Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Общее уравнение баланса энергии

    Общее уравнение баланса энергии [c.189]

    Когда поток излучения из окружающей среды попадает на какое-либо тело (рис. 11-3), то в общем случае часть этого потока Qn отражается от тела, часть поглощается телом и часть проходит через тело. Тогда уравнение баланса энергии в общем виде запишется как [c.271]

    Таким образом, показано, что более общий подход на основе основных уравнений тепло- и массопереноса приводит к такому же выражению для температуры влажного термометра, как и полученное из уравнений баланса энергии и массы, при условии, что справедлив закон Льюиса и мольные концентрации значительно меньше единицы. [c.139]


    Уравнение (9.4) является общим уравнением баланса энергии, которое имеется при сжатии газа любым компрессором. [c.186]

    ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА ЭНЕРГИИ [c.188]

    Представленные выше решения справедливы всюду за исключением небольшой области вблизи передней кромки, где х= 0(L). Хотя рассмотрение общих уравнений баланса энергии и количества движения позволило оценить влияние передней кромки на полный тепловой поток и полное сопротивление, достаточно строгий анализ процесса переноса в области передней кромки отсутствует. Связанная с этим задача состоит в определении картины втекания в пограничный слой /(подсасывания). Бродович [5] установил, что втекание может быть нестационарным и что оно оказывает влияние на течение в пограничном слое, особенно в области передней кромки, где скорости в пограничном слое очень малы. Эти вопросы заслуживают дальнейшего изучения. [c.142]

    В разд. 12.3 будет выведено общее выражение для избыточного локального потенциала, позволяюш ее рассмотреть, в частности, два предельных случая. Первый случай, когда = О, соответствует проблеме Бенара (гл. 11). Второй случай, когда 52а = 0, соответствует переходу от ламинарного к турбулентному течению в потоке постоянной температуры. В разд. 7.3 было показано (в связи с теоремой Гельмгольца), что предположение о постоянстве температуры допустимо при достаточно медленном потоке, так как в этом случае диссипативные члены, входяш.ие в уравнение баланса энергии (1.42), имеют второй порядок малости и ими можно пренебречь. Мы будем считать это допуш.ение справедливым для всей области ламинарных потоков, вплоть до начала турбулентности. Это также означает, что в задачах с 5 а ф О мы считаем, что поперечный градиент температуры остается постоянным, т. е. таким, как и в покоящейся жидкости (вязкость V и теплопроводность X постоянны). Распределение скоростей и температур в основном потоке показано на рис. 12.1. [c.177]

    Сделанные выше оценки влияния изменения плотности позволили при некоторых условиях упростить уравнения движения по сравнению с их общей формой, указанной в разд. 2.1. Во многих наиболее важных случаях течений, вызванных выталкивающей силой, возможны и дальнейшие упрощения. Они относятся к членам с давлением и вязкой диссипацией в уравнении (2.1.3), представляющем собой уравнение баланса энергии. Оценим величину каждого из этих членов в сравнении с другими членами уравнения (2.1.3), о которых известно, что они оказывают существенное влияние на перенос тепла в достаточно интенсивных течениях. Это — члены, описывающие конвективный перенос тепла ц перенос тепла теплопроводностью. Рассмотрим снова в качестве удобного примера стационарное ламинарное течение, подобное изображенному на рис. 2.2.1, хотя полученные результаты не ограничиваются этим случаем течения. [c.53]


    Этот метод основан на общих уравнениях баланса массы, количества движения и энергии и на использовании приближенных представлений полей скорости и температуры. Во многих практических задачах основной интерес представляют главным образом полный расход, поток количества движения и перенос энергии. Для этих целей интегральный метод является удобным, хотя и приближенным, средством определения искомых параметров переноса. [c.161]

    Величины их -а и2 нельзя измерить на опыте, однако ДУ можно выразить через измеряемые величины. Из закона сохранения энергии, взятого в общей форме, следует, что если в результате некоторого процесса энергия совокупности молекул (системы) изменилась на А /, то на такую же величину изменится энергия окружающей среды. Опыт показывает, что в макроскопических системах изменение энергии наблюдается в форме теплообмена и в виде работ различного рода. Это позволяет записать уравнение баланса энергии в виде [c.6]

    Закон сохранения энергии является общим законом природы и он применим к любым процессам — как обратимым, так и необратимым. Это позволяет использовать уравнение баланса энергии для описания необратимых процессов. Однако сохраняются ли при этом остальные особенности термодинамического описания — зависит от природы изучаемых систем. В ряде случаев это возможно и подобные системы изучаются в термодинамике необратимых процессов. [c.245]

    Второй пример настоящей главы — динамика сорбции при внешнем массообмене потока с зернами — представляет собой случай, когда кинетика процесса в целом не зависит от масштаба аппарата. Основную определяющую роль здесь играет адсорбционная емкость зернистого слоя и для общего расчета процесса достаточно использовать уравнения баланса массы и энергии. [c.201]

    Последнее может быть выполнено использованием условия сохранения энергии энергия, расходуемая в компрессорном процессе, идет- на изменение энтальпии и кинетической энергии газа и покрытие потерь в окружающую среду. Это условие можно записать в самом общем виде как уравнение баланса энергии компрессорного процесса [c.304]

    В каждом из сечений потоки обладают определенным уровнем энергии. Применяя закон сохранения энергии, напишем для указанных четырех сечений уравнение баланса энергии, которое в общем виде может быть представлено следующим выражением  [c.35]

    Однако несколько лет тому назад под руководством В. В. Шулейкина она была решена с достаточной для практики точностью, исходя из общей теории поля ветровых волн, изложенной в 22—26 [46]. Отослав читателя к цитированной работе касательно детальных выкладок, изложим здесь основы вывода универсальных соотношений. Вспомним уравнение баланса энергии волн (235), записанное для моря произвольной глубины, на бесконечно большом расстоянии от наветренного берега. При сокращенных обозначениях (236) это уравнение можно переписать в форме (237). В случае океана или глубокого моря обращается в нуль третий член правой части (237), содержащий множитель е, который зависит от потерь на частичное разрушение вершин волн под действием мелководья. При этом полувысота ус- [c.334]

    Если давление и температура заданы заранее как некоторые функции координаты 2, уравнения материального баланса (IX.3) или (IX.9) можно проинтегрировать. В общем случае, однако, мы не можем указать заранее значения термодинамических переменных. Давление надо определять из баланса импульса, а температуру — из баланса энергии. [c.259]

    Уравнение энергии (14) иногда называют также уравнением теплосодержания. Существенно то обстоятельство, что уравнение теплосодержания не содержит работы трения. В самом деле, поскольку энергия, расходуемая на преодоление трения или любого другого вида сопротивления, преобразуется полностью в тепло, а последнее остается в газовой струе, наличие сил трения не может нарушить общий баланс энергии, а лишь приводит к преобразованию одного вида энергии в другой. [c.16]

    Явление потерь механической энергии на трение при движении жидкости в трубопроводе можно в общем виде выразить уравнением баланса удельных механических энергий в начальном и конечном сечениях и а и удельной работы сил трения йг. [c.37]

    При т= 1 это уравнение сводится к уравнению баланса для приращения кинетической энергии. В общем же случае оно дает нам конкретное выражение гидродинамического критерия устойчивости [c.100]

    Чтобы получить общее выражение для локального потенциала, возьмем полные уравнения баланса массы (1.28), импульса (1.30) и энергии (1.42) и обработаем их так же, как в случае уравнения теплопроводности (см. разд. 10.2). [c.139]


    Сравнение этих уравнений с уравнениями (10.53) показывает, что полученные таким путем экстремали в действительности являются уравнениями баланса массы, импульса и энергии для общего случая с зависимостью от времени. Кроме того, условие строгого минимума [c.144]

    Стационарный неизотермический процесс движения диоксида углерода от устья к забою dx=— 2) вертикальной скважины в общем случае детерминируется системой уравнений неразрывности состояния баланса движения баланса энергии. [c.294]

    По определению конвективный теплообмен определяется движением жидкости. Для выяснения закономерностей этого процесса рассмотрим систему уравнений движения и конвективного теплообмена. Эта система выражает фундаментальные законы механики и физики применительно к элементарному объему жидкости закон сохранения массы — уравнение неразрывности, принцип кинетостатики — уравнение количества движения, закон сохранения и превращения энергии — уравнение баланса теплоты. Конкретное написание уравнений зависит от выбора координатной системы. Дальше будут использованы декартова-прямоуголь-ная, цилиндрическая и сферическая системы координат. Всех их объединяет общий признак если е — орт (единичный вектор) координатной оси 0<7 , то Сг-е, = Ьц, где б = 1 при / = / и = О при . Такие координатные системы называются [c.5]

    Определяющие уравнения, в том числе уравнение переноса тепловой энергии, получаются при этом либо из соответствующего условия баланса для макроскопического объема, либо путем интегрирования общих уравнений сплошной среды [24]. Уравнения сохранения массы, количества движения и энергии вместе с линейным законом изменения плотности в конечном [c.365]

    Феноменологические соотношения, определенные в подразделе 1.1, играют важную роль в термодинамике необратимых процессов. Общую основу макроскопического описания необратимых процессов составляет неравновесная термодинамика, которая строится как теория сплошной среды и параметры которой, в отличие от равновесной термодинамики, являются функциями пространственных координат и времени. Центральное место в неравновесной термодинамике играет уравнение баланса энтропии [10]. Это уравнение выражает тот факт, что энтропия некоторого элемента объема сплошной среды изменяется со временем за счет потока энтропии в рассматриваемый объем извне и за счет положительного источника энтропии, обусловленного необходимыми процессами внутри объема. При обратимых процессах источники энтропии отсутствуют. В этом состоит локальная формулировка второго закона термодинамики. Поэтому основной задачей в теории необратимых процессов является получение выражения для источника энтропии. Для этого необходимо использовать законы сохранения массы, количества движения и энергии в дифференциальной форме, полученные в разделе 1. В уравнения сохранения входят потоки диффузии, тепла и тензор напряжений, которые характеризуют перенос массы, энергии и импульса. Важную роль играет термодинамическое уравнение Гиббса (5.49), которое связывает скорость изменения энтропии со скоростями изменения энергии и состава смеси. Оказывается, что выражение для интенсивности источника энтропии представляет собой сумму членов, каждый из которых является произведением потока, характеризующего необратимый процесс, и величины, называемой термодинамической силой. Термодинамическая сила связана с неоднородностью системы или с отклонением параметра от его равновесного значения. Потоки, в свою очередь, в первом приближении линейно зависят от термодинамических сил в соответствии с феноменологическими соотношениями. Эти линейные законы отражают зависимость потока от всех термодинамических сил, т. е. учитывают перекрестные эффекты. Так, поток вещества зависит не только от градиента концентрации, но и от градиентов давления, температуры, электрического потенциала и т. д. Неравновесная термодинамика ограничивается в основном изучением линейных феноменологических соотношений. [c.83]

    Вывод уравнения сохранения энергии путем использования теореша Остроградского — Гаусса. Рассмотреть произвольный, но конечный элемент объема С с фиксированными объемом (Кд) и поверхностью (5д). Записать для этого элемента уравнение баланса энергии в форме (10.1). Поскольку условия теплопереноса внутри элемента в общем слзгчае нет оснований считать однородными, необходимо проинтегрировать по объему Уд скорость прироста энергии внутри данного объема и работу, совершаемую в единйце объема против [c.325]

    Биосфера дает природные ресурсы, из которых в сфере производства изготовляются изделия, при этом образуются отходы. Во многих случаях после соответствующей обработки они могут быть использованы как вторичное сырье или как вторичные носители энергии. Если по техническим или технологическим причинам это невозможно или экономически невыгодно, то их необходимо выводить в биосферу таким образом, чтобы по возможности не наносить вреда естественной окружающей среде. М. Шубертом и П. Летчем (ГДР) предложено общее уравнение баланса по сферам производства и потребления [c.9]

    В этой главе в локальной и субстанциональной форме даются общие уравнения баланса, имеющие основное значение в теории поля. Вначале описываются существующие между ними соотношения, а затем детально обсуждаются уравнения баланса, необходимые для развития термодинамики в терминах представлений теорий поля. Подробно обсуждаются балансы массы, импульса, заряда и момента количества движения, а затем описываются различные балансы энергии для многокомпонентных систем. Эти уравнения баланса позволяют определить баланс энтропии (гл. III), который играет центральную роль в термодинамике и применяется при рассмотрении многокомпонентных и реагирующих гидротермодинамических систем, имеющих особое значение в химической промышленности, физике плазмы, биологии и т. д. После этого мы постараемся получить уравнения баланса в обобщенной форме, пригодной и для моделей систем, поскольку в настоящее время уже возникла необходимость в теоретическом термодинамическом исследовании таких моделей. Здесь прежде всего можно отметить так называемую термомеханическую теорию пластических материалов и реологических систем, а также термо- и электродинамику диэлектриков. [c.47]

    В общем случае процесс закачки, как видно из рис. 4.17, является неизотермическим, но влияние этого фактора начинает существенным образом сказываться Лишь при протяженных системах, когда определяющие линейные размеры — длина НКТ — и длина трубопровода тр — будут превышать некоторые граничные значения, соответственно д<>п и 1тр.доп- Эти граничные значения устанавливаются в зависимости от конкретных условий прбектирования. Величина доп зависит, в частности, от геотермического градиента, и чем выше указанный градиент, тем меньше доп, и тем в больших случаях приходится учитывать неизотермичность процесса закачки. При строгой постановке учет неизотермичности и сжимаемости проводится на базе решения исходных дифференциальных уравнений движения и баланса энергии при известных уравнениях состояния перекачиваемой среды р(р, Т) и ]х р, Т). [c.120]

Смотреть страницы где упоминается термин Общее уравнение баланса энергии: [c.251]    [c.251]    [c.196]    [c.131]    [c.498]    [c.111]    [c.196]    [c.135]    [c.149]    [c.89]    [c.167]   
Смотреть главы в:

Основы проектирования химических производств -> Общее уравнение баланса энергии

Основы проектирования химических производств -> Общее уравнение баланса энергии



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Баланс энергии

Общие уравнения

Уравнение баланса энергии

Уравнение энергии

Энергия общая



© 2025 chem21.info Реклама на сайте