейшем ее стали использовать и для описания других систем, в частности систем жидкость — твердая стенка [19]. [c.173]

    Рассмотрим систему, изображенную на рис. 20-11. Система состоит из жидкой пленки, стекающей вниз по твердой стенке под действием силы тяжести, и контактирующего с пленкой потока смеси газов А ш В.В разделе 16.5 было показано, что в случае ламинарного безволнового режима течения пленки и достаточно малых времен контакта поверхности ее с газом вещество, диффундирующее из газовой фазы в жидкость, за время контакта успевает проникнуть лишь на незначительное (по сравнению с толщиной пленки) расстояние в глубь жидкой фазы. Процесс проницания вещества внутрь пленки в данном случае можно считать процессом нестационарной диффузии в неподвижной полубесконечной среде. Анализ, проведенный в разделе 16.5, относился только к системам с малыми скоростями массообмена при отсутствии химических реакций. В данном разделе анализ обобщен на случай систем с высокими скоростями массообмена. При этом использовано решение задачи о нестационарном испарении, полученное Арнольдом и обсужденное в примере 18-1. [c.603]

    Различают диффузию линейную и пространственную полубеско-нечную и ограниченную стационарную и нестационарную. Линейная диффузия происходит в одном направлении, пространственная — в разных направлениях. Диффузия называется полубесконечной, если фронт диффузии в процессе гетерогенной реакции не успевает достигнуть границы системы диффузия будет ограниченной, если фронт диффузии достигает границы системы. Под фронтом диффузии понимается граница внутри раствора, где еще не заметны изменения в концентрации, вызванные процессом диффузии. При стационарной диффузии концентрация вещества в любой данной точке пространства не меняется со временем при нестационарной меняется. [c.368]

    Подставляя (VIII, 230) в (VIII, 228), получим уравнение для скорости нестационарного гетерогенного процесса, лимитируемого линейной полубесконечной диффузией  [c.370]

    Из уравнения (VIII, 232а) видно, что для нестационарной полубесконечной сферической диффузии по истечении длительного времени (/ -> оо) скорость гетерогенного процесса на сферической поверхности падает до некоторого постоянного значения  [c.370]


    Рассмотрим два случая нестационарных электродных процессов прп постоянном потенциале, лимитируемых процессом диффузии. При нестационарной полубесконечной линейной диффузии к плоскому электроду из уравнений (VIII, 231) и (VIII, 279) получаем зависимость предельного тока от времени  [c.396]

    Выражение для предельного тока, при нестационарной полубесконечной сферической диффузии в, соответствии с уравнениями (VIII, 232, а) и (VIII, 279) имеет вид [c.396]

    Эти выражения справедливы при произвольных законах изменения А (0 2/(а7 ). При 25 °С данное неравенство имеет вид А (/) 25/п мВ. Из равенств (8.113) и (8.114) следует, что нестационарная часть тока (первый член правой части), соответствующая условиям линейной диффузии, пропорциональна полупроизводной А (/). Аналогичным образом связаны ток / и напряжение и на входе полубесконечной однородно распределенной резистивноемкостной / С-линии  [c.303]

    При рассмотрении нестационарных методов мы ограничились простейшим случаем линейной полубесконечной диффузии. Если используется сферический или цилиндрический элек- [c.110]

Смотреть страницы где упоминается термин Нестационарная диффузия полубесконечная: [c.174]    [c.230]    [c.174]   
Массопередача (1982) -- [ c.89 , c.90 ]



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Диффузия нестационарная

Ток нестационарный



© 2025 chem21.info Реклама на сайте