Излучение Частицы интенсивность

Вместе с тем в газовой среде, содержащей твердые частицы, интенсивность излучения увеличивается до уровня светящихся газов (степень черноты е для них 0,4—0,8, тогда как у несветящихся газов она находится в пределах 0,1—0,4). [c.84]

С увеличением температуры пламени спектральный состав излучения обогащается коротковолновыми составляющими, а максимум спектральной интенсивности излучения частиц сажистого углерода кос смещается в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени. В среднем при температурах промышленных пламен это смещение составляет примерно 0,25 мк. [c.20]

Спектры поглощения связаны с переходами, при которых происходит увеличение энергии поглощающих излучение атомов (молекул). Такие переходы называются вынужденными, так как они возможны только при взаимодействии атомов (молекул) с фотонами, поэтому интенсивность спектральных линий в спектрах поглощения зависит не только от числа поглощающих излучение частиц и вероятности такого поглощения, но и от числа фотонов, которые могут быть поглощены. [c.7]

Описанные процессы ионизации газов вызываются только заряженными частицами. Однако счетчик Гейгера можно применять также для измерения у-излучения. Попадая на стенки счетчика, оно вызывает эмиссию вторичных электронов. Каждая рабочая область или соответственно каждый тип счетчика имеет евои достоинства и недостатки. Для работы ионизационной камеры необходимы небольшие напряжения, но при этом возникают слабые токи, и поэтому необходимо использовать большое усиление или чувствительный регистрирующий прибор. Ионизационные камеры применяют в основном при измерении излучений большой интенсивности или при работе с сильно ионизирующим -излучением. [c.386]

Несмотря на большие энергии радиационных частиц интенсивность излучения в существующих в настоящее время источниках недостаточно велика, поэтому проводить с их помощью превращения больших количеств вещества при прямых реакциях пока невозможно. Однако излучение может играть большую роль при инициировании цепных реакций или процессов полимеризации. Велика его роль также при воздействии на биологические структуры. [c.309]

Когда размеры частицы приближаются к размерам области взаимодействия в объеме твердого тела, электроны могут выходить со сторон и нижней части частицы, как показано на рис. 7.12, в результате чего уменьшается интенсивность генерируемого рентгеновского излучения по сравнению с объемной мишенью. Зависимость измеренной интенсивности, отнесенной к интенсивности от массивного образца, как функция диаметра сферической частицы показана на рис. 7.13 (кривая для Рек ). Массовый эффект всегда приводит к понижению измеряемой от частицы интенсивности и становится значительным для частиц диаметром от 5 мкм и меньше при энергии пучка 20 кэВ. [c.42]

Метод основан на измерении интенсивности излучения частиц, являющихся продуктами химической реакции, т.е. когда молекула, образовавшаяся в результате протекания химической реакции, находится в возбужденном электрон-но-колебательном состояти и в процессе релаксации излучает в определенном спектральном диапазоне. Иногда используется обратный процесс, когда аналитическим сигналом является тушение определяемыми частицами свечения (фосфоресценции) некоторых органических красителей. Существует два варианта хемилюминесцентного метода — пламенный и не пламенный. В первом случае регистрируется изменение свечения пламени при введении в него продуктов химической реакции, во втором — интенсивность излучения самих продуктов химической реакции. [c.921]

Таким образом, при введении катализатора в состав смесевого топлива первоначальное его действие осуществляется в конденсированной фазе, где происходит интенсификация скорости окисления продуктов разложения омеси. Наблюдаемые в пламени интенсивные линии РеО, Ре и оплошные участки излучения частиц РезОз позволяют сделать вывод об общности механизма каталитического участия железосодержащих добавок в химических реакциях при горении. Последовательное воздействие катализатора на конденсированную и газовую фазы приводит к изменениям закономерностей горения смесевого топлива. [c.312]

Фотометрия — самый простой метод, основанный на поглощении электромагнитного излучения. При фотометрических определениях образец подвергают воздействию излучения определенной длины волны и при помощи специального прибора измеряют долю поглощенного излучения. В идеальных условиях отрицательный логарифм доли поглощенного излучения прямо пропорционален количеству поглощающих излучение частиц, которые расположены на пути луча, проходящего через, образец. Если интенсивность излучения, достигающего образца, обозначить через Ро, а интенсивность излучения, прошедшего через образец — через Р, то можно записать [c.21]

Природа и количества различных образующихся молекул, скорости их образования, количества их на единицу поглощенной энергии и другие явления зависят от большого числа разных факторов, к которым относятся тип излучения (например, производится ли бомбардировка электронами или тяжелыми частицами), энергия отдельных частиц, интенсивность и длительность бомбардировки, распределение поглощения энергии в жидкости, отношение объемов жидкой и газовой фаз в реакционном сосуде и наличие или отсутствие следов растворенных веществ, например кислорода. В настоящее время отсутствует способ измерения числа ионных пар (положительный ион плюс электрон), образующихся на единицу количества ионизирующего излучения, поглощенного водой. Обычно предполагается, что около половины поглощенной энергии расходуется на образование молекул воды с возбужденными электронами, другая же половина энергии идет на образование ионных пар. Это соображение основано на предпосылке, что для образования одной ионной пары в жидкой воде требуется такое же количество энергии (т. е. 30—35 зв), как и в воздухе. Поскольку примерно половина этого количества энергии требуется на ионизацию одной молекулы воды, приходится принять, что другая половина расходуется на образование активированных молекул воды. Часть этих активированных молекул инактивируется затем за счет столкновений, другие могут образовать радикалы Н и ОН. Однако весьма вероятно, что, поскольку радикалы, возникшие за счет диссоциации активированной молекулы воды, находятся близко друг от друга, будет немедленно происходить их рекомбинация с образованием воды. Степень участия их в других реакциях неизвестна, но принимается, что она невелика. [c.61]

В случае минералов, богатых ураном, измерения ведут по р-излучению. Для этого используют тонкоизмельченный препарат минерала, экранируемый алюминиевой фольгой для поглощения а-частиц. Интенсивность излучения, сопутствующая распаду уранового минерала, измеряют электрометрическим методом, обычно только в дозиметрической практике. [c.54]

Для любой данной длины волны уравнение Ми может быть упрощено в небольшом интервале значений радиусов частиц. Интенсивность излучения I, рассеянного в данном направлении определенным объемом аэрозоля, становится пропорциональной счетной концентрации частиц п и радиусу частиц в некоторой степени р, т. е. [c.126]

В заключение следует снова отметить, что мы опустили фактически все указания относительно частиц с размерами, большими чем л/2. Для таких частиц интенсивность рассеяния очень быстро понижается с увеличением 0, и Р(0) может стать колеблющейся функцией 0. Однако в данном случае появляется другой важный фактор, связанный с тем, что в случае больших частиц в результате различия между показателем преломления частиц и показателем преломления растворителя возникает искажение электрического поля падающего излучения. [c.363]

Интенсивность излучения — это рассчитанная на единицу площади поперечного сечения элементарной сферы энергия ионизирующего излучения, проникающего в единицу времени в объем этой сферы. Единицей интенсивности излучения может быть эрг на квадратный сантиметр в секунду [эрг см -сек)] или ватт на квадратный сантиметр вт см ). Интенсивность излучения можно определить так же, как энергию, проходящую за единицу времени через единицу поверхности, расположенную перпендикулярно направлению излучения . Сферическая интенсивность радиации определяется энергией и числом частиц или фотонов, входящих в сферу единичного размера. Количество энергии излучения или потока энергии, входящего в сферу единичного размера, есть интеграл интенсивности по времени, который выражается в эргах на квадратный сантиметр. [c.74]

Яркость излучения дуги может быть повышена, если объем полости кратера заполнить раскаленными частицами вещества, добавляющими к чисто тепловому излучению кратера электро-люминесцентное излучение частиц, возникающее при термическом возбуждении атомов и молекул. На этом принципе основана высокоинтенсивная дуга, схема которой показана на рис. 2.22. Электроды дуги высокой интенсивности состоят из твердо спрессованной графитовой оболочки и фитиля. Фитиль может быть набивной и вставной. Фитиль анода состоит из 30—60% смеси фтористых солей редкоземельных металлов (церия, лантана или самария), смешанных с сажей или графитом. Фитиль катода состоит из мелкого угля, назначение этого фитиля — центрировать дугу на конце электрода. В процессе работы анод вращается вокруг оси со скоростью 16—20 об мин и одновременно перемещается по оси по мере сгорания. [c.61]

Для удобства изложения стационарные и импульсные методы радиолиза будут рассмотрены отдельно. Эти два типа методов различаются по продолжительности облучения и временам жизни промежуточных продуктов, а также по типам и мощности источников излучения. При стационарном облучении обычно используют рентгеновские или у-лучи умеренной интенсивности, а также электронные пучки продолжительность облучения не менее 30 с. После облучения продукты анализируют. В импульсном радиолизе применяют очень короткие (10 с и менее) импульсы излучения высокой интенсивности. При этом обычно ставится цель определить скорость образования или разложения промежуточных продуктов, время жизни которых порядка микро- или миллисекунд. В исследованиях кинетики реакций более долгоживущих частиц [27—31] используют различные устройства (вращающийся сектор и др.), прерывающие стационарный пучок у-лучей или электронов и обеспечивающие экспозицию 10 с и более. Однако во многих случаях для установления механизма приходится прибегать к комбинации этих методов, причем стационарные методы при низкой мощности дозы позволяют количественно определить продукты реакции, а импульсные — найти константы скорости различных стадий процесса. [c.120]

Итак, методы, основанные на диффракционном расширении, дают возможность определить средний размер монокристаллов и их распределение по размерам, а также вывести некоторые заключения об их форме . В некоторых случаях, при отсутствии агрегации это может оказаться достаточным. Однако при агрегации монокристаллов, образовании вторичных частиц, более интересно получить сведения о размерах этих последних. Данному требованию отвечают методы исследования, основанные на рассеянии рентгеновских лучей под малыМи углами, обзор которых приведен в работе Е. А. Порай-Кошица . Рассеяние рентгеновских лучей под малыми углами возникает из-за различия электронной плотности среды и рассеивающих частид. Оно аналогично рассеянию видимого света скоплением частиц, диаметр которых значительно превышает длину волны рассеиваемого излучения. Вид кривой рассеяния рентгеновских лучей будет различным в зависимости от степени упаковки. Для рыхло упакованных частиц интенсивность рассеяния непрерывно повышается с уменьшением угла рассеяния ( газовое рассеяние), для плотнО упакованных—кривая рассеяния имеет максимумы ( жидкостное рассеяние). Методически более детально разработан первым случай. [c.72]

Меньшее внимание в литературе уделено тому, что наряду с изменением структуры воды в присутствии электролита меняются все ее свойства [10, гл. 1]. Ионы в растворе влияют на диэлектрическую проницаемость воды [22, 23] и па спектроскопические характеристики водных растворов. В частности, электронные спектры поглощения растворов некоторых веществ меняются под влиянием индифферентных веществ, т. е. веществ, не вступающих в химическое взаимодействие с компонентами раствора [24—32]. Наблюдаемые изменения (при сохранении вида спектра) состоят в сдвигах полос поглощения и уменьшении или увеличении их интенсивности и объясняются изменением гидратного состояния поглощающих частиц [24— 26]. Это основывается на учете противоположного влияния катионов и анионов на молекулы воды ближайшего окружения и энергию водородной связи поглощающих излучение частиц с молекулами растворителя [26, 31, 33]. [c.26]

Хотя обычно не удается измерить интенсивность рассеяния под углом 0°, ее можно получить линейной экстраполяцией прямой к оси ординат. При прочих равных условиях интенсивность рассеяния под нулевым углом пропорциональна молекулярному весу или объему частицы. При рассеянии под этим углом не обнаруживается различия между фазами амплитуды вторичных волн аддитивны, и, следовательно, результирующая амплитуда пропорциональна числу эффективных электронов в частице. Интенсивность излучения, рассеянного одной частицей, пропорциональна квадрату числа электронов или квадрату ее молекулярного веса. Однако, поскольку при данном количестве вещества число частиц обратно пропорционально их величине, мы имеем прямую пропорциональную зависимость интенсивности от молекулярного веса для всей системы. [c.198]

Второй класс биологических г ффектов, к которым также приложима теория мишеней, представляют определенные хромосомные аберрации в высших клетках, возникающие под действием излучений. Аберрации следуют за разрывами хромосом, которые происходят в результате прохождения через них ионизирующих частиц. Вероятность того, что одиночная ионизация в хромосоме приведет к ее разрыву, крайне мала (например, в случае традесканции, см. гл. VII). Однако прохождение отдельной ионизирующей частицы через хромосому вызывает разрыв, если, конечно, эта частица интенсивно ионизирующая и производит внутри хромосомы достаточное количество ионизаций. [c.60]

Таким образом, веер вакуумных траекторий существенно изменяет картину углового и спектрального распределений интенсивности излучения частицы, пролетающей через границу вещество — вакуум. [c.127]

Температура частицы определяется, с одной стороны, скоростью экзотермического горения на поверхности, а с другой,— потерями тепла проводимостью и излучением в окружающую среду. Так как проводимость, подобно дифф узии, обратно пропорциональна радиусу, а излучение не зависит от него, по мере уменьшения радиуса частицы излучение теряет значимость. Вследствие этого температура частицы, которая может видеть холодную окружающую среду, но мере ее сгорания возрастает. Сильное воздействие излучения на ранних стадиях горения дает возможность зажечь частицы угля путем подачи их вместе с воздухом в топочное пространство, в котором уже находятся горящие частицы, интенсивно излучающие радиационное тепло. [c.220]

В литературе встречаются указания и на другие нехимические способы разрушения пены. Так, известно, что радиоактивные излучения способны разрушать пленки пены [40], проявляя при этом специфическое действие, характерное для различных типов радиоактивных частиц. Например, нейтроны от по-лоний-бериллиевого источника (2 10 част/с) разрушают пену, приготовленную из раствора лаурилсульфата натрия с хлоридом натрия, в течение 30 мин. Однако разрушение практически не происходит при активности 3-104 част/с. Источник а-частиц той же активности (плутоний-239) разрушает пену за несколько секунд. Поток Р-частиц интенсивностью 1 109 част/с практически не разрушает пену. [c.258]

После формирования ядра и последующей органической эволюции инверсия поля должна была бы привести к падению потока частиц на земную поверхность и дала бы возможность солнечному ветру (см. следующий раздел) и космическому излучению достигать поверхности Земли, в результате чего живые организмы подвергались бы воздействию ионизирующего излучения большой интенсивности. Скорости мутаций стали бы возрастать, и, следовательно, темпы эволюции частично определялись бы частотой инверсий геомагнитного поля и условиями в земном ядре. [c.120]

Метод колориметрического визуального титрования. Берут два. одинаковых колориметрических цилиндра. В одном из них проводят реакцию с испытуемым раствором, во второй добавляют те же количества всех реагентов, которые были использованы для фотометрической реакции в первом цилиндре. После этого во второй цилиндр из бюретки прибавляют постепенно стандартный раствор определяемого вещества до выравнивания интенсивностей окрасок в обоих цилиндрах. Так как в момент сравнения объем раствора в обоих цилиндрах должен быть одинаковым, в первый цилиндр прибавляют соответствующее количество дистиллированной воды. Момент равенства окрасок соответствует равенству концентраций определяемого вещества в обоих цилиндрах. Зная титр стандартного раствора и объем, израсходованный на титрование, можно рассчитать содержание определяемого вещества в испытуемом растворе. В данном методе не обязательно строгое соблюдение законов поглощения излучений, так как при равенствах окраски, объемов растворов и остальных условий число частиц, обеспечивающих данную окраску в обоих колориметрических цилиндрах, практически должно быть одинаковым. [c.476]

При прохождении через вещество потока электромагнитного излучения последнее может поглощаться част1щами вещества. По закону Ламберта — Бера это поглощение, приводящее к уменьшению интенсивности / потока излучения, пропорционально интенсивности потока, концентрации С поглощающих частиц и толщине поглощающего слоя х. Следовательно, [c.34]

МОЖНО рассчитать модифицированную интенсщность излучения частицы Р част, которая была бы эквивалентна интенсивности, измеряемой от частицы, которую можно было бы представить как полированный плоский образец [c.54]

Сложные теплообменные процессы в неподвижных фильтруемых слоях подробно рассматриваются в [47, 48]. Основная трудность здесь состоит во влиянии естественной конвекции газа (жидкости) внуфи полостей между соседними частицами. Интенсивность такой конвекции часто оказывается сравнимой с интенсивностью других видов переноса теплопроводностью газа и материала частиц, вынужденной конвекцией газа и возможным излучением поверхности частиц и газовых объемов между частицами при температурах выше 600 °С. [c.256]

Авторы детально анализируют полученные ими данные в -свете современной теории образования скрытого изображения, согласно которой светочувствительные центры представляют собой ловушки для электронов проводимости, где впоследствии локализуются положительно заряженные ионы. Предполагалось, что структурные несовершенства в кристалле бромистого серебра можно рассматривать как набор ловушек различного качества. Эффективность их использования при экспозиции зависит от природы, интенсивности и продолжительности применяемого излучения. Например, тот известный факт, что короткие экспозиции высокой интенсивности (альфа-частицы, рентгеновские лучи) менее эффективны, чем длительные средней интенсивности (видимый свет), объяснялся следующим образом. Во время экспозиции высокой интенсивности в зерне образуется сравнительно плотное электронное облако и заполняются многие (даже мелкие) ловушки. Поэтому скрытое изображение "будет высокодиснерсным и только немногие центры будут иметь шанс вырасти до критического размера, необходимого для последующего проявления в результате многие из экснониро-вапных зерен останутся пепроявленными. Напротив, вовремя экспозиции излучением средней интенсивности действует меньшее число ловушек и образуются большие но размерам скрытые центры, способные к дальнейшему восстановлению проявителем. [c.173]

В этом отношении перспективными являются работы Б. Я. Пинеса [12], который разработал ряд конструкций острофокусных рентгеновских трубок. Этим достигается повышение точности структурного анализа, так как становится возможным получать на рентгенограмме особенно тонкие линии и отсчитывать углы с большой точностью. Увеличивается также чувствительность метода, что позволяет при помощи мо-нохроматизованного излучения изучать интенсивности не только слабых максимумов, но и диффузного рассеяния как под очень малыми, так и под большими углами. Это дает возможность более точного определения величины и формы частиц, получения сведений об отклонениях атомов от правильного положения, о характере блочной структуры и т. д. [c.6]

В отличие от заряженных частиц, непрерывно теряющих свою-энергию в веществе малыми порциями, фотоны и электромагнитное излучение отдают относительно большее количество энергии при каждом акте взаимодействия с веществом. В зависимости от своей энергии 7-кванты, взаимодействуя с веществом, проходят в нем различные расстояния часть из них, не изменяя направления и энергии, проникает в более глубокие слои. Поэтому поглотитель, уменьшая число первоначально падающих квантов излучения, снижает также интенсивность излучения. Под интенсивностью (число фотонов, умноженное на их среднюю энергию) понимается рассчитанная на единицу площади поперечного сечения эмментар-ной сферы энергия ионизирующего излучения, проникающего в единицу времени в объем этой с ры. Интенсивность выражается в эргах на квадратный сантиметр в секунду. [c.47]

В неосложненном процессе хемилюминесценции (ХЛ) (излучение частицами, возбуждаемыми в процессе химической реакции) [12, 13] интенсивность прямо пропорциональна скорости образования возбужденных частиц [c.250]

Значительные отклонения от закона Ламберта — Бэра могут иметь место в том случае, когда растворенные молекулы агрегируют, образуя ассоциаты, размеры которых достаточно велики, чтобы вызвать рассеяние падающего излучения. Если некоторая доля излучения рассеивается, интенсивность излучения, достигающего детектора, уменьшается, а оптическая плотность увеличивается. Особенно интересно это явление при образовании мицелл. В пределах очень узкого диапазона концентраций, около так называемой критической концентрации мицеллообра-зования, некоторые виды молекул кооперативно ассоциируют, образуя большие частицы, называемые мицеллами и содержащие 100 н более молекул на один ассоциат. Образование мицелл вызывает значительное рассеяние излучения в широкой области спектра, от рентгеновского излучения до видимого света, что приводит к результату, схематически проиллюстрированному на рис. 9.7. Мицеллы часто образуются из молекул, один конец которых имеет высокое сродство к растворителю, а другой — низкое. При.мерами могут служить синтетические детергенты, такие, как додецилсульфат натрия, или заряженные липиды, такие, как ионизованные жирные кислоты [27] и фосфолипиды [28, 66]. [c.503]

Турбулентные пламена с предварительно не перемешанной смесью. В этом случае пламена с предварительно не перемешанной смесью горят в турбулентном потоке, и для турбулентности слабой интенсивности можно использовать концепцию микроламинарных пламен (см. гл. 13). По соображениям безопасности в промышленных горелках и установках используются главным образом пламена предварительно не перемешанной смеси. Несмотря на использование очень сложных и совершенных систем перемешивания горючей смеси, пламена предварительно не перемешанной смеси обладают желтым свечением из-за излучения частиц сажи, образуюш,ихся в результате химических реакций в зонах с богатой смесью. [c.13]

История открытия. До 1934 г. исследователи имели дело только с есте- Ственными радиоактивными веществами. В январе 1934 г. И. Кюри и Ф. Жолио сообщили, что бор и алюминий можно сделать радиоактивными, бомбардируя а-частицами полония [2]. Таким образом, в ходе исследований, имеющих целью наблюдение возникновения позитронов при облучении бора и алюминия а-частицами, было сделано важное открытие радиоактивные изотопы можно получать искусственным путем. Позитрон — частица, аналогичная электрону, но положительно заряженная,— был двумя годами ранее открыт Андерсоном в космических лучах. Вскоре в ряде лабораторий было показано, что позитроны возникают при а-бомбарди-ровке легких элементов. Открытие И. Кюри и Ф. Жолио заключалось в том, что бор и алюминий продолжают испускать позитроны и после прекращения бомбардировки а-частицами интенсивность позитронного излучения спадает со временем по экспоненциальному закону с определенным периодом полураспада (В — 14 мин, А1 — 3,25 мин). [c.23]

Для выяснения соотношения между переходным и тормозным излучениями в области высоких энергий необходимо найти интенсивность Wn(д излучения, возникающего в вакууме в направлении движения частицы, пролетающей через слой вещества. Будем для простоты предполагать, что толщина слоя много больше длины поглощения -квантов. В этом случае, следуя решению задачи об оптическом излучении частицы, влетающей в вещество [104], можно получить выражение для по), которое совпадает с выражением, найденным Пафомовым [см. 104, формулы (27.44) — (27.49)], если в последнем сделать замену —р и во [c.111]

Кроме Y-излyчeния, сопровождающего деление, электромагнитное излучение большой интенсивности испускают сами продукты деления. В меньших масн1табах электромагнитное излучение возникает при реакциях захвата нейтронов и при торможении заряженных частиц. От 5,5 до 5,7% энергии деления, расходуется на Y-излyчeпиe. [c.69]